Дублет плоский

Для осесимметричного течения, по аналогии с плоским случаем, расположим в начале цилиндрической системы координат X, г дублет с моментом Мо, а на Л/ концентрических окружностях с центрами в начале координат и радиусами а,, i = 1, 2,М, поместим равномерно распределенные дублеты с моментами Mi. Тогда после наложения поступательного однородного потока на течение, создаваемое этой системой дублетов, получим следующие составляющие скорости и функцию тока возникающего течения [c.72]

Так же как и в плоском случае, при Мо = 0 получаем обычное сопло, а при Мо О — сопло с центральным телом. Если в формулах (2.97) положить интенсивность дублетов М, Mq,. ... .., Mn равной нулю, то получим решение задачи об обтекании плоского или осесимметричного тела. При не равной нулю интенсивности имеем решение задачи об обтекании решетки плоских или осесимметричных тел. [c.73]

Параллелепипед прямоугольный 118—125, 261 Плоский дублет 174 [c.287]

Соотношение между коэффициентами F3 и D3, определяющее положение диафрагмы, зависит от оптических сил РЛ и ДЛ. Если силовой элемент РЛ, то Рз> D3 и дисторсия компенсируется при расположении апертурной диафрагмы вблизи ДЛ. Однако кривизна поля такого дублета столь значительна, что для формирования плоского стигматического изображения его использовать нельзя. [c.162]

Следовательно, (9.3) и (9.4) представляют соответственно разложения единичного мгновенного точечного источника и единичного мгновенного точечного дублета в начале координат на плоские волны. [c.267]

Объектом измерения был выбран хлорбензол, резонансный дублет которого ранее [ ] изучен в жидкой и твердой фазах. Компонентами этого дублета являются плоское деформационное колебание связей С—Н (v=1088 см ) и составной тон, образованный комбинацией колебаний 393 и 682 см . Тип симметрии колебаний обоих компонентов В . [c.232]

Таким образом, все экспериментальные факты находятся в соответствии с симметричной тетраэдрической моделью. Тем не менее, необходимо установить, не согласуются ли они и с менее симметричной моделью. Как и в случае СН (см. выше), существование плоской симметричной структуры (точечная группа сразу исключается, так как одна из основных частот (775 см ) встречается с достаточной интенсивностью и в инфракрасном и в комбинационном спектрах ). Две другие мыслимые модели суть пирамиды с атомом С в вершине (точечная группа С ,) или с атомом С1 в вершине и атомом С на оси (точечная группа Сзт,). Такая структура возникает, например, при небольших отклонениях от симметрии тетраэдра одно время она была предметом обсуждения. Для этих моделей должны получаться основные частоты 2А1- -2Bi -В.,- -2Е и 3/11+ 37 соответственно, причем все они должны быть активны в комбинационном спектре (см. табл. 55). Такой результат не согласуется ни с числом, ни с поляризацией наблюденных комбинационных линий. Число линий, имеющих значительную интенсивность, меньше, чем число активных частот, ожидаемых в этих моделях (если принять даже, что дублет в области 775 см образован двумя основными частотами). Важнейшим доказательством является присутствие только одной поляризованной комбинационной линии (460 см ), а не двух или трех, как это должно быть для исследуемых моделей. В обоих случаях подобные линии должны обладать максимальной интенсивностью. Далее, если для модели с симметрией Сзг, принять, что линии дублета 775 независимы друг от друга ), то число деполяризованных комбинационных линий равно четырем вместо трех, как это следовало бы ожидать. Таким образом, очевидно, что модели с симметрией Сах, и С4т, исключены. Предположения о моделях с еще меньшей симметрией отпадают, так как в этих случаях число поляризованных комбинационных линий будет заведомо неправильным. Следовательно, можно считать доказанным, что осуществляется симметричная тетраэдрическая модель. [c.336]

В общем случае сильно асимметричного волчка линии полосы уже не образуют легко распознаваемых ветвей обычного типа. Однако серии дублетов в ветвях и Р, которые соответствуют двум наиболее высоким и двум наиболее низким уровням каждой совокупности уровней с заданными У, образуют достаточно правильные ветви. Если можно отыскать их среди большого числа с виду незакономерно расположенных линий, то из расстояний между последовательными дублетами можно получить приближенные значения 2А и 2С соответственно. Для плоской молекулы это дает, кроме того, в силу соотношения (4,94) приближенные значения В. Для полос типа В дополнительную помощь при определении приближенных значений вращательных постоянных оказывает положение первых интенсивных линий Q с коротковолновой и длинноволновой стороны от начала полосы, соответствующих переходам 1 5 — 1 ) и ] ,.— 1 5. Обе эти линии ясно выступают, например, в полосе Н О (фиг. 157). Легко убедиться, применяя табл. 8, что расстояние между ни.ми равно (Л С ) + (А" —С"). [c.515]

Для дублет-квартетных переходов следует использовать расширенные точечные группы. Рассмотрим для примера переход Е" — А" в плоской молекуле XY3. Спиновые функции квартетного и дублетного состояний являются соответственно Eif + и Ei/ (приложение II). Из-за спин-орбитального взаимодействия состояние Е" расщепляется на Ei/ -Ь Ез/. + + 1/2 + Еь/2, а А1 превращается в Е / (приложение III). Переходы Ei/ — [c.136]

В ОСНОВНОМ СОСТОЯНИЙ неплоская (точечная группа и что это электронное состояние относится к типу А . Вывод о плоском строении молекулы в возбужденном состоянии делается, как и в случае СВз, на основании того факта, что в подполосах К = О чередующиеся линии очень слабые (у КВз чередование интенсивности происходит в отношении 1 10). Далее при последовательном переходе от одной полосы к другой в главной прогрессии по деформационному колебанию Уг а в возбужденном состоянии в подполосах с К = О более слабыми являются попеременно то четные, то нечетные линии, так как верхние колебательные уровни относятся попеременно то к типу Лто к типу Л". Соответственно с верхним состоянием комбинирует попеременно то верхняя, то нижняя компонента инверсионного дублета [c.228]

Плоское течение. Поместим иа оси г декартовой системы координат 2Ш Л-1 дублетов один дублет с моментом Мо — ъ центре и 2Ы дублетов с моментами М, Мг,. Мк, направленными в отрицательную сторону оси X, симметрично относительно центра на [c.114]

Осесимметричное течение. По аналогии с плоским случаем расположим в начале цилиндрической системы координат х, г дублет с моментом Мо, а иа N концентрических окружностях с центрами в начале координат и с радиусами а,( =1, 2,. .., N) поместим равномерно распределенные дублеты с моментами М . Тогда после [c.115]

Из формул (6.29) можно сделать интересный вывод о деполяризации продольных компонент тонкой структуры. Хотя адиабатические флуктуации изотропны, но связанное с ними распространение плоской упругой волны вызывает, как на это указывалось выше, волну анизотропии и, следовательно, появляется дополнительное деполяризованное рассеяние света на частоте продольного дублета. Эта деполяризация зависит от значений (т), и коэффициента деполяризации Д . Связь коэффициента деполяризации [c.109]

Соответственным образом можно дагь определение плоского дублета, находящегося в точке х , для линейного потока и определение линейного дублета, находящегося в точке (х, у ),. ось которого параллельна оси х, в двумерных задачах. [c.174]

Ниже излагается разработанный автором метод, позволяющий достаточно просто найти точное решение задачи о расчете нестационарного одномерного температурного поля для комплекса тел с различными теплофизическими коэффициентами. При этом предполагается, что температурное поле. возбуждается мгновенным плоским источником тепла, стоком или дублетом, расположенным в пределах комплекса тел, либо Тепловым импульсом, возникающим на свободной поверхности тела или во внешней среде. Соответствующие температурные функции при определенных условиях рассматриваются как функции влияния [1]. Последнее можно эффективно использовать в практике проектирования [4], в частности при проектировании массивных бетонных блоков, в которых температурное поле формируется под влиянием экзотермии цемента и климатических воздействий [3]. [c.359]

Чтобы проекционный объектив, формирующий изображение в бесконечности, осуществлял преобразование Фурье, необходимо транспарант с исходной информацией, освещаемый плоской волной, установить со стороны параллельного хода лучей (бесконечного отрезка) в фокальной плоскости объектива, тогда в другой фокальной плоскости распределение амплитуды поля будет соответствовать преобразованию Фурье от распределения комплексного пропускания транспаранта без фазовых искажений [24]. Для дублета линза — асферика в этом случае направление хода лучей оказывается обратным по сравнению с рассмотренным в п. 4.2, причем транспарант необходимо установить в плоскости дифракционной асферики. Ясно, что высокого и независимого от дифракционной эффективности линзы объектива отношения сигнал/шум в спектре пространственных частот можно достигнуть лишь тогда, когда свет, дифрагированный в нерабочие порядки линзы, не попадает в рабочую зону фурье-плоскости указанного спектра. Это будет обеспечено, если сместить апертурную диафрагму и, следовательно, обрабатываемый транспарант относительно оси объектива, [c.151]

Бесспорное доказательство плоской модели вытекает из изотопического эффекта. При этом исключаются также и все несимметричные модели. Бор имеет два изотопа В и В 1, содержащихся в отношении 1 4. Если бы исследуемая молекула имела форму пирамиды или была бы несимметрична, то атом бора не мог бы иметь амплитуду, равную нулю, ни при одном из нормальных колебаний и, следовательно, все основные частоты были бы дублетами с отношением интенсивности компонент 1 4. Если же молекула имеет плоскую форму, то из фиг. 63 непосредственно видно, что при полносимметричном колебании 1( 1) атом бора остается неподвижным. Отсюда следует, что полносимметричная частота в отличие от всех остальных не имеет изотопического расщепления. И действительно, три инфракрасные основные частоты состоят из таких дублетов с правильным отношением интенсивностей. В то же время одна основная частота (888 см" ), активная в комбинационном спектре и не проявляющаяся в инфракрасном, не имеет дублетной структуры. Это доказывает правильность плоской модели и, кроме того, позволяет приписать комбинационную частоту 888 см нолносимметричному колебанию. [c.322]

Если молекула XYg неплоская в нижнем состоянии, то колебательные уровни А и Al будут попарно сближаться (фиг. 67), но только один из них будет комбинировать с данным верхним электронно-колебательным уровнем, скажем, тина Е, если молекула плоская в верхнем электронном состоянии. В этом случае будет наблюдаться длинная прогрессия полос по внеплоскост-ному деформационному колебанию (а ). Верхние электронно-колебательные уровни относятся попеременно к типу Е и " и поэтому комбинируют попеременно то с нижней, то с верхней компонентой инверсионных дублетов в основном состоянии, как это показано на фиг. 67. Поскольку полосы относятся попеременно то к типу Е — Л, то к типу Е" — А" , наблюдается характерное изменение чередования интенсивности если верхнее электронное состояние относится к типу Е", то в подполосах 1 — О при четных значениях i отсутствуют четные линии, а при нечетных v — нечетные линии. В случае верхнего электронного состояния Е" происходит обратное чередование. [c.232]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...