Построение шара

Построение шара в косоугольной аксонометрии не рекомендуется, так как изображение (эллипс) значительно отличается от привычного [c.169]

На рис. 334, б показано построение шара в прямоугольной изометрической проекции. Экватор шара (эллипс) нарисован с помощью четырех точек А, В. С и D. Большая ось ЛВ в данном примере разделена на пять равных частей (точки 1, 2, 3, 4), а малая D на три части. [c.198]

Аксонометрические проекции шара показаны на рис. 107. Как видно из построения, шар в прямоугольной диметрии и изометрии проецируется в круг, в первом случае диаметром 1,06 , а во втором — 1,22с(. Самые большие окружности, лежащие на поверхности шара и расположенные параллельно основным плоскостям проекций Н, V н W, проецируются в эллипсы, изображенные на рисунках тонкими линиями. Для большей наглядности шар изображен с вырезом. [c.76]

Рис.6. 168 М 1.20 Теперь перейдем к построению шара.

Рис. 393. Построение шара с отверстием в изометрии.

Если центр шара расположен вне оси цилиндра (рис. 201,й), то для построения линии пересечения применяют вспомогательные горизонтальные плоскости (рис. 201,6). Например, вспомогательная горизонтальная плоскость Р пересекает цилиндр по окружности радиуса г, а шар-по окружности радиуса R. Точки пересечения а и Ь горизонтальных проекций этих окружностей принадлежат горизонтальной проекции линии пересечения. Фронтальные проекции а и Ь строят, используя линии связи. [c.112]

На рис. 118 приведено построение проекций шара с треугольным отверстием. Решение этого примера основано на построении линий пересечения многогранника (призмы) с поверхностью вращения (сферой) и выполняется с помощью плоскостей-посредников (а, Р и параллельные им плоскости). [c.58]

Построение проекций усеченного шара радиуса R и выполнение натуральной величины фигуры сечения (рис. 4.36). [c.103]

Для более точной оценки коэффициента сопротивления и взвешивающей скорости шара (по Res) целесообразно пользоваться табл. 2-1, построенной с использованием данных (Л. 290]. [c.48]

Для построения очерка горизонт, проекции конуса надо найти те его образую-цие, горизонт, проекции которых касаются эллипса, т. е. те, которые являются самыми крайними, если смотреть на конус сверху. На рис. 212, в показан вписанный в конус шар он касается конуса по окружности, фронт, проекция которой 5 6 . Точки 7 и этой окружности принадлежат также и экватору вписанного шара. [c.162]

Построение точек пересечения прямой линии с поверхностью шара приводится ни черт. 270. [c.83]

На черт. 272 показано построение характерных точек эллипса грани аЬ. Центр его О" является фронтальной проекцией основания перпендикуляра, опущенного цз центра шара на плоскость а. Большая ось [К" — K"i] — фронталь плоскости а — вертикальна и равна диаметру окружности. Точки К и К.2 являются также высшей и низшей точками окружности. Малая ось [c.84]

Данная головка представляет собой некоторое тело вращения, ограниченное поверхностями цилиндра /, конуса II, тора III и шара IV. После среза головки фронтальными плоскостями Ф и Ф получим переднюю и заднюю части линии пересечения (их фронтальные проекции совпадают). Точки линии пересечения легко строятся при помощи параллелей поверхности вращения, ограничивающей данную головку. На чертеже показано построение точек А я В при помощи параллели р, которая, являясь окружностью, расположенной в профильной плоскости, не искажается на поле П,. На чертеже также показано построение точки С — вершины гиперболы, по которой пересекается поверхность конуса II. Точка С построена [c.163]

Пример выполнения чертежа шара с отверстием сложной формы в системе V, Н, приведен на рисунке 12.53, а — исходное задание рисунок 12.53, б — наглядное изображение рисунок 12.53, в — построение видов рисунок 12.53, г — окончательный чертеж. Учитывая симметрию, половина вида сверху соединена с половиной разреза А—А и половина вида слева — с половиной профильного разреза. [c.185]

Построение силового треугольника начнем с силы Р, известной как по величине, так и по направлению. Из произвольной точки О (рис. в) проведем вектор, который равен силе Р. К концу силы Р надо приложить начало силы Я или Яд. Выбираем в качестве следующей стороны силового треугольника реакцию выступа Яд. Так как направление силы Яд известно, то проведем через точку А прямую АК, параллельную линии действия реакции Яд. Для последующего построения силового треугольника надо к концу Яд приложить начало силы ЯJ . Сделать это невозможно, так как модуль силы Яд неизвестен. Несмотря на возникшее затруднение, построение силового треугольника можно успешно завершить. Следует учесть, что при равновесии шара силовой треугольник должен быть замкнут. При [c.19]

Силовой многоугольник системы сил, пересекающихся в центре О, должен быть замкнут. Построение силового многоугольника начнем с известной силы Р, отложив вертикальный отрезок KL, изображающий вес шара (рис. 11, г). Остальные силы пучка известны нам только по направлению. Отложим от точки L в направлении другой силы, например в направлении реакции R (горизонтально влево), отрезок неопределенной длины, так как мы не знаем величины силы R. Мы знаем только, что в вершине силового многоугольника, где заканчивается вектор, равный силе R, начинается вектор, представляющий силу Т. Он направлен параллельно веревке, на которой висит шар (см. рис. 11, а), и замыкает силовой многоугольник, т. е. заканчивается в точке К силового многоугольника. Поэтому от точки К проводим прямую, параллельную силе Т, под углом а к вертикали. Точка N пересечения этой прямой с направлением силы R в силовом многоугольнике позволит определить величины искомых сил [c.36]

Для построения указанных упаковок снова обратимся к рис. 1.21, где плоский слой из шаров представлен также в виде сетки, узлами которой являются центры шаров типа А (черные точки) центры треугольных пустот обозначены крестиками (пустоты В) и кружочками (пустоты С). Исходный слой из шаров типа А будем называть слоем А. [c.29]

При ударе шара или тела с малой площадкой контакта область возмущений нагрузки является сферической радиуса г = = (а/Псд) х , в которой построение тензора (Т) отличается от вышеизложенного и выполняется для всей области возмущений нагрузки. Текущие координаты 0, ф, г, х изменяются в следующих пределах (рис. 45) [c.138]

При построении приближенных моделей необходимо учитывать несколько важных особенностей анализируемой задачи. Прежде всего паровой пузырек на стенке, несмотря на внешнее сходство, вовсе не аналогичен воздушному шару, привязанному за нитку ко дну сосуда с водой (хотя такая аналогия и кажется естественной). По существу у пузырька нет каких-либо механических связей с твердой стенкой, кроме поверхностного натяжения на линии контакта трех фаз. Ясно, что роль поверхностного натяжения совершенно ничтожна в случае крупных пузырьков, характерных для низких приведенных давлений (больше числа Якоба). Кроме того, поверхность пузырька легко изменяет свою форму локальный импульс давления (например, за счет турбулентных пульсаций), воздействующий на участок поверхности пузырька, не передается центру масс пузырька, но может изменить его форму. В экспериментах наблюдали как расположенный в жидкости вблизи стенки термометрический проволочный зонд свободно входит в паровой пузырек, не влияя на его эволюцию (фактически пузырек растет, не замечая малого в сравнении с его размером твердого препятствия). Ясно, что в случае с воздушным шариком ситуация совершенно иная. [c.273]

Атомный диаметр. Атомным диаметром d называется наименьшее расстояние между центрами атомов он измеряется в ангстремах. Свободный атом не имеет определенного диаметра, так как по мере удаления от атома электронное облако становится все тоньше. Однако, если рассматривать атомы в кристаллах как упругие соприкасающиеся шары, то можно рассчитать диаметр такого шара с помощью геометрических построений. Атомный диаметр различных кристаллов зависит от межатомных сил поэтому атомные диаметры возрастают при уменьшении координационного числа, так как в этом случае увеличивается пространство между атомами. Для объемно- [c.21]

Если все точки построенных рассмотренным способом профилей соединить с центром шара О или, что то же самое, с общей вершиной конусов, то будут получены зубья с постепенно уменьшающимися сечениями по направлению к вершине О. Практика рекомендует делать зуб длиной, равной приблизительно длины образующей О А. [c.61]

Время нагрева тел в печах вычисляется с помощью номограмм, построенных на основе критериальных уравнений нестационарной теплопроводности тел простейшей формы (пластина, цилиндр, шар). Так, для пластины толщиной 26 критериальное уравнение имеет вид [c.176]

Первые попытки использовать энергию пара относятся к паровым турбинам. Еще за 120 лет до нашего летоисчисления Героном Александрийским был построен шар Герона . В XVII в. итальянец Бранк описал так называемое колесо Бранка . [c.99]

Ра уделите экран на три зоны, ио аналогии с предыдущими чертежами для контроля построений, и переходите к построению шара. Перенесите начало координат на середину стороны верхнего основания параллелепипеда (рис. 23.3). Установите значение переменной isolines равтнлм 6 и п елкните по кнопке И sphere Шар) [c.121]

Сечение шара плоскостью представляет собой круг. Fljto-скость, проходящая через центр шара, пересекает его по кругу, диаметр которого равен диаметру шара. По мере удаления секущей плоскости от центра шара диаметр круга, получающийся в сечении, уменьшается (рис. 103). Фигура сечения шара плоскостью может спроецироваться в виде отрезка, круга или эллипса (рис. 104). Для построения изображения усеченного шара строят проекции осей эллипса, а также точек эллипса, лежащих на очерковых образующих шара. [c.48]

Для построения на горизонтальной проекции большой оси эллипса делят АуВу пополам и отмечают точку Су = Dy. Через нее проводят вспомогательную секущую плоскость А—Л и радиусом проводят на горизонтальной проекции окружность сечения. Пересечения вертикальной линии связи из Су = Dy с окружностью сечения даст точки Сн и Он- Горизонтальные проекции Ен и Рн точек пересечения горизонтальной проекции фигуры сече11ия с горизонтальной проекцией шара находят [c.103]

Для построения профильно проекции шара на уровне Оу намечают точку Ow и проводят через нее вертикальную ось. Данным радиусом R проводят дугу окружности, которая в пересечении с горизонтальной линией, проведенной на высоте h = OvKv, отметит Kw и L . На соответствующих высотах находят Aw и В , w и Dw, E v и Fw. [c.104]

Для построения точки УИ, лежащей на видимой поверхности шара при данной фронтальньй проекции Mv, проводят через точку М вспомогательную секущую плоскость [c.104]

Сопоставление известных расчетных результатов для Е = = =/(1—Р) проведено на рис. 2-9 (кривые 1—8). Там же нанесена зависимость (г от Р (линии 9—12) для разных коэффициентов скольжения фаз ф Ит/у, которая позволяет оценить роль расходной концентрации ц при рт/р 2 000. Ранее было показано, что для разных взаимонаправлений компонентов газовзвеси влияние на различно [Л. 71]. Рассматривая рис. 2-9, отметим, что стесненность движения массы частиц более всего сказывается в ламинарной области и менее в турбулентной. Указанное отличие проявляется тем резче, чем больше объемная концентрация частиц, что объясняется самой природой стесненного движения газовзвеси. Заштрихованная область переходных режимов хорошо усредняется линией I, построенной по формуле (2-19) с показателем степени, равным 3. Эту простую зависимость можно рекомендовать для практических расчетов поправочного коэффициента в рассматриваемой области газовзвеси, где Р<3% и соответственно )г< гкр 45. При этом разбежка величины Ер, определенная по различным данным, будет менее 7%. В ламинарной области расхождение линий, построенных по данным Гупало и Минца, закономерно, так как линия 4 построена для шаров, а линия 8—по опытным данным для частиц неправильной формы. [c.59]

На чертеже (рис. 241, г) построена фронтальная диметрия данного шара. Эллипс, являющийся очерком шара, построен как огибающая кривая ряда окружностей. Эти окружности являются проекциями сечений шара фронтальными плоскостями. Центры и. радиусы этих окружностей определяем с помоигью комплексного чертежа данного шара (рис. 241, а). Два эллипса и одна окружность диаметра d являются проекциями сечений шара координатными плоскостями. С помощью этих сечений и определяется вырез одной восьмой части шара. [c.238]

Задачу о косом ударе шаров можно решить графически, применяя построение Максве.л.ла ). [c.476]

Чтобы измерить угловую зависимость сечения рассеяния, в опыте было использовано несколько бочек, каждая из которых применялась для определенного угла рассеяния (9 = 20, 30,. 35, 40, 50, 60, 70 и 80°). Результаты измерений приведены на рис. 138, где для сравнения даны теоретические кривые, построенные в предположении, что радиус R черного шара раве 6-10 з см (кривая /), 7,5-10" з см (кривая 2) и 9-10 см (кривая (3). Из рисунка видно, что экспериментальные точк лучше всего согласуются с теоретической кривой дифракционного рассеяния, построенной в предположении, что = = 7,5- 10 з см. Такую примерно величину и имеет радиус ядра свинца. Тем самым было доказано существование дифракционного рассеяния быстрых нейтронов на ядрах свинца. [c.350]

Рис. 7.11. Сферические вирусы а) вирус бородавок человека (увеличение 3-10 ), б) частицы того же вируса, в) имитация изображения этих частиц, построенная ЭВМ, rj вирус герпеса, д) его модель, по-строеиная из 162 шаров [2]

Воспользуемся этими представлениями для получения удобных (в плане решения краевых задач) представлений частных решений задач теории упругости для шара и пространства с шаровой полостью. Применим для построения указанных гармонических функций метод разделения переменных. Зададим некоторое целое положительное число п. Тогда согласно изложенному в 10 гл. I следует, что ввиду осевой симметрии проекции вектора ф на оси координат х а у можног выбрать в виде [c.333]

Остановимся на вопросе о фактической реализации метода Ритца в задачах теории упругости. Следует указать, что построение координатных функций представляет собой довольно сложную задачу. В отдельных случаях (шар, параллелепипед и т. д.) эта задача решается сравнительно просто [58]. [c.629]

Двигатели с мгновенным сгоранием топлива (карбюраторные и газовые). Первый газовый двигатель был построен Отто (1876 г.), а первый карбюраторный двигатель был создан моряком русского флота О. С. Костови-чем (1879 г.). Горючая смесь в таких двигателях зажигается от внешнего источника (электрической искры высокого напряжения, раскаленного шара), время сгорания смеси очень мало, в связи с чем допустимо считать, что процесс сгорания осуществляется при (почти) постоянном объеме. [c.202]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...