Концепция длины свободного пробега

Концепция длины свободного пробега [c.44]

Выражения для проводимости и теплопроводности, которые были выведены из кинетического уравнения, могут быть получены более простым способом в газовой модели с помощью концепции длины свободного пробега. [c.44]

Для реальных металлов функции ъ(р) очень сложны. В еще большей мере это относится к амплитудам рассеяния. Поэтому получить точные числовые значения проводимости и теплопроводности весьма трудно. Гораздо легче найти температурные зависимости и порядок величии этих коэффициентов. Для этого в большинстве случаев даже не нужно решать кинетическое уравнение и вполне достаточна концепция длины свободного пробега. Мы начнем с рассеяния на примесях. В 3.2 мы уже рассматривали этот процесс для вывода кинетического уравнения в форме (3.12) и можно было бы получить соответствующие оценки для а и X из найденных там формул. Однако мы не будем делать этого, и для единообразия с другими механизмами рассеяния получим величины а и X из качественных, но более наглядных соображений. [c.47]

Концепцией длины свободного пробега можно пользоваться, если ввести разные т для электро- и теплопроводности. Так как при каждом столкновении энергия меняется на величину порядка Т, то для теплопроводности каждое столкновение эффективно. Соответствующее находится как W , где W определяется формулой (4.16). Входящая в нее б-функция может быть записана в виде ) [c.54]

В первой главе излагаются основные идеи кинетической теории, дается краткое введение в вероятностные концепции и обсуждаются уравнение Лиувилля, средняя длина свободного пробега и равновесное распределение. Во второй главе рассматривается проблема неравновесных состояний выводится уравнение Больцмана из уравнения Лиувилля для газа из твердых сфер без предположения о молекулярном хаосе ), а затем излагаются основные свойства уравнения Больцмана и дается представление о модельных уравнениях. Обсуждаются родственные [c.7]

Экспериментальных работ по свободномолекулярным течениям при больших значениях относительной скорости (S) сделано очень мало. Однако были проведены некоторые систематические исследования сопротивления и теплопередачи цилиндра и сфер с диаметрами много меньшими, чем длина свободного пробега [И], [25 , [27]. Эти исследования доставили новые данные, подтверждающие верность концепций свободномолекулярного движения. [c.218]

КОВ. Иоффе И Регель [144] подчеркнули тот факт, что средняя длина свободного пробега электрона в полупроводниковых жидкостях порядка межатомного расстояния в противоположность жидким металлам. Было установлено, что теория Займана электронного переноса, основанная на предположении о слабом рассеянии, обеспечивает хорошее описание переноса в жидкостях с электропроводностью о 10 Ом см Ч С другой стороны, для жидкостей с 10 Ом см следует, по-видимому, использовать другие приближения теории переноса, основанные на предположении о сильном рассеянии. Этот вопрос более подробно обсуждается в гл. 6, 1. Таким образом, жидкости с о 10 Ом см- отличаются в некоторых важных аспектах от обычных жидких металлов поэтому, когда проводимость уменьшается, по-видимому, оказываются более уместными некоторые классические концепции полупроводникового поведения. Конечно, в области 10 000 а> 1000 Ом см исследователи, основные интересы которых связаны с жидкими полупроводниками или жидкими металлами, могут чувствовать себя как дома. [c.17]

Размеры поля течения и любых объектов внутри него много больше средней длины свободного пробега частицы, так что подавляющее большинство частиц сталкивается значительно чаще одна с другой, чем с частицами, образующими границы поля течения или объекты внутри него. Только при таких условиях имеет смысл концепция равновесного или приближенно равновесного состояния газа, определяемого столкновениями его частиц. Когда более вероятно, что частицы газа сталкиваются с частицами границы (контейнером) или с частицами объекта, находящегося в газе, чем друг с другом, то распределение скоростей частиц газа определяется главным образом механизмом столкновений типа газовая частица — частица объекта, а не столкновениями частиц самого газа. [c.368]

Одним из осн. результатов квант, подхода к исследованию св-в крист. Т. т. явилась концепция квазичастиц. Энергию возбуждённого состояния кристалла вблизи осн. состояния можно представить в виде суммы энергий отд. квазичастиц. Это позволяет ввести понятие газа квазичастиц и для исследования тепловых, магнитных и др. св-в Т. т. использовать методы кинетич. теории газов. Макроскопич. хар-ки Т. т. при этом выражаются через хар-ки квазичастиц (длину пробега, скорость и др.). Квазичастицы существуют не в свободном пр-ве (как ч-цы в реальных газах), а в крист, решётке, структура к-рой отражается в св-вах квазичастиц. Ввести наглядные понятия, аналогичные квазичастицам, для описания возбуждённых состояний аморфных тел не удаётся. [c.737]

Заключение. Концепция Ф. (как и др. квазичастиц) помогает описать мн. свойства твёрдых тел, используя представления кинетич. теории газов. Так, решеточная тепло-проводностъ кристаллов для неметаллов — это теплопроводность газа Ф., длина свободного пробега к-рых ограничена фонон-фононным взаимодействием, а также дефектами кристаллич. решётки при низких темп-рах (границами образца). Поглощение звука в кристаллич. диэлектриках—результат взаимодействия звуковой волны с тепловыми Ф. В аморфных (в т. ч. стеклообразных) телах Ф. удаётся ввести только для длинноволновых акустич. колебаний, мало чувствительных к взаимному расположению атомов и допускающих континуальное описание твёрдого тела (см. Упругости теория). [c.339]

Эксперимент не оправдал этих ожиданий. Впервые из данных Г. Г. Баршалла и его сотрудников выяснилось, что для нейтронов с энергией до 3 Мэе сечения 0,, и 0 как ф-ции А и энергии налетающих нейтронов Е не монотонны и обнаруживают поведение, непонятное с точки зрения представления о черном ядре. Дальнейшее экспериментальное исследование угловых распределений рассеянных нейтронов и протонов также плохо согласовывалось с концепцией черного ядра. В то же время оказалось, что совокупность всох этих данных весьма удов.летворительно описывается О. м. я., согласно к-рой ядро об.ладает значительной прозрачностью для падающих нейтронов (длина свободного пробега нейтрона в ядре сравнима с радиусом ядра). Параметры оптич. потенциала подробно обсуждаются ниже. [c.516]

Для такой концепции можно провести рассуждения, аналогичные тем, которые проводятся в кинетической теории газов. Разлнлте будет в основном заключаться в том, что роль длины свободного пробега молекул будет играть длина свободного пробега фононов в жидкости. Роль коэффициента аккомодации при этом должна играть величина 1 Б, где К — коэффициент отражения фононов. При этом оказывается весьма существенным, что Я близок к единице и величина коэффициента аккомодации фононов, в отличие от а для газов, очень мала. Обмен энергией между жидкостью и стенкой в значительной мере затрудняется сильным отражением фононов, что является следствием большого различия величин акустических импедансов жидкости и металла. Для типичного случая платина — органическая жидкость при нормальном падении 1 —7 = 1/160 множитель (2 — а)/а оказывается на 2—3 порядка большим, чем для газов. В результате величина температурного скачка может оказаться ощутимой даже для весьма малых значений длины пробега фононов. Элементарные расчеты дают возможность установить, что для типичного эксперимента с методом нагретой проволоки (диаметр проволоки 2г 0,1 мм и диаметр канала [c.92]

Квантовые представления в физике Т. т. Физика Т. т. в совр. её понимании как квантовой физики конденсиров систем состоящих из огромного числа частиц ( 10 в 1 см ), начала формироваться в нач. 20 в. Одршм из осн. результатов квантового подхода к исследованию свойств кристаллич. Т. т. явилась концепция квазичастиц. Энергию возбуждённого состояния кристалла вблизи осн. o i оиния можно представить в виде суммы энергий отд. квазичастиц, Это позволяет ввести понятие газа квазичастиц для исследования тепловых, магн. и др. свойств Т. т. и использовать представления кинетич. теории газов. Макро-скопич. характеристики Т. т. при этом выражаются черс характеристики квазичастиц (длину пробега, скоростЕ. и др.). Квазичастицы существуют не в свободном пространстве (как частицы в реальных газах), а в кристаллич. решётке, структура к-рой отражается в их свойствах (см. ниже). [c.44]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...