Проводимость и удельное сопротивление металлов при

Из металлических проводниковых материалов могут быть выделены металлы высокой проводимости, имеющие удельное сопротивление р при нормальной температуре не более 0,05 мкОм-м, и сплавы высокого сопротивления, имеющие р при нормальной температуре не менее 0,3 мкОм-м. Металлы высокой проводимости используются для проводов, токопроводящих жил кабелей, обмоток электрических машин и трансформаторов и т. п, Металлы и сплавы высокого [c.186]

Температурный коэффициент удельного сопротивления металлов. Число носителей заряда (концентрация свободных электронов) в металлическом проводнике при повышении температуры практически остается неизменным. Однако вследствие усилений колебаний узлов кристаллической решетки с ростом температуры появляется все больше и больше препятствий на пути направленного движения свободных электронов под действием электрического поля, т. е. уменьшается средняя длина свободного пробега электрона X, уменьшается подвижность электронов и, как следствие, уменьшается удельная проводимость металлов и возрастает удельное сопротивление (рис. 7-2). Иными словами, температурный коэффициент (см. стр. 39) удельного сопротивления металлов (кельвин в минус первой степени) [c.192]

Другие системы. Некоторые теллуриды и селениды исследовались также при стехиометрическом составе, однако полученные результаты недостаточно надежны (изучение концентрационной зависимости свойств существенно важнее, так как при этом можно избежать проблемы измерения свойств при точном стехиометрическом составе, поскольку данные для этого состава можно получить интерполяцией). Температурные коэффициенты у этих соединений обычно отрицательные в жидком состоянии и удельное сопротивление после плавления уменьшается, но проводимость в жидком состоянии достаточно высока. Такие же результаты получены для силицидов переходных металлов, у которых удельное сопротивление в жидком состоянии примерно равно 3-10 мком-см. Для некоторых сплавов имеются сообщения о скачкообразном изменении температурного коэффициента удельного сопротивления аь при температурах, находящихся вблизи точки плавления [70, 376, 377]. Ясно, что необходимо продолжить исследования, поскольку эти наблюдения говорят о возможности изменений в дискретной структуре жидких сплавов, выраженных, возможно, в форме фазовых изменений . Кажется, никто сильно не возражает против возможности нестабильности одной жидкой структуры по отношению к другой при некоторой критической температуре, хотя при высоких температурах (и, следовательно, высоких амплитудах атомных колебаний) структуры должны быть очень стабильными. Эти явления, возможно, связаны с изменением а К) из-за температуры, так как эта функция тоже влияет на температур- [c.134]

Из металлических проводниковых материалов могут быть выделены металлы высокой проводимости, имеющие удельное сопротивление р [см. формулу (В.3)1 при нормальной температуре не более 0,1 мкОм -м, и сплавы высокого сопротивления с р при нормальной температуре не менее 0,3 мкОм -м. Металлы высокой проводимости используют для проводов, токопроводящих жил кабелей, обмоток электрических машин и трансформаторов и т. п. Сплавы высокого сопротивления применяют при изготовлении резисторов, электронагревательных элементов и т. п. [c.11]

Полупроводники по удельному сопротивлению, которое при комнатной температуре составляет 10 — 10 Ом -м, занимают промежуточное положение между металлами и диэлектриками. Они обладают совокупностью специфических свойств, которые и выделяют их среди других веществ. В отличие от металлов полупроводники имеют в большом интервале температур отрицательный температурный коэффициент удельного сопротивления ТКр, т. е. положительный температурный коэффициент удельной проводимости ТКу (рис. И.1). [c.47]

Как уже указывалось выше, температурные зависимости т. э. д. с. и удельного сопротивления для Nb такие же, как и для Ti , хотя изменение наклона кривых а. Т) для Nb наблюдается при более высоких температурах. Это дает основание считать, что качественно зона проводимости карбидов металлов IV и V групп имеет один и тот же характер. [c.44]

Твердые тела, которые являются диэлектриками при Т = О, но имеют такие энергетические щели, что тепловое возбуждение при температурах ниже точки плавления может обусловливать заметную проводимость, называются полупроводниками. Ясно, что не существует четкого различия между полупроводником и диэлектриком грубо говоря, в наиболее важных полупроводниках энергетическая щель обычно меньше 2 эВ, а часто составляет лишь несколько десятых электронвольта. Типичные удельные сопротивления полупроводников при комнатной температуре лежат в интервале между 10 и 10 Ом-см (в отличие как от металлов, где р 10 Ом-см, так и от хороших диэлектриков, у которых р может достигать 10 Ом-см). [c.185]

Для практической термометрии интерес представляют переходные металлы, имеющие частично заполненные -уровни, а также з-уровни (символы з и соответствуют значениям орбитального квантового числа О и 2 см. [6]). Поскольку -электроны более локализованы, чем з-электроны, проводимость обусловлена главным образом последними. Однако вероятность рассеяния 3-электронов в -зону велика, поскольку плотность -состояний вблизи уровня Ферми высока (рис. 5.5), поэтому удельное сопротивление переходных металлов выще, чем у непереходных. Наличие -зоны влияет также на характер температурной зависимости. При высоких температурах величина кТ может быть уже не пренебрежимо мала по сравнению с расстоянием от уровня Ферми до верхней или нижней границы -зоны. Предположение, что поверхность Ферми четко разделяет занятые и незанятые состояния, перестает быть верным, и для параболической -зоны в формулу удельного сопротивления вводится поправочный коэффициент (1—5Р), где В — постоянная. Однако плотность состояний в -зоне вовсе не является гладкой функцией энергии (рис. 5.5), поэтому эффект будет осложнен изменением плотности состояний в пределах кТ от уровня Ферми. Отклонение температурной зависимости от линейной может быть как положительным, так и отрицательным. [c.194]

По удельному электрическому сопротивлению р металлические проводниковые материалы можно разбить на две основные группы металлы высокой проводимости, у которых р при нормальной температуре составляет не более 0,05 мкОм-м, и металлы и сплавы высокого сопротивления, имеющие при тех же условиях р не менее 0,3 мкОм-м. Проводниковые материалы первой группы применяются в основном для изготовления обмоточных и монтажных проводов, жил кабелей различного назначения, шин и т. д. Проводниковые материалы второй группы используются при производстве резисторов, электронагревательных приборов, нитей ламп накаливания и т. п. [c.111]

Третья составляющая часть удельного сопротивления рм, связанная с рассеянием электронов проводимости атомами с некомпенсированными электронами, характерна для редкоземельных и некоторых переходных металлов. Эта составляющая удельного сопротивления рм увеличивается при изменении температуры вплоть до точки Кюри, а затем остается постоянной. [c.36]

Рассеяние, вычисленное таким образом, обычно слишком велико (за исключением жидкого натрия), его можно скорректировать возвращением к величине а (К), входящей в уравнение (41), в котором а(К)= 1. Вычисленное удельное сопротивление снижается на 60%, но значения остаются все еще слишком большими, возможно, в результате игнорирования зависимости а К) от К (см. рис. 13). Для натрия совпадение оказывается плохим выявляется добавочный механизм рассеяния, по крайней мере, в жидком натрии (возможно, во всех жидких металлах), который может быть вызывается локальными получающимися при нагревании флуктуациями плотности положительных ионов (теория Губанова). Этот второй вклад в рассеяние электронов проводимости был назван плазменным рассеянием. Он имеет большое значение при малых величинах К. Займан [304] установил, что сопротивление натрия определяется только плазменным рассеянием (см. также [313]). Даже тогда, когда плазменное рассеяние учтено, совпадение между наблюдаемыми и вычисленными удельными сопротивлениями для большинства металлов плохое. Разделение сопротивления на две части позволяет, однако, объяснить температурную зависимость удельного сопротивления и изменение сопротивления после плавления. [c.105]

Интересно отметить, что формулу (4Б.21) можно использовать и для вычисления проводимости чистых металлов при Т То когда релаксация импульса электронов обусловлена почти упругими столкновениями электронов с фононами. Соответствующий интеграл столкновений был выведен в параграфе 4.1 и дается формулой (4.1.94). Если сравнить его с интегралом столкновений (4.2.97), то видно, что эти два выражения отличаются только видом вероятности перехода. Используя формулу (4.1.95) или более простую формулу (4.1.97), находим, что в случае упругого электрон-фононного рассеяния транспортное время релаксации Тр пропорционально Т . Таким образом, из (4Б.21) следует, что при температурах То < Sp для чистых металлов а а удельное сопротивление д = 1/а растет пропорционально температуре. [c.333]

Исследование природы проводимости карбидов переходных металлов привело к выводу о значительном вкладе в нее электронной составляющей [16]. Вклад электронной и дырочной составляющей проводимости может быть охарактеризован величиной 6 = п-и- —п+и+ , где п , п+ — концентрации и U-, и+ — подвижности соответственно электронов и дырок. Положительные значения б свидетельствуют о преимущественно электронной проводимости, а отрицательные — дырочной. Рассмотрение величин б, приведенных в табл. 1, показывает, что при переходе от металлов IV группы к металлам VI группы доля дырочной проводимости в самих металлах возрастает. Возрастает она и у соответствующих карбидов, хотя преимущественно электронный характер проводимости сохраняется (кроме W ). При этом интересно отметить, что несмотря на несколько более высокое удельное сопротивление карбидов, доля электронной проводимости у них выше, чем у соответствующих металлов. Это объясняется большей подвижностью электронов в карбидах [16]. [c.11]

Температурный коэффициент электрического сопротивления монокристалла графита положительный, как и для большинства металлов с преобладающей электронной проводимостью. Для порошков и блоков этот коэффициент отрицательный при не очень высоких температурах. Для составов, соот-ветствующих промышлен-/ 1— ным сортам графита, минимум электросопротивления обусловлен сложениеМ[ двух противоположно действующих факторов с одной стороны, электросопротивление кристаллитов графита с повышением температуры увеличивается, с другой — улучшается контакт между ними. При низких температурах преобладает второй фактор, при высоких — первый I]. Чем выше дисперсность материала, тем больше будет величина электросопротивления при низких температурах и тем глубже будет минимум электросопротивления. Выше 1000° С электросопротивление растет, как правило, пропорционально температуре. На рис, 9 представлены кривые изменения электросопротивления некоторых сортов графита [73]. Аналогичные значения приводят авторы работ [75 237, с. 74]. Для температур выше 1000° С удельное сопротивление можно рассчитать по формуле [c.38]

Изменение удельного сопротивления при упругих деформациях объясняется изменением амплитуды колебаний узлов кристаллической решетки металлов при растяжении — увеличением, при сжатии — уменьшением. Увеличение амплитуды колебания узлов решетки металла приводит к уменьшению подвижности носителей заряда, и в соответствии с выражением (7-3) удельная проводимость понижается, т. е. удельное сопротивление возрастает. Уменьшение амплитуды колебаний приводит к противоположному эффекту. [c.285]

Каждый из металлов имеет свой оптимальный материал окружения. В качестве материалов для наполнителей применяются гипс, глина, сернокислые магний и кальций. Гипс мало растворим, что позволяет конструировать установку на длительное время, легко адсорбирует из почвы влагу и способен удерживать ее прочнее, чем большинство грунтов. Сернокислые магний и натрий дают с продуктами коррозии магния и цинка легкорастворимые соединения, чем способствуют сохранению активной поверхности. Добавка в наполнитель мелкодисперсной глины, имеющей малый коэффициент фильтрации, замедляет выщелачивание солей грунтовыми водами, сохраняет проводимость и удлиняет срок службы наполнителя. Наполнитель применяется в виде тестообразной массы, получающейся при смешении сухих солей и глины с водой. Для протекторов из магниевых сплавов рекомендуются составы 1) сульфат магния — 35%, гипс — 15%, глина — 50% — для сухих грунтов с удельным сопротивлением более 20 ом. м. 2) сульфат магния — 20%, гипс — 25%, глина — 55% — для влажных грунтов. [c.206]

Керметы представляют собой композиционные материалы, состоящие из керамического вещества и металла. Они образуются в результате взаимодействия высоконагревостойких окислов, карбидов или силицидов с металлами при высоких температурах. Таким образом получается металлодиэлектрический композиционный материал, в котором металл соединяет друг с другом зерна керамики. В качестве металлов применяют вольфрам, молибден, хром, никель. Керметы сочетают в себе высокую нагревостойкость керамики, ее большую твердость и химическую инертность с хорошей пластичностью, теплопроводностью и несколько повышенной проводимостью, что обеспечивается металлической частью керметов. В радиопромышленности чаще всего применяют керметы на основе кремния и хрома, в которых кремния содержится около 50%. Кроме того, в эти керметы вводят изоляционное стекло для увеличения удельных электрических сопротивлений (р = 10 4-Ч- 10 Ом-см). [c.62]

Электрическое сопротивление — это сопротивление, которое встречает ток при прохождении по цепи. Единицей сопротивления является ом (ом). Величина сопротивления проводника зависит от его длины, площади поперечного сечения, материала проводника и температуры. Различные проводниковые материалы обладают различными значениями удельного сопротивления. Удельное сопротивление (р) есть сопротивление одного метра проводника, выполненного из данного металла или сплава при поперечном сечении в 1 мм , измеренное при температуре 293,15° К (20° С). Величина, обратная удельному сопротивлению называется удельной проводимостью (7). [c.66]

Опыт, накопленный при изучении проводимости металлов и сплавов, экспериментальная техника, созданная для исследования электроизоляционных материалов, служат базой для определения электрических свойств покрытий. Рассматриваются многие свойства удельное электрическое сопротивление, электрическая прочность , электрическая проводимость, контактное сопротивление между покрытием и основным металлом, диэлектрическая проницаемость,, температурный коэффициент электрического сопротивления. Что касается керамических покрытий, которые используются в качестве электроизоляционного материала, то основным их свойством следует считать электрическую прочность. За электрическую прочность часто принимают напряженность пробоя, отнесенную к усредненной толщине покрытия. [c.85]

Электросопротивление алюминия высокой чистоты (99,99 %) при температуре 20 °С составляет 2,6548-10 Ом-м (0,0265 МКОМ М). В интервале температур 273—300 К температурная зависимость электрического сопротивления чистого алюминия почти линейна при постоянном коэффициенте 1,15-10 Ом-м-К . Электрическая проводимость алюминия в значительной степени зависит от чистоты металла, причем влияние различных примесей на электрическое сопротивление зависит не только от концентрации данной примеси, но и от ее нахождения в твердом растворе или вне его. Наиболее сильно повышают сопротивление алюминия примеси хрома, лития, марганца, магния, титана и ванадия [5]. Удельное электросопротивление р (мкОм м) отожженной алюминиевой проволоки в зависимости от содержания примесей (%) можно приближенно определить по следующей формуле [9] [c.12]

Расположение кривых / и 5 также указывает на увеличение термического сопротивления контакта для пары с порошком окиси магния в 10—20 раз при малых удельных нагрузках и в 30—40 раз при больших нагрузках. Как показывает практика, рациональнее применять местное нанесение окисла металла на одну из контактных поверхностей, так как при сплошном слое окисла непосредственный тепловой контакт улучшается и увеличивается тепловая проводимость. Кроме того, увеличивается вес узла с такого рода соединениями. Целесообразно окислы металла помещать на клеевую подложку. [c.182]

Известно, что кристаллическая рещетка металлов искажается не только от введения примесей искажают кристаллическую решетку и пластические деформации металла при растяжении, сжатии и прочее (явление наклепа). В связи с этим обработка металла, приводящая к пластической деформации, вызывает увеличение его удельного сопротивления. В частности это имеет место при прокатке, волочении в процессе изготовления проводов. Путем соответствующей термической обработки — отжига можно снять искажение кристаллической решетки, что приводит к восстановлению первоначального сопротивления. При отжиге обычно снимается и вызвавное деформацией решетки увеличение твердости. Наиболее широко применяемым проводниковым материалом с высокой проводимостью является медь. Некоторые характеристики чистой меди даны в табл. 6-1, в которой для сравнения помещены те же характеристики алюминия. [c.286]

Проводимость шлака — весьма важная его технологическая характеристика. Уменьшение ее ведет к увеличению количества тепла, выделяющегося при протекании через шлак тока заданной силы. Так, при злектрошлаковой сварке или переплаве с увеличением удельного сопротивления шлака (при прочих равных условиях) температура шлаковой ванны повышается и одновременно растет коэффициент расплавления электрода, определяющий производительность процесса. Чрезмерная электропроводность шлака при дуговой сварке ведет к увеличению тока шунтирования, а иногда и к нарушению устойчивости дугового процесса. Так, существующие флюсы для сварки алюминия (АН-А1 и др.) позволяют вести процесс. только открытой дугой. Введение в шихту флюса сложных кремнекислородных анионов дает возможность снизить электропроводность расплавленного шлака, погрузить дугу под флюс и получить при этом устойчивый электро-дуговой процесс. Защита дуги флюсом существенно улучшает качество металла шва алюминия, предупреждает образование в нем пор, повышает электропроводность и коррозионную стойкость сварных соединений. [c.87]

Профилограммы, представленные на рис. 8, показывают микрогеометрию идеально чистой металлической поверхности. Индикаторы, ощупывая профиль, не фиксируют в должной мере оксидные пленки и тем более адсорбированные наслоения. Процесс деформирования микрошероховатостей по рис. 8 также демонстрирует идеализированную схему. Если полностью ориентироваться только на такой идеализированный процесс деформации, который дается рис. 8, то можно при расчетах электрического сопротивления контакта микрошероховатостей их удельное сопротивление учитывать как чисто металлическое. Разумеется, в среднем оно должно отличаться от удельного сопротивления металла в макроскопических масштабах, поскольку микровыступы пересыщены всеми видами микродефектов. Но не только это обстоятельство следует иметь в виду в первую очередь. На рис. 16 схематически показано, что проводимость даже каждой микропирамиды не однородна. Ее опорные и средние слои, относительно менее деформированные, еще обладают металлической проводимостью. Полностью раздробленные вершинные участки, перемешанные с оксидными осколками и адсорбированными молекулами, в самом лучшем случае имеют полупроводниковую природу, а в худших даже оказываются изолирующими прослойками. По этим причинам вопрос удельного сопротивления микрошероховатостей должен быть исследован подробнее. [c.34]

Криопроводники. К их числу относятся материалы, которые при глубоком охлаждении (ниже —173 °С) приобретают высокую электрическую проводимость, но не переходят в сверхпроводящее состояние. Это объясняется тем, что при низкой температуре удельное сопротивление проводника обусловлено, как правило, наличием примесей и физическими дефектами решетки. Поскольку составляющая удельного сопротивления, обусловленная рассеиванием энергии за счет тепловых колебаний решетки, пренебрежимо мала, для криопроводников необходимо применять хорошо отожженный металл высокой чистоты, который обладает минимальным удельным сопротивлением в рабочем диапазоне температур от —240 [c.125]

Свойства проводников. К важнейшим параметрам, характеризующим свойства проводниковых материалов, относятся 1) удельная проводимость у или обратная ей величина — удельное сопроти13ление р, 2) температурный коэффициент удельного сопротивления ТКр или р, 3) коэффициент теплопроводности 4) контактная разность потенциалов и термоэлектродвижущая сила (термо-ЭДС), 5) работа выхода электронов из металла, 6) предел прочности при растяжении сГр и относительное удлинение перед разрывом А///. [c.190]

Диапазон значении удельного сопротивления р металлических проводников (при нормальной температуре) довольно узок от 0,016 1ЛЯ серебра и до примерно 10 мкОм м для железохромоалюминие-. Еых сплавов, т. е. он занимает всего три порядка. Значения удель-юго сопротивления р некоторых металлов приведены в табл. 7-1. дельная проводимость металлических проводников согласно классической теории металлов может быть выражена следующим образом [c.191]

Ответ. 1) У металлов удельное сопротивление при нормальной температуре находится в пределах 10 —10- Ом-м см. рис. 2-1-1), а температурный коэффициент сопротивления положителен. В области температур, близких к комнатной, удельное сопротивление, как правило, пропорцнонально температуре, однако в диапазоне температур от 20 К л0 дебаевской удельное сопротивление большинства металлов становится пропорциональным Г . В противоположность металлам материалы с ионной проводимостью и все полупроводники имеют отрицательный температурный коэффициент сопротивления. [c.345]

Лоренц ) получил логические следствия из постулатов Друде и использовал их для более точной и широкой трактовки задачи. Он предположил, что скорости электронов в металле при постоянной температуре и отсутствии внешнего поля подчиняются закону распределения Максвелла-Больцмана, и при помощи остроумного метода нашёл, как изменяется это распределение при наличии электрических полей и тем пературных градиентов. Используя эти результаты, можно было про извести вычисления проводимостей более точно, чем это делал Друде Кроме того, оказалось возможным рассмотрение различных термоэлек трических эффектов. Как это иногда бывает в таких случаях, резуль таты Друде находились в несколько лучшем согласии с экспериментом чем результаты Лоренца. Однако эта разница имеет меньшее значение чем два следующих основных возражения к теории 1) применение ста тистики Максвелла-Больцмана приводит к выводу, что электроны принимают большее участие в удельной теплоёмкости металлов, чем это допустимо, если справедлива теория Эйнштейна-Дебая для атомных колебаний решётки 2) для объяснения исчезновения сопротивления прн абсолютном нуле необходимо было предположить, что средняя длина свободного пробега электрона при абсолютном нуле превращается [c.154]

Алюминий. Плотность р = 2,72 г/см , = = 658° С,кристаллизуется в решетку ГЦК (К12) р о = = 0,0269 ом-мм /м Г/Ср = 0,0042 1/град а = 23,8 X X 10" 1/град, Og = 60 Мн/м (6 кгс/мм ) б = 35% ф = 80%. Алюминий — легко окисляющийся металл, однако пленка (AI2O3) надежно защищает алюминий от окисления. Пленка АЦО., имеет очень высокое удельное электрическое сопротивление (р = 10 ом-мм7м), благодаря чему она может служить надежным изолятором. Увеличение прочности алюминия достигается холодной пластической деформацией. НагартованныА алюминий имеет следующие механические свойства = 250 Мн/м (25 кгс/мм ) 6=8%. Примеси (Мп, V, Mg, Fe, Si и др.) значительно уменьшают проводимость алюминия. В зависимости от содержания примесей (Mg, Мп, Si) алюминий имеет следующую маркировку АВ1 (99,9% А1)— электролитический алюминий высокой чистоты, АВ2 (99,85% А1), АОО (99,7% AI), АО (99,6% А1), А1 (99,5% А1), А2 (99,0% AI), АЗ (98,0% А1). Алюминий АВ1 применяют для изготовления фольги электролитических конденсаторов, АВ2 — для изготовления волноводов алюминии в этом случае подвергают оксидированию, в связи с чем не требуется серебрение внутренней поверхности волноводов. Алюминий АОО, АО и А1 применяют в производстве биметаллов, а А1, А2, АЗ — для корпусов электролитических конденсаторов, пластин воздушных конденсаторов, стрелок и корпусов приборов, экранов и т. п. Алюминий используют также при изготовлении электродов в разрядниках, выпрямителях тлеющего разряда, для электродов в электроннолучевых трубках и т. д. [c.269]

Медь — пластичный металл красного (в изломе розового) цвета, ковкий, мягкий, хороший проводник тепла и электричества (уступает только серебру). Удельное электрическое сопротивление р = 0,0178 (отожженное) — 0,0182 (нагартованное состояние) X 10 Ом м при 20 °С. Теплопроводность 393,58 Вт/м К при 20 °С. Плотность 8940 кг/м . Температура плавления 1083 °С. Химически малоактивна, водородный потенциал +0,34 В. В атмосфере, содержащей СО2, пары Н2О и др., покрывается патиной — зеленоватой пленкой основного карбоната (ядовит). Главное применение — производство электрических проводов. Изготовляют также теплообменники, вакуум-аппараты, трубопроводы, водоохлаждаемые изложницы, поддоны, кристаллизаторы. Наибольшей электрической проводимостью обладает бескислородная медь марки МООб. Медь обладает хорошей технологичностью, прокатывается в тонкие листы, ленту, проволоку, легко полируется, хорошо паяется и сваривается. Примеси снижают высокие характеристики меди. [c.682]

Основные свойства П. хорошо объясняются зонной теорией. На основании этой теории энергетич. спектр электронов в твёрдом теле разделяется на зоны разрешённых и запрещённых энергий (рис. 1). Все электроны, расположенные на оболочках атомов, составляющих кристаллич. решётку, занимают разрешённые зоны энергии, причём верхняя разрешённая зона в П. полностью заполнена и наз. валентной зоной. Следующая разрешённая зона, полностью пустая при темп-ре абсолютного нуля, наз. зоной проводимости она отделена от валентной зоны запрещённой зоной шириной Ед, являющейся важнод характеристикой П. В разных П. Ед составляет величину — 0,1 —1,3 эВ. В металлах запрещённой зоны нет, и валентная зона перекрывается с зоной проводимости. В диэлектриках обычно Ед 5 эВ. В чистом П. удельное электрич. сопротивление р = ехр (Ед/2к Т), где А — константа, слабо зависящая от темп-ры, Т — темп-ра в кельвинах, к — Болъцмана постоянная. Такой тип проводимости, наз. собственной проводимостью, имеет место обычно в чистых П. при высокой темп-ре при низких темп-рах эти вещества практически ведут себя как диэлектрики. [c.264]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...