Составляющая ускорений вращательная

Составляющая ускорений вращательная 226 [c.270]

И — О) X (и X г ), — вращательную и осестремительную составляющие ускорения вращения тела вокруг полюса. Численные величины и направления последних двух слагаемых уже были исследованы при рассмотрении движения тела вокруг неподвижного центра (рис. 197). [c.286]

Строим многоугольник ускорений. При этом воспользуемся тем, что прямая, по которой направлено ускорение Wb известна. Ползун В движется по вертикальной прямой, вдоль которой направлено и ускорение точки В. Отложим из точки В последовательно векторы wa и составляющих ускорений полюса А и центростремительное ускорение w ab (параллельно звену ВА). Через конец вектора Wab проводим прямую, параллельную вращательному ускорению w ab, т. е. перпендикулярно к АВ до пересечения ее прямой, по которой направлено ускорение w . Ускорение хюц определяется как замыкающий вектор многоугольника ускорений (рис. 95, а). [c.105]

Из этих формул видно, что аэродинамические силы и моменты при возмущенном движении тела определяются силами и моментами при прямолинейном и равномерном движении (И , и Жо) и производными от сил и моментов по всем двенадцати независимым переменным, причем значения этих производных также соответствуют случаю прямолинейного и равномерного движения. Все эти производные называются производными сопротивления производные по линейным скоростям и ускорениям называются поступательными производными сопротивления, а производные по угловым скоростям и ускорениям—вращательными производными. Так как каждая составляющая аэродинамической силы или момента характеризуется двенадцатью производными сопротивления, то общее их количество для данного тела при данной ориентировке его относительно вектора скорости получается равным 72. Но обычно при расчете устойчивости полета необходимо знать далеко не все пз 72 производных сопротивления. [c.608]

Решение. Выберем в качестве полюса вершину конуса, остающуюся неподвижной во все время движения. Будем иметь (рис, 73) ] о=0, а ускорение точки М будет складываться из осестремительного и вращательного. Для определения этих составляющих ускорения прежде всего найдем величину и направление вектора мгновенной угловой скорости вращения подвижного конуса. Нетрудно видеть, что общая образующая двух упомянутых конусов является мгновенной осью вращения подвижного конуса, поскольку точки подвижного конуса, лежащие на этой оси, имеют равные нулю скорости. Подвижный конус участвует в сложном движении. Он вращается вокруг своей оси симметрии, которая в свою очередь вращается вокруг вертикальной оси. Абсолютная угловая скорость вращения конуса равна сумме угловых скоростей переносного и относительного движений и определяется по правилу сложения векторов. Нетрудно найти и величину абсолютной угловой скорости (рис, 73) [c.101]

Тогда вращательная составляющая ускорения точки D [c.112]

Вектор ехг направлен по касательной к траектории точки (к окружности радиуса р), т. е. параллельно скорости (так как вектор е направлен по оси вращения (рис. 10.8)). Эта составляющая ускорения является касательным ускорением точки М тела..В дальнейшем будем называть эту составляющую вращательным ускорением, т. е. [c.191]

Итак, ускорение любой точки тела равно сумме вращательной и осестремительной составляющих ускорения [c.227]

Эйлера кинематические 11, 254 Ускорение вращательное 191, 244 —, вращательная составляющая 226 —, осестремительная составляющая [c.271]

Относительное движение — вращательное, с постоянной угловой скоростью. Поэтому в относительном движении точка имеет только нормальную составляющую ускорения [c.96]

Если же относительное движение совершает точка вращающегося тела, находящаяся от оси вращения на расстоянии г, то модули составляющих относительного ускорения можно вычислять как модули вращательного и центростремительного ускорений [c.311]

Возьмем произвольную точку К на плоской фигуре. Ускорение точки К складывается из его центростремительной гг) й и вращательной w составляющих, причем = где г = [c.344]

Разложим ускорение центра тяжести С диска W на его центростремительную w n и вращательную составляющие. [c.356]

Ускорение любой точки М тела равно геометрической сумме вращательной We и осестремительной составляющих [c.244]

Задача № 65. Тело вращается вокруг оси Ог без начальной угловой скорости и с постоянным угловым ускорением е==0,4 рад/сею . Определить для / = 10 сек 1) координаты точки К тела, если при t = 0 координаты точки К были дг = + 10, у = 0, г = 0 2) ее вращательную скорость 3) направляющие косинусы вра- .1/ щательной скорости 4) касательное и центростремительное ускорения топ же точки 5) направляющие косинусы касательного н центростремительного ускорений 6) угол, составляемый векторами полного и центростремительного ускорений. [c.175]

Ускорение от относительного вращательного движения вокруг полюса, как и в случае вращения тела вокруг неподвижной оси, состоит из касательной и нормальной составляющих a] J и [c.145]

Ускорение относительного движения, как и при вращении тела вокруг неподвижной точки, состоит из вращательной и осестремительной составляющих, т. е, [c.184]

Термин вращательное ускорение неудачен. Это ускорение является лишь составляющей частью полного ускорения мгновенного вращательного движения тела. Ускорение мгновенного вращательного движения определяется формулой (11.114). [c.121]

Проекция осестремительного ускорения на главную нормаль к траектории, как это видно из последней формулы, всегда положительна, т. е. осестремительное ускорение всегда направлено по радиусу окружности от точки к оси вращения, почему его и называют осестремительным ускорением. Что же касается вращательной составляющей то [c.217]

Ускорение точек твердого тела, вращающегося вокруг неподвижного центра, складывается геометрически из вращательной и осестремительной составляющих. [c.277]

В соответствии с выражением (1.1.7) коэффициент продольной силы рассматривается величиной, не зависящей от вращательных производных или производных по ускорению. Эта величина определяется в виде квадратичной зависимости от углов атаки и скольжения, а также углов отклонения рулей высоты и направления. Причем составляющие коэффициента с, [c.18]

Припоминая, что в сложном движении, составленном из двух или большего числа движений, ускорение равно сумме ускорений, относящихся к составляющим движениям, мы можем сказать, что прямолинейное и равномерное поступательное движение (наложенное на какое-нибудь другое движение твердого тела) не изменяет его переносного ускорения. Таким образом, при равномерном поступательно-вращательном движении все происходит так, как и в случае простого равномерного вращения, и, следовательно, мы снова приходим к центробежной силе. [c.292]

Дуговые стрелки угловой скорости и углового ускорения цилиндра направле 1ы но часовой стрелке. Эго следует из рассмотрения скорости точки А как вращательной скорости вокруг мгновенного центра скоростей О. Следовательно, вращательное ускорение направлено от точки О по вертшсалн вверх, в сторону, противоположную гОд. Сопоставляя равенства (3) и (2), находим, что но величине и, следовательно, эти две составляющие ускорения точки О взаимно уничтожаются. [c.412]

Первое слагаемое, еХл представляет собой вращательную составляющую ускорения. Действительно, оно равно по величине / sin (е, f) = eh, а по направлению совпадает со скоростью U = (О X если векторы ю и ё сонаправлены, и противоположно скорости, если и> и ё разнонаправлены первое будет иметь место в ускоренном, а второе — в замедленном вращении. [c.226]

В заключение заметим, что в данной задаче можно было найти хс кус (формулы (3)) другим способом. Для этого достаточно построить осестремительную Дсос и вращательную Освр составляющие ускорения ас центра масс С (рис. б), где дсос асвр 1Ф1> затем векторное равенство ас = свр + Сое спроектировать на осих и . Предоставляем читателю самостоятельно выполнить эти выкладки и получить формулы (3). [c.201]

Посмотрим, решается ли это векторное уравнение. Как уже говорилось, нор2 аль№е ускорения всегда полностью определяются, поэтому UA и считаем известным по величине и направлению. — тангенциальное ускорение точки В в ее относительном вращательном движении вокруг А. Оно будет направлено перпендикулярно АВ. Ускорение точки В, поступательно движущегося ползуна, направлено по линии его движения (нормальной составляющей ускорения точки В быть не может, так [c.37]

Вращение тела вокруг неподвижной оси можно рассматривать как частный случай вращения вокруг неподвижной точки. В этом частном случае вектор угловой скорости ш сохраняет неиз.менное направление он направлен по неподвижной оси вращения. Отсюда следует, что по этой же неподвижной оси направлен и вектор углового ускорения е. Итак, в случае вращения тела вокруг неподвижной оси направления векторов и> и е совпадают или противоположны. Легко видеть, что в этом случае составляющие ускорения гг 1 и превращаются во вращательное и центростремительное ускорения <0)1 и гю , о которых шла речь в 94. [c.260]

Иэ четырех составляющих ускорений три каоравлены по ояноЙ прямой. При Эт = 100 см/с и в -Ь агп = 100 см/с, т. е. S + Огл -f йс = 0. Поэтому E = а, т. е. абс ускорение точки М совпадает по направлению с переносным вращательным y KOf имеет одинаковый с ним мод. ль л == 10 см/с . [c.242]

При неравномерном вращении тела эта сила состоит из вращательной силы инерции ФД направленной противоположно вращательному ускорению точки Mi и центробежной силы инерции ФТ, направленной противополож[[о центростремительному ускорению этой точки. Применяя принцип освобождаемостн от связей ( 21), заменяем действие на тело подпятника А и подшипника В реакциями Ra и Rij, разложив их на составляющие Х , Yj, Z , Хц, Уц. [c.289]

Здесь пектор —ускорение точки В во вращательном движении покруг полюса Л wb a и — касательная н нормальная составляющие это1о ускорения. [c.184]

Кроме этих составляющих абсолютного ускорения, имеется ускорение Корио-лиса, так как переносное движение вращательное [c.205]

Действующая на тело, равнодействующая, уравновешивающая, активная, пассивная, живая, объёмная, массовая, приведённая, центральная, (не-) потенциальная, (не-) консервативная, вертикальная, горизонтальная, растягивающая, сжимающая, заданная, обобщённая, внешняя, внутренняя, поверхностная, ударная, (не-) мгновенная, нормально (равномерно) распределённая, лишняя, электромагнитная, возмущающая, приложенная, восстанавливающая, диссипативная, реальная, критическая, поперечная, продольная, сосредоточенная, фиктивная, неизвестная, лошадиная, перерезывающая, поворотная, составляющая, движущая, выталкивающая, лоренцева, потерянная, реактивная, постоянная по величине, периодически меняющая направление, зависящая от времени (положения, скорости, ускорения). .. сила. Касательная, тангенциальная, нормальная, центробежная, переносная, центростремительная, вращательная, кориолисова, даламберова, эйлерова. .. сила инерции. Полезная, вредная. .. сила сопротивления. Слагаемые, сходящиеся, параллельные, позиционные, объёмные, центростремительные, массовые, пассивные, задаваемые, кулоновские. .. силы. [c.78]

Рассматривая вектор как ускорение точки М но отпошению к полюсу О, мы снабдили его индексом г (relative — относительный). Что касается его составляющих w[ и Wn, то хотя они я не направлены теперь, вooби e говоря, но касательной и нормали к траектории точки М, мы оставили для вращательного и центростремительного ускорения те ке нижппе индексы, что и в формулах (8.12) и С8.13). Составляющие вектора iv,. взаимно перпендикулярны, и поэтому его модуль равен (см. формулу (8.15)) [c.202]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...