Обтекание стенок выпуклых и вогнутых

Рис. 2. Обтекание сверхзвуковым потоком а — стенки с изломом б — выпуклой искривлённой стенки в — вогнутой стенки.

Обтекание бурным потоком криволинейной в плане стенки. Приведем на рис. 15-10 план двух криволинейных боковых стенок М —(вогнутой и выпуклой), имеющих относительно малую кривизну. Для того чтобы представить себе форму свободной поверхности бурного потока, ограниченного такими стенками, заменим их стенками, образованными в плане прямолинейными ломаными линиями М——А .. . Ап — (рис. 15-10). [c.460]

Обтекания выпуклой (фиг. 34) и вогнутой (фиг. 35) стенок могут быть рассчитаны путем разбиения стенок на участки, каждый из которых является [c.527]

Обтекание выпуклых и вогнутых стенок. При обтекании выпуклого угла происходит непрерывное понижение давления и увеличение скорости до тех пор, пока направление потока не окажется параллельным стенке ОВ (фиг. 33). [c.697]

При обтекании выпуклой прямолинейной стенки (рис. 1.66,й) образуется простая волна расширения (ПВР), в которой поток ускоряется. При обтекании вогнутой стенки возникает простая волна сжатия (ПВС), в которой поток тормозится (рис. 1.66, б). Если кривизна вогнутой стенки достаточна, то прямолинейные линии возмущения могут смыкаться и в результате наложения малых возмущений образуется конечный разрыв, т е. косой скачок уплотнения С. В пределе, если криволинейный участок стенки вырождается в точку излома, образуется плоский косой скачок уплотнения. [c.76]

Ударные волны. Если метод решения, развитый в п. 20.50 для расчета обтекания выпуклой стенки, попытаться применить для случая вогнутой стенки, то можно обнаружить, что здесь линии Маха имеют огибающую Е (рис. 356). [c.596]

Отклонение направляющей поверхности в наружную сторону от основного потока всегда приводит к уменьшению давления в потоке жидкости. При течении жидкости вдоль криволинейной поверхности возникает градиент давления, направленный от жидкости к стенке. Это нетрудно понять, рассматривая элементы жидкости как свободные тела. Если поток искривлен, то на каждую частицу должна действовать равнодействующая сил, направленная к центру кривизны. Поэтому давление на вогнутой стороне струйки будет ниже давления на ее выпуклой стороне. Радиус кривизны направляющей поверхности можно задавать совершенно произвольно, однако радиус кривизны обтекающего потока будет ограничен величиной давления в этом потоке. Каков минимальный радиус кривизны, при котором еще возможно безотрывное обтекание жидкостью ограничивающей ее поверхности [c.191]

Угол о отсчитывается в направлении от вектора о к положительному направлению оси х. Если это направление соответствует повороту вектора скорости V против часовой стрелки, то углу приписывается знак плюс, в противном случае — знак минус. При этом из формулы (19. 10) следует, что при обтекании выпуклой стенки сверхзвуковым потоком давление падает, а при обтекании вогнутой стенки — возрастает. [c.446]

Аналогичная картина возникает при обтекании сверхзвуковым потоком вогнутой стенки (рис. 5.25). При обтекании выпуклой стенки (см. рис. 5.10) волны разрежения расходились. При обге- [c.121]

Если рассмотреть динамические условия, которые приводят к неустойчивости ламинарных потоков при наличии вихрей заданного вида, то можно ожидать, что эта неустойчивость должна наступать тогда, когда обтекаемая стенка является плоской или выпуклой. В то же время вогнутые линии тока проходят вдоль той части стенки, где скорость возрастает. Это имеет место в окрестности критической точки обтекаемого тела, где набегающий поток круто меняет направление. Место поворота соседних с критической точкой линий тока ограничено критическими линиями той области потока, внутренние точки которой находятся в таких же динамических условиях, как и линии тока при движении вдоль вогнутой стенки. Соответствующие условия имеют место при обтекании клина или вблизи сильного отрыва пограничного слоя. Уже Релей, правда не принимая во внимание внутреннее трение, в известной работе указал на возможную неустойчивость процесса течения. Примерно к такому же выводу пришли Н. А. В. Пирси [13, стр. 367], А. М. Кьюз и Ю. Д. Шетцер [5, стр. 285]. Указанные авторы считали, что основной причиной появления неустойчивости течения являлось нарушение равновесия между перепадом давления, нормального к линиям тока, и центробежной силой. Даже нри наличии вязкости это соображение сохраняет силу и в настоящее время. [c.260]

Отсюда следует, что при обтекании выпуклой стенки (6<0 рис. 3.2, а), когда угол наклона и давление падают, линии 1 = = onst, выходящие из криволинейного участка аЬ поверхности стенки (или траектории поршня), образуют расходящийся пучок прямых. Если правее точки Ь стенка имеет постоянный наклон, то параметры течения здесь будут постоянными (область III), а характеристики параллельными. Наоборот, при обтекании вогнутой стенки (9>0 рис. 3.2, б) эти линии = onst образуют сходящийся пучок, а поскольку каждая из них несет свои постоянные значения величин, то появляется нереальная область многозначности решения. [c.86]

Пограничные слои на изогнутых стенках. Исследованием плоских турбулентных пограничных слоев на изогнутых стенках занимался Г. Виль-кен (см. в связи с этим также работу А. Бетца [ ]). Около вогнутой стенки более быстрые частицы отбрасываются под действием центробежной силы к стенке, а более медленные оттесняются от стенки. Следовательно, центробежная сила усиливает перемешивание быстрых и медленных частиц, т. е. увеличивает турбулентный обмен. При обтекании выпуклой стенки происходит обратное явление более медленные частицы прижимаются к стенке, л более быстрые — оттесняются от стенки. Следовательно, в этом случае [c.619]

На рис. 6.8 показаны характерные области внутри и вне сопла, в которых кривизна линий тока может изменять свой знак. Значение производной скорости по нормали к линиям тока как в пограничном слое, так и в слое смешения имеет отрицательную величину. При Хх < х < Х2 в месте перехода контура сопла от цилиндрического с = О (i2 кривизна линий тока) участка к коническому происходит ускорение дозвукового потока вдоль вогнутой стенки с отрицательной кривизной < 0. В этой области течения возмущения гертлеровского типа в пограничном слое сопла будут нарастать. В области критического сечения сопла происходит обтекание выпуклой стенки, что может привести к некоторому ослаблению возмущений этого типа. [c.175]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...