Обтекание выпуклой криволинейной

ОБТЕКАНИЕ ВЫПУКЛОЙ КРИВОЛИНЕЙНОЙ СТЕНКИ [c.169]

Чтобы составить себе представление о картине, возникающей при обтекании выпуклой криволинейной стенки, рассмотрим вначале одну из линий тока, полученных при обтекании тупого угла и примем ее за проекцию твердой стенки (рис. 4.20). Над этой стенкой параметры потока известны, ибо они останутся такими же, какими они были над соответствующей (теперь отвердевшей) линией тока нри обтекании угла. [c.169]

Заметим, что такая же точно качественная картина имеет место при обтекании выпуклой криволинейной стенки любой [c.170]

Обтекание выпуклой криволинейной стенки 169—171 [c.595]

Так, на рис. 3-25,а показано обтекание выпуклой криволинейной стенки плоским сверхзвуковым потоком. Для приближенного расчета потока заменим плавную линию стенки АВСО ломаной линией каждый отрезок этой линии АВ, ВС, СО) поворачивается на одинаковый угол, равный, например, 5°. Перед характеристикой Ат известны скорость потока Я = 1,227 и соответствующий угол = [c.121]

При обтекании выпуклой прямолинейной стенки (рис. 1.66,й) образуется простая волна расширения (ПВР), в которой поток ускоряется. При обтекании вогнутой стенки возникает простая волна сжатия (ПВС), в которой поток тормозится (рис. 1.66, б). Если кривизна вогнутой стенки достаточна, то прямолинейные линии возмущения могут смыкаться и в результате наложения малых возмущений образуется конечный разрыв, т е. косой скачок уплотнения С. В пределе, если криволинейный участок стенки вырождается в точку излома, образуется плоский косой скачок уплотнения. [c.76]

Если обтекается тело с выпуклой криволинейной поверхностью (рис. 24,6), то граничные волны отделяются при каждом изгибе поверхности тела и расходятся от точек обтекаемого тела, при этом происходит рассеяние волн. При обтекании же вогнутой криволинейной поверхности граничные волны сходятся (рис. 24, в) и поток не расширяется, а сужается и скорость его уменьшается. Угол возмущений при этом увеличивается. [c.80]

В качестве примера применения метода интегральных соотношений рассмотрим обтекание плоско-параллельным безграничным потоком несжимаемой жидкости выпуклого контура (рис. 71). В передней части рассматриваемого контура будет образовываться пограничный слой. Скорость частиц жидкости на внешней границе этого пограничного слоя будем считать известной функцией криволинейной координаты х, отсчитываемой от передней критической точки вдоль верхней части дуги [c.268]

Отклонение направляющей поверхности в наружную сторону от основного потока всегда приводит к уменьшению давления в потоке жидкости. При течении жидкости вдоль криволинейной поверхности возникает градиент давления, направленный от жидкости к стенке. Это нетрудно понять, рассматривая элементы жидкости как свободные тела. Если поток искривлен, то на каждую частицу должна действовать равнодействующая сил, направленная к центру кривизны. Поэтому давление на вогнутой стороне струйки будет ниже давления на ее выпуклой стороне. Радиус кривизны направляющей поверхности можно задавать совершенно произвольно, однако радиус кривизны обтекающего потока будет ограничен величиной давления в этом потоке. Каков минимальный радиус кривизны, при котором еще возможно безотрывное обтекание жидкостью ограничивающей ее поверхности [c.191]

Работа газа на лопатках рабочего колеса. При обтекании газом решетки криволинейных профилей (лопаток) колеса давления в межлопаточном канале в направлении от выпуклой к вогнутой поверхности лопаток повышается. С выпуклой стороны лопаток образуется разрежение, а с вогнутой — избыточное давление. Разность давлений между выпуклой и вогнутой поверхностями профиля создает окружное усилие, приложенное к лопатке. [c.213]

Обтекание плавной выпуклой поверхности можно представить как обтекание ломаной с бесконечным числом граней. В этом случае каждая точка криволинейной поверхности является источником элементарных возмущений (рис. 13.6, б). Для определения угла характеристики, исходящей из любой точки Б [c.240]

Обтекание бурным потоком криволинейной в плане стенки. Приведем на рис. 15-10 план двух криволинейных боковых стенок М —(вогнутой и выпуклой), имеющих относительно малую кривизну. Для того чтобы представить себе форму свободной поверхности бурного потока, ограниченного такими стенками, заменим их стенками, образованными в плане прямолинейными ломаными линиями М——А .. . Ап — (рис. 15-10). [c.460]

Рассмотрим пример обтекания выпуклой криволинейной стенки сверхзвуковым однородным потоком, имеющим скорость i,i (рис. 4.23). Аналогичный пример приведен в 5. До точки О газ движется вдоль прямолинейной стенки, а затем огибает участок криволинейной стенки и после поворота на некоторый угол ввовь движется вдоль прямолинейной стенки. В этом течении [c.177]

Ниже приводятся примеры, иллюстрирующие методику пользования диаграммой характеристик. Так, на рис. 5.6,а показано обтекание выпуклой криволинейной стенки плоским сверхзвуковым потоком. Для приближенного расчета потока заменим плавную линию стенки AB ломаной линией каждый отрезок этой линии АВ, ВС, D) поворачивается на одинаковый угол, равный, например, 5°. Перед характеристикой Ашх известны скорость потока Xi —1,227 и соответствующий угол а[=50°37. В плоскости годографа (рпс. 5.6,6) этой характеристике соответствует точка А которая в диаграмме характеристик мржет [c.115]

Отсюда следует, что при обтекании выпуклой стенки (6<0 рис. 3.2, а), когда угол наклона и давление падают, линии 1 = = onst, выходящие из криволинейного участка аЬ поверхности стенки (или траектории поршня), образуют расходящийся пучок прямых. Если правее точки Ь стенка имеет постоянный наклон, то параметры течения здесь будут постоянными (область III), а характеристики параллельными. Наоборот, при обтекании вогнутой стенки (9>0 рис. 3.2, б) эти линии = onst образуют сходящийся пучок, а поскольку каждая из них несет свои постоянные значения величин, то появляется нереальная область многозначности решения. [c.86]

Обратимся теперь к рассмотрению выпуклой криволинейной стбнки (рис. 15-10, б). В этом случае получаем обратную картину гидроизогипсы по мере удаления от стенки расходятся продольная кривизна потока уменьшается. Если мы стянем точки i4j, Дд, А ,.. ., в точку Л, то при этом получим KajJTHHy обтекания внещнего тупого угла (рис. 15-9).. Отметину, что при определенных условиях такого рода обтекание может сопровождаться отрывом бурного потока от боковой стенки (иногда без образования водоворотных зон дно русла между боковой стенкой и потоком оказывается сухим). [c.461]

При движении недогретой или испаряющейся жидкости в криволинейных каналах зоны отрыва на вогнутой и выпуклой поверхностях стимулируют интенсивное парообразование. На конфузор-ных участках вогнутой и выпуклой поверхностей канала также стимулируется парообразование, а в диффузорных областях при безотрывном обтекании переход к пузырьковой и парокапельной структурам задерживается. Из-за несимметричности расположения конфузорных и диффузорных участков, а также отрывных областей следует предположить неравномерное распределение структур (капельная, пузырьковая, пробковая и др.) испаряющейся жидкости в криволинейных каналах. [c.257]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...