Гидродинамическое давление в данном направлении

Гидродинамическое давление в данном направлении [c.137]

Для вычисления гидродинамического давления в данном направлении в потоке выделим трехгранную призму (фнг. 95) с ребрами аЬ и ас, параллельными осям л и г. и ребром с6, параллельным оси 5 второй системы координат, повернутой относительно первой на угол о вокруг оси у. [c.137]

Осевые силы гидродинамических передач транспортного типа обычно воспринимаются шариковыми подшипниками. Для передач с большой частотой вращения вала и большой мощности иногда трудно подобрать из нормального ряда соответствующий подшипник. В таких случаях применяют различные гидравлические способы уравновешивания и уменьшения осевых сил. Эти способы, направленные на уменьшение осевых сил, основываются на принципе симметрии распределения давлений по поверхности рабочих колес и в проточной части, а также на создании определенных форм потока в областях между рабочими колесами и корпусом передачи, обеспечивающих различное распределение давлений в данной области. [c.79]

Обозначим общее значение нормальных напряжений в данной точке потока через (—р). Скалярную величину р, в отличие от введенного в предыдущей главе гидростатического давления, будем называть гидродинамическим давлением или просто давлением в данной точке потока знак минус, как и в случае равновесия, выделяется, чтобы подчеркнуть противоположность направления вектора нормального напряжения направлению орта нормали п к лицевой стороне площадки. Напряжение, приложенное к лицевой стороне любым образом наклоненной элементарной площадки в идеальной жидкости, определяется формулой [c.88]

Таким образом, гидродинамическое давление в произвольной точке идеальной жидкости не зависит от направления и> в данной точке жидкости в фиксированный момент времени является вполне определенной величиной, т. е. является скалярной функцией только координат и времени [c.31]

Картина скоростей в каждый данный момент времени в пространстве, заполненном движущейся жидкостью, называется полем скоростей, а картина давлений — полем давлений. При этом следует иметь в виду, что здесь и далее речь идет о так называемом гидродинамическом давлении. Последнее определяется как сила взаимодействия между частицами жидкости, отнесенная- к единице площади для идеальной жидкости оно обладает теми же свойствами, что и гидростатическое давление, т. е. f 2 Д также по величине не зависит от направления [c.58]

Это уравнение часто использовалось для расчета давления в течениях в пористых материалах. Нужно отметить, что хотя уравнение (8.5.8) в формальном отношении подобно по своему виду соотношению, приложимому и к вязкой несжимаемой жидкости как сплошной среде, в данном случае оно относится к движению в пористом теле. Ассоциированное поле скорости, описываемое уравнением (8.5.6), в этом случае не будет таким же, как для движения сплошной среды между твердыми стенками, описываемого уравнениями медленного движения. Если пористая среда не изотропна, К может зависеть от направления движения, и уравнение (8.5.8) не будет применимо. В равной степени его нельзя, конечно, использовать и для описания давления, передаваемого самими частицами слоя, или для анализа гидродинамических напряжений, действующих на обтекаемые тела и отличных от сил, направленных нормально к их поверхностям. [c.465]

Гидродинамическая теория смазки, разработанная применительно к подшипникам скольжения, может быть использована также и при определении работоспособности подшипников качения для заданных условий эксплуатации (нагрузка, частота вращения, характеристика смазки). Как видно из проведенной на рис. 29 эпюры распределения давлений, смазка при вращении шипа во втулке увлекается в сужающийся зазор, образуя там несущую масляную пленку. Место расположения минимального зазора ко несколько смещено относительно направления действия нагрузки Q. В соответствии с гидродинамической теорией смазки предполагается, что в этом зазоре вязкость и плотность смазки не изменяются, а шип и втулка не имеют упругих деформаций, поскольку в данном случае давления вследствие большой площади несущих поверхностей относительно невелики. Грузоподъемность (Я) гидродинамического подшипника скольжения [c.438]

Если в данных точках движущейся жидкости величина и направление скорости и гидродинамическое давление с течением времени не изменяются (такое движение называется установившимся), то и линия тока, и траектория частицы, оказавшейся на ней, совпадают и со временем [c.58]

Однако, как будет дока- ано ниже, в данной точке потока сумма трех значений гидродинамического давления, измеренных в трех взаимно перпендикулярных направлениях, сеть величина, от этих направлений не зави- [c.136]

При движении вязкой жидкости линия удельной энергии (напорная линия) не горизонтальна, как при движении невязкой жидкости, а представляет собой наклонную линию, так как удельная энергия потока (гидродинамический напор) E=H—z- -p/pg- -av /2g при движении вязкой жидкости уменьшается в направлении движения. Пьезометрический напор (удельная потенциальная энергия) г- -р/р в направлении движения может и уменьшаться, и увеличиваться в зависимости от конкретных условий. Если в напорном потоке в трубе при построении пьезометрической линии, соответствующей избыточному давлению, окажется, что на некотором участке она опустилась ниже точек оси трубы (рис. 5.4), то в потоке на этом участке давление ниже атмосферного (вакуум). Разность между ординатами рассматриваемой точки сечения и пьезометрической линии на данной вертикали соответствует [c.103]

Из равенства (9-5) следует, что сумма трех значений гидродинамического давления в таке, взятых по трем произвольным, но обязател ьно по взаимно перпендикулярным направлен м, есть величина, не заяисн-щая от положения системы координат. Значит, для данной точки будет не зависимым от системы координат, а значит, и от направления и сроднее арифметическое от их значений [c.137]

Сколь ни велика скорость хода надводного корабля (легкого крейсера или миноносца), преобладающее действие на него оказывают гидростатические давления воды, определяющие основную часть архимедовой силы поддержания. Подобная особенность характерна для так называемых водоизмощающих судов. На глиссирующих судах благодаря своеобразной форме их корпуса и относите.ть-но большой скорости хода поддерживающая сила создается в 0СН0ВН0Л1 гидродинамическими давлениями, пропорциональными при прочих одинаковых условиях квадрату скорости. Так как из условий равновесия равнодействующая всех сил давления воды должна быть равна по величине результирующей всех сил тяжести, действующих на судно, и нанравлена прямо противоположно ей, то глиссер выходит из вода и по мере увеличения хода соответственным образом изменяет угол атаки , образованный плоскими кормовыми участками днища и горизонтальной плоскостью. При этом носовая оконечность, отличающаяся большим развалом шпангоутов и пологой формой образования днища, оказывается над водой и подвергается действию больших усилий от удара волн так как эти усилия имеют направление, близкое к вертикальному, то они могут быть опасными не только для местной прочности корпуса катера, но и для его общей продольной прочности. Удары днища катера о волны могут быть настолько большими и резкими, что в некоторых случаях именно они ограничивают возможную наибольшую скорость катера при данном состоянии моря . [c.59]

Указанный вывод не исключает того, что, помимо деления пятна, могут существовать иные причины беспорядочного перемещения. На снимках зеркальной развертки изображения пятна удается иногда наблюдать неожиданные его смещения, которые не связаны видимым образом с процессом делания. Сформулированный выше вывод следует понимать лишь как утверждение о доминирующей роли деления катодного пятна в его беспорядочном перемещении при данных условиях опыта. Напомним, что описанные исследования относятся к условиям нормальной дуги с однородным ртутным катодом и равновесным давлением ртутного пара около 1,2 мк рт. ст. Не исключено, что при резком изменении условий опыта на первый план выступит какая-либо иная причина движения, такая, как газодинамические эффекты бурного вскипания ртути в области катодного пятна. Относительно подобных условий опыта могут быть сделаны предварительные прогнозы. Как следует из данных последней таблицы, связанное с делением пятна беспорядочное перемещение замедляется с уменьшением тока. Причина этого заключается преимущественно в том, что с уменьшением тока резко уменьшается средний квадрат элементарного смещения пятна при одиночиом акте деления Указанное уменьшение является результатом сокращения продолжительности совместного существования каждой пары пятен и ослабления их взаимодействия. Можно представить, что при достаточно низком значении тока перемещение пятна будет происходить преимущественно за счет газодинамических либо гидродинамических эффектов. В отличив от этого причиной хаотического перемещения пятна на твердом катоде может служить плавление под ним металла. Роль деления пятна как причины его перемещения по катоду должна уменьшаться также при введении в разрядное пространство посторонних газов и повышении плотности газовой среды. Должна существовать некоторая критическая плотность среды, при которой взаимное отталкивание пятен уже не будет иметь места. При таких условиях деление пятна не может оставаться доминирующей причиной его перемещения. Наконец, следует отметить, что действие деления пятна можно частично парализовать при помощи тангенциального к катоду магнитного поля. Последнее ориентирует пятно всегда таким образом, что деление совершается в направлении, нормальном к направлению упорядоченного движения. В этих условиях беспорядочные смещения пятна могут обладать только одной степенью свободы и приобретают своеобразную форму поперечных отклонений пятна от правильной траектории. [c.297]

Характер движения минеральных зерен по винтовому желобу значительно отличается от характера движения водного потока. Если водному потоку на всем протяжении свойственны циркуляций, то движение зерен по винтовому желобу совершается по сложным криволинейным траекториям. Такой характер движения определяется взаимодействием сил, отличающихся между собой по природе, величине и направлению действия. По мнению К. В. Соломина, движение минеральных зерен протекает в результате взаимодействия силы тяжести, центробежной силы инерции и силы трения [113—1201. Из отмеченных сил основными, определяющими движение зерна, являются сила трения и центробежная сила инерции. Несколько иная оценка действующим силам дана сотрудниками Механобра И. Н. Исаевым, Б. В. Кизевальтером и А. И. Базилевским. По их мнению, основной силой, определяющей движение зерна, является гидродинамическая сила. Существенное влияние на движение зерна оказывают центробежная сила инерции и гидродинамическое давление при циркуляции. Л. Г. Подкосов считает, что гидродинамическое давление циркуляционных потоков невелико, поэтому оно не может быть отнесено к разряду основных сил. [c.17]

На рис. 3-28 дана схема опытной установки для исследования теплоотдачи в потоке капельной жидкости В условиях ее нагревания с давлением, близким iK атмосферному, по методу локального моделирования (Л. 7]. Опытная установка представляет собой гидродинамическую трубу замкнутого типа. Рабочий участок ее 1 имеет сечение 80x160 мм на этом участке устанавливается исследуемый трубный пучок 2. Пучок составлен из труб диаметром 10 мм, выполненных из нержавеющей стали. Трубы располагаются в коридорном порядке в 10 рядов с одинаковым расстоянием в поперечном и продольном направлении, равном 1,57 диаметра. Калориметрическая трубка 3 выполняется из меди. Она устанавливается в середине пятого ряда трубного пучка, где поток воздуха имеет стабилизированное состояние. Циркуляция воды через исследуемый трубный пучок в гидродинами-13 в. А. Оснпоаа. 193 [c.193]

Реальные ветровые волны на поверхности водоемов не всегда имеют правильную форму зыби. При действии ветра, его порывах, турбулентной циркуляции и сменах местных давлений зарождается множество исходных волновых форм, расходящихся в разные стороны от места своего возникновения. По пути распространения исходные волны пересекаются с аналогичными образованиями, появившимися на других участках акватории. В результате их сложения (интерференции) колебательные движения частиц усложняются и формирующиеся на поверхности воды видимые волны приобретают нерегулярность. Следовательно, очертания поверхности видимых штормовых волн можно представить как совокупность множества простых спектральных составляющих — разнообразно сочетающихся первичных гармонических колебаний со случайным сдвигбм фаз (рис. XXVI.1). Нерегулярные волновые процессы потребовали расширения методов исследования. В связи с этим в настоящее время теория волн, продолжающая развиваться с использованием приемов классической гидродинамики и энергетических принципов В. М. Маккавеева, включает новые перспективные направления. Основываются они на вероятностно-статистическом анализе получаемых при наблюдениях в природных условиях эмпирических данных по параметрам видимых волн, а также на спектральном представлении о действительных ветровых волнах. Спектральное теоретическое направление исследований исходит из допущения, что отдельные составляющие видимых волн могут быть описаны с позиций гидродинамической теории волн бесконечно малой амплитуды. [c.516]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...