Длина пробега в системе координат

Коэффициент В принят равным 0,032. Это привело к согласованию с некоторыми экспериментальными данными [12]. Надо, однако, заметить, что в других опытах значение g было близко к единице [14]. В литературе также отмечается, что е может быть и больше единицы, что совершенно не вяжется с указанной схемой. Кроме того, следует иметь в виду, что схема Прандтля является идеализированной и построена по аналогии с молекулярной теорией, где на длине свободного пробега никакого внешнего воздействия молекула не испытывает. Длина перемешивания , полученная путем сравнения опытного распределения скорости с теоретическим, содержит в себе особенности процесса, которые не укладываются в модель Прандтля. В работе [4] рассматривается пространственная модель, которую можно считать обобщением модели Прандтля. Пусть из окрестности каждой точки М потока, рассматриваемой в системе координат, движущейся со скоростью осредненного потока в точке М, вылетают во всех направлениях с одинаковой вероятностью порции жидкости ( моля ). Характерный размер .моля d и средняя длина его пробега Л приближенно описываются соотношениями d = L и % = aL (р и а — постоянные безразмерные коэффициенты, L — масштаб турбулентности) и определяются полем скорости осредненного движения и положением рассматриваемой области потока относительно стенок канала. Модуль характерной скорости движения моля, вылетающего из окрестности [c.92]

Рассмотрим теперь простейшие процессы переноса молекулярных признаков, которые существенным образом зависят от длины пробега. Предположим, что в каждой точке течения газ находится в состоянии, близком к равновесному. В этом случае тепловые скорости молекул, т. е. скорости молекул в системе координат, движущейся вместе с газом, по всем направлениям имеют одинаковый порядок. Средняя скорость, средняя квадратичная скорость и средняя относительная скорость теплового движения молекул также одного порядка, и поэтому ниже между ними не будет делаться различия. С этой точностью в системе координат, движущейся с газом, длина пробега 1/ло. [c.25]

Определение амплитуд осцилляции газодинамических параметров. В случае режима световой детонации без модуляции интенсивности все излучение поглощается в области фронта волны [1]. При этом волна движется с некоторой скоростью О, а в системе координат х, связанной с фронтом волны (фиг. 1), распределение газодинамических параметров носит стационарный характер. Время А 1, в течение которого волна проходит расстояние Дл" порядка своей ширины, будет АГ] = Ах О 1-10 не. Ширина фронта волны Дх при этом порядка длины пробега световых квантов /у X . [c.178]

Экспериментальные значения параметра асимметрии [47] меньше тех, которые следуют из формулы (9.3.51). Связано это, по-видимому, с рядом причин. В частности, из-за большой длины пробега флуктуационных звуковых мод существенное влияние на интенсивность линий Бриллюэна могут оказывать условия на границе системы. Отметим также, что величина е уменьшается, если в уравнении (9.3.46) учесть зависимость скорости звука от координат [29]. [c.250]

Обратим внимание на то, что длина пробега различна в различных инерциальных системах координат. [c.23]

Макроскопическое (полное) сечение взаимодействия нейтрона с энергией Е (в лабораторной системе координат) в точке г а(г, Е) представляет собой вероятность взаимодействия нейтрона на единичном пути. Размерность макроскопического сечения — обратная длина. Величина, обратная а, есть средняя длина свободного пробега нейтрона. [c.11]

Нас интересует среднее значение h z, где /г = / os 0 — проекция длины свободного пробега на ось г, z = с os 0 — проекция скорости на ту же ась, 0 — угол с осью г в полярной системе координат, и усреднение проводится по полусфере, так как все направления в пространстве равноправны. Элемент телесного угла равен 2п sin 0 dQ. Таким образом, [c.182]

Пусть в системе существует градиент температуры, направленный вдоль оси Z, причем предполагается, что изменение температуры Т (z) на длине свободного пробега I = rv много меньше самой температуры Т. Так как средняя энергия и есть функция температуры Т, она тоже зависит от координаты z, поэтому мы можем обозначить ее через и (z). [c.395]

Числа Кнудсена (так же как и длины пробега) различны в раз-личных инерциальных системах координат. Пусть рассматривается обтекание тела в системе координат, связанной с телом, при числе М > 1. Тогда естественным параметром, определяющим относительную величину членов уравнения Больцмана, будет число Кнудсена (11.7), в котором и - V, а следовательно, и длина пробега к в системе координат, связанной с телом. Однако обычно для характеристики набегающего потока применяют число Кнудсена КПо , построенное по длине пробега в системе координат, связанной с набегающим потоком (длина пробега на данной высоте). В этой системе координат [c.91]

Беестолкиовительные У. в. В чрезвычайно разреженной плазме (лабораторной, космической), где частицы практически не сталкиваются между собой, также возможны У. в. При этом ширина У. в. оказывается гораздо меньше длин пробега частиц. Механизм диссипации, приводящей к превращению части кинетич. энергии направленного движения невозмушённого газа (в системе координат, движущейся вместе с У. в.) в энергию теплового движения, связан с коллективными взаимодействиями в плазме и возбуждением плазменных колебаний. В присутствии магн, поля в бесстолкновшпелъных ударных волнах существенны также эффекты закручивания ионов и индуцирования электрич. полей при вытеснении магн. поля движущейся плазмой. Масштабом ширины бесстолкновительных У, в. служит величина с/Шр, где с—скорость света, С0р = = (4ке — плазменная частота, [c.210]

У. в. — порядка длины свободного пробега молекул, однако для многих целей при теоретич. исследованиях можно пренебречь толщиной У. в. и с большой точностью заменить ее поверхностью разрыва. Существуют прямые и косые У. в. Нервостепенный интерес представляют прямые У. в., у к-рых скорость вещества направлена перпендикулярно к поверхности фронта. Косую У. в. путем перехода к новой системе координат, движущейся параллельно поверхности фронта, всегда можно свести к прямой (о косых У. в. см. Скачок уплотнения). [c.228]

Если система пространственно неоднородна, то такого относительно несложного и физически осмысленного выражения для интефала столкновения (df/dt) мы уже. написать не можем. Однако есть специальный и важный с точки зрения приложений случай, допускающий использование полученнш выше формы для (df/dt) в пространственно неоднородной задаче, — это случай, когда пространственная неоднородность системы является крупномасштабной с точки зрения молекулярной единицы длины, т. е. когда все фигурирующие в уравнении для F] величины являются плавными функциями г в масштабе средней длины свободного пробега А, что позволяет ввести фубую шкалу г, такую, что измеряемые по ней изменения координат Дх > А, где Дх может быть также дифференциалом dx. [c.316]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...