Минимум электросопротивления

Эффект Кондо — явление аномально сильного взаимодействия электронов проводимости в нормальных металлах с локализованными спинами парамагнитных примесных атомов приводит к минимуму электросопротивления некоторых разбавленных сплавов при низких температурах. [c.289]

В области сверхнизких температур (<20 К) в магнитных и немагнитных аморфных сплавах часто появляется минимум электросопротивления. При охлаждении аморфных сплавов ниже температуры, отвечающей этому минимуму, электросопротивление возрастает пропорционально —1п7. В настоящее время существует два объяснения этой логарифмической зависимости. Первое основывается на положении о наличии локальных изменений в неупорядоченной структуре аморфного сплава [67]. Согласно второму объяснению [68], причиной появления минимума сопротивления является эффект Кондо, возникающий как следствие магнитных взаимодействий. [c.207]

Основываясь на этих фактах можно сказать, что закон р —1пГ выполняется только для неупорядоченной аморфной структуры. При-, веденные на рис. 6.37 данные получены с точностью Ар/рж 10" . Недавно было сообщено о том, что проведены прецизионные измерения электросопротивления с точностью Др/ /рж 10 вплоть до сверхнизких температур в аморфных сплавах Mg— Zn [44] и Ag — Си — Ge [45], полученных из высокочистых металлов и практически не содержащих магнитных примесей. При этом минимум электросопротивления не наблюдался. Таким образом, можно сказать, что для изучения минимума сопротивления в аморфных неупорядоченных структурах и для анализа зависимости р —1п7 указанная точность измерений недостаточна. [c.208]

Температурный коэффициент электрического сопротивления монокристалла графита положительный, как и для большинства металлов с преобладающей электронной проводимостью. Для порошков и блоков этот коэффициент отрицательный при не очень высоких температурах. Для составов, соот-ветствующих промышлен-/ 1— ным сортам графита, минимум электросопротивления обусловлен сложениеМ[ двух противоположно действующих факторов с одной стороны, электросопротивление кристаллитов графита с повышением температуры увеличивается, с другой — улучшается контакт между ними. При низких температурах преобладает второй фактор, при высоких — первый I]. Чем выше дисперсность материала, тем больше будет величина электросопротивления при низких температурах и тем глубже будет минимум электросопротивления. Выше 1000° С электросопротивление растет, как правило, пропорционально температуре. На рис, 9 представлены кривые изменения электросопротивления некоторых сортов графита [73]. Аналогичные значения приводят авторы работ [75 237, с. 74]. Для температур выше 1000° С удельное сопротивление можно рассчитать по формуле [c.38]

Электросопротивление сажи зависит от температуры предварительной обработки. При нагреве сажи до температуры 950° С поверхность частиц освобождается от адсорбированных веществ. Вследствие этого при температурах около 1200° С наблюдается минимум электросопротивления, величина которого для различных сортов имеет значения 2—4-10 ом-мм 1м. При нагреве сажи до более высоких температур электросопротивление увеличивается и достигает максимума при температурах 2500° С, значения которого находятся в пределах [c.39]

В этом разделе мы дадим краткое описание аномальных изменений сопротивления, возникающих у некоторых металлов ниже 7° К. Аномалии бывают трех типов. Первый характеризуется большой величиной температурного коэффициента сопротивления р у некоторых сплавов, например манганина, второй— наличием минимума электросопротивления и третий — аномальным поведением сплавов, содержащих незначительные добавки элементов переходной группы. Эти аномалии можно в известной степени использовать в термометрии по сопротивлению для температурной области ниже 7° К. [c.193]

Явление минимума электросопротивления. Де-Гааз, Де-Бур и Ван-ден-Берг [5, 12] при измерении электросопротивления очень чистого отожженного образца поликристаллического золота обнаружили минимум сопротивления между 3 и 8° К. Этот эффект сравнительно мал, как видно из кривой (фиг. 3), взя- [c.194]

МОДЕЛЬ ХАББАРДА ЛОКАЛИЗОВАННЫЕ МОМЕНТЫ МИНИМУМ ЭЛЕКТРОСОПРОТИВЛЕНИЯ И ТЕОРИЯ КОНДО [c.286]

МИНИМУМ ЭЛЕКТРОСОПРОТИВЛЕНИЯ и ТЕОРИЯ КОНДО [c.302]

Фиг. 32.3. Минимум электросопротивления у различных разбавленных сплавов железа

Минимум электросопротивления II 302—304 Многогранник Вороного I 85 (с) Многофононный фон II 104 Многофононные процессы и ангармонические члены II 387 Модель Андерсона II 302 Модель Гейзенберга II 294—296 анизотропная II 337, 338 высокотемпературная восприимчивость II 323—326 гамильтониан II 296 [c.401]

Удельное электросопротивление может служить полезным показателем при изучении основ механизма радиационных изменений вследствие высокой чувствительности к изменениям структуры и вследствие относительной легкости, с которой его можно контролировать как у облученных, так и у необлученных материалов. Оно может быть измерено непосредственно в реакторе с применением минимума доступной аппаратуры. [c.271]

Д.ЧЯ железоникелевых сплавов, кроме аномалии теплового расширения, характерна также аномалия некоторых других физических свойств. Модуль нормальной упругости имеет минимальное значение, а температурный коэффициент модуля — максимальное при содержании в силане 36% Ni (рис. 3). Температурный коэффициент модуля упругости инвара имеет положительный знак, т. е. модуль увеличивается с повышением температуры. Максимум электросопротивления и минимум теплопроводности наблюдаются примерно при той же концентрации Ki в сплаве. [c.295]

При образовании химического соединения на диаграмме состав - свойство появляется точка перелома (острого максимума или минимума свойств), абсцисса которой соответствует составу химического соединения. Поэтому сплавы-химические соединения обладают очень высокими твердостью, прочностью и электросопротивлением. Иногда твердость их в 10 раз выше твердости шс-тых компонентов. Так, медь и олово — мягкие металлы, кристаллы же химического соединения в сплаве меди с оловом имеют высокую твердость. Железо и углерод — мягкие материалы, а химическое соединение их обладают очень высокой твердостью. Сплавы химических соединений применяют для режущих инструментов, но из-за высокой хрупкости для Обработки давлением они непригодны. [c.63]

На рис. 8.3 показана зависимость электросопротивления пристенного двухфазного слоя от скорости барботажа. Аналогичная кривая получается для такого же слоя и при кипении. На рис. 8.4 приведены соответствующие данные для паросодержания этого слоя. Минимуму на кривой проводимости соответствует максимум на кривой паросодержания. Уменьшение проводимости до точки минимума связано с возрастанием паросодержания пристенной области по мере увеличения скорости барботажа или скорости парообразования. Вправо за точкой минимума проводимость несколько возрастает вследствие уменьшения паросодержания в результате частичного слияния пузырей. За точкой максимума проводимость уменьшается из-за развития на стенке пленки газа (пара). [c.192]

Когда образование зон Г.—П снижает электросопротивление, на зависимости р (Т) появляются два минимума. На рис. 9.39 [c.88]

Измерением электросопротивления при высоких давлениях установлено [1], что максимальная растворимость In в Т1 составляет приблизительно 70% (вероятно, атомных). На кривой зависимости температурного коэффициента электросопротивления от состава при атмосферном давлении имеются минимумы при —24 и —60% (ат.) Т1, соответствующие предельной растворимости Т1 в In и в а-фазе. Эти значения хорошо согласуются с данными М. Хансена и К- Андерко (см. т. II, рис. 474). В работе [2] указывается на необходимость некоторого изменения концентрации эвтектоида и положения крайних точек на перитектической горизонтали (171° С ), однако авторы не приводят никаких данных. Границы двухфазной области а + (In) (см. М. Хансен и К- Андерко, т. II, [18]) вновь приведены в работе [3]. [c.130]

Положение минимума на температурной зависимости электросопротивления также зависит от температуры графитизации чем выше эта температура, тем меньшие значения имеет величина электросопротивления и минимум образуется при более низких температурах. Поэтому по его положению можно судить о совершенстве структуры графита, которое определяется в первую очередь температурой графитизации. [c.37]

Таким образом, электрические свойства графита зависят от его структуры. Чем совершеннее структура графита, тем выше анизотропия. У промышленных сортов графита наблюдается минимум при повышении температуры. При температуре выше 1000° С изменение удельного электросопротивления графита пропорционально температуре. Величина электросопротивления графита зависит от пористости. [c.43]

Кривые изменения с температурой электросопротивления сплавов, богатых золотом, в интервале 1,2—20°К обнаруживают минимум, который для сплава с 0,1 ат.% Мо, обладающего наименьшим электросопротивлением, отвечает 8°К [4, 5]. Сплав с 5 ат.% Мо не обнаружил сверхпроводимости при испытании вплоть до температуры 0,35 °К [6]. [c.124]

Согласно работе [3], в которой изучали изменение с составом электропроводности сплавов при 0° и температурного коэффициента электросопротивления между О и 160°, минимум электропроводности отвечает 50% Р(1, а минимум температурного коэффициента электросопротивления 40% Р<1. [c.165]

Для сплавов с гетерогенной структурой ( механических смесей ) величина магнитной восприимчивости изменяется прямолинейно с изменением химического состава сплава. При образовании химических соединений на кривых, показывающих величину магнитной восприимчивости в зависимости от состава сплава, наблюдаются максимумы или минимумы. Для сплавов твердых растворов величина магнитной восприимчивости изменяется по закону кривой линии почти подобно ходу изменения электросопротивления. [c.179]

В завершающем разделе гл. 6 подробно описаны закономерности электросопротивления трех групп аморфных сплавов простой металл—-простой металл, переходный металл — металлоид и переходный металл — переходный металл. Эти закономерности осуждены в рамках основной и модифицированной теории Займана. Для всех аморфных сплавов характерны следующие общие черты большая величина остаточного сопротивления, малая величина ТКС, которая в сплавах с р>150 мкОм-см часто приобретает отрицательное значение, наличие низкотемпературного минимума электросопротивления типа эффекта Кондо. Его появление и выполнение закона 1п Т при температурах ниже минимума — результат совместного действия двух факторов магнитной упорядоченности и атомной разупорядоченностн. [c.19]

Изменение электросопротивления вышеупомянутых аморфных сплавов может быть разделено иа четыре температурные области Tтемпература Дебая аморфного сплава, Т лог —температура, при которой высокотемпературный ТКС начинает стремиться к насыщению, отклоняясь от закона Т или 7 . Особенности поведения электросопротивления и, в частности изменение знака ТКС, при отмеченных температурах иллюстрируются на рис. 6.34. [c.201]

Легирование железомарганцевого сплава с 40% Мп кремнием, никелем и хромом понижает точку Нееля и-сдвигает аномалию электросопротивления к более низким температурам. Наиболее интенсивно влияет кремний [1]. Кремний оказывает специфическое влияние и на электросопротивление двухфазных (е-1-7)-сплавов, неодинаковым образом, изменяя электросопротивление аустенита и е-мар-тенсита. В кремнемарганцевых сплавах ( 20% Мп) обнаружено аномальное изменение электросопротивления в области низких температур — наличие минимума nprf температуре жидкого азота и горизонтального участка в интервале температур от —196 до 0°С. Высказано предположение, что минимум электросопротивления обусловлен магнитным переходом в е- или е -мартенсите. Добавка кремния меняет знак температурного коэффициента электросопротивления на противоположный при у->е-превра-щении и не меняет знака при 7 е -превраш,ении [39]. [c.92]

Схема расположения образца в камере и измерения электросопротивления при высоком давлении с использованием тока нагрева для определения разности потенциалов на концах образца приведена на рис. 3. Метод предложен Д. Б. Черновым и А. Я- Шиняевым. Помещая образец между двумя графитовыми вставками, выполняющими роль нагревателя, можно свести к минимуму температурные градиенты в образце, так как в этом случае вставки имеют практически такую же температуру, что и образец. Электрическая схема состоит из трех цепей нагрева, измерения падения потенциала на образцах и термопары. Большая чувствительность метода обеспечивается использованием всего тока нагрева для измерения электросопротивления. К торцам образца подведены провода от внешнего источника тока для снятия падения напряжения по его длине. Температура измеряется термопарой, подведенной непо- [c.10]

Абсолютная величина удельного электросопротивления графита и характер его температурной зависимости определяются структурой материала. Дефекты микроструктуры и макроструктурные неоднородности приводят к увеличению удельного электросопротивления. Удельное электросопротивление углеродных материалов уменьшается при повышении температуры обработки и образует минимум в интервале температур 300—1300 К, Этот минимум обусловлен, с одной стороны, падением электросопротивления аморфного углерода, который обладает полупроводниковыми свойствами, а с другой стороны, ростом электросопротивления упорядоченного (кристаллического) углерода, обладающего свойствами полуметалла. В процессе термообработки количество аморфного углерода уменьшается. [c.26]

КОНДО ЭФФЕКТ — аномальная температурная зависимость электросопротивления сплавов немагн. металлов (Си, А1, Ag, La, Lu и др.) С небольшим кол-вом магн. примесей — атомов переходных (Fe, Сг, Со, V) или редкоземельных (Се, Yb, Tm) элементов. Аномалия состоит в том, что при понижении теми-ры электросопротивление R таких сплавов сначала убывает по закону, типичному для немагн. металлов, а затем при нек-рой характерной темп-ре Г (т е м п - р а К о н-д о) проходит через минимум и далее остаётся конечным при ГОК (рис. 1). [c.438]

Если металлы А и В образуют химическое соединение АтВп, в котором не растворяются ни Л, ни В, то свойства сплавов изменяются по двум участкам ломаной прямой линии (рис. 37, г) причем максимальные свойства (твердость, электросопротивление и т. д.) достигаются у химического соединения. Другие свойства при составе сплава, соответствующем химическому соединению, могут иметь минимум, например пластичность. [c.56]

Марганец является элементом, все модификации которого обладают аномальными для чистого металла евойст- вами,— чрезвычайно высоким коэффициентом термического расширения и высоким удельным электросопротивле-лием. Марганец относится к переходным металлам с незаполненной d-оболочкой. Из всех элементов периодической системы элементов переходные металлы обладают наибольшими энергиями связи. Однако для марганца отмечается наличие глубокого минимума на кривых, изменения температур плавления, кипения и теплоты сублимации, модуля упругости, характеризующих энергию межатомных связей, температурного коэффициента линейного расширения и удельного электросопротивления переходных металлов в зависимости от положения их в периодической системе элементов [22, 23]. [c.18]

Г. В. Тагунов, М. Н. Кушнир, Б. А. Баум и др. [10, с. 128—134] исследовали вязкость и электросопротивление железоуглеродистых сплавов в процессе их кристаллизации. Наличие минимума на концентрационной кривой кинематической вязкости в области 0,5% С [c.49]

Работами [1—4] подтверждена приведенная М. Хансеном и К- Андерко (см. т. II, рис. 409, а) диаграмма. Расхождение имеется только в определении стехиометрического состава соединения, образующегося по перитектической реакции. По данным химического анализа центрифугированных кристаллов [4], состав его МаОа4. Это подтверждается и минимумом на кривой электросопротивление — концентрация [3]. Методом измерения электросопротивления подтвержден также в пределах 0,2% (ат.) Ое стехиометрический состав плавящегося конгруэнтно соединения Na5Ga8 [3]. Температура богатой галлием эвтектики равна 29,75° С [1, 3]. Растворимость Оа в Ма, определенная химическим анализом равновесных смесей [1, 2], составляет 3,0 1,2 0,42 0,13 0,05 и 0,015% (ат.) при соответственно 500, 450, 400, 300, 200 и 98° С. [c.21]

Часть диаграммы состояния Sn—Ti (см. М. Хансен и К. Андерко, т. II, рис. 657а) со стороны Ti бьша уточнена в работах [1—5]. Подтверждено [1] подавление перехода при добавлении Sn. Опыты в работе [1] проводили на сплавах, полученных плавкой во взвешенном состоянии [2]. Измерения электросопротивления, его температурного коэффициента и изучение микроструктуры закаленных сплавов показали присутствие минимума при 6,52% (ат.) Sn и 842° С [1 ], в то время как по данным [3] он находится при 5% (ат.) Sn и 860° С (в работе [3] использовали методы твердости, дифференциального термического и металлографического анализов сплавов, получавшихся дуговой плавкой или спеканием порошков). Авторы исследования [1 ], расширившие данные работы [3] и другие (см. М. Хансен и К. Андерко, т. II) за счет большего приближения к равновесию сплавов, полученных плавкой во взвешенном состоянии, подтвердили результаты работы, цитированной М. Хансеном и К. Андерко (см. т. II [9]). Исследование [4] влияния Sn в количестве до 4,3% (ат.) [10% (по массе)] на свойства Ti ясно продемонстрировало стабилизацию -модификации под действием Sn, которое снижает температуру iia перехода (это, конечно, подтверждает и существование эвтектоидного превращения на диаграмме состояния, приведенной М. Хансеном и К. Андерко (см. т. II [7]). В работе [1 ] вплоть до 25% (ат.) Sn обнаружен непрерывный ряд твердых растворов между (a-Ti) и TisSn (у-фаза). Однако при 890° С происходит перитектоидная реакция (a-Ti) ( —Ti) + у [3]. При исследовании влияния Н на период решетки сплавов Ti—Sn в работе [5] обнаружено, что между 6 и 12% (ат.) Sn период с решетки a-Ti возрастает. Это указывает на возможность растворения 12% (ат.) Sn в твердом растворе на основе a-Ti, а не—-9,5% (ат.) Sn, как сообщалось в работе [3] и М. Хансеном и К. Андерко (см. т. II [4, 5, 7]). [c.424]

Кроме компактных электродов, широко применяются самоспекаю-щиеся массы. Специальные массы, для электродов ферросплавных печей спекаются в процессе работы. Если после обжига при температуре 900° С удельное электросопротивление составляет 60— 70 ом-мм 1м, то после работы в зависимости от расстояния от рабочего участка в пределах до 1,5 м электросопротивление уменьшается до 29 ом-мм 1м при комнатной температуре [80]. Температурный ход этих кривых показывает, что только в зоне максимальной рабочей температуры имеется минимум (20 ом-мм м), соответствующий температурному интервалу 800—1000° С. Остальные кривые при исследовании до температур 1400° С дают плавное снижение величины удельного электросопротивления. Самоспекающиеся электроды для крупных ферросплавных печей достигают в диаметре 2 ж и позволяют пропускать токи до 50 тыс. а [61]. Нагреватели индукционных установок представляют собой цилиндры или тигли различных размеров, изготовленные из графита. Как правило, толщина стенки выбирается в зависимости от используемой частоты тока с тем, чтобы она была больше, чем глубина проникновения. В противном случае высокочастотное поле будет частично нагревать изделие, что затруднит достижение равномерной температуры на нем. На рис. 29 представлена индукционная печь с графитовым нагревателем, а в табл. 75 приведены данные индукционных печей с нагревателями из графита [145]. [c.100]

Аномальное поведение электросопротивления в сплавах металлов с элементами переходной группы. Герритсен и Линде [36] обнаружили аномальное изменение с температурой удельного электросопротивления серебра, сплавленного с небольшими количествами марганца. Авторы отмечают, что для сплавов определенного состава кривая удельного электросопротивления не только имеет минимум при низких температурах, но при дальнейшем понижении температуры примерно до 1° К обнаруживает максимум. Некоторые из полученных ими результатов приведены на фиг. 5. Поведение этих сплавов совершенно отлично от поведения, например, золота, у которого, по новейшим измерениям Крофта и др. [39], электросопротивление растет с уменьшением температуры даже при 0,006° К. Возможное объяснение механизма этого явления было дано Герритсеном и Коррингом [40], которые предположили, что введение посторонних атомов металлов переходной группы приводит к образованию новых дискретных энергических уровней, расположенных вблизи вершины распределения Ферми, и что вследствие этого может возникнуть резонансное рассеяние. Хотя этот аномальный ход электросопротивления может быть в принципе использован в узком температурном интервале для целей термометрии по сопротивлению при низких температурах, затруднения,ограничивающие применение для этой цели металлов с минимумом сопротивления, сохраняют силу и в этом случае. [c.198]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...