Вычисление е(кш) в рамках

Для выполнения расчетов на жесткость, очевидно, необходимо уметь определять прогибы и углы поворота поперечных сечений балок при различных схемах их нагружения. Изучение методов определения перемещений выходит за рамки программы курса, поэтому здесь дана лишь таблица (см. табл. 2. 2), в которой приведены формулы для вычисления линейных и угловых перемещений для некоторых наиболее часто встречающихся случаев нагружения балок. [c.297]

Здесь <в обозначает обычную, а не угловую частоту. Мы ввели это обозначение вместо привычного V с тем, чтобы отличить ее от частоты, вычисленной в рамках теории квантов. [c.722]

В то же время формула (10.18), из которой получено выражение для парамагнитной восприимчивости, противоречит третьему началу термодинамики. При 7-vO К энтропия системы должна стремиться к нулю. Вычисление энтропии в рамках классической модели парамагнетизма Ланжевена приводит к тому, что 5- — оо при К. Причина этого противоречия заключается в том, что [c.326]

Неравенства Белла устанавливают ограничения на числовое значение коэффициента корреляции, вычисленное в рамках произвольной классической теории скрытых параметров, согласующейся с требованиями локальности. [c.427]

В некоторых случаях появляется необходимость сократить число узлов квадратурной формулы. Например, если определение значений выходной кривой y ti) требует трудоемкого и длительного эксперимента или если определение значений теоретической кривой A(ai, ап) (О требует большого объема сложных вычислений, то использование квадратурных формул с большим числом узлов нецелесообразно. В этом случае следует применять формулы наивысшей алгебраической степени точности, в которых коэффициенты Ai и узлы ti определяются по специальным таблицам [14]. Применение формул наивысшей степени точности позволяет значительно сократить число узлов. Заметим, что вопрос о выборе квадратурной формулы должен быть решен до проведения опыта с тем, чтобы измерять значения y(i) в узлах квадратурной формулы. После того как выбрана квадратурная формула, проводят опыт и решают задачу определения минимума функции Ф(аь. .., a,i). Описание методов минимизации функций выходит за рамки данной книги достаточно подробно эти методы изложены в работе [15]. [c.266]

Аналогичным образом нужно было бы исправить и общие формулы (12.13.1), но ошибка, которая получается, если пренебречь этой поправкой, имеет порядок hIR по сравнению с единицей. Доказано (в результате достаточно сложных вычислений, выходящих за рамки нашего курса), что сама гипотеза прямых нормалей вносит погрешность порядка hJR по сравнению с точным решением задачи теории упругости, поэтому удержание членов такого порядка в приближенной теории лишено смысла. [c.420]

Принцип симметрии кинетических коэффициентов, выражаемый условием (2.120), вытекает из атомарной природы вещества. Кинетические коэффициенты в рамках термодинамики определены быть не могут и должны рассматриваться как характерные для данного тела величины (или свойства), подлежащие определению опытным путем или вычислению, с помощью методов кинетической теории. [c.165]

M от точки С и равно 50,7 кН м. Эти вычисления, так жс как и построение эпюр и NJ (риа. 46, н, п) и выполнение проверки, выходят за рамки задания. [c.150]

Преимущество теории эффективных модулей и ее современных аналогов состоит в том, что дискретный характер истинной структуры композита описывается в рамках однородного континуума. Таким образом, эта приближенная теория позволяет работать лишь с одной системой уравнений, описывающих поведение композиционной среды как единого целого, вместо того чтобы иметь дело с несколькими системами полевых уравнений (по системе для каждой неоднородности элемента). Для широкого класса условий нагружения теория эффективных модулей оказывается вполне удовлетворительной. Однако она становится малопригодной в таких задачах статики, в которых главное внимание обращается на вычисление локальных значений полевых переменных, как, например, при исследовании разрыва [c.355]

Формулы (2.42), (2.45) — (2.47) позволяют определять эффективные сечения на основе экспериментальных данных. Кроме того, для изучения процессов рассеяния и взаимодействия излучения с веществом необходимы формулы, позволяющие вычислить эти сечения, исходя из какого-либо представления о законах взаимодействия частиц. В рамках указанных выше допущений при условии центральной симметричности потенциала взаимодействия наиболее простым способом получения таких формул является вычисление сечения рассеяния пучка частиц на неподвижном центре, на основе которого, [c.32]

В результате вычислений, проведенных в рамках квазиклассической модели, электронные потери энергии могут быть представлены в следующем виде [c.44]

Учение о теплообмене имеет своей задачей создать физико-математические основы для определения температурного поля, устанавливающегося в результате действия того или иного механизма переноса тепла, и для последующего вычисления количества перенесенного тепла. При этом сперва рассматриваются простейшие случаи, когда действует только один единственный механизм переноса тепла. Инженерный расчет более сложных случаев производится путем простого наложения результатов расчета отдельных сторон явления. Подлинно комплексное изучение этих сложных вопросов выходит за рамки тех книг, которые посвящены основам теории теплообмена. [c.8]

Метод функций Грина часто непосредственно применяется для решения линейных дифференциальных уравнений математической физики [59, 3, 28]. Однако полезность различных функций Грина заключается не столько в их удобстве для вычислений, сколько в том, что они выявляют связь между различными решениями [108]. С помощью функций Грина можно, например, получать тождества, неравенства и соотношения симметрии для всевозможных частных случаев. На основе этих функций можно изучать и устанавливать общие свойства решения, зависимости решения от различных наложенных на него условий, что принципиально невозможно в рамках прямых численных методов. Функции Грина удобны еще и тем, что часто допускают простую физическую интерпретацию. [c.20]

На рис. 3-37 приведены зависимости Ей = / (Ре) для I и II ходов воздушной модели конденсатора 200 КЦС-2. Опытные точки не выходят за пределы зоны + 5%. Критерии рассчитывались по внутреннему диаметру трубок и средней скорости в них. Сопротивление модели, вычисленное по формуле (3-21), т. е. в рамках первого приближения, дало для натурного конденсатора величину 3,58 м вод. ст. [c.113]

Вывод общего уравнения для вычисления скорости коррозии по данным поляризационных измерений, выходящего за рамки уравнения Стерна—Гири, дан в приложении. [c.14]

Хотя наши вычисления снова были лишь качественными, полученная конечная формула (3.14) —опять точная в том смысле, что в рамках классического приближения вычислить неизвестную нам константу все равно нельзя. Мы увидци позже, что это приближение справедливо, если только температура тела не очень низка, и в гл.8 познакомимся с более совершенной теорией. [c.63]

Рассмотрим гироскоп, вращающийся вокруг своей оси симметрии с угловой скоростью (О). Пусть гироскоп совершает прецессию за счет того, что тело, на котором он установлен, вращается с угловой скоростью С02. Необходимый для прецессии момепт Мо создается силами давления, действующими со стороны тела на гиро-скои. Этот момент может быть вычислен по основной формуле гироскопии (46). По третьему закону Ньютона гироскоп давит на тело, на котором он уетаноплен, с такими же по величине, но противоположно направленными силами. Эти силы создают момент Мгир, воздействующий на тело, вынуждающее гироскоп совершать прецессию. Этот момент называют гироскопическим моментом. Очевидно, что Мгир = —Мо. В рамках приближенной теории гироскопа имеем [c.177]

Сопоставление этого выражения с точным выражением для дwJдz выявляет следующую общую особенность методов подобия и анализа размерностей устанавливаемые на основе этих методов зависимости содержат некоторый числовой коэффициент, который не может быть определен в рамках рассматриваемых методов и должен быть вычислен или по экспериментальным данным, или с помощью точного расчета. Напомним, что с этой особенностью мы уже встречались при определении характеристического времени и толщины ламинарного пограничного слоя. [c.387]

Всю запись расчета М. М. Андрияшев рекомендует вести непосредственно на расчетных схемах, а вычисления производить при помощи счетной линейки. На схеме (см. рис. 20.10, б) показан пример записи расчета первые цифры — расход, л/с вторые— потери напора, м цифры у стрелок внутри колец — величины неувязок цифры в рамке — сопротивления участков. [c.292]

Формула (3.28) получена в рамках классической кинетической теории газов в результате допущений, упрощающих реальную физическую обстановку. Поэтому необходимо сравнить величины k, вычисленные по (3.28), с измеренными. Например, для одноатом-иого газа аргона экспериментально получено значение fe= 1,667, т. е. полностью совпадающее с вычисленным. Для двух- и трех-атомных газов при комнатной температуре экспериментально получены значения k, практически не отличающиеся от измеренных Как уже отмечалось, теплоемкости всех реальных газов зависят [c.36]

Так, например, недавно выяснилось, что сблнечную активность, взрывные явления в ядрах галактик и в квазарах не удается объяснить в рамках теории термоядерного синтеза. Поскольку новые источники энергии открываются по мере проникновения все более глубоко в структуру вещества, возникла мысль о существовании вакуумной энергии . Космический вакуум представляется теперь сверхплотной средой с мелкозернистой структурой, а обычная материя есть разреженное состояние этой среды. При фантастической плотности в /см (вычисленной по этой теории) между зернами вакуума действуют огромные гравитационные силы, вызывающие такие местные искривления в пространстве-времени, что энергия вакуума оказывается как бы запечатанной в ячейках мелкозернистой структуры и поэтому никак не проявляется. Чтобы возбудить вакуум, надо с)((ать материю до огромной плотности, что в земных Условиях требует создания ускорителей во много миллиардов раз мощнее Серпуховского. Поэтому здесь вакуум остается абсолютной инертной пустотой . В космосе же необходимые плотности достигаются естественно в объектах, [c.180]

В условиях равновесия вычисление реакций выполнялось уже в элементарной статике для различных типов твердых тел со связями (т. I, гл. XIII, 3, 4) уже тогда мы видели, что, пользуясь гипотезой абсолютно твердого тела, мы не в состоянии были в общем случае однозначно получить местное распределение реакций, но могли определить только характеристические элементы их совокупности, т. е. результирующую силу и результирующий момент (относительно заданного центра приведения). Тогда же было отмечено, что такой неопределенности нельзя избежать, если оставаться в рамках механики твердого тела и не обращаться к представлениям теории упругости, в которой принимаются во внимание малые деформации, возникающие в естественных твердых телах под действием внешних сил. [c.10]

На последнем этапе анализа долговечности нобходима схематизация процесса локальных деформаций и вычисление усталостных повреждений для единичных циклов, полученных в рамках примененной схематизации. Усталостные повреждения вычисляются для циклов, схематизированных по методу падающего дождя [11] и для последовательных размахов. Повреждения вычисляются из уравнения (2), если принять, что усталостное повреждение за один цикл (или размах) [c.58]

Эландер [265, 266, 268—272] провел измерения э. д. с. у таких промежуточных фаз, как 6- и -у-латунь, с целью количественного определения степени беспорядка (см. гл. III, п. 4). Для вычисления парциальных молярных энтропий были использованы температурные коэффициенты э. д. с. Детальный анализ поведения отдельных фаз выходит за рамки книги. Табл. 11 содержит данные, заимствованные из статьи Эландера [272]. Символа в соответствии с определением, данным в гл. III, п. 4, означает степень беспорядка. Количественные значения 3, приводимые Эландером, уменьшены вдвое. [c.122]

Однако теоретическое решение нестационарных сопряженных задач для подавляющего большинства практически важных случаев встрёчает пока непреодолимые трудности, связанные с большим объемом вычислений и с невозможностью для турбулентных нестационарных течений получить замкнутую систему уравнений даже в рамках приближений полуэмпири-ческой теории турбулентности из-за отсутствия экспериментальных данных по структуре турбулентного потока в условиях изменения во времени температуры стенки канала. [c.28]

Общие затраты по работе рассчитываются как сумма по всем центрам затрат. При вычислении затрат вышестоящей (родительской) работы сначала вычисляется произведение затрат дочерней работы на частоту работы (число раз, которое работа выполняется в рамках проведения родительской работы), затем результаты складываются. Если во всех работах модели включен режим ompute from De ompositions, подобные вычисления автоматически проводятся по всей иерархии работ снизу вверх (рис. 1.3.5). [c.53]

Т. к. сильные взаимодействия кварков описываются квантовой хромодинамикой, то речь идёт об учёте обменов как 1У-бозонами, так и глюонами. Не исключено, что наблюдаемое на опыте усиление переходов с = проистекает от комбинации зеск. факторов. Наиб, вклад вносят, по-видимому, диаграммы, представленные на рис. 1 (А. И. Вайнштейн, В. И. Захаров, М. А. Шифмаа, 1976). В литературе они получили название пингвины . Поскольку существенна область, в к-роп константа связи кварков с глюонами ве- лика, то вряд ли удастся решить вопрос о цронсхож-дении правила отбора Д/= /2 ДО конца аналитич. образом. Делаются попытки вычислений амплитуд нелептон-ных распадов К-мезонов на машинах, в рамках решёточной формулировки квантовой хромодинамики. Расчёты подтверждают выделенную роль диаграмм типа пингвинов , хотя точность расчётов пока недостаточна для однозначных выводов. [c.387]

К. э. нельзя учесть в рамках обычной теории возмущений второе приближение для энергии электронного газа приводит к логарифмически расходящимся выра>кениям, т. к. влияние кулоновского взаимодействия вследствие его дальнодействия нельзя считать малым. Расходимость остаётся и в более высоких приближениях. Для вычисления второго и высших приближений для энергии электронного газа, т. е. для вычисления К. з., необходимо пользоваться усовершенствованной формо11 теории возмущений. [c.467]

Перечисленные закономерности М. п. сначала описывались в рамках мультипериферич. моделей [5]. После открытия партонов кинематика М. п. широко использовалась при создании феноменологич. кварк-глю-онных моделей М. и., в к-рых учитывались известные характеристики кварков и глюонов [6, 7]. Нек-рые черты одночастичных инклюзивных процессов в интервале анергий S = 5—540 ГэВ удовлетворительно описываются в модели кварк-гдюонных струн 6] и в аддитивной кварковой модели [7]. Параметры в этих моделях находятся из сравнения их с экспериментом. Вычисление значений этих параметров в рамках КХД цока невозможно из-за сильного взаимодействия кварков на [c.170]

Принцип дуальности получил теоретнч. обоснование и точную формулировку в рамках квантовой хромодинамики (КХД). Эфф. константа взаимодействия КХД мала только на малых расстояниях. Связывание же кварков и глюонов в адроны происходит на расстояниях, где взаямодейстние становится сильным, в результате чего ещё не удалось найти аналптич. методы вычисления характеристик адронов. Поэтому метод П. с. в приложениях к КХД и физике адронов имеет прин- [c.96]

Эфф. вычисление связных средних в каждом порядке разложения (I) для 5(Р) (а также частичное суммирование к.-л. подпоследовательностей членов этого разложения) проводится, как правило, с использованием графич. техники, вполне аналогичной технике Фейнмана диаграмм, где вместо причинных ф-ций Грина, характерных для квантовой теории поля, применяются т.н. мацубаровские ф-ции Грина (см. /рина функция в статистич. физике). В рамках Т. т. в. имеет место теорема (Уорд и Лат-тинжер [2]) о стационарности (точнее, минимальности) функционала свободной энергии У- по отношению к вариациям полной ф-ции Грина или массового оператора частный случай этой теоремы, соответствующий обобщённому среднего поля приближению, эквивалентен т.н. статистическому вариационному принципу [c.92]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...