Сохранение линий

Требуется определить максимальное количество наладчиков (при сохранении линии с жесткой связью г = 1). [c.25]

Пи Сравнению с наружным бункерным отделением (рис. 19-5, 19-6) сомкнутая компоновка с внутренним бункерным отделением имеет следующие преимущества более удобный вывод дымовых газов из котельной сближение площадок обслуживания котлов и турбин возможность расщирения котельной более крупными котлами с сохранением линии тракта топливоподачи в котельной. [c.245]

Отметим, что в свойствах I — VI число п не фигурирует. Поэтому можно надеяться обобщить их на случай моделей, в которых условие сохранения линий не выполняется. Это будет сделано в гл. 10. [c.188]

В практике наклонные сечения выполняют без указания положения осей и без сохранения проекционных связей. Ось сечения проводят параллельно линии сечения (рис. 121, б) или основной надписи (рис. 121, в). В последнем случае к обозначению сечения должно быть добавлено слово повернуто . [c.135]

Очевидно, чем большее число точек линии мы спроецируем на картинную плоскость, тем точнее построим изображение. Отсюда можно сделать вывод для правильного и быстрого построения изображения необходимо знать геометрические свойства оригинала и их сохранение или характер изменения в изображении, а также возможные преобразования изображений. [c.21]

В рассмотренной выше линия обеспечение требуемой точности повторного позиционирования балки при захвате ее из сборочного приспособления и укладке в магазин, а также при переносе в сварочный кантователь не вызывает особых затруднений вследствие достаточно простой н правильной формы поперечного сечения. В более общем случае сохранение исходных баз позиционирования в процессе транспортировки собранного узла и фиксирования на позициях сварки можно обеспечить путем использования спутников. [c.106]

При построении профильной проекции точки можно использовать постоянную прямую преломления, обеспечивающую сохранение глубины точки (рис. 18, б). Постоянная прямая преломления, являясь биссектрисой прямого угл между базами Ф и Ф3, будет наклонена к вертикальным и горизонтальным линиям связи под одним и тем же углом 45°. [c.29]

В данном случае можно использовать сохранение перпендикулярности между вырожденной проекцией плоскости и соответствующей проекцией искомого перпендикуляра. Вырожденной проекцией профильно проецирующей плоскости является ее профильная проекция. Поэтому следует построить профильные проекции M и Е 3 данной точки М и данной плоскости 2. Это построение выполнено с помощью базовой плоскости Ф, от горизонтальной проекции которой измерялись глубины данных элементов, а от ее профильной проекции Ф3 эти глубины откладывались по новым линиям связи. [c.80]

Сохранение высоты точки А на поле П4 может быть обеспечено и при помощи прямой преломления, являющейся биссектрисой угла, образованного базами Гг и Г4. В этом случае новая проекция А связывается с заменяемой проекцией Лг ломаной линией связи, вершина которой лежит на прямой преломления. [c.87]

Сохранение этих свойств кривых при параллельном проецировании позволяет утверждать, что окружность и эллипс проецируются, в общем случае, в эллипс, парабола проецируется в параболу, а гипербола — в гиперболу. Кривую линию называют гладкой кривой, если в каждой из ее точек имеется единственная касательная 1, непрерывно изменяющаяся от точки к точке. [c.118]

Из физической модели процесса развертывания поверхности на плоскость следует, что площадь отсека поверхности, ограниченная замкнутой линией, равна площади отсека плоскости, ограниченной образом этой линии на развертке. Другими словами, отображение Т имеет в качестве инвариантного (неизменного) свойства свойство сохранения площадей соответственных фигур. [c.135]

Свойство сохранения площади в рассматриваемом изометрическом отображении влечет за собой справедливость следующих двух свойств длины соответственных линий поверхности и ее развертки равны-, углы, образованные линиями поверхности, равны углам, сост(тленным их образами на развертке. Углом между двумя линиями I, I поверх- [c.135]

Из равенства (3.19) вытекает, что при Ф sin(l -Q) < 0 отрицательная величина 6ip ведет к уменьшению х- Решение задачи 1 включает условие сохранения энтропии вдоль линий тока, поэтому неравенство V < о по отношению к решению задачи 1 эквивалентно требованию р( ф) < ipo i>), которое противоречит второму началу термодинамики. Допустимой является лишь вариация у > 0, которая увеличивает сопротивление х- [c.94]

Чтобы равнялся нулю момент силы относительно данного неподвижного центра, линия действия силы должна проходить через этот центр. Следовательно, условия сохранения момента количества движения относительно данного центра следующие 1) равнодействующая сил проходит через этот центр или 2) все силы взаимно уравновешены. В этих случаях [c.321]

На неправомерность утверждения о сохранении равенства rot v = О вдоль линии тока, проходящей вдоль твердой поверхности, указывалось уже в 9. [c.101]

От линии отрыва отходит, как мы знаем, уходящая в глубь жидкости поверхность, ограничивающая область турбулентного движения. Движение во всей турбулентной области является вихревым, между тем как при отсутствии отрыва оно было бы вихревым лишь в пограничном слое, где существенна вязкость жидкости, а в основном потоке ротор скорости отсутствовал бы. Поэтому можно сказать, что при отрыве происходит проникновение ротора скорости из пограничного слоя в глубь жидкости. Но в силу закона сохранения циркуляции скорости такое проникновение может произойти только путем непосредственного перемещения движущейся вблизи поверхности тела (в пограничном слое) жидкости в глубь основного потока. Другими словами, должен произойти как бы отрыв течения в пограничном слое от поверхности тела, в результате чего линии тока выходят из пристеночного слоя в глубь жидкости. (Поэтому и называют это явление отрывом или отрывом пограничного слоя.) [c.231]

Условие (29,7) можно рассматривать как дифференциальное выражение закона сохранения вектора Бюргерса в среде. Действительно, проинтегрировав обе стороны уравнения (29,7) по поверхности, опирающейся на некоторую замкнутую линию L, введя [c.166]

Рассматривается стационарное распространение хрупкой трещины в нагруженном трубопроводе. Предполагается, что трубопровод заключен в абсолютно жесткую и гладкую обойму, С помощью интегралов сохранения энергии и импульса покажем, что хрупкие трещины в подобных трубопроводах могут распространяться в двух различных режимах (а) прямолинейное распространение и (б) распространение по спиральной линии. [c.338]

Задача 23. Построить пятиконечную звезду (рис. 29) в масштабе 1 5 без нанесения размеров и с сохранением линий построений. [c.19]

В ГЛ. 8 решение моделей типа льЛа было получено путем использования анзаца Бете для собственных векторов трансфер-матрицы. Этот метод существенно зависит от того факта, что число линий , или направленных вниз стрелок, сохраняется при переходе от одного ряда к следующему. Неясно, как можно обобщить этот метод, чтобы он был применим к моделям, где такое сохранение линий отсутствует. [c.183]

Регенерация жизнеспособных растений из других органов. Успешно используют для клонирования в стерильных условиях стебли, кусочки листа, органов цветка, луковицы и другие части растения. Удалось размножение лука-порея из кусочков луковицы. Высокая регенерационная способность обнаружилась у красной капусты. Метод сохранения линий разработан для спаржи, брюссельской и цветной капусты. Использование подземных почек спаржи позволяет добиться лучшего корнеобразо-вания. Особенно благоприятным для размножения в стерильных условиях оказалось соцветие цветной капусты при одном пассаже коэффициент размножения может достигать приблизительно 1 800. [c.338]

Для студентов большие трудности представляет мысленная систематизация поверхностей при чисто линейном характере изображения. Сохранение построенческих линий, соответствующих промежуточным этапам формообразования, приводит к тому, что неразвитое восприятие не может схватить целостные закономерности моделируемой пространственной сцены. На этапе овладения методикой пространственнографического моделирования студентам необходимо доступное средство систематизации визуально-пространственной структуры. И если вначале студенты несколько злоупотребляют тональными средствами, то по мере совершенствования навыков моделирования визуально-пространственная структура изображения эффективно отображается лишь характеристиками формообразующих линий. [c.54]

На заключительных этапах работы, связанных с проблемами пространственного поворота композиции, приводятся некоторые сведения из теории условных изображенш [ [54]. Ее отдельные положения удобно использовать для сохранения характера линии пересечения в различных пространственных положениях. Студенты самостоятельно находят опорные элементы линии пересечения, а также определяют новый тип фигур, участвующих в композиционном взаимодействии. Например, отказ от условия общей плоскости основания позволяет уменьшить коэффициент неполноты изображения и воспользоваться возможностью свободного задания одного или нескольких параметров непосредственно на линии пересечения. [c.100]

Но линия действия равнодействующей силы R отстоит от центра приведения на расстоянии d=LolR. Действительно, этом случае имеем силу и пару сил с векторным моментом L(j, причем силы пары можно считать расположенными в одной плоскости с силой R так как векторный момент пары перпендикулярен силе R (рис. 73). Поворачивая и перемещая пару сил в ее плоскосли, а также изменяя силы пары и ее плечо, при сохранении векторного момента можно получить одну из сил пары R, равной по модулю, но противоположной по направлению главному вектору R. Другая сила пары R и будет равнодействующей силой. Действительно, [c.80]

Установлено, что с увеличением размеров детали концентрация напряжений и чувствительность к концентрации повышаются (рис. 182). Причину этого явления можпо определить из картины силового потока в ступенчатой детали, подвергающейся растяжению (рис. 183, я). Если размеры детали уве.чичить с сохранением полного геометрического подобия (рис. 183, б), то при равенстве напряжений (одинаковой густоте силовых линий) течение силовых линий меняется в зоне уступов силовые линии искривляются гораздо резче, чем в малой детали, что свидетельствует о повышении градиента и напряжений. [c.304]

Кольцевые проушины, подвергающиеся растяжению (конструкция 11), испытывают изгиб (штриховые линии), который можно уменьшить уси-.ленпем участков перехода от кольца к точкам приложения сил (конструкция 12). При необходимости сохранения строго цилиндрической фо)змы (например, случаи проушин, несущих подшипники качения) вводят усиливающие перемычки (конструкция 13). В прямоугольной проушине 14 изгиб стенок, перпендику.лярных к действию растягивающих сил, передаваясь через угловые сопряжения продольным стейкам, вызывает их прогиб (штриховые линии), который можно устранить усилением поперечных стенок (конструкция 15) или уменьшением жесткости угловых сопряжений (конструкция 16). [c.562]

Для построения основных проекций MiNi и M2N2 искомого перпендикуляра проводим MiNi перпендикулярно к линиям связи полей 111 и П4. Проекцию же N2 основания перпендикуляра находим из условия сохранений высоты точки N при замене плоскости Пг на П4. [c.97]

Так, имея одну направляющую линию и потребовав, чтобы прямолинейная образующая, двигаясь по ней, в то же время проходила через неподвижную точку (конечную или бесконечно удаленную) или чтобы при своем движении она все время являлась касательной к направляющей, мы получим определенную линейчатую поверхность. Точно так же движение прямолинейной с 5разующей по двум направляющим при сохранении определенного положения образующей относительно какой-нибудь неподвижной плоскости (параллельность этой плоскости или постоянный уклон к ней) порождает определенную линейчатую поверхность. [c.136]

Оба метода проецирования обладают важным свойством на проек ции сохраняется без искажения прямолинейность линий оригинала Это обеспечивает наглядность и возможную измеримость чертежа В теореме Егера доказано, что свойства сохранения прямолиней нести присуще лишь тем методам проецирования, в которых проеци рующие линии образуют связку прямых. [c.13]

Кроме того, учебные чертежи могут отличаться от производственных, например, требованием сохранения на них линий построения, в частности линий перехода дополншием чертежей аналитическими записями и т. д. Иначе говоря, они могут и должны до известной степени носить лабораторный, исследовательский характер. Студент все это должен знать, строго выполнять требования программы курса черчения, понимать необходимость дальнейшего расширения своих знаниД, относящихся к конструкторской документации. [c.54]

Как и при графическом решении, в том же порядке, четкими линиями делается рисунок параллелограмма не в масшгабе, но с примерным сохранением соотношений между длинами и у1-лами, т. е. больший вектор изображается соответственно более длинным отрезком и г. д. Иа рисунке обозначаюзся все данные и искомые величины. [c.16]

Из закона сохранения циркуляции скорости можно вывести важное следствие. Будем считать сначала, что движение жидкости стационарно и рассмотрим линию тока, о которой известно, что в некоторой ее точке rotv = 0. Проведем бесконечно малый контур, охватывающий линию тока вокруг этой точки с течением времени он будет передвигаться вместе с жидкостью, все время охватывая собой ту же самую линию тока. Из постоянства произведения (8,2) следует поэтому, что rotv будет равен нулю вдоль всей линии тока. [c.32]

В действительности, однако, все эти заключения имеют лишь весьма ограниченную применимость. Дело в том, что приведенное выше доказательство сохранения равенства rotv = 0 вдоль линии тока, строго говоря, неприменимо для линии, проходящей вдоль поверхности обтекаемого жидкостью твердого тела, уже просто потому, что ввиду наличия стенки нельзя провести в жидкости замкнутый контур, который охватывал бы собой такую линию тока. С этим обстоятельством связан тот факт, что уравнения движения идеальной жидкости допускают решения, в которых на поверхности обтекаемого жидкостью твердого тела происходит, как говорят, отрыв струй линии тока, следовавшие вдоль поверхности, в некотором месте отрываются от нее, уходя в глубь жидкости. В результате возникает картина течения, характеризующаяся наличием отходящей от тела поверхности тангенциального разрыва , на которой скорость жидкости (будучи направлена в каждой точке по касательной к поверхности) терпит разрыв непрерывности. Другими словами, вдоль этой поверхности один слой жидкости как бы скользит по другому (на рис. 1 изображено обтекание с поверхностью разрыва, отделяющей движущуюся жидкость от образующейся позади тела застойной области неподвижной жидкости). С математической точки зрения скачок тангенциальной составляющей скорости представляет собой, как известно, поверхностный ротор скорости. [c.33]

Возможность существования такой отграниченной области вихревого движения является следствием того, что турбулентное движение может рассматриваться как движение идеальной жидкости, описывающееся уравнениями Эйлера ). Мы видели ( 8), что для движения идеальной жидкости имеет место закон сохранения циркуляции скорости. В частности, если в какой-ипбудь точке линии тока ротор скорости равен нулю, то это имеет место и вдоль всей этой линии. Напротив, если в какой-нибудь точке линии тока rotv 0, то он отличен от пуля вдоль всей линии [c.207]

Говоря о возмущении состояния газа, мы подразумеваем слабое изменение каких-либо характеризующих это состояние величии скорости, плотности, давления и т. и. По этому поводу необходимо сделать следующую оговорку со скоростью звука не распространяются возмущения значений энтропии газа (при постоянном давлении) и ротора его скорости. Эти возмущения, раз возникнув, не перемещаются вовсе относительно газа, а относительно неподвижной системы координат переносятся вместе с газом со скоростью, разной скорости каждого данного его элемента. Для энт[)опни это является непосредственным следствием закона ее сохранения (в идеальной жидкости), который как раз и означает, что энтропия каждого элемента газа остается постоянной при его перемещении. Для ротора скорости (завихренности) то же самое следует из закона сохранения циркуляции. Для этих возмущений характеристиками являются сами линии тока. [c.444]

Уравнение сохранения энтропии при стационарном движении сводится к vVs = vds/dl = 0, т. е. s = onst, где onst есть опять величина, постоянная вдоль линии тока. Напишем это уравнение в виде, аналогичном (83,1) [c.445]

Рассмотрим однородный горизонтальный воздушный поток, набегающий на крыло самолета, наклоненное к потоку под некоторым углом (углом атаки). Верхняя поверхность крыла при этом является выпуклой, и при ее обтекании линии тока сближаются, трубки тока утоньшаются, а это при сохранении расхода воздуха вдоль трубок тока вызывает увеличение скоростей [c.248]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...