Нагревание цилиндра

Охлаждение (нагревание) цилиндра. Граничные условия третьего рода. Рассмотрим бесконечно длинный цилиндр радиусом Го, охлаждаемый через боковую поверхность в среде с постоянной температурой t. Коэффициент теплоотдачи остается постоянным в течение всего процесса охлаждения. Требуется найти распределение температуры в цилиндре г (г, т) и плотность теплового потока. [c.101]

Для сплошных образцов используется известное решение уравнения теплопроводности при граничных условиях второго рода, т. е. когда нагревание цилиндра большой длины осуществляется при постоянной плотности теплового потока [Л. 4-5], которое при Fo 0,5 имеет вид [c.166]

Представим себе, что в цилиндре (фиг. 53) находится 1 кг воды при температуре 0° С, на поверхность которой при помощи поршня производится постоянное давление р. Объем воды, находящейся под поршнем, равный удельному объему при 0° С, обозначим через Vq. При нагревании цилиндра и сообщении тепла воде температура ее будет постепенно повышаться и при некотором определенном значении ее вода закипит, т. е. начнется процесс парообразования. [c.123]

Для изучения изменения темпов нагревания по толщине фланцев проведены опыты по нагреванию цилиндра турбины, выполненного в натуральную величину. Экспериментальный цилиндр описан в [5]. Цилиндр обогревался перегретым паром. Допол- [c.308]

Охлаждение (нагревание) цилиндра. Если бесконечно длинный цилиндр радиусом R, температура которого в начальный момент времени всюду одинакова и равна ta, охлаждается или нагревается в жидкой или газообразной среде постоянной температуры при постоянном значении коэффициента теплоотдачи, то безразмерная температура цилиндра является функцией следующих безразмерных величин [c.151]

Эта задача появляется в качестве приближения для многих практических задач, например для задачи о нагревании пулеметов и для задачи о нагревании цилиндра трением на участке его поверхности. Нагревание вращающегося анода рентгеновской трубки рассматривается в статье [32]. Пульсирующий тепловой поток через круглую площадку на поверхности полуограниченного тела рассмотрен в работе Егера [33]. [c.395]

Охлаждение (нагревание) цилиндра. [c.89]

Во время работы двигателя в его цилиндрах при сгорании рабочей смеси выделяется большое количество тепла. Часть этого тепла идет на нагревание цилиндра и других деталей, непосред- [c.323]

А/ — удлинение шпильки, вызванное нагреванием цилиндра и шпильки и их различными коэффициентами расширения. [c.304]

Для одномерного симметричного температурного поля у Т является функцией одной координаты. Поясним это на примере бесконечного круглого цилиндра. Если ось такого цилиндра совпадает с координатой г, то температура в любой точке цилиндра будет зависеть только от координат х к у. При равномерном охлаждении или нагревании цилиндра в любой точке, отстоящей на расстоянии г от оси цилиндра, температура в данный момент времени будет одна и та же. Следовательно, изотермические поверхности будут представлять собой цилиндрические поверхности, коаксиально расположенные к поверхности цилиндра. Между радиальной координатой г (радиус-вектор) и координатами хну существует связь [c.19]

Решение задачи методом разделения переменных. Сведем нашу задачу на нагревание цилиндра к задаче на охлаждение путем замены переменной, т. е. полагаем (г.т) = Тс— (г, т). Тогда начальные и граничные условия примут вид [c.238]

Решение (25) становится тождественным решению (36) 5 гл. IV, если в последнем величину 6 заменить на (1 — 0), так как при этом задача на охлаждение заменяется задачей на нагревание цилиндра. Из граничного условия (3) следует, что температура на поверхности цилиндра Т(/ ,г) сразу становится равной температуре окружающей среды Т(, и весь процесс нагревания сводится к выравниванию температуры внутри цилиндра (внутренняя задача). В стационарном состоянии (Ро оо) температура в любой точке цилиндра равна температуре окружающей среды. [c.245]

Решение задачи методом разделения переменных. Вначале наша задача на нагревание цилиндра сводится к задаче на охлаждение путем замены переменной [c.254]

Решение задач нестационарной теплопроводности, когда температура является функцией времени и двух координат, представляет большие трудности. Только некоторые задачи могут быть решены методами, изложенными в данной книге. В частности, в гл. VI были рассмотрены задачи на нагревание цилиндра конечных размеров и трехмерной пластины при условии симметрии температурного поля относительно центра тела (симметричные задачи). Эти решения были получены как обобщение решений для неограниченного цилиндра и неограниченной пластины. [c.406]

Для двигателей воздушного охлаждения зазор при нагревании не уменьшается, а увеличивается вследствие того, что при нагревании цилиндров вместе с ними перемещается верху ось вращения клапанных коромысел 4 (см. рис. 22). Величина зазоров на холодном звездообразном двигателе должна быть в этом случае возможно малой (0,1 -т-0,5 мм). [c.73]

Пусть в цилиндре находится 1 кг воды при температуре О °С, на поверхность которой с помощью поршня оказывается постоянное давление р. Объем воды, находящейся под поршнем, равный удельному объему при О °С, обозначим Vq (vq = 0,001 м /кг). Будем считать для упрощения, что вода является практически несжимаемой жидкостью и имеет наибольшую плотность при О С, а не при 4 (точнее 3,98 °С). При нагревании цилиндра и передаче теплоты воде температура ее будет повышаться, объем возрастать, и при достижении t = tn, соответствующей р = р , вода закипит и начнется парообразование. [c.76]

Коэффициенты для расчета охлаждения (нагревания) длинного цилиндра радиусом го [24] [c.47]

Определить отношение коэффициентов теплоотдачи при поперечном обтекании одиночного цилиндра капельной жидкостью в условиях нагревания ( н) и охлаждения ( ох) жидкости. [c.141]

Поршень работающего компрессора периодически сжимает одно и тоже количество газа без нагнетания. В этом случае объемный к. п. д. и производительность компрессора становятся равными нулю. Массовое количество поступающего газа в цилиндр компрессора уменьшается еще больше вследствие уменьшения уд( льного объема газа из-за нагревания его горячими поверхностями цилиндра и нагретым газом, оставшимся во вредном пространстве. Уменьшение массового количества газа, засасываемого в цилиндр), из-за [c.250]

На рис. 19-4 изображен идеальный цикл Ренкина в pv-ma-грамме. Точка 4 характеризует состояние кипящей воды в котле при давлении pi. Линия 4-5 изображает процесс парообразования в котле затем пар подсушивается в перегревателе — процесс 5-6, 6-1 — процесс перегрева пара в перегревателе при давлении pi. Полученный пар по адиабате 1-2 расширяется в цилиндре парового двигателя до давления р2 в конденсаторе. В процессе 2-2 пар полностью конденсируется до состояния кипящей жидкости np>i давлении р2, отдавая теплоту парообразования охлаждающей воде. Процесс сжатия воды 2 -3 осуществляется в насосе получающееся при этом повышение температуры воды ничтожно мало, и им в исследованиях при давлениях до 30—40 бар пренебрегают. Линия 3-4 изображает изменение объема воды при нагревании от температуры в конденсаторе до температуры кипения. Работа насоса изображается заштрихованной площадью 032 7. Энтальпия пара при выходе из перегревателя в точке 1 равна h и в Ts-диаграмме (рис. 19-5) изображается пл. 92 34617109. Энтальпия пара при входе в конденсатор в точке 2 равна jg и в Ts-диаграмме изображается пл. 92 27109. Энтальпия воды при выходе из конденсатора в точке 2 [c.298]

При пропускании электрического тока через проволоку в результате ее нагревания происходило испарение атомов серебра с поверхности проволоки. Во внутреннем цилиндре имелась щель, атомы серебра пролетали через нее и оседали на внутренней стенке второго цилиндра, образуя на ней заметную полоску. [c.72]

При дальнейшем нагревании газа поршень придет в движение. Давление поршня с грузом на газ остается постоянным, поэтому расширение происходит по изобарному закону. При подъеме груза на высоту h объем газа в цилиндре увеличивается от Vi до Vo, температура в [c.102]

Когда поршень коснется ограничителя в верхней части цилиндра, снимем груз и прекратим нагревание. [c.102]

Двигатель внутреннего сгорания. Среди способов увеличения КПД тепловых двигателей один оказался особенно эффективным. Сущность его состояла в устранении части потерь теплоты перенесением места сжигания топлива и нагревания рабочего тела внутрь цилиндра. [c.109]

Если внешний цилиндр нагреть до такой температуры, чтобы его можно было насадить на внутренний цилиндр, то после охлаждения напряжения в цилиндрах выравниваются, внутренняя поверхность цилиндра, наиболее напряженная, будет разгружена. При посадке одного цилиндра на другой необходимо, чтобы внутренняя поверхность внешнего цилиндра получила при нагревании радиальное перемещение и% а внешняя поверхность внутреннего [c.40]

Количество поступающего в компрессор газа, а следовательно, и производительность компрессора уменьшаются еще более вследствие увеличения удельного объема газа из-за нагревания его от горячих стенок цилиндра, а также из-за смешения поступающего газа с остаточным. [c.543]

Процессы 12, 23, 34 и 41 соответствуют последовательно адиабатическому сжатию воздуха в компрессоре, изобарическому охлаждению сжатого воздуха в холодильнике, адиабатическому расширению воздуха в цилиндре и изобарическому нагреванию воздуха при отводе теплоты д от охлажденного тела. [c.616]

Охлаждение (нагревание) цилиндра. Бесконечный цнлтшдр радиусом / , температура которого н начальный момент време1П1 всюду одинакова и равна (q, охлаждается или нагревается в жидкой или газообразной среде постоянной температуры [c.133]

Охлаждение (нагревание) цилиндра. Бесконечно длинный цнлнндр радиусом температура которого в начальный момент времени везде одинакова и равна to, охлаждается или нагревается в жидкой или газообразной среде постоянной температуры при постоянном значении коэффициента теплоотдачи. [c.201]

Эксперименты проводились на вращающ йс я делительной колонне типа Клаузиуса — Диккеля без нагревания цилиндров (при изотермических условиях). Установка представляет собой дв кбаксиально расположенные цилиндра, внешний из которых неподв 1жен, а внутренний вращается (см. рис. 4). Наружный цилиндр представляет собой латунную калиброванную трубу длиной 1550 мм, наружный диаметр которой 100 мм, а внутренний 92 мм. Внутренний вращающийся цилиндр—стальная труба длиной 1500 мм с антикоррозийным покрытием. Применялись трубы диаметром 91,7, 91,5 и 91 мм. Следовательно, зазор между неподвижным и подвижным цилиндром был соответственно 0,15, 0,25 и [c.21]

Поставим цилиндр с газом на термостат бесконечной емкости. Пусть температура в цилиндре с газом и термостате Ть Чтобы повысить температуру в цилиндре, например, на Г, надо также повысить и температуру термостата на 1°. Но так как емкость термостата по условию бесконечна, то для нагревания цилиндра с газом на 1° требуется бесконечно большое количество теплоты. Остюда заключаем, что Ст = оо, [c.41]

Температуры на оси н поверхности длннпо1о цилиндра при нагревании (охлаждении) в среде с постоянно температурой можно определить с помощью графиков er=n = fi(Bi, Fo) (рис. 2-3) и вг=,, =f2(Bi, Го) (рис.. 2-4). [c.42]

Безразмерная температура длинного цилиндра при нагревании (охлаждении) в среде с носгоянной температурой выражается уравнением [c.45]

На рис. 107 дай теоретический цикл воздушной холодильной установки в диаграмме ри. Точка I характери- зует состояние воздуха, поступающего в компрессор . шния /—2— процесс адиабатного сжатия в компрессоре очка 2—состояние воздуха, поступающего в охлади- ель точка 3 — состояние воздуха, поступающего в расширительный цилиндр линия 3—4 — адиабатный процесс расширения точка 4 — состояние воздуха, поступающего в холодильную камеру (охлаждаемое помещение), и линия 4—1 — процесс нагревания воздуха в этой камере. Площадь 1—2—6—5—1 измеряет работу, затраченную компрессорами на сжатие, а площадь 3—6- 5— 4—3 представляет собой работу, полученную в расшнри- [c.262]

Линия 01 индикаторной диаграммы не связана с каким-либо изменением состояния рабочих газов. Она отображает только замену отработавшей смеси свежей ее порцией. Поэтому для термодинамического анализа цикл представляют линией 12341 и считают, что в цилиндре постоянно находится некоторое условное рабочее тело, которое на изохоре 23 ползгчает тепло, необходимое для своего нагревания. [c.115]

Растворимость фосфора в феррите при нормальной температуре ограничивается 1,2%. Наличие фосфора выше этого количества приводит к образованию фосфида железа Fe )P. Присутствие фосфора в стали при ее нагревании способствует росту зерна аустсни-та. Фосфидная эвтектика является очень твердой и хрупкой. С целью повышения износостойкости содержание фосфора, например, в чугунах для гильз цилиндров доводят до 0,2 - 0,8% Р (см. п. 2.8, табл. 16, 17). [c.44]

Толщина пленки. Первые измерения толщины пленок провели Кикоин и Лазарев [31], Доунт и Мендельсон [135] нутом определения количества гелия, необходимого для покрытия известной площади. Первые авторы использовали цилиндр с большой поверхностью (фпг. 77), который оканчивался двумя тонкими трубками. За одну трубку цилиндр подвешивался сверху, другая погружалась в жидкий гелий. К нижней трубке крепился нагреватель к верхней—термометр До включения нагревателя цилиндр был покрыт гелиевой пленкой и температура верхнего его конца совпадала с температурой ванны. При включении нагревателя пленка испарялась с цилиндра, а затем, когда нагревание прекращалось, часть жидкости из ванны снова покрывала поверхность цилиндра. По наблюдавшемуся [c.855]

При нагревании газа необходимо сообщать теплоту не только на увеличение внутоенней энергии (температуры) идеального газа, но и на увеличение его пптрнпиальной энергии (центр тяжести газа в цилиндре поднимается). Полная энергия столба газа равна сумме внутренней и потенциальной энергий [c.301]

Пусть температура поступившего в цилиндр газа увеличивается в результате нагревания его от начального значения до / , тогда количество действительно поступившего в цилиндр газа составит (У— Уа)руШТ, т. е. в Т[1Ту раз меньше того, которое поступило бы, если бы газ не нагревался. [c.543]

В первом цилиндре газ не может расширяться и, следовательно, не совершает работу, вся подведенная теплота расходуется только на нагревание газа до температуры Т. и на noBbmieHwe давления. Количество подведенной теплоты можно определить по формуле [c.31]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...