Изменение сечений с энергией

ИЗМЕНЕНИЕ СЕЧЕНИИ С ЭНЕРГИЕЙ [c.40]

Детальные, зависящие от энергии ядерные сечения, необходимые для расчета потока нейтронов и групповых констант, нельзя просто взять из экспериментальных данных. Одна из причин этого состоит в том, что при измерении нейтронных сечений в лабораторных условиях экспериментальное разрешение сечений по энергии оказывается недостаточным для получения необходимого подробного описания изменения сечений с энергией. Исключение составляет лишь интервал низких энергий резонансной области. [c.310]

Резонансы в нейтронных сечениях тяжелых ядер являются результатом взаимодействия нейтрона и ядра-мишени, приводящего к образованию составного ядра, которое может затем распасться различным образом, например, с испусканием нейтрона или 7-кванта, а иногда с делением. В максимуме резонанса энергия нейтрона имеет такое значение, при котором происходит образование составного ядра в определенном квантовом состоянии, т. е. с определенным моментом количества движения (или спином) и четностью. В случае изолированного резонанса, который далеко отстоит от других резонансов, соответствующих состояниям с тем же спином к четностью, изменение сечения с энергией можно выразить в очень простом виде с помощью формулы Брейта—Вигнера [3]. [c.311]

На первый взгляд кажется, что изотропный характер изменения сечения с углом говорит о том, что за рассеяние ответственна s-волна (/ = 0). Однако простой подсчет показывает, что при этом не получается количественного согласия. Действительно, максимальная величина сечения, соответствующего s-рассеянию протонов с энергией 400 Мэе, равна, как было показано [c.76]

Эти феноменологические соотношения полезны для понимания изменения эффективного сечения с энергией для многих существенных веществ, применяемых в ядерных установках. Общий вид кривых для составных частей ядерного горючего и и для детекторных и регулирующих материалов В ° и С(1 показан на фиг. 35—38. [c.66]

Интересно рассмотреть величины Соо в случае, когда изменение эффективных сечений с энергией известно или может быть постулировано из физических соображений. [c.255]

Если бы изменение потока нейтронов и сечений с энергией было точно известно внутри каждой группы, то система многогрупповых уравнений (4.24) была бы такой же точной, как и уравнение переноса. На практике, однако, это не так из-за того, в частности, что при определении групповых констант используются приближенные оценки энергетической зависимости потока нейтронов. Чтобы перейти к дальнейшему обсуждению многогрупповых методов, предположим, что групповые константы известны. [c.142]

Если при энергиях Тп > 1 эв атомы водорода, входящие в состав молекул замедлителя (например, воды), можно было считать свободными, то при Тп эв этого делать нельзя. Нейтрон с такой энергией не выбивает протона из молекулы, а возбуждает в ней колебательные или вращательные уровни, а при Тп< < 1 эв упруго рассеивается на ней как на единой тяжелой частице. Таким образом, приведенная масса сталкивающихся нейтрона и протона возрастает вдвое. Это приводит к изменению сечения рассеяния, средней потери энергии в одном соударении и среднего косинуса угла рассеяния. [c.298]

Приведенные выше соображения о резонансном характере изменения сечения образования промежуточного ядра пр изменении энергии нейтронов справедливы в области сравнительно невысоких энергий. С ростом энергии нейтронов плотность уровней и их ширина возрастают настолько, что отдельные уровни начинают перекрываться. Очевидно, что в этой области энергии ход сечения должен передаваться более плавной функцией. Такая функция в первом приближении может быть получена, если написать выражение для сечения образования промежуточного ядра в форме [c.347]

Резонансный характер изменения сечения ядерной реакции при изменении кинетической энергии бомбардирующей частицы впервые был установлен именно на примере (а, р)-реакций на легких ядрах. Однако правильное объяснение механизма возникновения резонансов было дано Бором значительно позже (1936 г.). Это связано с тем, что ширина уровней и расстояние между ними для промежуточного ядра, образующегося в рассматриваемых реакциях, отличаются от соответствующих величин для реакций, идущих под действием медленных нейтронов на тяжелых ядрах, значительно большей величиной (Г 1 кэв, А 0,1 — 1 Мэе). [c.443]

В случае постоянного сечения трубопровода при дросселировании газов наблюдается некоторое увеличение скорости потока за диафрагмой ( 2 > щ), что связано с понижением давления (Рг < Pi)< которое приводит к увеличению удельного объема газа ( 2 > i). В случае дросселирования насыщенных жидкостей увеличение скорости w. обусловлено парообразованием, которое сопутствует этому процессу. Однако в связи с тем, что в процессе дросселирования из.менение скорости рабочего тела до и после диафрагмы незначительно (w., — lwj 0), практически во всех случаях изменением его кинетической энергии можно пренебречь вследствие ее. малости по сравнению с энтальпией потока. Тогда из выражения (13.27) следует, что [c.20]

В чем. заключается трактовка изменения удельной энергии сечения с точки зрения соотношения работы сил сопротивления ц работы сил тяжести при движении жидкости [c.18]

Недостаток существующих способов приготовления порошковых смесей — структурный разрыв между механизмами дозирования и механизмами смешения. Оптимальные условия непрерывного приготовления смеси характеризуются высокоскоростными дозированными тонкослойными потоками компонентов, удовлетворяющими требованиям производительности всей установки и обеспечивающими наи.меиьшую энергоемкость или время смешения. Структурный разрыв может быть устранен конструктивным объединением механизмов дозирования и смешения на основе оптимальных условий. Большое значение в технологическом цикле автомата непрерывного приготовления многокомпонентных порошковых смесей имеет изменение сечения потоков компонентов с целью образования тонкослойных потоков, легко внедряемых друг в друга в момент встречи в смесителе. Непрерывность технологического цикла приготовления смесей создает хорошие динамические условия работы механизмов, а смешение порошков, встречающихся тонкими слоями, является наименее энергоемким, так как частицам порошка надо меньше энергии для взаимного проникновения. Универсальность исполнительных механизмов при различных физико-механических свойствах компонентов и смеси достигается различными скоростными режимами работы механизмов, оборудованных индивидуальным регулируемым электроприводом, обусловливающим возможность создания системы с обратной связью по качеству готовой смеси. [c.338]

Местные сопротивления связаны с резкими изменениями сечения или формы канала. В таких местах в потоке возникают отрывы пограничного слоя, вихри и тому подобные неупорядоченные течения, вызывающие интенсивное рассеяние энергии на сравнительно коротких участках тракта, порядка (610)0. Так как механизм потери энергии в данном случае связан, в основном, не с вязким трением, а с действием инерционных сил, то коэффициент местного сопротивления определяется геометрией данного места тракта и зависит от вязкости только в области малых чисел Re. [c.292]

При сварке электронным лучом выявлены некоторые особенности и новые возможности использования этого источника тепла. Энергия луча зависит от скорости электронов, движущихся по инерции к изделию, и распределена примерно равномерно по его сечению. В случае, если площадь свариваемого металла меньше площади луча, например при сварке тонких проволок, сварке кольцевых сечений и т. п., в месте сварки будет выделяться лишь часть энергии луча, равная отношению площади изделия, подвергаемой электронной бомбардировке, ко всей площади луча. При встрече электронов с металлом тепловая энергия, выделившаяся на металле, будет зависеть также и от площади металла, подвергшегося бомбардировке. Это свойство электронного луча приводит к определенному автоматизму изменения количества выделяющейся энергии на изделии при изменении площади свариваемого сечения, что упрощает технологию сварки изделий с переменным сечением. [c.66]

При практическом использовании крутильных колебательных систем возникает необходимость в их креплении. Основные требования к системе крепления — минимальный отвод в нее акустической энергии и минимальное внесение добавочной реактивности, расстраивающей систему. Вообще говоря, этим требованиям удовлетворяет способ крепления в узловой плоскости для углов поворота. Положение этой плоскости (координату ж (р=о) можно точно рассчитать по соотношениям, приведенным в табл. 1. Такое крепление колебательной системы имеет ряд несомненных преимуществ относительная простота конструкции, возможность точного расчета места крепления и т. д. Однако в ряде случаев оно может быть неудобно с конструктивной точки зрения именно в силу фиксированного положения места крепления. Необходимо также иметь в виду, что координаты XI ф=о рассчитывались при условии идеального согласования или отсутствия нагрузки (см. гл. 3). На практике такие условия могут иногда не выполняться. Поэтому, как очевидно из расчетов, приведенных в гл. 3, изменение граничных условий по сравнению с указанными изменит (для концентраторов с плавным изменением сечения) резонансную длину концентратора и координату а <р=о- Рассчитать эти величины часто невозможно, поскольку затруднительно задание граничных условий, характеризующих нагрузку. Однако координата х ф=о может быть найдена экспериментальным путем, когда система работает под нагрузкой. [c.315]

Единственными известными источниками нейтронов являются ядра, подвергшиеся изменению в результате столкновения с частицей или квантом. Большинство нейтронов испускается с энергией примерно в 1 MeV или больше. Поскольку все ядра, за возможным исключением Не , имеют измеримые эффективные сечения для захвата нейтронов, то свободные нейтроны в веш естве быстро замедляются и захватываются например, средняя продолжительность жизни нейтронов в парафине равна 10 сек. В этом случае большая часть захвата происходит путем Н (п, у)Н2. [c.61]

Связь между толщиной потери кинетической энергии г и толщиной изменения тепловой энергии ф можно установить из уравнения баланса энергии для двух сечений пограничного слоя по профилям скорости и температуры в этих сечениях с учетом теплообмена на стенке. Очевидным условием составления уравнения баланса энергии является то, что потеря кинетической энергии основного потока равна приращению тепловой энергии вследствие диссипации и отдаче тепла в стенку вследствие теплообмена. [c.473]

Очевидно, что селекция деполяризованной компоненты с помощью поляризатора, установленного на выходе активного элемента, кроме очевидных потерь энергии, должна приводить и к изменению интенсивности в дальней зоне. Для получения соответствующих зависимостей необходимо выполнить фурье-преобразование для поля в ближней зоне. На рис. 3.6 приведены зависимости плотности энергии в дальней зоне в кружке, содержащем 50 и 90 % энергии, от набега фаз у для линейной и круговой поляризаций излучения. Как и для интегральных но сечению потерь энергии, линейная поляризация имеет некоторые преимущества перед круговой для кружка фокусировки, содержащего 50 % энергии. Для боль- [c.135]

Индексом 1 обозначены значения параметров газа в сечении трубы до подвода к нему тепла, величины без индекса относятся к любому расположенному ниже по потоку сечению, С—подведенная к газу извне между обоими сечениями тепловая энергия (отнесенная к единице времени и единице площади сечения трубы). Если тепловая энергия черпается из самого газа за счет изменения других составляющих его внутренней энергии и эти составляющие не учтены в теплосодержании газа А, то выделяющееся тепло, пропорциональное [c.103]

Местные сопротивления возникают при изменении направления движения потока (газов, воздуха) вследствие наличия в каналах поворотов, при изменении скорости движения вследствие изменения сечения каналов, при разделении и соединении потоков, при входе в канал и выходе из него. Местные сопротивления вызывают падение давления, пропорциональное динамическому давлению, и, хотя потеря энергии, связанная с изменением направления канала и его сечения, происходит на сравнительно большой длине тракта, условно считают каждое из местных сопротивлений сосредоточенным в определенном сечении канала. В связи с таким методом расчета для определения полного сопротивления расчетного участка тракта необходимо к величине местных сопротивлений прибавить величину сопротивления трения, вычисленную для выпрямленной длины этого участка. [c.339]

Получение групповых сечений включает в себя два различных аспекта. Во-первых, должны быть известны микроскопические сечения и их изменение с энергией для всех представляющих интерес изотопов и нейтронных реакций. Во-вторых, необходимо оценить зависимость от энергии внутри каждой группы потока нейтронов и стольких компонент разложения потока в ряд по полиномам Лежандра, сколько-требуется для того, чтобы разложение было представительным. Вся эта информация требуется при вычислении выражений (4.26) и (4.27) для определения групповых констант. [c.155]

При Е, < 5тес2 и Е-1 > 50/Пес2 сечение растет с энергией медленнее. В частности, при > БОШеС рост сечения ограничивается экранированием кулоновского поля ядра атомными электронами. В предельно релятивистском случае сечение не зависит от энергии. Ход сечения в области малых и больших энергий рассчитывается численным интегрированием выражения для дифференциального сечения. Общий характер изменения сечения с энергией у-квантов представлен на рис. 89. [c.252]

В отличие от (р—р)-взаимодействия (/г—р)-взаимодействие возможно в двух состояниях с Т=1 и Т = 0. п—р)-Взаимодей-ствие с Т = 1 в соответствии с принципом изотопической инвариантности должно быть сходно с (р—р)-взаимодействием, (л—р)-Взаимодействие с Т = 0, по-видимому, приблизительно сшисывается теорией возмущений, которая дает для зависимости сечения от угла резкую анизотропию, а для зависимости от энергии — закон вида ст- 1/Г. Так как п—р)-взаимодействие может происходить как с Т = 0, так и с Т = 1, то в результате получается промежуточный между двумя крайними случаями характер изменения сечения с энергией и углом. [c.84]

Рассмотрение амплитуды как аналитич. ф-ции от энергии нозволяет понять природу резких изменений хода сечений с энергией — т. н. каснов . Если для процесса А + В -> С - - U прп нек-рой анергии существует возможность рождения двух частиц, по крайней мере одна ия к-рых отлична от С, D, то в сечении исходного процесса наблюдаются изломы. В качестве примера можно привести процессы [c.528]

Чтобы определить групповые константы для использования в уравнении (5.30), необходимо получить значения al g и Ol,g g из уравнений (5.32) и (5.33). Для этого требуется оценить внутригрупповой поток, т. е. ф для каждой группы и другие члены ф / в разложении потока в ряд по полиномам Лежандра кроме того, нужно знать изменение микроскопических сечений с энергией. Эта задача аналогична той, которая обсуждалась в гл. 4 в связи с мкогогрупповыми константами для P/v- (и связанных с ними) приближений. Выбор числа групп по существу определяется теми же факторами, которые обсуждались в предыдущей главе. [c.190]

На первый взгляд кажется, что изотропный характер изменения сечения с углом говорит о том, что за рассеяние ответственна -волна (/=0). Однако простой подсчет показывает, что при этом не получается количественного согласия в области больших энергий. Действительно, максимальное сечение, соответствующее 5-рассеянию протонов с энергией 400 МэБ, равно, как было показано выше, 400Мэв = 2 10 см /ср, в то время как экспериментальное значение сечения 3,8 10 см /ср. Казалось бы, противоречие можно устранить, если привлечь еще одно сферически-сим-метричное состояние ро, характеризующееся полным моментом количества движения, равным нулю. Так как при I— 1 [c.75]

Реакция (р, п) на углероде еС изучалась с помощью генератора Ван-де-Граафа, позволяющего получать моноэнергетиче-ские протоны. Протонами облучалась тонкая углеродная мишень, а образующиеся в результате реакции нейтроны регистрировались счетчиками BF3. При этом для некоторых определенных значений энергии падающих протонов (Т р)реа было обнаружено возрастание выхода нейтронов, свидетельствующее о резонансном характере изменения сечения реакции. По резонансным значениям энергии протонов при помощи формулы [c.450]

Применение электронно-лучевой обработки для модификации триботехнических свойств материалов имеет определенные преимущества по сравнению с другими видами обработки концентрированными потоками энергии. Главным образом это связано с достижением больщего сечения пучка, возможностью изменения глубины проникновения электронов, независимостью от оптических свойств поверхности обрабатываемого материала. Использование интенсивных импульсных электронных пучков [146-154] позволяет путем изменения параметров облучения энергии электронов , плотности энергии пучка 5, длительности импульса t- влиять на пространственное распределение выделенной энергии и динамику тепловых полей в приповерхностных слоях твердых тел. При этом формирование структуры и фазового состава материалов определяется совокупностью протекающих микро- и макропроцессов, отражающих соответственно прохождение электронов в веществе и рассеяние энергии. [c.252]

Радиационная Д. основана на зависимости поглоп ,е-ния проникающего излучения от длины пути, пройденного им в материале изделия, от плотности материала и атомного номера элементов, входящих в его состав. Наличие в изделии нарушений сплошности, инородных включений, изменения плотности и толщины приводит к разл. ослаблению лучей в разл. его сечениях. Регистрируя распределение интенсивности прошедшего излучения, можно получить информацию о внутр. структуре изделия, ВТ. ч. судить о наличии, конфигурации и координатах дефектов. При этом могут использоваться проникающие излучения разл. жёсткости рентг. излучение с энергиями 0,01 — 0,4 МэВ излучение, полученное в линейном (2—25 МэВ) и циклич. бетатрон, микротрон [c.592]

ХРУПКОСТЬ—свойство материала разрушаться при небольшой (преим. упругой) деформации под действием напряжений, ср. уровень к-рых ниже предела текучести. Образование хрупкой трещины и развитие процесса хрупкого разрушения связаны с появлением малых локальных зон пластич. деформации (см. Прочность твёрдых тел). Относит, доля упругой и пластич. деформации при хрупком разрушении зависит от свойств материала (характера. межатомных и межмолекулярных связей, микро- и криеталлич. структуры) и условий работы. Приложение растягивающих напряжений по трём гл. осям (трёхосное напряжённое состояние), концентрация напряжений в местах резкого изменения сечения детали, понижение темп-ры и увеличение скорости нагружения, а также повышение запаса упругой энергии нагруженной конструкции способствуют переходу материала в хрупкое состояние. Напр., существенно упругий материал мрамор, хрупко разрушающийся при растяжении, в условиях несимметричного по трём гл. осям сжатия ведёт себя как пластичный материал чем выше концентрация напряжений, тем сильнее проявляется X. материала, и т. д. [c.417]

Продемонстрируем последовательность реализации методики вертикальных сечений применительно к исследованию поверхности разрушения металлов. В работе [79] для исключения влияния структуры материала на величину D поверхности излома измерения проводили на одном образце (размером 12 х 24 х 180 мм с наведенной усталостной трещиной) из стали 30 rMnSiNi2A, подвергнутом предварительному наводороживанию и последующему статическому нагружению по схеме консольного изгиба. Условия нагружения обеспечивали постепенный стабильный рост трещины и возможность дальнейшего изучения соотношения между D и энергией, необходимой для формирования поверхности разрушения, а также последовательного изменения D с ростом макротрещины. [c.54]

Представленный выше расчет является довольно грубым, поскольку он основан на предположении о том, что электрон теряет при столкновении часть своей энергии, равную б. Хотя данное условие выполняется при упругих столкновениях с атомами (в этом случае b = 2mfM), для неупругих столкновений это неочевидно [электрон-электронные столкновения не играют никакой роли в уравнении энергетического баланса (3.36), поскольку они просто перераспределяют скорости электронов без изменения их средней энергии]. Следует заметить, что упругие столкновения в действительности происходят намного чаш,е, чем неупругие (сечение упругих столкновений обычно много больше сечения неупругих столкновений). Однако доля энергии, теряемая при упругих столкновениях, очень мала. В самом деле, если бы упругие столкновения были основным механизмом охлаждения электронов, то основная часть энергии разряда тратилась бы на нагрев атомов, а не на их возбуждение, и разряд не был бы столь эффективным для накачки лазера. Другая причина, почему наши вычисления нельзя считать адекватными, состоит в предположении о максвелловском характере распределения, что не выполняется на практике [14]. Тем не менее в лазерах на нейтральных атомах и в ионных газовых лазерах отклонение от максвелловского распределения невелико, и в этих случаях в расчетах нередко используют максвелловское распределение. Однако в молекулярных лазерах, генерируюш,их на колебательных переходах, газ ионизован очень слабо и средняя энергия электронов мала Е ж 1 эВ, поскольку необходимо возбудить только колебательные состояния) по сравнению с энергией (10—30 эВ), необходимой для лазеров на нейтральных атомах и ионных газовых лазеров. Соответственно следует ожидать. [c.145]

Различные виды кривых зависимости удельной энергии сечения от гидравлических элементов, а именно изменение расхода при постоянном за 1асе удельной энергии (см. фиг. 22,. а), изменение величины удельной энергии при заданном расходе воды при ра1ны иаполаениях (фиг. 22, в) и изменение уклона и энергии при заданном расходе и различной глубине наполнения (фиг. 22, б), позволяют решать различные задачи. В качестве примера покажем определение перепада, связанного с пропуском заданного расхода через суженное русло. [c.121]

Значение//= - 2/ (см. гл. V, п. 1) представляет гидравлические сопротавления, исчисление которых с учетом указанных выше ограничений в отношении применения методов неравномерного движения, ироизводится таким же путем, как и для движения равномерного (см. гл. VI). Кроме того, в состав сопротивлений при неравномерном движении, особенно для случая неприз-матических русел, должны быть включены сопротивления изменению сечения, принципиальный вид которых может быть таким же, как и для замкнутых типов русел (см. гл. X). Вопрос о дополнительных сопротивлениях недостаточно разработан распространено предложение — либо учитывать при расширении потока, т. е. при кривых подпора, только половину кинетичеокой энергии, либо не учитывать ее вовсе. Для сужения потока, т. е. для кривой спада,, удельную кинетическую энергию в выражении удельной энергии се-чения обычно учитывают в полной мере. [c.452]

Сечение возбуждения состояния 2р атома водорода определялось в работе [52], на установке, описанной в [51]. Спецналь-но изучалась область энергий вблизи порога возбуждения. Измерения велись по методу скрещенных пучков, наблюдения производились в направлении, перпендикулярном к направлению пучков. Использовался счетчик фотонов с окошком из фтористого лития, наполненный окисью азота (см. 27). В область чувствительности счетчика попадает только линия Сечение резко возрастает у порога возбуждения, достигает одной трети максимального значения и падает до минимального значения на расстоянии 0,3 эв от порога, после чего снова растет. Эти измерения только качественно совпадают с предсказанным теорией. ходом изменения сечения для перехода 15—2р вблизи порога возбуждения [74] и, как видно из рис. 8.9 [51], удовлетворительно совпадают с теоретическими данными [73].. [c.336]

Регулирование дросселированием. Подачу центробежных насосов регулируют вентилем, установленным на нагнетательном трубопроводе. Вентиль позволяет изменять пропускное сечение нагнетательного трубопровода. При этом соответственно увеличивается или уменьшается количество подаваемой жидкости ( . В 4.2 было указано, что изменение сечения трубопровода изменяет расход С и соответственно регулирует напор Н. Такое регулирование просто и легко осуществляется и поэтому получило широкое применение. Однако метод дросселирования не экономичен, так как часть энергии двигателя затрачивается на создание излишнего напора, расходуе мого на преодоление сопротивлений в задвижке. [c.68]

Задачу о распределении нейтронов можно было бы решить, подставляя в уравнение переноса полный набор сечений, которые описывают вероятности взаимодействия нейтронов, вместе с данными, характеризующими распределение материалов в системе. Затем можно было бы получить численное решение каким-либо подходящим методом расчета, например методом Монте-Карло. На практике это, однако, оказывается невозможным. Прежде всего, сечения и их изменение с энергией нейтронов имеют весьма сложный вид и подчас неизвестны. Далее, расположение материалов в реакторе носит столь сложный характер, что уравнение переноса невозможно реин ть за разумное время даже с помощью вычислительной машины. Во всяком случае, решение уравнения переноса настолько затруднительно, что, за исключением простейших случаев, приходится испбльзовать з прощенные формы уравнения. Эти упрощения излагаются в конце главы и детально рассматриваются в настоящей книге. [c.7]

Из уравнення (6.71) очевидно, что изменение коэффициента размножения k, происходящее пз-за изменения сечения поглощения нейтронов с энергией Е, пропорционально произведению потока на сопряженную функцию при этой энергии. Следовательно, зная произведение ФФ+ как функцию энергии, можно определить влияние неточностей в ядерных сечениях на рассчитанную величину реактивности. С помощью такого метода было установлено [14], что для сборок Годива и Джезебел наибольший вклад в величину эффектов реактивности дают нейтроны с энергией от 0,1 до 5 Мэе. Для сборки ZPR—П1 48, которая содержит легкие элементы, наибольший вклад вносят нейтроны с энергией от 0,01 до 1 Мэе. [c.224]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...