Ускорение свободного вращательное

Угловую скорость и угловое ускорение относительного вращательного движения вокруг какой-либо точки тела называют в общем случае угловой скоростью и угловым ускорением свободного твердого тела. Эти величины не зависят от выбора точки тела. От выбора точки тела зависит только переносное поступательное движение тела. [c.178]

На основании кинематических формул Эйлера (11.111) и (11.112) можно утверждать, что угловая скорость вращательной части движения свободного твердого тела не зависит от выбора полюса. Также не зависит от выбора полюса угловое ускорение. Поступательная часть движения свободного твердого тела существенно зависит от выбора полюса. [c.126]

Таким образом, ускорение какой-либо точки М свободного твердого тела в общем случае равно векторной сумме двух ускорений ускорения поступательного, равного ускорению шо полюса О тела, и вращательного ускорения Wмo точки М, получаемого от вращательного движения тела вокруг полюса О, т. е. вокруг мгновенной оси вращения, про-ходящей через этот полюс. [c.403]

В рассматриваемом случае поступательно-вращательного движения жидкости по трубе на свободной поверхности жидкости, т. е. на границе с вихрем, действует центробежное ускорение [c.299]

Цепь быстрых перемещений. На приводном шкиве 0355 мм закреплено зубчатое колесо I = 56, которое передает вращательное движение зубчатому колесу г = 24, свободно сидящему на валу IV. Далее через зубчатую пару 24/56 вращение передается валу V, на конце которого закреплена звездочка = 19, а она по цепи передает движение через звездочку = 28 следующему валу XII. Для сообщения ускоренного перемещения столу необходимо переключить муфту Мф2. В этом случае зубчатая передача 16/40 будет вращать вал XI и через конические колеса 30/27 и 36/25 передаст вращение валу XIV. На ходовой винт XV горизонтального перемещения стола движение можно передать, если колесо г = 30 ввести в зацепление с колесом = 30 (как показано на схеме). [c.159]

Угловую скорость и упювое ускорение опюсительного вращательного движения вокруг какой-либо точки тела называют в общем случае угловой скоростью и угловым ускорением свободного твердого тела. Эти величины не зависят [c.320]

В этой формуле первые три слагаемых составляют ускорение точки свободного твердого тела в общем случае его движения вместе с подвижной сис1емой осей координат относительно неподвижной. Первое слагаемое ускорение точки О, ехг и ю X (ю X / ) - соо тветс твенно вращательное и осестремительное ускорения точки М, если бы она двигалась только вместе с подвижрюй системой осей координат, не имея в рассматриваемый МОМС1ГГ времени относительного движения. После этого (8) примет вид [c.312]

Докажем теорему об ускорениях точек свободного твердого тела. Ускорение точки свободного твердого тела равно геометрической сумме ускорения полюса, осестремительного ускорения точки и ее вращательного ускорения, определенных относительно мгновенной оси и оси углового ускорения, проходяо их через полюс. [c.292]

Переносное ускорение точки, как указывалось в 111, представляет собой ускорение точки, связанной с подвижной системой отсчета и совпадаюп ей в данный момент с движущейся точкой М. В рассматриваемом случае такой точкой является точка М свободного твердого тела, ускорение которой состоит из ускорения полюса Wq, вращательного ускорения X г и ее осестремительного ускорения = == (0 X (ые X 7), определенных относительно осей и й,,, проходящих через полюс О [c.298]

Пример 87. На шкив радиусом 20 сж свободно намотана нерастяжимая нить, на которой висит груз В. Двигаясь вертикально вниз из состояния покоя по уравнению х = 400Рсм, где X —расстояние от неподвижной оси тп, груз приводит во вращение шкив. При этом нить сматывается без скольжения. Найти закон вращательного движения, угловую скорость и угловое ускорение шкива, а также полное ускорение точки обода колеса (рис. 99). [c.164]

Эта аналогия вполне очевидна если в первом случае действует сила тйжести, то во втором — центробежная сила (действием силы тяжести при поступательно-вращательном движении можно пренебречь уже при перепадах давления по диаметру трубы около 1 бар). Следовательно,, для того чтобы получить значение скорости распространения длинных центробежных волн, достаточно в формулу (9.30) подставить вместо ускорения силы тяжести g величину центробежного ускорения на свободной поверхности жидкости, т. е. при г = Гд, равную пУфв/Гд (в дальнейшем обозначается хю ), а вместо поперечного сечения жидкости в состоянии равновесия (, — величину л -------г [c.300]

В качестве примера частоударной импульсно-силовой ручной машины на рис. 12.9 представлен электрический гайковерт. Вращение шпинделю 1 с закрепленным на нем ключом 9 передается от электродвигателя, вмонтированного в корпус 4, через редуктор 3 и ударно-импульсный механизм в виде винтовой пары выходной вал редуктора 5 - втулка 2, соединенных между собой винтовыми пазами на валу и входящими в них и в лунки на внутренней поверхности втулки шариками 7. Шпиндель может свободно перемещаться в осевом направлении в корпусе и в нерабочем состоянии, отжимаемый пружиной 8, занимает в нем крайнее левое положение. Для начала работы ключ одевают на навинчиваемую гайку или головку болта (винта) и прижимают корпус в осевом направлении. Преодолевая сопротивление пружины 8, шпиндель перемещается относительно корпуса вправо, зацепляется своими кулачками на его торцовой поверхности с кулачками втулки 2 и приходит во вращательное движение. С увеличением сопротивления вращению шпинделя его скорость замедляется, и втулка 2, преодолевая сопротивление пружины 6 и навинчиваясь на вал 5, отходит от шпинделя вправо, выводя кулачки из зацепления со шпинделем. Освобожденная от этого зацепления втулка получает ускоренное вращение от вала 5 и под действием пружины 6 перемещается влево, ударом входя в зацепление с кулачками шпинделя. Эти движения продолжаются до тех пор, пока отводом корпуса на себя шпиндель не займет свое левое нерабочее положение. [c.346]

Другим примером возникновения кризиса течения несжимаемой жидкости может быть поступательно-вращательное течение жидкости по цилиндрической трубе. При таком течении жидкость движется в прилегающем к поверхности трубы сравнительно тонком цилиндрическом слое, причем вращательная составляющая скорости жидкости в данном сечении удовлетворяет соотношению = onst, поступательная составляющая Wx изменяется вдоль трубы. Скорость распространения малых возмущений С = Wb/Vf,) Y R — r )/2 [3], где W,, и относятся к свободной поверхности жидкости (приведенная формула для С может быть получена исходя из выражения С — gh для прямоугольного канала при замене g на центробежное ускорение Wl/ri,, ah — на R — rl)l2r ). [c.8]

Заметим, что уравнения движения для поступательного (второй закон Ньютона) и вращательного (уравнение моментов) движений имеют одинаковую структуру с той лишь разницей, что. в уравнении моментов вместо линейного стоит угловое ускорение, вместо суммарной силы - суммарный момент сил, а вместо массы тела - его момент инерции относительно оси вращения. (Такое формальное и смысловое соответстзие величин и формул, описывающих поступательное и вращательное движение тела, можно проследить и далее - см. таблицу на с. 70.) Поэтому для тела, вращающегося относительно оси, можно ставить и решать такие же задачи, что и для движения материальной точки или поступательного движения тела. Например, прямая задача в случае вращательного движения, т.е. нахождение кинематического закона вращения (p t), состоит в решении дифференциального уравнения (19.11) при заданных начальных условиях <р(й)=ро и u,(0)= u . (Рекомендуем забежать вперед и сопоставить решения задач о свободных колебаниях пружинного и физического маятников в 36). [c.65]

Во всех пяти основных видах движения тела - поступательном, вращательном, плоскопараллельном, сферическом, свободном - скорость произвольной точки тела вычисляется дифференщфованием радиус-вектора точки по времени, а ускорение - повторным дифференщфОванием. Например, для свободного движения (это самый общий случай), как видно из рисунка (рис. 8.1), имеем [c.36]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...