Область малых углов

В результате вычислений были получены кривые зависимости экспериментального сечения р — / )-рассеяния от угла рассеяния (при данной энергии падающих протонов) и от энергии (для рассеяния под заданным углом). При этом оказалось, что обе экспериментальные кривые сильно отличаются от кривых, рассчитанных по формуле Мотта (за исключением области малых углов и малых энергий). [c.509]

Рассмотрим теперь зависимость сечения (р — р)-рассеяния от угла 0. Из рис. 224 видно, что экспериментальное сечение (Р — р)-рассеяния изотропно вплоть до энергии падающих протонов Тр = 4 30 Мэе (анизотропия, наблюдающаяся в области малых углов с характерным заходом кривой дифференциального сечения в область ниже плато при 0 10-н20°, объясняется интерференцией с кулоновским взаимодействием). [c.531]

Расчет коэффициентов прохождения продольной Di и поперечной Dt волн по энергии для границы плексиглас—сталь, рассчитанные по формулам (1.35) и (1.36), представлен на рис. 1.12. В области малых углов падения (О. .. 10°) в стали существует практически только продольная волна. Эту область используют для возбуждения продольных воли раздельно-совмещенными преобразователями. Далее, вплоть до первого критического угла, идет область одновременного существования волн двух типов. Эту область углов в дефектоскопии используют редко. При первом критическом угле наиболее интенсивно возбуждается головная волна. В интервале между первым и вторым критическими углами существует только поперечная волна. Эту область наиболее часто используют в дефектоскопии для возбуждения в контролируемом материале поперечных волн. За вторым критическим углом при определенном угле падения возбуждается поверхностная волна. [c.27]

Точное решение уравнения (3.75) в данном случае выражается через функции Лежандра е комплексным параметром, для которых отсутствуют, таблицы. Для того, чтобы получить удовлетворительное решение, достаточно аппроксимировать функцию f (х) в области малых углов 0 (так как при больших 0 справедлива теория краевого э екта, в которой функцией / (л ) пренебрегав ) ). Поэтому можно положить [c.186]

Необходимо для области длин волн рентгеновского излучения провести сравнительные оценки R, Rs и Rp. Расчеты коэффициентов отражения и оценка выражений для Rs и Rp были проведены в работе [20]. Ее авторы показали, что в области скользящих углов падения различием между и Rp можно пренебречь, поскольку оно составляет 10 —10 в диапазоне длин волн 10—0,1 нм для области углов ПВО. К аналогичному выводу пришли авторы работы [11], анализируя необходимость учета поляризации излучения в более длинноволновой области спектра. Было показано, что для б = у = 0,2 (такими оптическими постоянными характеризуется золото в области Я 19 нм) в интервале углов падения от 6° до 25° компоненты Rs и различаются на 3—5 %. Таким образом, в области малых углов скользящего падения можно не учитывать поляризацию рентгеновского излучения при отражении и использовать при расчетах формулу Френеля (1.7). [c.15]

На этом рисунке отчётливо видно увеличение сечения рассеяния, когда угол рассеяния приближается к тт. Такое возрастание рассеяния возможно, как мы видели выше, только под действием обменных сил. В области малых углов также имеется максимум рассеяния. Это указывает на существование наряду с обменными также и обычных, необменных сил (точнее говоря, сил, не связанных с обменом зарядами). Из приблизительного равенства сечений рассеяния в области малых и больших углов можно заключить, что обменные и обычные силы имеют одинаковый порядок величины. [c.77]

В области малых углов рассеяния, когда О , функ- [c.192]

Выясним теперь поведение амплитуды и сечения рассеяния. Начнём со случая малых а, Рассмотрим сперва область малых углов рассеяния 0, удовлетворяющих условию /(j0< ll. Для малых значений аргумента диффракционный интеграл определяется формулой (22.10). Пользуясь этой формулой и замечая, что при лг<С 1, /q Ь [c.213]

Особенность в области малых углов (—9 ) приводит к тому, что соответствующее полное сечение расходится. Однако в применениях уравнения Больцмана к газу заряженных частиц (плазме) от такой расходимости избавляются, принимая, что на больших расстояниях кулоновское поле экранируется [c.28]

Дело в том, что вне зависимости от конкретного вида функции размещения оо(г) все атомы любого объекта — газа, жидкости, твердого тела и т. п. — рассеивают в этом направлении в фазе и дают самый сильный максимум рассеяния 7(0) (19). Поскольку ос(г) заполняет все пространство, этот максимум /о(8) является бесконечно острым и описывается истинной б-функцией. Свертывание 5(8) с б-функцией оставит 5(8) без изменения следовательно, в области малых углов рассеяния форма пика имеет вид [c.187]

В области малых углов (рис. 90) г [c.191]

Расчет коэффициентов прохождения продольной Д и поперечной Dt волн по энергии для границы плексиглас— сталь, рассчитанные по (2.38) и (2.39), представлен на рис. 2.20. Из него видно, что в области малых углов падения (О—10°) в стали существует только практически продольная волна. Эту область используют для возбуждения продольных волн раздельно-совмещенными искателями. Далее вплоть до первого критического угла идет область существования одновременно двух типов волн. Эту область углов используют в дефектоскопии редко. При первом критическом угле наиболее [c.47]

Характер рассеяния для обоих соединений был определен по методике, описанной в работе [5],я оказался кинематическим, линь в Области малых углов = 0,1-0,3 наблюдалось заметное откло- [c.47]

В области малых углов наклона к горизонту, которая на рис. 18 показана пунктиром, как предсказывалось [c.33]

Виды резания при продольном пилении дисковыми пилами многообразнее, чем при пилении ленточными или рамными пилами. У дисковых пил короткая режущая кромка выполняет продольно-торцовое резание с переходом от торцового к продольному при попутном пилении и от продольного к торцовому при встречном. Боковые кромки совершают продольно-поперечное резание с переходом от поперечного к продольному при попутном пилении и от продольного к поперечному при встречном пилении. Главная кромка и передняя грань (короткая) выполняют основную работу. Хотя формируют поверхности пропила боковые кромки, роль передней кромки в этом процессе первостепенна, так как, во-первых, она движется в древесине впереди, боковых кромок и, во-вторых, сопротивление древесины образованию поверхнос -ей пропила — краевое условие в образовании дна пропила. В точках пересечения короткой грани с боковой сказывается влияние короткой кромки на образование поверхности пропила. Роль этого участка короткой режущей кромки в образовании поверхности пропила особенно велика, поэтому кромка требует особого оформления. Оптимальные условия в этой области малые углы резания как для короткой, так и для боковых кромок. [c.149]

Углы в плане оказывают влияние на шероховатость поверхности лишь в том случае, если резец работает не только закругленной вершиной, но и прямолинейными участками главной и вспомогательной режущих кромок. С уменьшением вспомогательного угла в плане шероховатость уменьшается, причем в области малых углов более резко. Но практически, при = О, шероховатость поверхности все-таки остается. Кроме того, при Фх = О на величину шероховатости значительно влияет невозможность установки вспомогательной режущей кромки строго параллельно движению подачи. Тем не. менее при очень малых углах в плане можно получить весьма чистую поверхность даже при больших подачах. Главный угол в плане влияет на шероховатость поверхности аналогично вспомогательному. Широкие резцы даже при подачах мм об и более при чистовом точении дают весьма чистую поверхность — не ниже 7-го класса. [c.194]

С уменьшением главного угла в плане ф шероховатость поверхности уменьшается. Уменьшение вспомогательного угла фх в плане также уменьшает шероховатость, причем более резко в области малых углов. Но практически при Ф1 = О, например, при наличии зачистной кромки (фиг. 16, г) шероховатость все-таки остается. Это объясняется некоторыми особыми явлениями сопровождающими процесс резания, и присутствием зазубрин на зачистной кромке зуба. [c.54]

Область малых углов [c.49]

При осуществлении интегрального преобразования Фурье часто также обрезается нижний предел интегрирования, так как получить в эксперименте данные для направлений, близких к направлению падающего пучка, обычно невозможно. Связанная с этим ошибка, по-видимому, обычно ма.ла, в частности, потому, что под знаком интеграла стоит функция (з), которая, конечно, должна стремиться к нулю при малых 5 для всякой ограниченной в нуле функции рассеяния I (з). Однако, как показано ниже, для систем с большой сжимаемостью пренебрежение областью малых углов при вычислении радиальной функции распределения может привести к существенной ошибке в той области, которая отвечает дальнодействию. [c.49]

Хотя выражение (71) и позволяет непосредственно вычислить предельное значение функции I (5), остается открытым вопрос о характере ее стремления к этому пределу. Чтобы получить наиболее реалистическую оценку рассеяния в области малых углов, воспользуемся следующим обстоятельством. Из чисто физических соображений вытекает, что функция I (з) должна быть четной и поэтому симметричной относительно точки = 0. Кроме того, из выражения (69) видно, что все нечетные производные функции г ( ) должны обращаться в нуль при х = 0. Наконец, согласно классической теории критического рассеяния [27], функция [г (в) + 1]" должна вести себя как з при 5, стремящемся к нулю измерения рассеяния рентгеновских лучей под малыми углами [83] подтверждают такое поведение при малых . [c.50]

При температуре обработки до 2000° С профиль линии (002) сильно асимметричен с явно выраженным максимумом со стороны больших углов дифракции и соответствует компоненту с высокой степенью совершенства — природному графиту. В области малых углов намечается второй размытый максимум от низкосовершенной структуры второго компонента — полукокса. Поэтому вычисленный коэффициент текстуры по суммарной кривой распределения зависит от вклада каждой [c.37]

Таким образом, число контактов в йавйсйМосТй от сближения графически будет представлено кривыми, расположенными в заштрихованной области графика рис. 15, а. Первый результат означает, что при Р я/2 и при условии неизменности S поверхности вырождаются в набор дискретных вертикально расположенных бесконечно тонких стержней и вероятность их контакта будет равна нулю. Приведенный анализ также показывает, что число контактов в области малых углов при основании неровностей слабо зависит от вида модели шероховатой поверхности. На графике пунктиром показана область отрицательных 8, т. е. область, в которой число контактов уменьшается за счет удаления поверхностей друг от друга. При 8 = 0 получаем начальное число контактов. [c.52]

Таким образом, вводя квазиклассически величину /q, раз-граничиваюш.ую значения I, для которых коэф4 ициент прилипания равен нулю и единице, мы получим правильный результат для амплитуды рассеяния в области малых углов рассеяния, если только длина волны частицы на поверхности [c.208]

Приведем результаты расчетов оптических характеристик светоиндуцированного температурного ореола для случая выполнения условий вида (4.63) и 2ka%a 1. В указанном случае в области малых углов рассеяния (0<1 рад) зависимость интенсивности рассеяния неполяризованного света от 0 имеет примерно такой вид [c.137]

Функция краевого угла (2.24) играет роль поправочного множителя к работе образования критического зародыша внутри жидкости. Функция (0) нротабулирована через 10°, значения занесены в табл. 2. В области малых углов, т. е. при хорошем смачивании стенки, Ч (0) незначительно отличается от единицы и слабо зависит от краевого угла. [c.37]

Особенно резко выраженный провал интенсивности рассеянного излучения в области малых углов 60 имеет место в случае покрытия, состоящего из достаточно однородных по размерам частиц серы, осажденных на стекле посредством испарения серы при нормальном атмосферном давлении. На рис. 1.15 представлены снимки, показывающие динамику деформации картины при увеличении диаметра d рассеивающих частиц (г = 45°, Ь — 6м, d 10мкм, (а) d 20мкм,(б) d 40 мкм (в). Слева (рис. 1.15а, б, в) — интерференционные картины справа (рис. 1.15А, Б, В) — покрытия, формирующие эти картины, (вид под микроскопом, увеличение 600 , цена деления шкалы в нижней части снимков 3,3мкм). [c.24]

Тогда в области малых углов из (1.47) получаем частотноугловое распределение РПИ, испускаемого от одной границы раздела [c.43]

Отклонения в области малых углов ( O os0 <7 tg.I>) относительно направления движения частицы обусловлены преломлением излучения. Впрочем, эта область углов соответствует малой плотности интенсивности и поэтому (после интегрирования по углам) вносит весьма незначительный вклад в результирующую интенсивность излучения. [c.105]

Рассматривая фиг. 100—102, замечаем, что для крыльев с одинаковою среднею выпуклостью увеличение их толищны влечет за собою, с одной стороны, увеличение пологости поляр (особенно при отрицательных углах атаки), а с другой стороны, — повышение максимума подъемной силы. Фиг, 103 и 104 показывают, что увеличение толищны профиля влечет за собою вообще повышение лобового сопротивления для одних и тех же значений подъемной силы это объясняется большим опротивлением давления более толстого профиля, между тем как сопротивление трения для обоих профилей почти одинаково. Почти исключительно одно сопротивление трения дают очень узкие профили и области малых углов атаки. [c.165]

По-видимому, никогда не ставился исчерпывающий эксперимент, включающий обычные измерения рассеяния и измерения в области малых углов для одного и того же вещества в одном и том же состоянии. Томас и Шмидт [83] провели обширные измерения рассеяния рентгеновских лучей под малыми углами для нескольких состояний жидкого аргона вблизи критической области. Значительная часть этой области была изучена Миколаем и Пингсом [62] для аргона в обычном интервале углов. Последние пытались получить оценку [c.49]

Результаты этих исследований опубликованы в работах [26, 27]. Были проведены измерения в жидких свинце, олове, таллии, цинке и висмуте в точке плавления, а также в жидких свинце и олове при более высоких температурах. На фиг. 5 для примера приведен найденный таким образом структурный фактор 5 (к) для жидкого свинца при 340 °С. Для сравнения здесь же изображен ход 8 (к), полученный в работе [21]. Эта кривая найдена по данным о дифракции рентгеновских лучей, однако она не отражает непосредственно результаты эксперимёнта, а получена путем последовательных преобразований 8 (к) п g (г), в ходе которых исключались ложные максимумы g (г). Первая кривая, наоборот, представляет непосредственно результаты экспериментов, выполненных методом дифракции нейтронов. Обе кривые очень хорошо согласуются между собой (за исключением области малых углов рассеяния), особенно если учесть, что результаты различных измерений часто обнаруживают значительный разброс (пример, приведенный на фиг. 2, отнюдь не является исключительным). Однако кривая, полученная из рент- [c.86]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...