Вывод из ЭВМ точечного изображения

ВЫВОД ИЗ ЭВМ ТОЧЕЧНОГО ИЗОБРАЖЕНИЯ [c.46]

Если функция р(г) не зависит от любых других переменных, кроме г, так как она есть расстояние между фиксированной точкой Р изображения и переменной точкой Я, то условие (3.12), не может быть выполнено на поверхности всей голограммы. Отсюда следует вывод, что вся голограмма уже не восстанавливает одно и то же определенное точечное изображение. Теперь ответим на вопрос, можно ли восстановить такое изображение, используя малую область голограммы вокруг точки Я такая область может быть представлена как часть голограммы, через которую наблюдатель видит изображение, когда он использует диафрагму малого диаметра. Поэтому, разложим функции от г в выражении (3.12) в ряды вокруг осей PH, РЯ, PH и QH и согласуем разложение р с разложениями известных функций. [c.51]

Графические устройства вывода информации весьма разнообразны. Графические дисплеи осуществляют вывод графических изображений с помощью электронно-лучевой трубки или панели точечных индикаторов. Дисплеи с электронно-лучевой трубкой бывают трех типов запоминающие с видимым изображением с регенерацией изображения с частотой свыше 25 Гц с растровым сканированием. [c.227]

Дисплеи требуют одновременного использования совокупности программ машинной графики, включая программы графического метода доступа, генерации и преобразования изображений с последующим их выводом. Причем вывод графических изображений осуществляется с помощью электронно-лучевой трубки или панели точечных индикаторов, а ввод — кнопочных устройств, светового пера, планшета или шарового устройства, управляющих курсором. [c.782]

Казалось бы, из наших рассуждений следует, что принцип Ферма является истинным минимальным принципом, а не принципом стационарного значения, если сравнение происходит в локальном ) смысле, т. е. если истинные траектории сравниваются с траекториями, находящимися поблизости. Однако для справедливости нашего вывода требуется, чтобы вдоль всей траектории Т волновые поверхности были хорошо определенными, однозначными поверхностями с определенными нормалями. Между тем может возникнуть и другая ситуация (рис. 22). Рассмотрим пучок лучей, исходящий из точки М. Эти лучи вначале расходятся, но затем они могут снова начать сходиться, так что соседние траектории Т и Т могут пересечься в какой-то точке /И. В этом случае волновая поверхность, которой принадлежит точка М., вырождается в точку, (В оптических инструментах каждому точечному источнику световых волн М должно соответствовать изображение Л1, где волновые поверхности вырождаются в точку.) Наше заключение о настоящем относительном минимуме справедливо лишь до точки Л1, но не может быть распространено на область яа точку /И, так как в этом случае близкие траектории проходят через область, где они не пересекают никаких волновых поверхностей. Тогда величина О перестает быть действительной, а неравенство > становится иллюзорным. При соответствующе ситуации в механике точка М называется кинетическим фокусом , сопряженным с точкой М на траектории Т. После того как мы проходим через кинетический фокус, принцип наименьшего действия перестает быть минимальным принципом. [c.310]

Восстановленное изображение точечного объекта в случае ограниченных размеров регистрирующей среды можно получить из выражений (1) и (2), интегралы в которых нужно брать от —L/2 до L/2 и использовать условие фокусировки (5). В данном случае распределение интенсивности в голограмме представляет собой когерентную суперпозицию сферической волны от точечного рассеивателя и внеосевой плоской волны, распространяющейся под углом 0 к оптической оси [1, стр. 95—97]. Восстановление такой голограммы дает в качестве восстановленного изображения дифракционное пятно, определяемое диаметром голограммы. Предел разрешения системы в пространстве объекта, определяемый критерием Рэлея, при использовании подхода, описанного в ti. 4.1.2.3 при выводе формулы (15), дается выражением [c.166]

Действие аксиально-симметричных электронных и ионных линз описывается параксиальной теорией (теорией первого порядка). Однако на практике траектории всегда имеют конечные смещения г и конечные наклоны г относительно оси. Даже если они невелики, пренебрежение в разложении в ряд членами высших порядков, необходимое для вывода уравнения параксиальных лучей, приводит к ошибке. Следовательно, параксиальная теория всегда неточна. В действительности изображением точечного объекта будет не одна определенная точка, а размытое пятно, образованное пересечением различных лучей с разными наклонами в разных точках изображения. Эти лучи пересекают гауссову (параксиальную) плоскость изображения в различных точках, поэтому изображение — не точка, а пятно конечных размеров, которое может иметь даже неправильную форму. Это явление называется геометрической аберрацией. Пример такого эффекта был рассмотрен в разд. [c.247]

ЭПГ СМ выполнен на современной элементной базе, имеет в своем наборе 128 символов, осуществляет 128 запросов от функциональной клавиатуры. ЭПТ позволяет отображать на мониторе графическую и алфавитно-цифровую информацию в векторном или точечном режимах. Вывод отображаемой информации осуществляется из оперативной памяти ЭВМ. При помощи светового пера и функциональной клавиатуры можно выполнять редактирование изображений и другие стандартные операции. [c.11]

Поскольку такой подход обычен в различных областях теоретической и прикладной физики, для нас нет ничего неожиданного в том, что формирование оптического изображения можно описать интегралом свертки, взятым по плоскости объекта, причем весовой функцией для интеграла служит распределение освещенности в изображении точечного источника. Такое представление кажется настолько логичным, что может возникнуть желание непосредственно воспользоваться всеми методами, разработанными в теории электрических цепей, и применить их для описания процесса образования изображения в оптических системах. Но безоговорочное применение этих методов в оптике может привести к ошибочным выводам, так как пространственные фильтры в некоторых отношениях существенно отличаются от временных фильтров. В дальнейшем мы будем рассматривать в основном лишь оптические системы, линейные относительно квадрата электрического вектора, усредненного по времени, т. е. интенсивности света. Тем не менее значительная часть излагаемого материала будет применима (с некоторыми модификациями) к инфракрасным, телевизионным [c.30]

Уравнение (2.3) называется уравнением эйконала и является основным уравнением, описывающим поведение света в приближении геометрической оптики. Отметим, что при его выводе мы пренебрегли многочисленными слагаемыми, получающимися при дифференцировании уравнения волны (2.2). Отсюда следует, что приближение геометрической оптики справедливо, если изменения амплитуды Eq на расстоянии порядка длины волны малы по сравнению с самой амплитудой. Это условие, очевидно, нарушается на границе геометрической тени, так как там интенсивность света, а значит, и напряженность поля меняется скачком. Действительно, именно на границе тени особенно ярко проявляют себя дифракционные эффекты, обусловленные волновой природой света. Нельзя также ожидать, что геометрическая оптика даст правильное описание полей вблизи то чек, где имеется резкий максимум интенсивности, например в окрестности формируемого линзой оптического изображения точечного источника. [c.39]

Точечную диаграмму удобно выводить на построчное алфавитно-цифровое печатающее устройство ЭВМ (АЦПУ). При этом поверхность изображения разбивается на ряд строк, состоящих из ячеек, размеры 2А , 2Ау которых пропорциональны в направлении х расстоянию а между символами в строке печати, а в направлении у — расстоянию Ь между строками, т. е. [c.182]

Все эти выводы особенно легко получить, рассматривая точечный источник и определяя расстояние 5 52 между изображениями источника в верхней и нижней поверхностях пластинки. Если пластинка не строго плоскопараллельна, и имеет в разных местах не вполне одинаковую толщину, то при отражении от разных мест пластинки мы получим несколько различные расстояния 5т52. Следовательно, интерференционные полосы, образовавшиеся благодаря отражению от разных мест пластинки, будут иметь несколько различную ширину и, следовательно, вся картина станет менее контрастной, чем при строго плоскопараллельной пластинке. [c.130]

Объем растровой памяти прямо связан с разрешающей способностью дисплея. Дисплею, к примеру, с двумя уровнями яркости и разрешающей способностью 640x200 точек требуется 26 Кбайт растровой памяти. Если же при этом необходимо управлять 16 цветами для каждой точки, требуемый объем растровой памяти составит не менее 64 Кбайт а при двуцветном экране с разрешающей способностью 1024x1024 потребуется уже 132 Кбайт растровой памяти. При таком методе управления изображением знаки выводятся на экран при помощи специальных знакогенераторов - особых электронных схем, управляемых точечными матрицами, на которых формируется изображение каждого символа. [c.120]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...