Расход элементарной струйки

Объемное количество жидкости 8С , протекающее в единицу времени через какое-либо живое сечение струйки, называется расходом элементарной струйки. Эта величина имеет Г [c.47]

Переходя к пределу при неограниченном сближении линий тока i и 0+1) и рассматривая расход элементарной струйки как приращение расхода всего потока при возрастании его сечения, получим [c.116]

В дальнейшем величину dQ будем называть объемным расходом элементарной струйки. [c.33]

Нели каждый из членов этого уравнения умножить на весовой расход элементарной струйки р и (15, который согласно уравнению неразрывности постоянен по ее длине, то трехчлен вида [c.148]

Расход элементарной струйки жидкости может быть определен следующим образом. Обозначим через AFa площадь некоторого поперечного сечения струйки а—а (рис. 50). Тогда объем жидкости [c.65]

Расходом элементарной струйки, или [c.85]

Приводимые ниже выводы одинаково справедливы как для лопастных насосов, так и для гидравлических турбин. Рассмотрим элементарную струйку, движущуюся вдоль лопасти рабочего колеса центробежного насоса (рис. 147). Вычислим изменение момента количества движения массы жидкости между сечениями /—/ (вход) и II—И (выход) относительно оси вращении О. Если обозначить расход элементарной струйки через [c.232]

Если пересечь элементарную струйку ортогональной плоскостью, то получим площадь живого сечения струйки du). -Количество жидкости, протекающее через это живое сечение в единицу времени, называется элементарным расходом dQ, или расходам элементарной струйки [c.23]

Площадь А5 сечения элементарной струйки, перпендикулярного линиям тока, называется живым сечением струйки. Объем жидкости, проходящий через живое сечение в единицу времени, называется объемным расходом э л е м е 1н т а р о й струйки. Масса жидкости, проходящая через живое сечение в единицу времени, называется массовым расходом элементарной струйки. [c.29]

Если обозначить объемный и массовый расход элементарной струйки соответственно AQv и AQm, а объемный и. массовый расход потока соответственно Qv и Qm, то [c.30]

Произведение иЬт — 8Q называется объемным расходом элементарной струйки. Для двух сечений элементарной струйки уравнение постоянства расхода может быть записано [c.42]

Расход элементарной струйки — объем жидкости, проходящий через живое сечение струйки в единицу времени. [c.76]

Уравнение Бернулли для элементарной струйки жидкости можно распространить на все сечение трубопровода. Для этого необходимо обе части уравнения умножить на массовый расход элементарной струйки с1М= б/со и проинтегрировать по всей площади [c.230]

Скоростью жидкости в точке является отношение расхода элементарной струйки, проходящей через данную точку, к живому сечению струйки с18 [c.26]

Расход элементарной струйки может быть определен следующим образом. Рассмотрим участок элементарной струйки (рис. 15), ограниченный сечениями 1—1 и 2—2. Количество жидкости, которое протекает внутри элементарной струйки за время dt, остается постоянным по ее длине, что следует из условия непроницаемости трубки тока. Следовательно, за время dt от живого сечения 1— 1 до живого сечения 2—2 пройдет количество жидкости, равное объему цилиндра [c.49]

Первичным элементом движения обычно считают элементарную струйку (см. параграф 3.1). Если пересечь элементарную струйку ортогональной к линии тока плоскостью, то получим площадь живого сечения струйки с (0. Количество жидкости, протекающее через это живое сечение в единицу времени, называется элементарным расходом йО, или расходом элементарной струйки [c.30]

Ввиду ЭТОГО можем написать для элементарного расхода этой струйки [c.310]

Таким образом, объемный расход жидкости остается неизменным на всем протяжении данной элементарной струйки. В случае сжимаемой (газообразной) жидкости требование [c.70]

Расход жидкости, протекающей в элементарной струйке между двумя выделенными линиями гока, равняется VAI, где Д/ — ширина элементарной струйки в некотором ее сечении, проведенном нормально к скорости в этом ечении, и V — средняя в этом сечении скорость струйки. [c.111]

При изучении вихревых движений вводим понятия о вихревой трубке, вихревом шнуре и напряжении вихря, аналогичные понятиям о трубке тока, элементарной струйке и расходе жидкости элементарной струйки. [c.126]

Тогда расход через живое сечение элементарной струйки будет dQ = и да. (3.7) [c.42]

Уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости. Для вывода уравнения возьмем элементарную струйку несжимаемой жидкости (рис. 22.7) и выберем на ней два произвольных сечения 1—1 и 2—2, нормальных к линиям тока. Будем считать движение идеальной жидкости установившимся, т. е. объемный расход V на участке 1—2 неизменным. Силы внутреннего трения отсутствуют, жидкость находится только под действием массовых сил силы земного тяготения и силы гидромеханического давления. Расстояния от центров тяжести сечений до произвольной горизонтальной плоскости сравнения О—О равны Zi и г . На плош,ади живых сечений f j и в их центрах тяжести действуют давления и ра, скорости жидкости в соответствующих сечениях Wy и w . Определим удельную энергию жидкости (энергию, отнесенную к единице массы жидкости, Дж/кг) в сечениях /—1 и 2—2. Каждая частичка жидкости в элементарной струйке, имеющая массу т, обладает запасом удельной энергии Е. Полная удельная энергия складывается из удельной потенциальной fm, и удельной [c.278]

Т. е. расход жидкости, проходящей через поперечное сечение элементарной струйки, равняется произведению площади поперечного сечения струйки на скорость в этом сечении. Полученное уравнение (3.4) называется уравнением расхода для элементарной струйки. [c.66]

Примем, что жидкость несжимаема и что в ней невозможно образование не заполненных жидкостью пространств — пустот, т. е. будем считать, что соблюдается условие сплошности или неразрывности движения. Учитывая, что форма элементарной струйки с течением времени не изменяется и поперечный приток в струйку или отток из нее отсутствуют, приходим к выводу, что элементарные расходы жидкости, проходящие через сечения 1—1 и 2—2, должны быть одинаковы. Таким образом, [c.68]

Но по условию неразрывности расход во всех сечениях элементарной струйки одинаков (q = = q) и, следовательно, [c.70]

Для элементарной стру1 кн, имеющей бесконечно малую площадь поперечного сечения и одинаковую истинную скорость ю во всех точках каждого сечеиия, элементарный расход составляет dV=w IF. Таким образом, объемный расход элементарней струйки равен произведению п.юишдп ее живого сечения на скорость в этом сечении. [c.276]

Рассмотрение весьма важных в гидродинамике понятий о живом сечении и расходе жидкости начнем с применения этих понятий к элеь нтарной струйке. Живым сечением элементарной струйки называется элементарно малая площадка d(i3, являющаяся площадью поперечного сечения струйки, нормального к линии тока (рис. 3.2). Расходом элементарной струйки, или элементарным расходом, называется объем жидкости, проходящий в единицу времени через живое сечение элементарной струйки. [c.67]

Покажем, что расход элементарной струйки dQ равен площади живого сечения струйки dw, умноженной на скорость движения частиц в рассматриваемом сечении струйки dQ = d ou. Предположим, что в сечении 1—1 (рис. 64) скорость движения частиц жидкости — и. Данная скорость одинакова для всех частиц жидкости, движущихся через сечение /—/ (3-е свойство элементарной струйки). Тогда через некоторый элемент времени dt частицы жидкости, находящиеся в сечении 1—/, двигаясь со скоростью и, переместятся в сечение 2—2, совершив путь ds. [c.85]

Расход элементарной струйки жидкости д может быть определен следующим образом. Обозначим через Аха площадь некоторого поперечного сечения струйки а—а (рис. 34). Тогда объем жидкости А1, прошедшей через это сечение за весьма малое время At, будет равен Д1Д5ср, где ЛL — расстояние, измеренное вдоль оси струйки, на которое перемещаются в течение времени At частицы жидкости, находившиеся в начальный момент времени в сечении а—а, а Д ср — средняя на расстоянии ДL площадь поперечного сечения струйки. Отсюда а=Д5ср[ДЬ/(Д0]. где ДL/(ДO— ср —средняя на участке АЬ скорость течения жидкости, составляющей элементарную струйку. [c.57]

Расход элементарной струйки жидкости dQ может быть определен следующим образом. Обозначим dFa площадь некоторого поперечного сечения струйки а-а (рис. 3.8). Тогда объем жидкости dQadt, прошедшей через это сечение за весьма малое время dt, будет составлять dL-dF , где dL — расстояние вдоль оси струйки, на которое перемещаются в течение указанного времени частицы жидкости, находившиеся в начальный момент времени в сечении а-а dF p — средняя на расстоянии dL площадь поперечного сечения струйки. [c.67]

Рассмотрим элементарную струйку несжимаемой жидкости при установившемся движении. Выделим сечения 1—1 и 2—2, расположенные на расстоянии Ах одно от другого (рис. 4-4). Здесь Асо и Ашг — площади живых сечений соответственно щ ъ П2 — скорости AQl и АСа — расходы элементарной струйки в сечениях. Очевидно, что АС1 = Ас)311г1 и ДР2=Аи2И2, причем AQl втекает в рассматриваемый отсек, а Арг — вытекает. [c.80]

Как было отмечено ранее, уравнение Бернулли для установившегося течения элементарной струйки может быть преобразовано к виду, пригодному для анализа движения потоков, если на его основе определить полную энергию потока, предварительно умножив все его члены на весовой расход элементарной струйки и проинтегрировав в пределах площадей каждого из живых сечений, а результат разделить на весовой расход потока. Каждый из членов полученного уравнения будет представлять собой соответствующий напор потока. Однако здесь следует учитывать, что контрольные сечения потока должны быть взяты в местах плцвноменяющегося течения жидкости, где статический напор + г остается постоянным для любой точки этого [c.97]

В рассматриваемый момент времени жидкость втекает и вытекает из эле.ментарной струйки только через живые ее сечения, так как через боковую поверхность протекания нет. Масса жидкости, вошедшая в раесма-триваемый объем через сечение o)J, в течение некоторого элементарного промежутка времени сИ при расходе в струйке, равном ф, будет равна pQdt. Масса жидкости, вышедшая через противоположное сечение о) , бу- [c.49]

Выражение (3.3) является уравнением неразрывности для элементарной струйки и может быть сформулировано следующим образом при установившемся движении расход несжимаемой жидкости по длине элементарной струйки в любом ССЧ0НИИ постоянен. [c.33]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...