Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Теорема сложения ускорений при переносном вращательном движении

В частном случае переносного вращательного движения по теореме сложения ускорений для абсолютного ускорения имеем  [c.203]

Определяем абсолютное ускорение точки. По теореме о сложении ускорений при вращательном переносном движении  [c.320]

ТЕОРЕМА СЛОЖЕНИЯ УСКОРЕНИЙ ПРИ ПЕРЕНОСНОМ ВРАЩАТЕЛЬНОМ ДВИЖЕНИИ  [c.214]

Шар М, принимаемый за материальную точку, участвует в сложном движении в переносном вращательном движении вокруг вертикальной оси регулятора и в относительном движении вместе со стержнем ОМ, который вращается вокруг горизонтальной оси О, перпендикулярной к плоскости рис. б. Следовательно, абсолютное ускорение точки М можно определить по теореме о сложении ускорений точки при переносном вращательном движении  [c.444]


Разложим опять абсолютное движение точки М на переносное (вращательное) движение вместе с радиусом-вектором г и на относительное движение вдоль радиуса-вектора. По теореме сложения ускорений абсолютное ускорение да точки М складывается из трех ускорений относительного ускорения да,, переносного ускорения да . и кориолисова ускорения  [c.213]

Рассматривая плоское движение плоской фигуры как сложное, состоящее из переносного поступательного вместе с полюсом А и относительного вращательного вокруг А, по теореме о сложении ускорений для точки В  [c.145]

Сложение ускорений при не поступательном переносном движении. Теорема Кор полис а. Допустим сначала, что переносное движение (т. е. движение подвижной системы отсчета Охуг) является вращательным с угловой скоростью ш (рис. 215, б). При этом ось О О может быть или неподвижной ( 74) или же мгновенной осью вращения (когда неподвижна точка О, см. 86). В обоих случаях орты I, ], к уже не являются постоянными, так как, поворачиваясь вместе с осями Охуг, они изменяют свои направления, что при вычислении не учитывалось. Поэтому получим из равенств  [c.219]

Откладываем ускорение на плане ускорений (рис. 234) II Л О1 в виде отрезка Wa = qa = /сО Л и обычным построением плана ускорений для четырехзвенного шарнирного механизма О1ЛВО2 находим ускорение шарнира В в виде вектора = дЬ, направленного от полюса. Переходим к определению ускорения шарнира С, являющегося общей осью вращения пары 5—4. Рассматривая шарнир С как принадлежащий звену 5 — шпинделю клапана, относительно ускорения можем сделать заключение, что оно будет иметь линию действия, направленную вдоль оси шпинделя. Поэтому проводим через полюс д на плане ускорений вертикаль — л. д. Считая точку С принадлежащей камню, ее движение можно рассматривать как сложное круговое — переносное — вместе с вилкой и прямолинейное — относительное — вдоль прореза вилки, соответственно сложному движению камня — вращательному вместе с вилкой и поступательному прямолинейному вдоль паза вилки. Воспользуемся теоремой сложения ускорений в сложном движении. Так как здесь переносное движение — движение среды (вилки) — вращательное, то нужно учесть помимо переносного и относительного ускорения еще добавочное, или кориолисово ускорение. Поэтому применим теорему сложения ускорений в форме уравнения (24)  [c.186]


ТЕОРЕМА СЛОЖЕНИЯ УСКОРЕНИЙ ТОЧКИ ПРИ ПЕРЕНОСНОМ ВРАЩАТЕЛЬНОМ ДВИЖЕНИИ (ТЕОРЕМА КОРИОЛИСА1  [c.85]

Откладываем на плане ускорений (рис. 239) ускорение = = ОгАщ в виде отрезка ]Х а = да = кОьА А 0 . Движение шарнира А рассматриваем как сложное вместе с кулисой 3 и относительно кулисы. На основании теоремы сложения ускорений для случая вращательного переносного движения имеем согласно уравнению (26)  [c.189]

Как было указано в 78, в общем случае движение плоской фигуры, движущейся в своей плоскости, можно разложить на два движения 1) поступательное, скорость которого равна скорости произвольно выбранной точки О фигуры, и 2) вращательное вокруг этой точки с угловой скоростью м, не зависящей от выбора точки О. Отсюда на основании теоремы сложения ускорений ( 76) следует, что ускорение каждой точки движущейся плоской фигуры равно геожтрической сумме двух ускорений 1) ускорения в поступательном (переносном) движении и 2) ускорения во вращательном движении вокруг точки О (в относительном движении).  [c.319]

Обратимся к исследованию ускорений различных точек плоской фигуры. Представим себе движение плоской фигуры (черт. 214) разложенным на переносное (поступательное) движение вместе с полюсом О и на относительное (вращательное) движение по отноше нйю к этому полюсу. Ускорение какой-либо точки М плоской фигуры может бьпь найдено при помощи теоремы сложения ускорений так как переносное движение поступательное, то абсолютное ускорение точки М равно сумме ускорений переносного и относительного.  [c.228]


Смотреть главы в:

Руководство к решению задач по теоретической механике  -> Теорема сложения ускорений при переносном вращательном движении

Руководство к решению задач по теоретической механике  -> Теорема сложения ускорений при переносном вращательном движении



ПОИСК



Движение вращательное

Движение вращательное вращательное

Движение вращательное переносное

Движение переносное

Движение ускоренное

Сложение вращательных движений

Сложение движений

Сложение пар сил

Сложение ускорений

Теорема движения

Теорема о сложении пар

Теорема о сложении ускорений

Теорема сложения ускорений точки при переносном вращательном движении (теорема Кориолиса)

Ускорение в переносном движении

Ускорение вращательное

Ускорение но вращательном движении

Ускорение переносное

Ускорение теорема сложения ускорений



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте