Темп нагревания тел

Тело эталонное 388 Температура восстановления 228 Температурные волны 153, 528 Темп нагревания тел 168, 479 Тензор давления 8, 12, 43, 52 [c.557]

Следовательно, темп нагревания тела зависит от критерия Pd, коэффициента а, характерного размера тела Я, так как величина М является функцией Pd. [c.361]

Левая часть уравнения (16.68) представляет собой относительную скорость изменения температуры, а правая часть m — это постоянная величина для всех точек, называемая темпом нагревания или охлаждения тела. [c.266]

Величина М в уравнении (31.18) называется темпом охлаждения (нагревания) тела [c.377]

Рис. 3-23, К определению регуляризация кинетики нагревания тела темпа охлаждения т. Происходит не только по температурным полям,.

Величина т, 1/с, есть положительное число, не зависящее от координат и времени. Эта величина характеризует интенсивность охлаждения (нагревания) тела и называется темпом охлаждения (нагревания). [c.242]

Положительное число т играет центральную роль в теории регулярного режима. Оно характеризует быстроту регулярного охлаждения (или нагревания) тела в целом независимо от скоростей изменения температур отдельных точек эти скорости могут сильно меняться от точки к точке и, кроме того, зависят от времени чтобы подчеркнуть это свойство числа иг, мы его называем темпом охлаждения (нагревания) тела. Чем больше т, тем быстрее происходит охлаждение тела. Обратная величина е = - , имеющая размерность времени, [c.27]

Для этого тело, т. е. теплочувствительную часть прибора, погружают в среду (рис. 53), причем в момент погружения оно имеет температуру, отличающуюся от температуры t среды наблюдая спадание показаний гальванометра с течением времени, определяют темп нагревания или охлаждения, как описано выше в 1 гл. X, а затем находят и искомое а по формуле (1.54), которую можно написать в следующей форме [c.183]

Величина т, называемая темпом нагревания, играет центральную роль в теории регулярного режима. Она характеризует быстроту регулярного нагревания (или охлаждения). Чем больше т, тем быстрее происходит разогрев тела. Аналогичным способом определяется темп нагревания для средней температуры тела [c.344]

Ро и ф, но и безразмерной координаты x/R. Изменение темпов нагревания по толщине фланца объясняется изменением коэффициента теплообмена а при пуске паровой турбины, утечкой тепла в окружающую среду и тепловой инерцией тела. [c.307]

Показатель т, входящий в уравнение (3-34), занимает центральное место в теории регулярного режима и называется темпом охлаждения (нагревания) тела. На всей стадии регулярного режима темп остается неизменным, не зависящим от времени и выбора точек внутри тела. [c.85]

Как и в обычной теории регулярного режима, в случае регуляризации температурного поля тела с источниками энергии, центральное место в теории занимает темп нагревания т тела. Рассмотрим более подробно свойства т и в первую очередь установим связь между воздействием на тело внешней среды и темпом [c.93]

Темп нагревания т тела или системы тел не зависит от мощности источников энергии и их расположения в системе и численно равен темпу охлаждения т тела без источников тепла т = т. [c.94]

Таким образом, в стадии теплового регулярного режима скорость нагревания тела прямо пропорциональна разности температуры среды в стационарном состоянии Гю и средней объемной температуры тела Т. Коэффициент пропорциональности (темп нагрева) является функцией характерного размера тела, коэффициента температуропроводности и критериев Bi и Рё. [c.169]

Темп нагревания зависит от В1, коэффициента а и определяющего размера Я тела. [c.361]

Коэффициент пропорциональности т темп нагревания) является функцией характерного размера тела, коэффициента температуропроводности, критериев В1, Р . Признак регулярности кинетики нагрева тела определяется соотношением (21), справедливым при наличии источников тепла. [c.362]

Кол-во теплоты, поглощённой телом при изменении его состояния, зависит не только от начального и конечного состояний (в частности, от их темп-ры), но и от способа, к-рым был осуществлён процесс перехода между ними. Соответственно от способа нагревания тела зависит и его Т. Обычно различают т. при пост, объёме (с ) и Т. при пост, давлении ср), если в процессе нагревания поддерживаются постоянными соответственно его объём или давление. При нагревании при пост, давлении часть теплоты идёт на производство работы расширения тела, а часть — на увеличение его внутренней энергии, тогда как при нагревании при пост, объёме вся теплота расходуется на увеличение внутр. энергии в связи с этим Ср всегда больше, чем Су. Для газов (разреженных настолько, что их можно считать идеальными) разность мольных Т. Ср — су=Я, где Я — универс. газовая постоянная, равная 8,314 Дж/(моль-К), или [c.746]

Из этого уравнения следует, что темп регулярного режима охлаждения (или нагревания) не зависит ни от координат, ни от времени, представляет собой относительную скорость изменения температуры, выражается в 1/с и в любой точке тела остается постоянным. [c.164]

Рис. 7-18. Универсальная приближенная зависимость Кп=/( В1 ) темпа регулярного нагревания или охлаждения тела от обобщенного критерия Био.

Темп т охлаждения (нагревания) изотропного тела при конечном значении коэффициента теплоотдачи а пропорционален произведению площади внешней поверхности S тела и коэффициента теплоотдачи и обратно пропорционален полной теплоемкости С тела (вторая теорема Кондратьева) [c.86]

Как следует из < рмул (3-39) и (3-40), темп охлаждения (нагревания) системы возрастает с ростом коэффициента теплоотдачи и стремится к асимптотическому значению при бесконечно больших величинах этого коэффициента. На рис. 3-8, а показан вид зависимости (3-39) это выпуклая кривая с асимптотой, параллельной оси абсцисс и находящейся от нее на расстоянии т . Так как зависимость (3-39) связывает размерные физические (а, С) и геометрические (5) параметры тела, то различным значениям этих параметров будет соответствовать своя кривая на рис. 3-8, а. Поэтому представленная в графическом виде зависимость (3-39) носит иллюстративный характер и не может служить основой для численных расчетов. Практические расчеты по формуле (3-39) также затруднены, так как неизвестен критерий гр. Для группы простейших [c.87]

Темп охлаждения системы тел. Структура темпа охлаждения (нагревания) установлена также для некоторых систем тел. Используем приведенные выше закономерности регулярной стадии охлаждения к рассмотренной в 3-2 системе тел ядро—зазор—оболочка. Температурное поле такой системы описывается уравнениями (3-5) и (3-6), справедливыми для любого момента времени. [c.88]

Нестационарное температурное поле системы с источниками энергии. Рассмотрим систему тел с источниками энергии, общая мощность которых равна Р, а темп регулярного нагревания — т. Выделим в системе какую-либо точку / и будем считать, что известны начальный и установившийся перегревы в этой точке, т. е. д/о = = t Q — 4 и (д/) = — 4- Стационарную температуру [c.95]

В таблице приведены для нек-рых веществ величины, характеризующие процесс П.,— Тд и Qg, При нагревании твердого тела его-темп-ра повышается до Tg (кривая 1 на фиг.), после чего она остается постоянной, пока все твердое тело не перейдет в жидкость (фиг., аЪ), Подобный же ход с рез- [c.257]

Величину т называют темпом нагревания (охлаждения) она зависит от формы и раэ1мера тела, а также от термических коэффициентов а, а, X, но не зависит ни от координат, ни от времени, будучи одинаковой для всех точек тела [c.151]

Теория регулярною теплового режима, будучи одним из разделом учения о теплопередаче в твердых телах, занимается вопросом об охлаждении и нагревании тел. В отличие от обычной теории теплопроводности теория регулярного режима рассматривает процесс охлаждения или нагревания не на всем его протяжении, а только в той стадии, на которую перестало влиять начальное состояние тела. Обычно в теории теплопроводности это состояние предполагается определенным, заданным, тогда как в теории регулярного режима никаких условий относительно начального состояния не ставится, причем рассматриваемый объект может быть не только однородным телом любой формы и любых размеров, но и системой, состоящей из любого числа разнородных тел. Обычная же теория теплопроводности ограничивается, как правило, изучением охлаждения и нагревания однородных тел простой формы. Основной задачей теории регулярного режима является установление зависимости между темпом охлаждения или нагревания данной системы и осредненным коэффициентом теплоотдачи между нею и внешней средой при этом не только отыски-каются общие закономерности, но и решается ряд частных практически интересных задач. [c.9]

Нетрудно показать, что такой характер изменения температур вытекает из уравнения (15), если его прологар и ф м и р о в а т ь. Структура уравнения (15) сходна с уравнением (14) при регулярном тепловом режиме нагревания тела. Значения величин А ц и в уравнении (15) при л =0 могут быть найдены по т, если использовать известные соотношения между темпом нагревания и критерием В1 из теории регулярного теплового режима. Иллюстрацией этому служит график рис. 4 (точка 34). Для остальных точек величину /1, необходимо определять графически (например, точка 30, рис. 4, найдено графически). [c.305]

Коэффициенты теплообмена при точении и сверлении определяли по методике, разработанной на базе обобщенной теории регулярного теплового режима тел с источниками теплоты [5]. При осуществлении процесса резания производилась запись изменения во время температуры выбранных точек инструментов-датчиков. В стадии регулярного теплового режима (рис. 67) величина in (0к—0г) уменьшается по закону прямой с угловым коэффициентом, равным темпу нагревания (охлаждения). Некоторую трудность обычно вызывает точное определение конечной температуры вк. Если экспериментальную кривую 9i = /(t) сдвинуть на некоторую величину Дт, то можно получить новую экспоненциальную функцию 02—(е-тлт—(. тем же показателем степени —тт. ] 1ножитель в скобках является постоянной величиной, а конечная температура 0к для обработки полученной функции не нуж- [c.152]

Г. М. Кондратьевым впервые было введено понятие регулярного режима охлаждения или нагревания первого рода, при котором изменение температуры в любой точке тела с течением времени описывается простой экспонентой (см. 10 гл. VI). Производная от логарифма избыточной температуры по времени будет величиной постоянной и называемой темпом нагревания или охлаждения тела т = onst) [c.359]

Указанные свойства решения, представленного формулой (3-17), характерны не только для пластины, но и для тел любой формы, подвергающихся различным условиям нагревания. Ряд, выражающий температуру как функцию места и времени, всегда является сходящимся и сводится практически к тем меньшему числу членов, чем отдаленнее от начала процесса фиксированный момент. Необходимость учитывать одновременно несколько членов ряда отражает то обстоятельство, что сменяющиеся во времени температурные поля более или менее сильно зависят от начального распределения температур. Соответствующая стадия процесса может быть названа неупорядоченным, дорегулярным режимом. Этот режим в той или иной мере скоро перерождается в регулярный режим, когда достаточно сохранять один только первый член ряда. При этом темп процесса m оказывается повсеместно одинаковым и не меняющимся во времени. Разумеется, зависимость от числа Био функции входящей в состав величины т, как и сомножителей С и f x) в формуле (3-16а), различна для тел разной формы (координаты х следует при этом принимать обобщенным образом). [c.62]

При сильном нагревании любое вещество испаряется, огенной плазмой. превращаясь в газ. Если увеличивать темп-ру и даль- Возможные значения п.чотности П. п охватывают ше, резко усилится процесс термич. ионизации, т. е. очень широкий диапазон от п 10 см в мешгалак-молекулы газа начнут распадаться на составляющие их тич. пространстве и п 10 в солнечном ветре до и атомы, к-рые затем превращаются в ионы. Ионизация 10 для твёрдых тел и ещё больших значений в центр, газа, кроме того, может быть вызвана его взаимодейст- областях звёзд. [c.594]

При очень высокой темп-ро ( 3000—4000 К и более) в воздухе присутствуют в достаточно большом ко.т-ве иониэов, частицы и свободные электроны. Хорошая электропроводность воздуха вблизи тела открывает возможность использования эл.-магн. воздействий на поток для изменения сопротивления тела или уменьшения тепловых потоков от горячего газа к телу. Она же затрудняет проблему радиосвязи с летат. аппаратом из-за отражения и поглощения радиоволн ионизов. газом, окружающим тело. Нагревание воздуха при сжатии его перед головной частью движущегося с гиперзвуковой скоростью тела может вызывать мощные потоки лучистой энергии, частично передающейся телу и вызывающей дополнит, трудности при решении проблемы его охлаждения. Рациональным выбором формы тела можно добиться значит, степени рассеивания лучистой энергии в окружающих слоях воздуха. [c.430]

Известно, что всякое тело при нагревании расширяется (удли няется), а при охлаждении сжимается (укорачивается). Трубопроводы, по которым циркулирует горячая вода, нагреваясь, также удлиняются. Размер этого удлинения зависит от температуры трубы. Например, для стальных труб удлинение составляет окола 0,012 мм на 1 пог. м при увеличении темпе- [c.287]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...