Дублет линейный

Следовательно, пара /С+ и п +-мезонов и пара К и л -мезо-нов образуют два /-дублета (U = l/2) К , и одна из линейных комбинаций из и т] —tZ-триплет (1) = 1) вторая линейно независимая комбинация из и т] — -синглет (U = 0). [c.310]

Поясним это понятие. Калибровочная инвариантность — это такая симметрия уравнений движения, в которой преобразование симметрии определено в каждой точке пространства и в каждый момент времени, причем преобразования в разных точках и в разные моменты времени могут быть различными. Конкретно калибровочная симметрия слабых взаимодействий состоит в следующем. Для дублетов (7.193) существует симметрия типа изотопической инвариантности (см. гл. V, 6). Именно уравнения движения инвариантны по отношению к преобразованиям типа (5.34), в которых состояния дублетов заменяются на их линейные суперпозиции. Например, [c.427]

Переход К непрерывно действующему дублету переменной или постоянной силы легко осуществим. Например, температура от непрерывно действующего дублета силы f(t) в точке а в случае линейного потока определится формулой [c.174]

Итак, решение для линейного потока в полуограниченном твердом теле а > О, у которого плоскость z = 0 имеет температуру <р(<) ДЛЯ > О, можно получить, помещая непрерывно действующий дублет силы 2kf t) на плоскости х = 0 (см. 23). [c.175]

Коэффициент поглощения в далеких крыльях дублета калия измерен в [9] при атмосферном давлении продуктов сгорания. При этом установлена линейная зависимость коэффициента поглощения в крыле от концентрации калия, что исключает возможность резонансного уширения (предположение б) в [8]). [c.226]

Точно так же, исходя из мгновенного линейного источника (см. (3.1) данной главы), мы получаем для температуры, обусловленной действием мгновенного линейного дублета, находящегося в точке (х, у ) с осью, параллельной оси X, соотношение [c.266]

Согласно (3.4) данной главы, в случае линейного теплового потока температура, обусловленная действием мгновенного дублета, помещенного в точке х, записывается в виде [c.266]

Теперь легко перейти к рассмотрению непрерывного дублета переменной или постоянной мощности. Например, в случае линейного теплового потока температура, обусловленная действием непрерывного дублета мощностью ср ( ), находящегося в точке х, определяется формулой [c.266]

Грин [25], а затем Робертсон [26], использовав (9.2), разработали метод решения широкого круга задач с линейным потоком и затем распространили его на задачи в сферических и цилиндрических координатах. Главная особенность этого метода заключается в принятии в качестве частного решения для ограниченной области такой комбинации волн типа (9.1), которая удовлетворяла бы условиям непрерывности на границах. Подобный метод хорошо известен в учении о волновом движении. Источники и дублеты вводят, используя комбинации частных решений (9.3) и (9.4). Таким методом можно получить многие решения, приведенные в гл. XIV. [c.267]

Для двумерной задачи, когда все величины не зависят от z, решение получается либо путем численной оценки в (9.3) интеграла по z, либо путем использования вместо (9.1) и (9.2) соответствующих решений для мгновенного линейного источника. Решение (9.3) подтверждает утверждение, сделанное в конце 8 гл. X относительно непрерывных дублетов. [c.364]

Позитив голограммы, используемый для восстановления, смазывался иммерсионным маслом и зажимался между полированными стеклянными пластинами, которые нужно было тщательно подбирать. Позитив оптически отодвигался назад с помощью визирной линзы, представлявшей собой ахроматический дублет, сцементированный и просветленный, с фокусным расстоянием 175 мм и линейной апертурой 47 мм. Сферическая аберрация составила три полосы, сопряженные на бесконечности. Согласно оценкам, диаметр, удовлетворяющий допуску в четверть волны, равен 27 мм, и приведенные ниже числовые апертуры определяются этим эффективным диаметром . Восстановленное изображение рассматривалось в микроскоп и фотографировалось на пластинках, введенных в окуляр. [c.264]

Чтобы получить более строгое решение, необходимо рассмотреть дублет толстых линз. Это может оказаться трудной задачей, если q(z) является сложной функцией. Очевидно, его оптическая сила не может быть одинаковой в двух ортогональных плоскостях (см. уравнения (10.25) и (10.27)). Если используется прямоугольная модель, то результат получается качественно тот же, что и для тонких линз [23, 357]. Как и прежде, точечное изображение точечного объекта может быть сформировано, но увеличения в двух плоскостях различны, и это требование может быть удовлетворено только для заданного положения объекта. Если точечный объект движется, то два изображения снова не совпадают и оба становятся линейными (см. разд. 10.3). [c.571]

Надо подчеркнуть, что при этом расщепляется только компонента (+ ) (фиг. 36, б) компонента (—I) имеет тип Е и поэтому не может расщепляться ни в каком приближении. Следует также заметить, что если в молекуле XYg атом Y имеет ядерный спин 1/2 (т. е. если Y = Н), то поочередно отсутствуют то верхний, то нижний уровни Z-дублетов, так как появляются только уровни Л2 (фиг. 36). В принципе расщепляются также уровни —I) при К = 2, (+Z) нри А = 4 и т. д., но, как и в случае -удвоения состояний А, Ф,. .. линейных молекул, это удвоение появляется только в гораздо более высоком приближении и пропорционально соответствующим более высоким степеням J (J 1). Это относится и к дублетам А , А невырожденного колебательного уровня при К = 3 (фиг. 36, а). [c.97]

Резюмируя сказанное, можно сделать следующее заключение. Если удается установить, что ( -линии в перпендикулярной (главной) полосе изогнуто-линейного перехода связаны с переходами на верхние или на нижние компоненты Z-дублетов, то из этого непосредственно следует, что верхнее электронно-колебательное состояние относится соответственно к тину А или А" ъ случае точечной группы s, к типу Ai или Bi в случае точечной группы С п и к типу В , или А в случае точечной группы С гд. Для симметричных молекул наблюдаемое чередование интенсивности позво- [c.198]

ГэВ. W-бозон будет быстро распадаться на пару частиц одного из дублетов (7.193), а 2 -бозон — на пару частица—античастица. Экспериментально массы W- и Z -6osohob должны прежде всего проявиться в отклонениях от линейности для нейтринных инклюзивных сечений типа изображенных на рис. 7.92. Экспериментальная точность линейности этих сечений такова, что должно быть Л1ц7, 20 — 30 ГэВ. Следующее поколение ускорителей [c.429]

Соответственным образом можно дагь определение плоского дублета, находящегося в точке х , для линейного потока и определение линейного дублета, находящегося в точке (х, у ),. ось которого параллельна оси х, в двумерных задачах. [c.174]

Из числа внутренних симметрий С. в. в спектре адронов наиб, ярко проявляется т. н. симметрия ароматов, и-рая математически описывается как группа унитарных унимодулярных преобразований SU(n). Эта симметрия — приближённая. Её простейший частный случай — изотопическая инвариантность, соответствующая группе 5i7(2), а более общий — т. н. унитарная симметрия, соответствующая группе S/7(3). Из-за наличия симметрии ароматов все адроны группируются в мультиплеты — наборы частиц с одинаковыми спинами и чётностями и близкими массами, реализующие линейные представления соответствующей группы симметрии. Это иаотопич. мультиплеты, характеризующиеся определ.. значением изотопического спина (такие, как дублет рп или триплет я, я , я ), более общие унитарные мультиплеты группы 5 7(3) (напр., октет [c.499]

Отсюда следует, что в точке х имеет место разрыв температуры величиной Поэтому в случае линейного потока в полуограниченном твердом теле X > О температуру плоскости х = О при > О можно поддерживать равной ср( ), помещая на эту плоскость непрерывный дублет мощностью 2x p(f) (см. соотношение (5.1) гл. I). [c.266]

Последний член формулы (3.9) дает температуру, облусловленную действием линейного дублета. Можно также использовать ряд типа А (й (1г) Чх х -- -+ (г- -а )2] помимо этого, для описания гористой области с параллельным хребтами следует прибавить дополнительный ряд, в котором х заменяется на х- - с. [c.419]

НИИ (Ка. = 1,54050 А), регистрировались отражения (400) и (420) /Са дублеты и (420) р-линия. Полученные для каждой линии параметры наносили на график в зависимости от ФtgФ, где Ф равно половине угла между падающим пучком и рассеянным пучком. Линейная экстраполяция к Ф = О давала скорректированную величину параметра решетки. [c.246]

Осцилляции Раби между основным состоянием и компонентами дублета определяются в данном случае двз хфотонным матричным элементом, т.е. частота. Раби линейна по интенсивности излучения и, таким образом, имеет тот же порядок величины, что и динамические штарковские сдвиги основно го и резонансного состояний. Следовательно, последние также должны быть учтены при рассмотрении процесса резонансной многофотонной ионизации. [c.153]

Если ( -линии перпендикулярной полосы (К = 1) изогнуто-линейного перехода обусловлены переходами на верхние компоненты Z-дублетов, то возбужденное состояние относится к типу 41 точечной группы С 2,, или к типу точечной группы h- В последнем случае, как видно из фиг. 81, возможно также появление параллельной компоненты (с К = 0), а чередование интенсивности в Р- и ii-Еетвях будет иметь тот же знак, что и чередование интенсивности в Р- и ii-ветвях перпендикулярной компоненты. Однако если возбужденное состояние относится к типу Ai точечной группы gp, то параллельные компоненты появиться не могут знак чередования статистических весов вращательных уровней в состояниях с Z = О можно тем не менее определить из горячих полос (см. ниже) — знак должен быть таким же, как для ( -уровней (но не уровней Р, R) с К — i. По этой причине, как показано на фиг. 81, полные типы симметрии А или В) -уровней в состояниях Z = 1hZ = 0 одинаковы, тогда как в случае состояния В точечной группы zh они различны. [c.198]

В качестве примера на фиг. 94 приводится схема энергетических уровней для подполос K = l K = 0viK = i - K 2 при линейно-изогнутом переходе со спиновым удвоением. Из схемы легко видеть, как образуются главные ветви (А/ = AN, сплошные линии) и сателлитные ветви (А/ Ф ФAN, пунктирные линии). Масштаб схемы выбран примерно соответствующим полосе 080 ООО NHa около 6300 А. На фиг. 95 приводится спектрограмма подполосы К = I <— К = О, в которой хорошо разрешены спиновые дублеты. На основании именно этого и подобных спектров был составлен график фиг. 43, на котором показано спиновое расщепление нижнего состояния. [c.219]

Основное состояние Ь-экситона в квантовой яме GaAs/AlAs (001) четырехкратно вырождено. В обозначениях неприводимых представлений точечной группы Did имеем Гб ><Гб -А + 2 + . Следовательно, с учетом обменного взаимодействия это состояние расщепляется на радиационный дублет Е с проекциями М =s + m = углового момента на ось z и термы Al, Ai (5 = 1/2, т = Ъ/2). Последние являются симмет-ризованной и антисимметризованной линейными комбинациями состояний с проекцией момента 2. Расщепление между ними мало, обычно им пренебрегают и используют базис 2). Состояния 1 дипольно активны в поляризации ст + и ст соответственно оптические переходы в состояния 1 2) запрещены. [c.140]

Рассмотрим в качестве примера молекулу ВгГб, спектр которой состоит из двух мультиплетов квинтета и значительно бояее сильного дублета, отстоящего на расстоянии, равном 0,876 эрстед в поле 6365 эрстед, и линейно изменяющегося с полем [1]. Интервалы между компонентами не зависят от поля и равны 0,019 эрстед. Наконец, относительные интенсивности компонент квинтета равны 1 4 6 4 1, интенсивности двух компонент дублета одинаковы, а полная интенсивность дублета в 4 раза больше интенсивности квинтета. Все эти данные находятся в прекрасном согласии с предположением о том, что группа состоит из четырех эквивалентных атомов фтора, расположенных по углам квадратного основания и взаимодействующих с неэквивалентным атомом фтора, находящимся в вершине пирамиды. Дублет, естественно, соответствует резонансу четырех атомов фтора а квинтет — резонансу отдельного атома фтора Вопрос о том, почему не ощущается влияние ядра брома, будет обсуждаться в последнем параграфе настоящей главзи. [c.443]

Программа, разработанная в ЛИТМО, осуществляет синтез дублета в области аберраций третьего и пятого порядков. Исходными данными являются размер поля в пространстве предметов, спектральный интервал, апертура и обобщенное увеличение, а также, в случае необходимости, аберрации другой части системы, которые должны компенсироваться аберрациями дублета. Выбор пары стекол производится перебором всех возможных комбинаций из заданного набора, содержащего N марок стекла. Всего перебирается N Ы — 1) пар, из которых выбирается наилучшая по среднеквадратической волновой аберрации. Усреднение осуществляется по зрачку, предмету и спектральному интервалу. Определение конструктивных параметров для каждой пары стекол производится посредством решения уравнений в области аберраций третьего порядка (система из квадратного и линейных уравнений), а затем уточнения решения с учетом аберраций пятого порядка, исходя из минимизации оценочной функции (среднего квадрата волновой аберрации) при помощи универсальных методов оптимизации. На этом этапе используется аналитическая проба производных, обеспечивающая минимальное количество вычислений, и ДМНК для поиска минимума. Практика эксплуатации [c.248]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...