Давление абсолютное в жидкости

При возрастании угловой скорости сосуда давление /7 , оставаясь постоянным в точках г = У 2 (Ли = Р ) уменьшается в центральной части крышки и увеличивается на ее краях. При достаточно большом значении 0) пьезометрическая поверхность пересекает крышку сосуда (параболоид 2) и в ее центральной части возникает вакуум, имеющий максимум на оси (точка О). Когда абсолютное давление в точке О упадет до давления насыщенных паров жидкости Ли. произойдет разрыв [c.84]

Истечение через насадок в атмосферу с заполненном выходного сечения насадка возможно только при напорах, меньших предельного Я , который соответствует падению абсолютного давления в сжатом сечении до давления насыщенных паров жидкости (р = Рн. п) [c.130]

Все элементы установки, за исключением жидкости, принимать абсолютно жесткими. Утечками, гидравлическими сопротивлениями и инерционными напорами пренебречь. Давление всасывания в цилиндре насоса принять Рв =" 0. [c.461]

С помощью полученных формул можно вычислить силу F давления текущей жидкости на шар (или, что то же, силу сопротивления, испытываемую движущимся в жидкости шаром). Для этого введем сферические координаты с полярной осью вдоль скорости и все величины будут в силу симметрии функциями только от г и полярного угла 9. Очевидно, что сила F направлена по скорости и. Абсолютная величина этой силы может быть определена с помощью (15,14). Определяя из этой формулы компоненты (по нормали и по касательной к поверхности) силы, приложенной к элементу поверхности шара, и проецируя эти компоненты на направление и, найдем [c.92]

В жидкости или газе достаточно задать величину давления для какой-либо одной площадки в данной точке, чтобы определить давление для любой площадки в этой точке. Действительно, рассмотрим, как мы это делали для твердого тела, условия равновесия выделенной в жидкости малой прямоугольной трехгранной призмы (рис. 275) с гранями, площади которых соответственно равны Si, Sj, Sg и S . Сечение призмы выберем столь малым, чтобы давлением жидкости (или газа) на торцовые грани 5о можно было пренебречь. (Впрочем, мы могли бы прежде всего заметить, что для того, чтобы выделенный объем находился в равновесии, необходимо, чтобы силы давления, действующие на две торцовые грани были одинаковы по абсолютной величине и противоположны по направлению.) Пусть нам задано [c.500]

Из уравнения (1.3) видно, что давление газа или жидкости будет тем больше, чем выше абсолютная температура Т и чем больше число молекул п в единице объема. [c.14]

Проанализируем изменение давления жидкости вдоль контуров вертикальной и наклонной стенок сосуда (рис. 2.7, а), заполненного на высоту Н жидкостью с плотностью р. Выделим в жидкости около стенок ряд точек на разных глубинах и подсчитаем в них давления. В соответствии с уравнением (2.9) в точках Л и Л абсолютные давления будут ро, в точках В и В —Ро + а в остальных точках, расположенных между ними, будут иметь [c.22]

Поместим на свободную поверхность жидкости, находящейся в равновесии в резервуаре (рис. 2.10, а), поршень и приложим к нему силу Яо. в результате чего со стороны поршня на жидкость возникает давление /7о. В соответствии с основным уравнением гидростатики (2.9) абсолютные давления в произвольно выбранных точках жидкости А, В, С будут соответственно равны [c.26]

Кроме того, для обеспечения сплошности потока, проходящего через насадок, необходимо, чтобы абсолютное давление в сжатом сечении было больше давления насыщенных паров жидкости [c.116]

На рис. 2.7 представлены эпюры абсолютного и избыточного гидростатического давления, действующего на вертикальную плоскую стенку. Для построения эпюры достаточно отложить в выбранном масштабе силы гидростатического давления по горизонтальному направлению, совпадающему с направлением гидростатического давления, на поверхности жидкости и у дна, соединив концы этих отрезков прямой линией. Из данного примера можно заключить, что эпюра абсолютного гидростатического давления изображается трапецией, а эпюра избыточного давления — треугольником. [c.19]

Следовательно, сила полного гидростатического давления, действующего на плоскую фигуру, погруженную в жидкость, равна произведению площади фигуры на величину абсолютного гидростатического давления в центре ее тяжести. [c.22]

Если при определении гидростатического давления учитывают и атмосферное давление, действующее на свободную поверхность жидкости, его называют полным, или абсолютным. В этом случае давление обычно измеряется в технических атмосферах, называемых абсолютными (ата). [c.22]

Встречаются также случаи, когда гидростатическое давление в жидкости оказывается меньше атмосферного. В таких случаях говорят, что в жидкости имеется вакуум (разрежение). Вакуум определяется разностью между атмосферным и абсолютным давлениями в жидкости [c.23]

Таким образом, здесь избыточное давление создается как за счет веса столба жидкости yh, так и за счет разности давлений Др -Поскольку на практике чаще всего приходится иметь дело с избыточным давлением, то в дальнейшем будем обозначать его р (без индекса изб ), а абсолютное давление (с индексом абс ). [c.28]

Для того чтобы определить абсолютное гидростатическое давление рабс в точке А резервуара, нужно внести поправку на понижение уровня ртути в трубке по отношению к точке А. Это понижение равно высоте а (рис. 2.11), представляющей собой вертикальное расстояние между точкой А и уровнем ртути в левом колене манометра поправка же к давлению будет равна уа, где 7 — объемный вес жидкости в резервуаре. [c.33]

Относительным равновесием жидкости называется такое состояние, при котором каждая ее частица сохраняет свое положение относительно твердой стенки движущегося сосуда. При относительном равновесии рассматриваются две задачи определяется форма поверхности уровня (равного давления) и выясняется характер распределения давления. Эти задачи решаются с помощью уже известных уравнений (1.20) и (1.22. Очевидно, в этом случае следует учитывать силы инерции, дополняющие систему массовых сил, действующих в жидкости, находящейся в состоянии абсолютного покоя. [c.46]

В этом случае абсолютное давление (pj в произвольной точке жидкости равно [c.9]

В заключение отметим, что в формулы гидравлики для несжимаемой жидкости можно подставлять манометрическое давление, а в случае вакуума — отрицательное манометрическое давление. Однако при изучении сжимаемой жидкости, где учитывается изменение состояния среды, необходимо при расчетах брать абсолютное давление [c.36]

Для измерения вакуумметрического давления применяется вакуумметр (рис. 10). Допустим, что требуется определить вакуумметрическое давление воздуха в сосуде 5, т. е. величину рд — р , где Ра — абсолютное давление в этом сосуде. Присоединяем к сосуду изогнутую трубку Т, опущенную в жидкость. Применяя основное уравнение гидростатики для точки, расположенной в трубке Т на уровне свободной поверхности жидкости в резервуаре, [c.16]

Пьезометрическая высота, отвечающая абсолютному давлению в точке. Покажем, что абсолютное давление в точке рд может быть выражено высотой некоторого столба жидкости. С этой целью на рис. 2-9 представим закрытый сосуд, частично наполненный жидкостью. Наметим в жидкости точку т, к которой приключим запаянную сверху тонкую стеклянную трубку П . [c.43]

Представим себе, что в горизонтальную трубу Т, наполненную жидкостью, введен поршень Пр (рис. 9-15). Если жидкость и поршень неподвижны, то при этом в жидкости всюду будет некоторое давление, определяемое горизонтальной пьезометрической линией Р Р" (см. пьезометрическую высоту р/у, указанную на рисунке). Если представить себе, что поршень Пр в некоторый момент t = О начал мгновенно двигаться со скоростью v, то в случае абсолютно несжимаемой жидкости и абсолютно жестких (недеформирующихся) стенок трубопровода, жидкость в момент t = О также начнет двигаться с той же скоростью V сразу по всей длине трубопровода. [c.357]

Давлением насыщенных паров можно считать то абсолютное давление, при котором жидкость закипает при данной температуре. Следовательно, минимальное абсолютное давление, при котором вещество находится в жидком состоянии, равно давлению насыщенных паров р [c.7]

Задача 1.40. Определить абсолютное давление на поверхности жидкости в сосуде и высоту h, если атмосферное давление соответствует /ia = 740 мм рт. ст., поддерживающая сила f=10 Н, вес сосуда 0 = 2 Н, а его диаметр d = = 60 мм. Толщиной стенки сосуда пренебречь. Плотность жидкости р=1000 кг/м . [c.21]

В зазоре между кожухом и колесом давление распределяется в соответствии с полученными теоретическими данными в 10.. Определяется оно в основном окружной составляющей абсолютной скорости жидкости между дисками. [c.254]

Следовательно, если в месте подвода питания давление со стороны жидкости, находящейся в проточной части, будет больше, чем давление питания, рабочая жидкость начнет вытекать из проточной части и гидромуфта будет иметь частичное наполнение. Давление в точке подвода питания со стороны жидкости, находящейся в проточной части, определяется действующими центробежными силами и может быть определено по уравнениям 10. Для принятой схемы оно будет тем больше, чем больше меридиональная составляющая абсолютной скорости Vm и чем меньше окружная составляющая [c.280]

Давлени абсолютное в ama е пара избыточное в ати Температура кипения в °С Теплота жидкости i в ккал/кг Теплота испарения г а ккал кг Теплосодержание пара i в ккал/кг Объем 1 кг пара V" в Ai Вес I л пара Y" в к [c.6]

Если абсолютное давлеппе в жидкости или газе мепьше атмосферного, то говорят, что имеет место разреокение, или вакуум. За величину разрежения, или вакуума, принимается недостаток до атмосферного давления [c.22]

Дальнейшее преобразование связано с определением статического давления в жидкости или просто дагления. Для идеальной жидкости (жидкость без сил трения) было доказано, что р х — Руу = Ргг-Абсолютную величину р этого общего отрицательного напряжения и называют давлением в рассматриваемой точке. В вязкой жидкости нормальные напряжения р х, Руу, Ргг Н6 рнвны друг другу. Естественно определить давление р в этом случае каг среднее арифметическое нормальных напряжений, взятое с обратным знаком, т. е. [c.554]

Однако ниже этой температуры давление затвердевания быстро приближается к постоянному значению. Для объяснения такого поведения существуют три возможности 1) Разность энтропий между жидким и твердым Не при - 0,5° К становится равной нулю вследствие фазового превращения в жидкости. 2) Тепловой контакт между солью и Не при этой температуре нарушается. Поскольку в этом эксперименте тепловой контакт осуществлялся в основном газообразным гелием, эта возможность не исключена (см. п. 68). 3) Если кривая давлений затвердевания имеет минимум, то методом закупоривающегося капилляра с понижением температуры ниже температуры минимума можно продолжать регистрировать давление в минимуме [170], так как при понижении температуры место закупорки образуется в капилляре выше—как раз в том месте, где температура равна температуре минимума. Померапчук [283] показал, что на кривой плавления должен наблюдаться минимум, если ориентация ядерных снпиов в твердом Не происходит при значительно более низкой температуре, чем в жидком Не Чтобы сделать выбор между этимп тремя возможностями, требуются дополнительные исследования. Однако нз рассмотрения фиг. 108 ясно, что давление плавления при абсолютном нуле положительно, так что стабильной фазой является жидкая фаза подобно тому, как это имеет место в случае Не. [c.577]

Отсюда видно, что при данной температуре Т одному значению р соответствуют три значения V, так что на диаграмме V, р (рис. 53) прямая, параллельная оси абсцисс (H3oS ip i), пересекает изотерму, вообще говоря, в tj,jx точках. Для высокой температуры два корня являются мнимыми и каждому значению давления соответствует всегда лишь одно значение объема. При более низкой температуре определенному значению давления могут соответствовать три действительных значения объема. Из этих трех значений, обозначенных на чертеже точками а, р и только крайние а и Y могут быть получены в npи J Jдe. Состояние Р невозможно, так как абсолютно неустойчиво, поскольку в устойчивом состоянии давление при постоянной температуре уменьшается с увеличением объема (см. 29). Точка а соответствует жидкости, а точка у—газообразному состоянию данного вещества. Однако из этих двух сосгояний более устойчивым является состояние, соответствующее точке а. Как показывает опыт, при сжатии газа состояние на изотерме достигает определенной точки С и при дальнейшем изотермическом сжатии не переходит положения С по теоретической кривой газ сжижается и одновременно в равновесии существуют газообразное С и жидкое А состояния, имеющие одинаковые температуру и давление. Совместное существование этих двух состояний продолжается при изотермическом сжатии до тех пор, пока весь газ не перейдет в жидкость. [c.292]

В 6.3 мы приводим эту формулу как (6.22) без вывода.) Состояние термодинамического равновесия, которому отвечает формула (8.3), является абсолютно неустойчивым, так как при сколь угодно малом уменьшении размера пузырька (R <К ) давление пара из-за увеличения кривизны межфазной поверхности превзойдет давление насыщения, пар сконденсируется, пузырек схлопнется . При R> Rt, напротив, давление пара в пузырьке ниже, чем давление насыщения, перегретая жидкость на поверхности пузырька будет испаряться, пузырек [c.342]

Следовательно, сила полного абсолютного давления, действующего на плоскую фигуру, погруженную в жидкость, выражается произведением площади фигуры на величину абсолютно гогидростатнческого давления в ее центре тяжести. Сила весового гидростатического давления равна произведению площади фигуры на величину весового гидростатического давления в центре ее тяжести. [c.44]

В тех случаях, когда давление газа с сухой стороны стенки отличается от атмосферного или когда имеет место двустороннее давление нсидкости при различном давлении газа над жидкостью по обеим сторонам стенки, результирующую силу давления на стенку удобнее определять как разность двух сил давления Р каждая из которых действует на одной стороне стенки и может быть представлена суммой двух независимых сил —силы Ро абсолютного давления газа над жидкостью и силы Pg весового давления жидкости [c.37]

Рассмотрим теперь случай, когда давление в сосуде меньше атмосферного, т. е. имеется вакуум. Согласно условию (30) вакуум можно замерить трубкой, опущенной книзу (на рис. 18 она показана слева штриховой линией). Однако практически такое измерение осуществить не удается. Поступают иначе берут стеклянную трубку, одним концом соединенную с верхней точкой сосуда, а другим — опущенную во вспомогательный открытый сосуд с той же жидкостью, на свободной поверхности которой давление равно атмосферному (рис. 18). Поскольку в основном сосуде давление меньше атмосферного, жидкость в трубке поднимется на некоторую высоту /гвац- Применяя уравнение (26) к свободной поверхности вспомогательного сосуда с давлением ра и к отметке жидкости в трубке с абсолютным давлением р, получим [c.37]

Анализируя полученные выражения, нетрудно видеть, что абсолютные давления в различных по глубине точках жидкости будут разные, однако внешнее давление, производимое на жидкость, заключенную в замкнутом сосуде, передается жидкостью во все точки без изменения, т. е. pq = onst. В этом и заключается закон Паскаля. [c.28]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...