Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Импульс системы

Возможность или невозможность микросостояния определяется при этом теми внешними условиями, в которых система находится. Для изолированной системы все сводится, в сущности, к единственному требованию постоянства ее внутренней энергии возможными (и потому равноправными) оказываются те микросостояния, которые соответствуют заданной величине внутренней энергии, а невозможными—все остальные. Сохранение же, например, нулевого значения полного импульса системы (или полного момента импульса) в системе отсчета, связанной с ее центром масс, по существу, автоматически обеспечивается хаотичностью движения.  [c.14]


При обсуждении основных методов классической механики (см. конец предыдущей главы) мы упомянули, в частности, что один из них связан с введением некоторых специальным образом подобранных функций координат и скоростей точек системы и с изучением того, каким образом изменяются эти функции или при каких условиях они сохраняются неизменными. В качестве таких функций мы рассмотрим меры движения, которые были введены в предыдущей главе скалярную функцию — кинетическую энергию системы н векторную функцию — количество движения (импульс) системы. Рассматривая вектор количества движения Qi, естественно рассматривать также и момент этого вектора, т. е. ввести еще одну векторную характеристику, зависящую от координат точек и их скоростей.  [c.67]

Это утверждение называется теоремой об изменении количества движения (импульса) системы  [c.70]

При движении замкнутой системы количество движения (импульс) системы не меняется.  [c.70]

Но количество движения (импульс) системы  [c.108]

Импульс системы. Рассмотрим произвольную систему частиц. В общем случае частицы этой системы могут взаимодействовать как между собой, так и с телами, не входящими в данную систему. В соответствии с этим силы взаимодействия между частицами системы называют внутренними, а силы, обусловленные действием других тел, не входящих в данную систему,— внешни-м и. Ясно, что такое разделение сил на внутренние и внешние условно — оно целиком зависит от выбора интересующей нас системы частиц. Заметим также, что в не-инерциальных системах отсчета к внешним силам относятся и силы инерции.  [c.66]

Теперь введем понятие импульса системы как векторную сумму импульсов ее отдельных частиц  [c.67]

Найдем физическую величину, которая определяет изменение импульса системы. Для этого продифференцируем (3.3) по времени  [c.67]

Как и в случае одной частицы, из уравнения (3.4) следует, что приращение импульса системы за конечный промежуток времени i есть  [c.67]

Согласно уравнению (3.4), импульс системы может изменяться под действием только внешних сил. Внутренние силы не могут изменить импульс системы. Отсюда непосредственно вытекает закон сохранения импульса  [c.68]

Если К -система движется относительно К-системы со скоростью V, то скорость 1-й частицы в (-системе можно представить как Vj = = Vi + V, где Vi — скорость этой частицы в К -системе. Тогда выражение ДЛЯ импульса системы можно преобразовать к следующему виду  [c.71]

Вторая сумма в этом равенстве не зависит от времени. А это значит, что и первая сумма — импульс системы в /( -системе отсчета — тоже не зависит от времени, т. е.  [c.71]


Отличительной особенностью //-системы является то, что полный импульс системы частиц в ней всегда равен нулю — это непосредственно следует из Формулы (3.10), ибо в Д-системе V = 0. Другими словами, любая система частиц как целое покоится в своей Я-системе.  [c.75]

Решение. Здесь система орудие — снаряд незамкнутая. За время т эта система получает приращение импульса, равное р — ту. Изменение импульса системы обусловлено действием двух внешних сил силы реакции R (она перпендикулярна наклонной плоскости) и силы тяжести mg. Поэтому можно написать  [c.79]

Уравнение (5.12) утверждает производная момента импульса системы по времени равна суммарному моменту всех внешних сил. Разумеется, оба момента, L и М, здесь определены относительно одной и той же точки О заданной системы отсчета.  [c.139]

Как и в случае одной частицы, из уравнения (5.12) следует, что приращение момента импульса системы за конечный проме куток времени t  [c.140]

Итак, мы пришли к важному выводу согласно уравнению (5.12), момент импульса системы может изменяться под действием только суммарного момента всех внешних сил. Отсюда непосредственно вытекает и другой важный вывод — закон сохранения момента импульса-.  [c.140]

Пример 1. Система Земля —Луна, движущаяся в поле тяготения Солнца, является незамкнутой. Ее импульс все время меняется под действием сил тяготения со стороны Солнца. Здесь, однако, имеется одна точка, относительно которой момент сил тяготения, действующих на данную систему, все время равен нулю, — это центр Солнца. Поэтому можно сразу утверждать, что момент импульса системы Земля — Луна относительно центра Солнца остается постоянным.  [c.142]

Собственный момент импульса. Как и момент сил, момент импульса системы зависит, вообще говоря, от выбора точки О, относительно которой его определяют. При переносе этой точки на расстояние Го (рис. 5.13) новые радиусы-векторы частиц г связаны со старыми г,- формулой г, = г, + Го. Поэтому момент импульса системы относительно точки О можно представить так  [c.145]

Из формулы (5.20) следует, что если полный импульс системы р = 0, то ее момент импульса не зависит от выбора точки О. А этим как раз и отличается Я-система, в которой система частиц как целое покоится. Отсюда мы приходим к третьему важному выводу в Ц-системе момент импульса системы частиц не зависит от выбора точки, относительно которой его определяют.  [c.146]

Этот момент называют собственным моментом импульса системы и обозначают L.  [c.146]

Связь между L и L. Пусть L — момент импульса системы частиц относительно точки О /(-системы отсчета. Так как собственный момент импульса L в Д-системе не зависит от выбора точки О, возьмем точку совпадающей в данный момент с точкой О /(-системы. Тогда радиусы-векторы каждой частицы в обеих системах отсчета будут одинаковы в этот момент (г, = г,), скорости же частиц связаны формулой  [c.146]

Из формулы (5.23), в частности, следует, что если центр масс системы покоится (импульс системы р = 0), то ее момент импульса L — это собственный момент импульса. С этим случаем мы уже знакомы. В другом крайнем случае, когда L=0, момент импульса системы относительно некоторой точки определяется только моментом, связанным с движением системы как целого, т. е. вторым слагаемым (5.23). Так, например, ведет себя момент импульса любого твердого тела, совершающего поступательное движение.  [c.147]

Решение. 1. Система пуля — стержень незамкнутая помимо сил, уравновешивающих друг друга, в процессе движения пули в стержне возникает горизонтальная составляющая силы реакции в точке О со стороны оси. Действие этой составляющей и вызовет приращение импульса системы  [c.166]

Так как все внешние силы в этом процессе проходят через точку О, то за время движения пули в стержне момент импульса системы будет оставаться постоянным относительно любой оси, проходящей через эту точку. Взяв ось перпендикулярной к плоскости рисунка, запишем  [c.166]


Вектор qi = niiVi называется количеством движения термин, принятый в механике) или импульсом (термт, принятый в физике) точки, а вектор Q — количеством движения (или импульсом) системы.  [c.54]

Прираи ение вектора количества движения (импульса) системы за конечное время равно импульсу внешних сил системы за то же время.  [c.78]

Выражение mvVy называют количеством движения (импульсом) v-й точки и обозначают Pv, а сумму количеств движения всех точек системы — количеством движения (импульсом) системы и обозначают Р  [c.58]

Это равенство представляет содержание теоремы о количестве движеии51 в неинерциальной системе координат производная по времени от относительного импульса системы равна главному вектору всех внешних сил и сумме векторов переносной (—тИаспср) и кориолисовой (—2М(о с отн) сил инерции центра масс системы, которому приписана масса всей системы.  [c.108]

Подчеркнем еще раз закон сохранения импульса выполняется только в инерциальных системах. Это, однако, не исключает случаев, когда импульс системы сохранялся бы и в неинерциальных системах отсчета. Для этого достаточно, чтобы в уравнении (3.4), справедливом и в неинерциальных системах отсчета, внешняя сила Рвнеш (она включает в себя и силы инерции) была равна нулю. Ясно, что такое положение может осуществляться лищь при специальных условиях. Соответствующие случаи до вольно редки д имеют частный характер,  [c.70]

Теперь покажем, что если импульс системы сохраняется в одной ннерцнальной К-системе отсчета, то он сохраняется и в любой другой инерциальной /С -системе. Пусть а К-системе  [c.71]

Далее, из уравнения (3.11) следует, что если Рвиеш=0, то dV /d/=0, а значит, V = onst. Таков, в частности, случай замкнутой системы (в инерциальной системе отсчета). Кроме того, если V = onst, то, согласно (3.11), и импульс системы р = onst.  [c.73]

Выясним, какая величина определяет изменение момента импульса системы. Для этого продифференцируем (5.11) по времени dL/d/=2iLi/d/. В предыдущем параграфе было показано, что производная dLi/dt равна моменту всех сил, действующих на i-ю частицу. Представим этот момент в виде суммы моментов внутренних и внешних сил, т. е. М/ + М . Тогда  [c.139]

Особый интерес представляют случаи, когда момент импульса L сохраняется для незамкнутых систем, у которых, как известно, импульс р меняется со временем. Если относительно некоторой точки О выбранной системы отсчета, суммарный момент внешних сил Мвнеш = 0 в течение интересующего нас промежутка времени, то, согласно (5.12), момент импульса системы относительно точки О сохраняется за это время. В незамкнутых системах такой точки, вообще говоря, может и не быть, что следует прежде всего выяснить для каждого конкретного случая.  [c.142]

Из уравнения (5.15) следует, что если относительно некоторой неподвижной в данной системе отсчета оси г проекция Мвнеш г=0, ТО момент импульса системы относительно этой оси сохраняется  [c.143]

Первая сумма в правой части этого равенства есть собственный момент импульса L. Вторую сумму в соответствии с формулой (3.8) представим как m[r V ], или [гср], где т — масса всей системы, Гс — радиус-вектор ее центра масс в /(-системе, р — суммарный импульс системы частиц. В результате  [c.146]

В частности, если Мс = 0, то L= onst, т. е. собственный момент импульса системы сохраняется.  [c.147]

Сначала найдем установившуюся угловую скорость вращения. Из закона сохранения момента импульса системы относительно оси 2 следует, что Iiaiz + h(02z =  [c.153]


Смотреть страницы где упоминается термин Импульс системы : [c.12]    [c.632]    [c.65]    [c.67]    [c.68]    [c.73]    [c.139]    [c.140]    [c.141]    [c.146]    [c.147]    [c.166]   
Смотреть главы в:

Основные законы механики  -> Импульс системы


Основные законы механики (1985) -- [ c.67 ]

Физические основы механики (1971) -- [ c.108 ]

Физические основы механики и акустики (1981) -- [ c.40 ]

Курс теоретической механики Том 2 Часть 1 (1951) -- [ c.236 ]



ПОИСК



Вынужденные колебания системы с одной степенью свободы, вызываемые импульсами мгновенных сил

Выпрямители ВАК система формирования импульсов управления

ДИНАМИКА СИСТЕМЫ МАТЕРИАЛЬНЫХ ТОЧЕК Занятие 10. Применение законов Ньютона к системе материальных точек Закон сохранения импульса

Датчики импульсов системы зажигания

Движение системы под действием заданных импульсов

Движение системы, на которую действуют ударные импульсы. Основные уравнения теории удара

Движение центра масс законы изменения и сохранения импульса системы

Закон изменения импульса системы. Закон изменения момента импульса систеЗакон изменения кинетической энергии. Потенциальная энергия взаимодействия частиц Закон сохранения полной энергии. Уравнение Мещерского. Теорема вириала Движение свободной частицы во внешнем поле

Закон изменения импульса энергии в неинерциальной систем

Закон сохранения импульса замкнутой системы

Закон сохранения импульса замкнутой системы и теорема об изменении импульса для незамкнутых систем

Закон сохранения импульса энергии в неинерциальной систем

Закон сохранения момента импульса для системы материальных точек

Закон сохранения момента импульса для системы тел

Закон сохранения момента импульса замкнутой системы и теорема об изменении механического момента для незамкнутых систем

Законы изменения и сохранения импульса, кинетического момента и энергии относительно произвольных неинерциальных систем отсчета

Законы сохранения энергии и импульса для замкнутых систем

Изменение импульса и момента импульса системы

Импульс (количество движения) материальной точки в разных системах отсчет

Импульс количество движения) системы

Импульс механической системы

Импульс силы. Главный вектор количеств движения системы материальных точек

Импульс силы. Количество движения материальной точки. Главный вектор количеств движения материальной системы

Импульс системы Центр масс

Импульс системы сохранение

Импульс суммарный системы свободных материальных точек

Импульс, 4-тензор углового момента для замкнутых островных систем

Импульсы системы обобщенные

Инерциальные системы отсчета. Силы в механике. Второй закон Ньютона Третий закон Ньютона. Принцип относительности Галилея. Приближение внешнего поля Импульс, момент импульса, потенциальная энергия. Законы изменения динамических переменных

Количество движения материальной точки и системы материальных точек. Элементарный и полный импульсы силы

Количество движения материальной точки и системы. Импульс силы

Комплекс энергии—импульса и законы сохранения энергии и импульса для изолированных систем

Момент импульса в разных системах отсчета

Момент импульса систе 136 Кинетическая энергия системы

Обобщение уравнения импульсов для системы материальных точек

Обобщенные координаты. Уравнения Лагранжа второго рода. Обобщенные импульс и энергия. Принцип Гамильтона. Движение в неинерциальной системе отсчета Движение частицы по поверхности

Общие теоретические основы описания взаимодействия световых импульсов с атомными системами

Общие формулы для вариации произвольных постоянных при движении любой системы тел, вариации, вызываемой импульсами конечными и мгновенными или бесконечно малыми и непрерывно действующими

Оптические солитоиы. Пико- и фемтосекундные импульсы в оптических информационных системах

Основы взаимодействия между атомными системами и световыми импульсами

Раскин. Динамика упругой системы, возмущенной импульсами конечной продолжительности

Симметрия внешнего силового поля и сохранение отдельных составляющих импульса и механического момента незамкнутой системы

Систем, с интегралами, линейными относительно импульсов

Система формирования импульсов управления

Системы управления импульсными источниками питаЭлектропитание излучателей при повышенной частоте повторения импульсов

Суперпотенциал. Полные энергия и импульс изолированной систеНеизолированные островные системы. Гравитационное излучение

Счетчики импульсов в системе программного управления станками

Теорема импульсов в неинерциальной системе

Теорема импульсов в неинерциальной системе координат

Теорема импульсов кинетической энергии материальной системы в дифференциальной

Теорема импульсов количества движения материальной системы

Теорема импульсов материальной системы

Теорема импульсов момента количеств движения материальной системы

Теорема импульсов относительного движения материальной системы

Теорема импульсов системе сходящихся

Теорема импульсов системы

Теорема об изменении импульса системы

Теорема об изменении импульса системы Закон сохранения импуль 14 2 Теорема об изменении момента импульса системы Закон сохранения момента импульса

Теоремы об изменении импульса, механического момента и кинетической энергии относительно произвольных неинерциальных систем отсчета

Уравнения Лагранжа с реакциями связей законы изменения импульса, кинетического момента и энергии для систем со связями

Энергия импульс и момент импульса свободной изолированной частицы и системы частиц — 4 1 Обсуждение метода получения динамических соотношений в СТО

системы Ньютона: об отношении импульсов



© 2021 Mash-xxl.info Реклама на сайте