Параметры газового состояния

В термодинамике любой из процессов определяется двумя из трех термодинамических параметров р, р (или п), Т и тремя критическими параметрами Рк, Рл. Тк, а также молекулярной массой вещества р и теплоемкостью (или от,) вещества в идеально газовом состоянии. Основными размерными величинами являются р (и/м ), р (кг м ), град) и р кг). [c.216]

За физические величины в задаче о сопротивлении течению жидкости можно взять р, Рк, Рк, Тк, теплоемкость Срд в газовом состоянии при р —> О, два термических параметра, например р и Г, и, наконец, вязкость р, т. е. всего восемь величин. [c.216]

На замыкающем луче х=хо для параметров, характеризующих состояние газовой фазы, необходимо ставить так называемые мягкие граничные условия которые с математической точки зрения представляю собой условия гладкости соответствующих функций. [c.398]

Из изложенного выше видно, что избыточное давление и разрежение являются вспомогательными давлениями при измерениях и не характеризуют состояния газа в сосуде, так как для одного и того же состояния газа эти величины могут принимать различные значения в зависимости от величины атмосферного давления, которое при изменении погоды мол<ет меняться. Таким образом, параметром состояния газа служит только абсолютное давление, и поэтому только оно в дальнейшем будет входить во всякого рода зависимости, характеризуюш,ие газовое состояние. [c.23]

Зависимость (1-15) представляет собой очень важную характеристику газового состояния. Она показывает, что для данного идеального газа между тремя параметрами его состояние — давлением, удельным объемом и абсолютной температурой — существует однозначная зависимость если произвольно изменить значения каких-нибудь двух параметров идеального газа, то третий параметр получит вполне определенное значение, так как R для данного газа—величина постоянная. Таким образом, состояние газа вполне определяется двумя параметрами. [c.28]

Расчеты показали, что влияние неидеальности заметно сказывается на параметрах потока в регенераторе-испарителе при давлениях 20 бар и выше. При низких давлениях и вдали от линии насыщения расчет параметров потока можно проводить в приближении идеального газового состояния. В этом случае ЛЯ = 0, 71=72 = 73= = [c.122]

По уравнениям (28) и (29) построена энтропийная диаграмма для водяного пара в идеально-газовом состоянии, представленная на фиг. 3. Нижняя часть диаграммы до =600°С и р = 300 кг см построена по величинам термодинамических таблиц ВТИ. Линии 1—1 это линии давления и температура для пара в идеально-газовом состоянии. Интервал изменения параметров в идеально-газовом состоянии подсчитан до р = [c.31]

Я. 3. Казавчинский [17], [18] нашел графическую закономерность отклонений параметров перегретого водяного пара от пара в идеально-газовом состоянии. Подмеченная Я. 3. Казавчинским [c.32]

Для измерения нагретости или температуры тела пользуются каким-нибудь из явлений, происходящим стелами при сообщении им теплоты, например, явлением расширения тел при нагревании. На этом основано применение газовых и жидкостных термометров. Величины р, t) и Т называются основными параметрами газа (пара). Двумя из этих величин (параметров) для газов и перегретых паров вполне определяется третья величина. Соотношение между тремя указанными параметрами называется уравнением состояния газа. Ниже мы познакомимся с другими параметрами, определяющими состояние рабочего тела. [c.14]

Перейдем теперь к вопросу об определении газовой постоянной R в уравнении (1-23). Величину R нетрудно вычислить, зная параметры любого состояния газа. [c.16]

Как показано в предыдущем параграфе, уравнение Ван-дер-Ваальса, записанное в безразмерном (приведенном) виде, не содержит каких-либо констант, характеризующих индивидуальные свойства того или иного вещества. Отсюда следует так называемый закон соответственных состояний если два вещества, подчиняющихся уравнению Ван-дер-Ваальса или какому-либо уравнению состояния в безразмерной форме, имеют одинаковые значения двух из трех приведенных параметров состояния (л, т или ш), то значение третьего приведенного параметра будет для них также одинаковым. Состояния двух веществ, в которых они имеют одинаковые значения я, т и <и, принято называть соответственными. Нетрудно показать, что закон соответственных состояний относится не только к р, v, Г-зависимости, но может быть распространен и на калорические величины (исключая величины в идеально-газовом состоянии). [c.190]

Международная система уравнений описывает термодинамические свойства обычной воды во всей области параметров от идеально-газового состояния (при нулевом давлении) до давления 100 МПа при температурах от О до 800° С. Эта область делится на семь подобластей, пронумерованных от / до 7 и доказанных в Т, s-диаграмме (рис. 1-1) и р, Г-диаграмме (рис. 1-2). [c.5]

Использовав уравнения движения, энергии, состояния и неразрывности, можно установить связь между изменениями (дифференциалами) параметров газового потока по его длине и изменениями воздействий. Так, для дифференциала скорости справедливо уравнение [c.68]

Теплоемкость Ср определяется либо экспериментально, либо расчетом по известным значениям энтальпии [формула (2.39] или р, и, Г-зависимости вещества [формула 2.49]. При расчете теплоемкости по (2.49) в качестве начального параметра используется теплоемкость при давлении рд " 0. т е. в идеально газовом состоянии. [c.121]

Рассмотрены задачи планирования Р,, Т - измерений в газовой фазе методом пьезометра постоянного объема и определения параметров уравнения состояния жидкости на основе планируемого эксперимента. В статье приводятся оптимальные планы проведения эксперимента для полиномиальной модели уравнения состояния, а также оптимальный план построения фавнения состояния жидкого этана. [c.161]

Подгоночные параметры уравнения состояния определены [231] по термическим данным, включая данные на кривой газового равновесия, и данным о скорости звука. Статистиче- Кая обработка проведена по методу наименьших квадратов в [c.151]

При определении состава газовой смеси по объему используют закон Дальтона. Парциальное давление находят из уравнения газового состояния. Состояние отдельных газов в смеси характеризуется следующими параметрами [c.94]

Представляя газовую смесь в виде гипотетического, квази-однородного газа с приведенными молекулярными параметрами, можно использовать решения уравнения газового состояния из работ [27, 111] и получить для газовой смеси [c.234]

В результате взаимодействия термодинамической системы и окружающей среды состояние системы будет изменяться. Применительно к термодинамической системе, представляющей собой газообразное тело, которое в этом случае называется рабочим телом, изменение состояния системы будет в общем случае проявляться в изменении ее температуры, удельного объема и давления. Эти характерные для данной системы (рабочего тела) величины называют основными параметрами ее состояния. Таким образом, результатом взаимодействия рабочего х ла и окружающей среды будет также и изменение параметров состояния рабочего тела, и, следовательно, судить о том, взаимодействует термо динамическая система с окружающей средой или нет, можно по тому, изменяются ли параметры состояния системы или нет. Следует иметь в виду, что в теплотехнике в качестве рабочих тел очень широко применяются газы вследствие присущей им упругости и способности в огромных пределах изменять свой объем. Такими газами, например, в двигателях внутреннего сгорания и газовых турбинах являются продукты сгорания жидкого и газообразного топлива, а в паровых турбинах — водяной пар. [c.17]

Изменение параметров газового потока от заданного состояния (1 , Г, р, р) до параметров торможения (1 =0, Г, р, д ) н об-ратно рассчитывается по уравнению изоэнтропы (11.1а) [c.195]

Формулы (11.44) и (11.45) используются для определения расхода газа по параметрам его состояния в рассматриваемом сечении дли любого параметра по заданному расходу и другим параметрам в том же сечении. Кроме того, эти формулы широко ис-пользуются как уравнение неразрывности (G = G2) для расчета изменения того или другого параметра между сечениями 1—2 в произвольных газовых течениях. [c.201]

Таким образом, термодинамический или тепловой расчет двигателя рассматривает по существу квазистатическую задачу. Анализируется совокупная последовательность равновесных состояний, хотя по существу, конечно, все то, что происходит в камере, — единый процесс, протекающий во времени, — процесс, для которого характерно изменение скорости потока и запаздывание химических реакций (пусть, незначительное, — но запаздывание) по отношению к изменяющимся параметрам газовой смеси. Но для того, чтобы решать такие задачи в полной динамической постановке, потребовалось бы, конечно, поднять теорию и технику термодинамического расчета на более высокий уровень. Таким образом, все сказанное о важности теплового расчета, оставаясь бесспорно верным, все же сохраняет в себе признаки очевидного отставания от желаемого совершенства. [c.217]

Рассмотрим уравнения состояния фаз в случае смеси газовой и кондепсированпой (твердой или жидкой) фаз. Для обозначения параметров газовой и конденсированной фаз вместо цифровых перейдем к буквенным индексам, соответственно g и I. Уравнения состояния будем рассматривать в конечной окрестности некоторого фиксированного состояния ро, То, фиксированные параметры в котором будут снабжаться дополнительным нижним индексом 0. Для газовой фазы, которую будем считать калори- [c.84]

Методы расчета констант скоростей (Кдп, Кги) и равновесия Ксь Ксп) замороженных теплоемкостей компонентов (срь), тепловых эффектов химических реакций (С2р1, (Зрп), а также параметров, учитывающих отклонение термодинамических свойств от идеального газового состояния АН, уи, 1см), для рассматриваемого теплоносителя изложены в справочнике [4.2]. [c.122]

Программы расчета регенератора-испарителя. На основе рассмотренной выше методики были разработаны программы расчета регенератора-испарителя с химически реагирующим теплоносителем на ЭВМ Минск-22 [4.14, 4.16]. Основная программа позволяет рассчитывать регенератор-испаритель как аппарат в целом, так и отдельные его элементы (экономайзер, испаритель, перегреватель) при этом параметры потока по горячей стороне можно определять как в приближении идеально газового состояния, так и с учетом неидеальности системы N204ч 2N02 2N0- -02. Кроме того, в программе предусмотрена возможность учета потерь в окружающую среду. В качестве поверхности теплообмена программа позволяет рассчитывать гладкие трубы и трубы с наружным продольным оребрением. В последнем случае определяется приведенный коэффициент теплоотдачи в межтрубном пространстве [c.132]

Время счета одного варианта регенератора-испарителя по данной программе на ЭВМ Минск-22 при расчете параметров потока по горячей стороне в приближении идеально газового состояния составляет 3—6 ч, а при расчете параметров потока по горячей стороне с учетом не-идеальности системы Ы204ч 2Н02ч 2Н0+02 15—30 ч. [c.135]

Сравнение расчетов параметров потока по горячей стороне, выполненных в приближении идеально газового состояния и с учетом неидеальности системы N204, показало, что при давлениях до 20 бар на перегревателе и в [c.137]

Многие технически вамсные газы, такие, как гелий, азот, кислород, воздух и т. д., имеют низкую критическую температуру (см. табл. 1-1), поэтому при температурах, при которых они обычно применяются в теплотехнике, они оказываются достаточно удаленными от критической области и отклонение кало рических свойств этих газов от свойств в идеально-газовом состоянии (т. е. влияние давления) начинает сказываться лишь при довольно высоких давлениях. На рис. 1-29 для ряда газов приведены графики, показывающие предельные значения параметров, до которых калорические свойства этих газов можно с точностью в 0,5% принимать не зависящими от давления и пользоваться значениями, рассчитанными для идеальногазового состояния, приведенными в [Л. 1-4 и 1-5]. [c.50]

С помощью электро-, пневмо- или гидроприводов достаточно малой инерционности и высокого быстродействия обеспечивается реализация программ стендовых испытаний при дистанционном управлении ц 1клическим изменением параметров в блоке различной длительности с весьма высокими скоростями их изменения в цикле. Для практического получения в образцах, моделях или натурных деталях заданных программой испытаний тепловых и напряженных состояний материала, эквивалентным эксплуатационным по длительности, траектории и скорости изменения термической нагрузки, стенды оборудуются рядом специальных систем комплекса управления тепловым режимом. К основным из них относятся следующие системы программного управления регуляторами параметров газового потока формирования потока по отношению к испытуемым образцам автономного регулирования начального теплового состояния программного перемещения и фиксирования образцов в потоке. В большинстве случаев в качестве про1раммных устройств используют реле времени, хотя предпочтительнее вычислительные информационно-управляющие уст- [c.331]

Необходимость обеспечения функционирования всех систем стенда как единого комплекса, соблюдение заданной программы испытаний в цикле и повторяемость ее от цикла к циклу обусловливают создание достаточно мощной и разветвленной системы непрерьш-ного контроля всех параметров газового потока, режимов работы отдельных агрегатов и установок, теплового состояния объекта иссле- [c.333]

Большинство теоретических исследований теплопроводности газовых смесей являются продолжением и развитием фундаментальных работ Л. Больцмана [11]. Газ или смесь газов структурно моделируется дискретной средой с локальными скоплениями массы в виде атомов и молекул, хаотически движущихся в пространстве. Используя представления молекулярно-кинети-ческой теории, Л. Больцман вывел основное интегро-дифференциальное уравнение газового состояния, решение которого позволяет аналитически выразить коэффициенты переноса, в том числе и коэффициент теплопроводности смеси газов через определяющие параметры (атомные или молекулярные веса компонент, их форму и размеры, радиальную функцию и закон распределения скорости молекул, вид и параметры потенциала межмолекулярного взаимодействия). Однако до настоящего времени геометрические параметры молекул веществ и характер их силового взаимодействия изучены недостаточно полно. Кроме того, исходное интегро-дифференциальное уравнение относится к однородному одноатомному газу, находящемуся в условиях, близких к равновесному состоянию. [c.233]

Рассмотрим кратко влияние времени релаксации процессов диссоциации и ионизации на соотношения для ударной волны. Качественно структура скачка с учетом влияния времени релаксации будет иметь следующий вид. Вначале имеется очень отчетливый фронт скачка, толщина которого составляет несколько длин свободного пробега молекул (фронт заключен между сечениями I и 2). Состояние 2 непосредственно за фронтом скачка соответствует условию, при котором колебательная энергия еще не изменилась (возбуждения колебательной энергии заморожены ), а поступательная и вращательная энергии имеют равновесные значения. Другими словами, параметры для состояния 2 находятся в предположении, что в уравнении (5.11) внутренняя энергия = пост+ вращ- За состоянием 2 имеется переходная область (2—5), в которой постепенно возбуждается колебательная энергия до тех пор, пока она не достигнет равновесного состояния (сечение 5), которое соответствует параметрам, полученным из уравнений на скачке, если в уравнении (5.11) принять е == впост + вращ + кол-Исследование переходной области представляет одну из наиболее интересных современных задач газовой динамики. [c.200]

Газовая смазка осуществляется между двумя движущимися жесткими или упругими элементами трибосопряжения, расстояние между которыми весьма мало, обычно не превышает 50 мкм. Для получения интефальных параметров газовой смазки (несущей способности, жесткости, демпфирования) нужно знать закон изменения состояния газа в каждой точке зазора и, следовательно, физические свойства и общие уравнения движения газов в мадых зазорах. Так, коэффициент вязкости газов при давлении 0...10 МПа изменяется не более чем на 10 % по сравнению с атмосферным давлением. Так же ведет себя газовая смазка при напряжениях, поэтому при практических расчетах изменением вязкости от давления часто пренебрегают. [c.241]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...