Фазы синусоидальных величин

Фазы синусоидальных величин 98 Факториалы целых чисел — Таблицы 41 Факториальные функции — см. Функции факториальные Фермы 419 [c.589]

Переменный угол + а называется фазой синусоидальной величины, а — начальной фазой, изменив начало отсчета времени, всегда можно начальную фазу привести к нулю так как at + а- [c.98]

Фазы синусоидальных величин 98 Факториалы целых чисел — Таблицы 41 [c.564]

Фазой синусоидальной величины называется угловое значение аргумента, отсчитываемое от ближайшей предшествующей точки перехода этой величины через нуль к положительному значению. Значение фазы в начальный момент времени называется начальной фазой. [c.297]

В сдвинутых между собой под определенными углами проводниках, вращающихся между полосами магнита, наводится ЭДС с одинаковыми амплитудами и частотами. Углы, под которыми расположены проводники относительно нейтральной линии, называют начальными фазами. Разность начальных фаз синусоидальных величин с одинаковой частотой называют углом сдвига фаз или просто сдвигом фаз. [c.31]

Фазы синусоидальных величин I — 98 Факториалы чисел — Таблицы 1—41 Факториальные функции 1—302 Фальц на слоистых пластиках — Фрезерование 5 — 612 Фанера 3 — 22, 351 6 — 337 [c.488]

При частотной записи команды записываются в виде синусоидальных сигналов частотой 2500 Гц на включение определенных обмоток шаговых двигателей, осуществляющих перемещение рабочих органов. Для каждого шагового двигателя, осуществляющего перемещение по одной из осей, требуется три дорожки на ленте (по числу фаз двигателя). По числу сигналов определяется длительность включения фаз и величина перемещения. [c.180]

Угол f сдвига фаз двух синусоидальных величин — угол между их радиусами-векторами (или просто векторами) для любого момента времени. [c.339]

Для фактического определения величин А и а удобнее использовать геометрическое представление синусоидальных величин одинаковой частоты. Из точки О плоскости (фиг. 21) строим два вектора один — длиной Al (наклоненный к оси Ох под углом Ol), другой — длиной А, (наклоненный к оси 7 Ох под углом aj) тогда длина вектора, полученного сложением двух названных векторов, даст амплитуду А искомой синусоидальной величины, а угол наклона этого вектора-суммы к оси Ох даст начальную фазу о величины у. [c.99]

Векторная диаграмма изображает синусоидальные величины при помощи их векторов, фиксируя относительное положение векторов с учетом углов сдвига фаз между ними. [c.458]

Углом сдвига фаз <р называется разность фаз двух синусоидальных величин, изменяющихся с одной и той же частотой. Угол сдвига фаз между напряжением и током (рис. 6.8) равен [c.297]

Генератор 4 через усилитель 3 подает синусоидальное напряжение на нагреватель 2. Одновременно колебания от генератора подаются на измеритель 5 фазового сдвига, на который поступают Колебания от термоприемника / через усилитель 6 с такой же частотой, но сдвинутые по фазе на величину Аф относительно сигнала, идущего на нагреватель. Зависимость сдвига фаз от скорости имеет вид [c.111]

Несколько моментов делают истинную картину более сложной, чем вышеописанная. Некоторые из них являются следствием на первый взгляд удивительного результата, приведенного в гл. 3 для волн, фазовая скорость которых (скорость распространения любой заданной фазы синусоидальной волны, например гребня) уменьшается с уменьшением длины волны, скорость распространения энергии оказывается меньше фазовой скорости. При равновесном распространении прыжка все образовавшиеся волны имеют на самом прыжке одну и ту же фазу следовательно, их фазовые скорости равны скорости прыжка. Стало быть, они имеют фазовую скорость V — щ относительно жидкости за прыжком, и эта величина, будучи, как показывает рис. 47, меньше, чем скорость длинных волн С1, определяет длину генерируемых волн это волны такой длины, что каждый гребень может оставаться на постоянном расстоянии за прыжком. Их энергия, однако, распространяется более медленно и, таким образом, утекает назад относительно прыжка, а амплитуда этих волн должна подстраиваться так, чтобы эта скорость убыли энергии имела требуемое значение (236). [c.224]

Фазой колебаний называется величина, характеризующая состояние колебательного процесса в каждый момент времени. Фаза обычно измеряется в долях периода, а для синусоидальных величин — в дуговых и угловых единицах. [c.6]

При сложении двух синусоидальных нагрузок с малым соотношением частот величина угла сдвига фаз Q, как это видно из рис. 77, имеет существенное значение. Изменение его величины в процессе испытаний вызывает изменение не только формы цикла, но и максимальных напряжений. Так, при воспроизведении формы цикла, представленной на рис. 77, а, и соответствующей сумме двух равных по амплитуде синусоидальных нагрузок с соотношением частот 3 1, необходимо, чтобы не было сдвига фаз. Практически иногда очень трудно обеспечить постоянство значения q за весь период испытаний, в связи с чем в процессе нагружения форма цикла искажается, так как экстремальные значения и (рис. 71,6) перестают быть равными и, [c.129]

Если напряжение т и деформация у находятся в фазе (б =0), то отношение т/у постоянно для всех моментов времени t и характеризует упругое поведение материала. Это отношение в таком случае есть просто модуль сдвига материала G = х/у при упругих деформациях. Если б =5 О, то для данной частоты м отношение величины напряжения к величине деформации будет изменяться от —оо до +СХ). Поэтому необходим более простой способ для описания таких свойств материала. Поскольку напряжение и деформация изменяются синусоидально с частотой ш, зависимость между напряжениями и деформациями для любого момента времени можно выразить через Тд/уо и б, если известна амплитуда напряжения или деформации для некоторой величины to. [c.165]

Выше отмечалось, что рассматриваемые системы обладают высокими фильтрующими свойствами и что процесс на выходе таких систем близок к синусоидальному. Отклонения колебания системы от синусоидальной формы складываются из двух видов медленное изменение амплитуды и фазы, которое в течение одного или нескольких периодов невелико, однако спустя большое число периодов эти величины могут претерпевать заметные изменения, и колебания, которые происходят с высокими частотами кО, (к > 1). Последний вид отклонений называют быстрыми вибрациями малых величин, которыми пренебрегают, так как они незначительно сказываются на законе медленного изменения амплитуды и фазы (обычно быстрыми вибрациями интересуются в той мере, в какой они сказываются на медленном изменении амплитуды и фазы). [c.179]

На фиг. 4—7 приведены фигуры синусоидальной развертки при примерно равных отклонениях луча по вертикали и горизонтали и синусоидальной форме напряжений сравниваемых частот. При равенстве частот на экране осциллографа видны простые фигуры без перекрещивающихся линий в зависимости от величины сдвига фаз между обоими напряжениями наблюдаются прямая линия с прямым и обратным углом наклона, эллипс с различными размерами и наклоном осей и окружность. По мере увеличения отношения частот осциллограмма усложняется. [c.411]

Сущность комбинированного метода сравнения частот заключается в подаче на модулятор электронного осциллографа, усилители которого присоединены к генераторам сравниваемых частот, — сначала напряжения низшей частоты, затем высшей. При достаточной величине модулирующего напряжения яркость свечения фигуры синусоидальной развертки модулируется, — большая часть фигуры затемняется, а небольшой отрезок приобретает увеличенную яркость. Для получения удобочитаемого изображения необходимо выделить отрезок полной фигуры, состоящий только из передней или задней ее части. Это достигается фазированием напряжения, подаваемого на модулятор. Можно также изменять фазу напряжения на отклоняющих пластинах электронно-лучевой трубки. Таким образом, разделенная фигура содержит вдвое меньшее число светящихся линий, по сравнению с сходной фигурой синусоидальной развертки. [c.440]

Рассмотрим периодическое изменение произвольного параметра А) среды или тела с амплитудой колебаний ДЛо, круговой частотой (1) и фазой колебаний ф. В случае простейшего синусоидального колебания изменение рассматриваемой величины А во времени определяется из выражения [c.7]

Настройка станка, как правило, производится с помощью эталонного ротора и контрольных грузов. Компенсационный генератор КГ (рис. 3) допускает настройку станка без эталонного ротора и дает возможность компенсировать статическую неуравновешенность сменных оправок при проверке неуравновешенности различных шии. Принцип компенсации неуравновешенности состоит в том, что генератор дает воз.можность получать переменное напряжение синусоидальной формы, величину и фазу которого можно изменять при настройке станка. [c.81]

Свойства полимерных материалов, подвергнутых синусоидально меняющемуся сдвигу небольшой амплитуды, много изучались в широком диапазоне частот и температур Так как деформации малы, реакцию можно считать линейной и величинами, подлежащими измерению, будут составляющие сдвигового напряжения в фазе и сдвинутые по фазе по отношению к деформации сдвига. Они представлены членами D и А во вто- [c.314]

В качестве примера показана электромагнитная волна с временем когерентности то, которая имеет вид синусоидального электрического поля со скачкообразным изменением фазы через интервалы времени то. Мы видим, что представление о временной когерентности непосредственно связано с монохроматичностью. В дальнейшем (в гл. 7) будет показано, хотя это очевидно из рис. 1.5, что электромагнитная волна с временем когерентности, равным То, имеет спектральную ширину А 1/то. В той же главе покажем, что в случае нестационарного пучка (например, лазерного пучка, полученного в результате модуляции добротности или синхронизации мод) время когерентности не связано обратно пропорциональной зависимостью с шириной полосы генерации и фактически может быть много больше, чем величина 1/Av. [c.20]

Углоиой частотой ш называется скорость измененич фазы синусоидальной величины. Угловая частота ш и частота / связаны следующей зависимостью [c.298]

Регулировка фазы синусоидального напряжения в этом устройстве обеспечивается путем изменения индуктивности, или активного сопротивления в одном из плеч моста. Схема состоит из понижающего трансформатора ТР1 с выведенной средней точкой от обмотки /7, активного сопротивления и обмотки//магнитного усилителя УМ. Изменяя величину тока подмагничивания, текущего по обмотке УМ I, можно в широких пределах регулировать индуктивность обмотки УМ II, что обеспечивает получение сдвига фаз между напряжениями, действующими в диагоналях моста, в пределах О—180°. Если магнитопровод УМ насыщен, сдвиг между этими напряжениями близок к нулю, при отсутствии подмагничива-ния угол приближается к 180 . Это позволяет плавно регулировать выпрямленное напряжение силового выпрямителя Д1 и Дг. Так как к управляющим электродам ти-. ристоров Дх и Да приложено переменное напряжение с частотой, соответствующей периодичности изменения потенциалов их анодов, Дх и Дг будут открываться, когда напряжение, приложенное к их управляющим электродам, положительно по отношению к катодам тиристоров. Меняя фазу управляющего напряжения путем регулировки сопротивления переменного резистора или индуктивности обмотки УМ II, можно заставить ток идти через тиристоры Д1 и Дг в течение полного полупе-риода или его малых долей. Напряжение на выходе моста Дх и Дi пропорционально току, проходящему через вентили, и по форме ему идентично. Таким образом, при увеличении сдвига фаз между анодным и управляющим напряжениями, приложенными к электродам тиристоров Дх и Дг от О до 180°, можно снизить величину напряжения в цепи катод ной защиты до заданного значения. [c.16]

Ступенчатому изменению входной величины в зависимости от свойств средства измерений соответствует апериодическое изменение или затухаюш,ие колебания выходной величины (рис. 1-6-1, б). В последнем случае динамическая погрешность периодически, с определенной частотой, изменяет свой знак, уменьшаясь по мере затухания колебаний. При синусоидальном изменении входной величины с амплитудой Ах и некоторой постоянной частотой выходная величина в установившемся режиме представляет собою также синусоидальные колебания с амплитудой Ау той же частоты (рис. 1-6-1, е). Как видно из графика, амплитуда и фаза выходной величины не совпадают с амплитудой и фазой входной величины. Изменение амплитуды и фазовый временной сдвиг выходной величины зависят от свойств средств измерений и частоты входных колебаний. [c.45]

В настоящее время проявляется тенденция проводить измерения таким образом, чтобы результаты этих измерений были двумерными величинами. Двумя компонентами такого двумер-но го вектора могут быть, например, амплитуда и фаза синусоидального сигнала. С другой стороны, сами измерения содержат данные более высокой размерности и описываются целым рядом параметров, которые могут изменяться аномальным образом. Предпринималось значительное число попыток для отыскания таких видов преобразований первичных данных, которые обеспечивали бы зависимость каждой составляющей результата измерения только от одного измеряемого параметра и нечувствительность к изменениям других параметров. Иногда это удается сделать. [c.209]

Годографы на комплексной плоскости. Годографы на комплексной плоскости дают наглядное представление о фазах и акплитудах синусоидальных величин переменного тока. Каждый годограф обычно строят для определенной частоты. Длина отрезка прямой линии, соединяющей любые две точки на годографе, пропорциональна амплитуде синусоидальной величины. Направление этого отрезка дает фазовый угол. [c.361]

Из уравнения (47) следует, что кинетическая энергия К постоянна мы должны отсюда сделать вывод, что величина v также постоянна. Этот результат и наводит на мысль испробовать решение, выражающее равномерное круговое движение, при котором составляющие скорости по осям хну изменяются по синусоидальному закону с разностью фаз я/2. Удобно выразить дробь qBjM в виде одной постоянной, имеющей размерность времени в минус первой степени эту размерность легко можно обнаружить, пользуясь уравнениями (45). Мы предполагаем, что решение задачи представляет собой вращательное движение, угловая скорость которого как-то связана с этой постоянной. [c.125]

Формула (11.8) показывает, что мгновенная подача насоса является величиной переменной она изменяется по синусоидальному закону. На рис. 11.4 приведены для примера графики подачи поршневых насосов а) одностороннего действия б) двухстороннего действия в) трехпоршневого одностороннего действия со смещением фаз рабочих циклов на 120°. [c.142]

Опыт показывает, что случайные акустические сигналы машин и механизмов, если только они стационарны, всегда эрго-дичны. Кроме того, детерминированные периодические сигналы также можно рассматривать как реализации некоторых эргодических случайных процессов. Пусть, например, акустический сигнал является синусоидальным, а sin at, где а и постоянны. Акустические сигналы множества идентичных машин можно представить в виде = а sin ( i-l-случайная величина, определяемая начальными условиями и принимающая определенное значение для каждой из машин. Считая, что все значения фазы ф равновероятны, нетрудно показать, что всевозможные распределения вероятностей сигнала (i), посчитанные по совокупности реализаций, совпадают с аналогичными распределениями, посчитанными по какой-либо одной реализации, и [c.14]

Для измерения коэффициентов корреляции R при нулевой временной задержке и косинуса угла сдвига фаз между вибрационными процессами используются рассмотренные уже двухканальные синхронные и синфазные анализирующие устройства (фильтры измерителя колебательной мощности, двухканальный гетеродинный анализатор на базе анализаторов типа С53, устройства типа 2020 фирмы Брюль и Кьер ) совместно с умножающим устройством, фазочувствительным вольтметром типа ВФ-1 или коррелятором фирмы Диза типа 55Д70. При отсутствии фазосдвигающей цепи в измерительных трактах осуществляется измерение вещественной части коэффициента корреляции и косинуса угла сдвига фаз. Поворот фазы на 90° позволяет получить значения мнимой части коэффициента корреляции 1ш и синуса угла сдвига фаз между процессами. При синусоидальных процессах показания умножителя, фазочувствительного вольтметра или коррелятора пропорциональны косинусу угла сдвига фаз, а при стационарном случайном характере в полосе частот — коэффициенту корреляции между исследуемыми процессами. Для получения непосредственного отсчета R или os а, например на шкале коррелятора, необходимо (при автоматических измерениях) использовать блоки автоматической регулировки усиления (АРУ) с целью поддержания постоянной величины поступающих на коррелятор сигналов. [c.437]

При наличии в линейных дифференциальных уравнениях членов с четными и нечетными производными решения следует искать через синусоидальные и косинусоидальные компоненты, иными словами, с двумя неизвестными компонентами (или через амплитудную величину и фазу пе-ремедения). Например [c.33]

Комплексный модуль можно определить экспериментально на образце, совершающ ем синусоидальные колебания. Измеряя одновременно напряжение и деформацию, можно непосредственно найти абсолютную величину модуля и разность фаз. Устройство, применяемое для определения модуля сдвига, показано на фиг. 5.31. Два призматических образца из хизола 4485 с размерами 3,8 X 12,7 X 1,0 jm приклеены к металлической вилке и к центральному стержню так, что при движении вилки относительно стержня образцы нагружаются простым сдвигом. Центральный стержень соединен через нагрузочный элемент с большой плавающей массой с противоударной изоляцией, которую можно считать практически жесткой. Вилка соединена с движущимся элементом вибратора, совершающим синусоидальные колебания (подробнее см. [15]). [c.167]

В процессе конденсации толщина пленки жидкости изменяется по длине вертикальной трубы от нуля до некоторой определенной величины 61,. На начальном участке поверхность пленки гладкая, затем по периметру трубы появляются отдельные возмущения, из которых далее по течению формируются синусоидальные волны постоянной длины и с прямым фронтом. С увеличением числа Рейнольдса пленки характер поверхности изменяется, волны двигаются с различной скоростью, имеют различные высоту и направление фронта. В дальнейшем появляются капиллярные волны и, наконец, отдельные кольцевые волны большой высоты. С изменением структуры волн меняются и закономерности массо- и теплопе-реноса в пленке и силы трения на границе раздела фаз. [c.145]

Достоинством схемы является возможность получения высоких коэффициентов дробления, а недостатком — неравномерность величины дробного шага и, как следствие, значительные пз- льсацин скорости вращения ротора ЩД. Для равенства всех дробных шагов в идеальном ЩД токи в фазах должны изменяться по синусоидальному закону, однако в реальных ЩД закон изменения токов в фазах может отличаться от синусоиды 3]. [c.115]

Для осуществления принципа компенсацпи необходимо, чтобы генератор вырабатывал напряжение синусоидальной формы с частотой, равной рабочей частоте балансировки при возможности изменения напряжения как по величине, так и по фазе. [c.565]

ГАРМОНЙЧЕСКИЕ КОЛЕБАНИЯ колебания, при к-рых физ. (или любая другая) величина изменяется во времени по синусоидальному закону х А sin( ijH-+ ф), где X —. значение колеблющейся величины в момент времени t (для механич. Г. к., напр., смещение и скорость, для электрич.— напряжение и сила тока), А, О), ф — пост, величины А — амплитуда, о) — круговая частота, (шг+ф) — полная фаза колебаний, ф — нач. фаза колебании. [c.417]

Графики на рис. 3.18 показывают, что только при очень низких частотах (менее 5 гц) входная и выходная амплитуды равны между собой, а сдвиг фазы между выходом и входом близок к нулю. По мере повышения частоты входного синусоидального воздействия сдвиг фаз ф быстро растет и может быть больше 270°. Отношение L амплитуд по мере увеличения частоты входного воздействия в зависимости от запаса устойчивости привода может, продержавшись некоторый период вблизи единицы, постепенно убывать (кривая 640 на рис. 3.18), приближаясь к нулю, или вначале, по мере увеличения частоты входного воздействия, значительно возрастать (на кривой 628 почти до двухкратной величины), а затем постепенно уменьшаться, стремясь также к нулю. Экспериментальные амплитудно-фазовые частотные характеристики разомкнутого однокоор- [c.121]

Величина коэффициента E, так же как и Ф, в зависимости от характера пульсаций расходов фаз во времени может быть больше, меньше или равна единице (последнее имеет место при G = onst). Если коэффициент ЧТ характеризует степень негомо-генности нестационарного двухфазного потока исходя из потерь давления в потоке, то коэффициент Е является аналогичной энергетической характеристикой нестационарного двухфазного потока. Характер изменения расходов фаз G во времени а priori не известен. Установить его непосредственно экспериментальным путем в настояш,ее время не представляется возможным. В связи с этим в дальнейшем анализируются два вида периодических колебаний расходов фаз во времени колебания типа прямоугольных импульсов (резко выраженные пульсации расходов фаз) и синусоидальные колебания (сглаженные, гармонические изменения расходов фаз во времени). [c.159]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...