Ускорение Кориолиса вращательное

Относительное вращательное ускорение направлено перпендикулярно ОС и лежит в плоскости ОВС, перпендикулярной вектору >. Ускорение Кориолиса равно [c.654]

Полное ускорение любой точки плунжера складывается из геометрической суммы трех ускорений относительного в направлении оси плунжера, переносного (вращательного) и ускорения Кориолиса (поворотного). [c.248]

Следовательно, ускорение Кориолиса наполовину обусловлено влиянием переносного вращения на относительную скорость и наполовину - влиянием относительного движения точки на переносную вращательную скорость. [c.42]

Так как переносное движение кулисного камня является вращательным, то векторное уравнение для определения ускорения точки Ва получаем на основании теоремы Кориолиса [c.37]

Решение задачи этим способом существенно связано со специальным выбором переносного движения. Переносны.м движением являлось поступательное движение вместе с полюсом. Поэтому нам не пришлось определять кориолисово ускорение — оно в этом случае равно нулю. Реши.м эту задачу иначе. Пусть переносным движением будет вращательное движение кривошипа ОА вокруг оси О. В этом случае нельзя пользоваться равенством (II. 184), а следует применить теорему Кориолиса. Поэтому найдем переносное, относительное и кориолисово ускорение точки N (рис. 94). Переносное ускорение точки N направлено в.доль прямой NA к точке Л и по модулю равно = 3 со г. Чтобы найти относительное ускорение точки N, воспользуемся тем, что абсолютная скорость точки М касания колес I к I[ равна нулю. Поэтому переносная и относительная скорости этой точки равны по модулю и направлены в противоположные стороны (рис. 94) модули их равны [c.197]

Одно из этих гравитационных полей центральное, оно соответствует неподвижной Земле, как однородному шару другое поле цилиндрическое, с осевой симметрией, оно соответствует равномерному суточному вращению Земли, является его гравитационным эквивалентом. Подчеркнем, введением понятия силы тяжести мы учитываем лишь одну си1 инерции - центробежную. Неучтенной остается еще сила инерции Кориолиса. Заметим, если бы Земля вращалась неравномерно, то неучтенной оказалась бы и вращательная часть переносной силы инерции —т Хг (а также сила инерции -тм о годичного движения вокруг Солнца). Ускорение центра Земли уУд в движении по круговой орбите вокруг Солнца равно . Подставляя [c.127]

Движение плоской фигуры мы рассматривали как составное, состоящее из переносного поступательного вместе с полюсом и относительного вращательного вокруг полюса, приняв за полюс мгновенный центр ускорений. При таком условии переносное ускорение и ускорение Кориолиса равны нулю и в схеме (110 ) остается только одна ее часть. Полное относительное ускорение становится тождественным полному абсолютному ускорению. Но чтобы получить абсолютное нормальное ускорение и абсолютное касательное ускорение точки, мы должны спроецировать это полное ускорение точки на прямую, соединяющую эту точку с мгновенным центром скоростей (а не ускорений), и на прямую, ей перпендикулярную, т. е. надо спроецировать ускорение на главную нормаль к абсолютной траектории точки и на направление а олютнои скорости. Схема (110 ) принимает вид [c.241]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...