Короткие линзы

Магнитные линзы обычно сложнее в изготовлении, чем электростатические. Однако число определяющих параметров, как правило, мало, и поэтому расчет свойств магнитных линз намного проще, чем электростатических. Они также более подробно рассмотрены в литературе вследствие исключительно широкого применения в электронной микроскопии. К счастью, имеется превосходная монография [50], соответствующая современному уровню теории магнитных линз. Поэтому в этой главе мы можем ограничиться только рассмотрением их наиболее важных свойств. Магнитные линзы можно разделить на две основные категории длинные линзы с распределенными полями и короткие линзы с сильно концентрированными полями. Следует отметить, что в длинных линзах трудно очертить границы, и даже в случае коротких линз предмет или изображение, либо оба вместе, могут находиться в области поля, поэтому в этом случае важны реальные свойства линз. [c.474]

Рис. 135. Реальные фокусные расстояния ненасыщенных коротких линз в зависимости от параметра возбуждения для различных значений з/О. Фокусное расстояние отнесено к радиусу канала К = 0/2 [83].

Рис. 138. Реальные коэффициенты хроматической аберрации ненасыщенных коротких линз при бесконечном увеличении, отнесенные к Я=0/2, как функции для различных значений з/О [83].

Действие данной линзы всегда зависит от способа применения. Поэтому сейчас самое время кратко обсудить наиболее важные применения коротких магнитных линз. Существует немало путаницы при классификации коротких линз на различные категории. В электронной микроскопии ситуация, однако, ясна магнитные линзы имеют три основных применения как конденсоры, объективы и проекционные линзы. [c.501]

Если щель имеет ограниченную длину /, т. е. представляет собой прямоугольник со сторонами Ь и /, то, очевидно, и в направлении длины щели будет наблюдаться дифракционная " картина. Общий вид, получаемый в этом случае, изображен на рис. 9.7, а. Форма отверстия показана маленьким белым прямоугольником в правом углу фотографии источником света служит маленькая ярко освещенная дырочка (точечный источник), расположенная в фокусе большой линзы. Согласно изложенному в 40, дифракционная картина шире в том направлении, которое соответствует более короткой стороне прямоугольника. В блу-чае квадратного отверстия картина в обоих направлениях будет симметричной. [c.182]

Прошиваемую деталь закрепили гайкой на выходном патрубке баллона со сжатым воздухом и полоснули ее лучом. Раздался щелчок, и сквозь отверстие зашипел воздух. Деталь сняли и положили под микроскоп. Оплавленные стенки отверстия были идеально ровными и гладкими, как стекло. Всем, кто имел дело с лазерами, это казалось невероятным с одной стороны пластинки — исчезающе короткие мгновения, когда давления подскакивают до многих тысяч атмосфер и металл вскипает, как вода, с другой — жалкие пятьдесят атмосфер, обычный холодный воздух. Но факты — упрямая вещь. Отверстия получались отличные, и, хотя физика процесса окончательно еще не ясна, изобретателям выдали авторское свидетельство (№ 189083). Возникла, правда, новая неприятность встречная воздушная струя забрасывала линзу, фокусирующую лазерный луч, распыленным расплавом. Чтобы не менять линзу после каждой вспышки, ее загородили стеклом. Но стекло тоже быстро тускнело. На помощь снова пришел воздух. Небольшая струйка, [c.246]

Опак - ил л ЮМ и н аторы ОИ-1 ОИ-3 Освещение поверхности непрозрачных или полупрозрачных объектов, рассматриваемых под микроскопом Рассчитаны для работы с объективами в короткой оправе при тубусе 190 мм без покровного стекла — — 75 X 100 X 35 ОИ-3 имеет поляризационный фильтр между линзой н диафрагмой [c.344]

Во втором случае с использованием протяженного источника пространственная когерентность освещенности на апертурном экране отсутствует (мы можем предполагать, что временная когерентность имеет место в обоих случаях). Как мы видели, полосы, обусловленные волновыми фронтами из одной точки источника, смещены относительно полос от фронтов из других точек источника. Если источник достаточно большой, то окончательным результатом является пятно на экране со сравнительно равномерной освещенностью. Тем не менее здесь полосы образуются так же, как и в первом случае, но они являются мгновенными, и их положение непрерывно изменяется, давая однородную освещенность даже за минимально возможное короткое время. Из наличия информации об индивидуальных фазовых соотношениях в свете, который будет поступать на внесенные линзы, следует, что по-прежнему существует возможность сформировать изображение апертуры с помощью линз. (При когерентном освещении стабильность фазовых соотношений при некоторых условиях позволяет записать полную информацию, включая фазы, о волновых фронтах от апертурного экрана в этом состоит основа голографии (разд. 5.4.) [c.19]

Стоит отметить также, что обсуждаемые принципы имеют глубокие аналогии в классической оптике волновых пучков. Действительно, сформулированная выше на спектральном языке, задача о генерации цуга коротких импульсов за счет суперпозиции синхронизованных дискретных мод аналогична классической задаче о дифракции плоской волны на амплитудной решетке, а формула (2) совпадает с известной формулой дифракционной решетки. Сжатие фазово-модулированного сигнала дисперсионным элементом (оптическим компрессором) — это временной аналог пространственной фокусировки пучка с помощью линзы. [c.15]

Рис. 1.11. Принципиальная схема управления формой огибающей короткого импульса [38] 1 и 2 —диспергирующие элементы, п — линзы с фокусным расстоянием f

Фокусировка коротких световых импульсов. Изменения формы световых импульсов короткой длительности могут возникать при их фокусировке. В [70] рассмотрена фокусировка импульса линзой, а в [37] — зонной пластинкой. Обычно в экспериментах короткие световые импульсы фокусируются линзой, поэтому здесь мы остановимся на этой задаче. [c.59]

На крыше кабины устанавливают сигнальную мачту 3 с двумя сигнальными линзами чистая линза сигнализирует об исправности цепи электропневматического тормоза, линза с поперечной полосой — о наличии короткого замыкания. В междупутьях парка устанавливаются кнопочные станции 4 с сигнальными лампами 5, повторяющими показания сигнальных ламп на пульте управления. Кнопочные станции служат для дистанционного управления пультом. [c.350]

Для проверки прямолинейности направляющих в горизонтальной и вертикальной плоскостях может быть использован автоколлиматор (рис. 1.95, в). По направляющим станины перемещается короткий ползун 7, на котором установлено металлическое зеркало 6. На зеркало падает параллельный пучок лучей, направляемый автоколлиматором. Источник света 1 освещает полупрозрачное зеркало 3, которое направляет пучок света на сетку 4 с двумя взаимно перпендикулярными шкалами, расположенную в фокусе линзы 5. Линза направляет параллельный пучок света с изображением шкалы на зеркало 6. Отраженное под углом изображение шкалы спроектируется на сетку с соответствующим смещением. По смещению шкал, наблюдаемому в окуляре 2, определяют отклонение направляющих в вертикальной и горизонтальной плоскостях от заданного направления. [c.162]

Согнем теперь провод в кольцо — мы получим простейшую короткую магнитную линзу. Характер воздействия такого кольцевого провода на проходящие электроны будет аналогичен воздействию прямолинейного провода, поэтому здесь они будут отклоняться от провода и смещаться в зависимости от направления тока в нем- Все электроны пучка, излучаемого электронной пушкой, проходя сквозь кольцо параллельно его оси, будут отклоняться к этой оси при любом направлении тока в кольцевом проводнике. Отклонение будет тем сильнее, чем дальше лежит рассматриваемая траектория от оси. Кроме того, проходя магнитное поле витка, электроны смещаются вдоль провода и закручиваются вокруг оси. Этот принцип используют при конструировании магнитных линз для разнообразных электроннооптических систем. [c.83]

Подробная классификация магнитных линз сравнительно проста. Они могут быть длинными или короткими, изготовленными из сверхпроводящих материалов или постоянных магнитов. Если используются ферромагнитные материалы, то они могут находиться в насыщенном или ненасыщенном состоянии. Магнитные линзы будут подробно рассмотрены в гл. 8. [c.210]

Существует несколько общих методов отыскания классов функций, которые делают возможным решение уравнения <ля параксиальных лучей в квадратурах [182—184]. Практически они применяются для электростатических иммерсионных линз с монотонным распределением потенциала и для коротких магнитных линз. [c.356]

Отметим, что в интересном на практике диапазоне отношения напряжений минимум сферической аберрации выражен гораздо сильнее для длинных средних электродов, чем для коротких. Соответственно при низких значениях отношения напряжений коэффициент сферической аберрации меньше для линз с более длинным средним электродом, в то время как при высоких значениях наблюдается совершенно обратная тенденция. Две эти кривые пересекаются при отношении напряжений, равном 8. Оказывается, для низких значений отношения напряжений ширина зазора влияет на коэффициент сферической аберрации, так же как центральный электрод. [c.439]

Обсуждение колоколообразной модели Глазера показало, что это распределение поля, медленно спадающее при больших значениях аксиальной координаты г, не может дать фокусное расстояние, меньшее чем полуширина поля с1. Для достижения более высокой оптической силы распределение магнитной индукции должно быть сильнее концентрировано. Тогда сила линзы будет ограничивать траектории и обеспечит очень короткое фокусное расстояние, так как аксиальная протяженность поля слишком мала, чтобы сформировать множественные изображения. Этого можно достичь использованием ненасыщенных магнитных материалов, которые концентрируют поле в зазоре между полюсами (см. рис. 27). Как мы видели в разд. 3.1.4 для симметричных коротких линз, аксиальное распределение магнитной индукции в основном зависит только от одного параметра — отношения зазор —диаметр з/О. Чтобы избежать насыщения, полюсные наконечники обычно сужают (рис. 28), и угол раствора конуса оптимизируется для каждого заданного значения з/О, но при общем анализе мы вправе считать, что з/О — наиболее важный параметр. Это упрощает конструирование магнитных линз по сравнению с электростатическими [297]. [c.496]

Так как реальные линзы не описываются ньютоновскими полями, реальные кардинальные элементы не могут быть использованы для определения свойств первого порядка при любом увеличении. Значения реальных фокусных расстояний, однако, представляют интерес, так как характеризуют оптическую силу коротких магнитных линз. Реальные фокусные расстояния симметричных ненасыщенных коротких линз представлены на рис. 135 [83] как функции безразмерного параметра k R (R = =D/2) для различных значений s/ ). Как обычно, оптическая сила увеличивается с ростом возбуждения. При малых возбуждениях фокусное расстояние увеличивается с уменьшением зазора, но при умеренных значениях параметра возбуждения кривые сближаются, а при больших значениях возбуждения различие между фокусными расстояниями для различных значений s/D очень мало. При бесконечном возбуждении фокусное расстояние достигает минимального значения около 0,2 D. Как следует из рис. 134, если 0,2 s/D 2, то d/R изменяется в пределах от 0,65 до 2. Рис. 135 демонстрирует, что для k R = имеем flR l. Это означает, что f/d изменяется от 1,5 до 0,5 с увеличением отношения зазор — диаметр. Соответствующие значения для модели Глазера есть 2,1 и 1,1. Это существенный выигрыш в оптической силе, особенно для больших зазоров, когда форм-фактор наименьший. [c.498]

При построении изображения малого предмета в тонкой линзе мы пользовались параксиальным пучком света. Кроме того, лучи параксиального пучка составляли небольшие углы с главной оптической осью. Далее, падающий свет сч1ггали монохроматическим, а показатель преломления материала линзы — не зависящим от длины волны падающего света. На практике все эти условия не соблюдаются и возникают соответствующие недостатки оптических систем. Коротко остановимся на некоторых из них. [c.186]

Приближенные расчеты показывают, что волна, соответствующая электрону, ускоренному полем в 150 В, равна 1 А, что на три порядка меньше длины волны видимого света. Поскольку электрону соответствует столь короткая волна, это наводит на мысль о возможности скор1струирования микроскопа, работающего с электронным пучком. Роль оптической системы могут выполнять соответствующим образом подобранные электрические и магнитные поля — электромагнитные линзы для электронного пучка. Этот прибор — электронный микроскоп — впервые был изготовлен в СССР акад. А. А. Лебедевым. Электронные микроскопы в принципе могут ПОЗВОЛИТЬ различить детали размером порядка 1 А. В настоящее время современные электронные микроскопы позволяют различить детали размером 25—30 А. [c.203]

Обычное устройство простой ахроматической линзы показано на рпс. 13.17. К двояковыпуклой линзе из крона присоединяется (приклеивается) соответствующим образом рассчитанная рассеивающая линза из флинта (см. упражнение 114). Добавочная линза удлиняет фокусные расстояния первой линзы. При этом больще увеличивается фокусное расстояние лучей, сильнее преломляемых (короткой длины волны), так что фокус Оф отодвигается больще, чем фокус Окр. Выбирая соответствующим образом параметры, мы заставляем совпадать фокусы двух (или даже трех) длин волн. Однако при современных сортах стекол не удается добиться совпадения фокусов для всех видимых лучей, в результате чего возникает остаточный хроматизм, называемый вторичным спектром. Для тонких линз совпадение положения фокуса для разных длин волн означает также уравнивание фокусных расстояний, т. е. полную ахроматизацию. Для толстых же линз (систем) совпадение [c.317]

Германий применяется для изготовления выпрямителей переменного тока различной мощности, транзисторов разных типов. Из него изготовляются преобразователи Холла и другие, применяемые для измерения напряженности магнитного поля, токов и мощи сти, умножения двух величин в приборах вычислительной техники и т. д. Оптические свойства германия позволяют использовать его для фототранзисторов и фоторезисторов, оптических линз б большоГ светосилой (для инфракрасных лучей), оптических фильтров, модуляторов света и коротких радиоволн. Внутренний фотоэффект в германии наблюдается и при поглощении средних и быстрых электронов, а также при торможении элементарных частиц больших масс. Так, при поглощении а-частицы отмечается импульс тока продолжительностью около 0,5 МКС, соответствующий прохождению 10 электронов. Поэтому германий может быть использован и для изготовления счетчиков ядерных частиц. На рис. 8-18 приведена вольт-амперная характеристика мощного германиевого выпрямителя б воздушным охлаждением. Рабочий диапазон температур германиевых приборов от —60 до -f70 °С при повышении температуры до верхнего предела прямой ток, например у диодов, увеличивается почти в два раза, а обратный — в три раза. При охлаждении до —(50—60) °С прямой ток падает на 70—75 %. [c.255]

Вследствие резкого повышения требований к качеству изображения, даваемого фотообъективом, использование совокупности только двух линз оказалось недостаточным. Начали строить оптические системы из трех и более линз. Крупным событием в истории инструментальной оптики стало создание в 1840 г. Й. Петцвалем портретного объектива, далеко опередившего оптическую технику своего времени. Объектив Петцваля имел большое относительное отверстие (1 3,2). У этого объектива впервые было достигнуто одновременное исправление многих аберраций [49]. При такой большой апертуре, какой обладал объектив Петцваля, этого было достигнуть очень трудно. Объективы Петцваля получили широкое распространение и находились в эксплуатации более 100 лет. Методика, которой пользовался ученый, не сохранилась, однако известно, что он построил свой портретный объектив на основании аналитических расчетов аберраций. Работа по созданию этого объектива была осуществлена в чрезвычайно короткие сроки (1836—1840 гг.). При этом был решен целый комплекс задач технической оптики оценка качества изображения, выбор типа оптической системы, создание техники расчета оптических систем и др. [c.366]

Опак-иллюминаторы ОИ-1 ОИ-3 Освещение поверхности непрозрачных нли полупрозрачных объектом, рассматриваемых пид микроскопом Рассчитаны для работы с объективами в короткой оправе при тубусе 1М0 мм без покровного стекла - - 75ХЮ0ХЗГ1 ОИ-3 имеет поляризационный фильтр между линзой и диафрагмой 1 [c.252]

Тепловая линза имеет конечное время релаксации,, определяемое теплопроводностью в пучке = рсро /и. Короткие импульсы (т %), для к-рых Пнл— а( А Ыt, испытывают нестационарную [c.408]

Обычно зажим тела накала производится так, как. показано на рис. 7-32,а. Таким образом монтируются длинные тела. накала, рааполагающиеся в лампах на двух и более молибденовых держателях, впаянных в линзу шта-бика и требующих соответствующей формовки. Короткие тела накала, монтируемые в лам пах в виде прямой линии на одном держателе или же совершенно не требующие молибденовых держателей, должны быть зажаты на концах электродов ПО схеме рис. 7-32,6. Но так как на монтажном автомате зажим длинных и коротких тел накала в концах электродов производится одним и тем же [c.347]

Метод фокальной монохроматизации предложен Рубенсом и Вудом [Л. 117]. Он основан на использовании пропускания кварца для излучений с длиной волны более 50 мкм. Кварц создает в инфракрасной области спектра две полосы поглощения при 8,5 и 20,75 мкм. При больших значениях длины волны он становится непрозрачным с увеличением длины волны его показатель преломления возрастает и доходит до 2,14, в то время как тот же показатель преломления составляет только от 1,5 до 1,41 между видимой частью спектра и излучениями с к = 5 мкм. Между 60 и 80 мкм кварц полностью непрозрачен, но становится вновь прозрачным при большей длине волны. Метод фокального выделения пользуется различием показателей преломления кварца с обеих сторон его области поглощения. В такой установке (рис. 32) лучи от источника 5 (горелка Ауэра в оригинальном выполнении по Рубенсу и Вуду) падают на линзу Ьу Придя к линзе Ьу излучения с короткой длиной волны расходятся, в то время как излучения с большой длиной волны образуют изображение в центре экрана Е (отверстие диаметром 15 мм). Установка только с одной линзой не могла бы достаточно хорошо выделить нужные излучения, так как в ней рассеивались бы также более коротковолновые излучения. Поэтому на пути лучей нужно поместить вторую линзу 2 и маленький экран О из черной бумаги, диаметром 25 мм, препятствующий прохождению центральных лучей с длиной волны меньше 8,5 мкм, которые могли бы пройти [c.58]

В этой же таблице для каждого компонента даны величины Р щ, определяющие до некоторой степени возможность изготовления компонента, так как большие по абсолютному значению Р,щ приводят к большим оптическим силам линз компонента н к большим кривизнам порерхностей. Наиболее благоприятные результаты дает комбинация ft,, = 0,25 и г = 0,80. По мере уменьшения значений а, уменьшаются значения Р , но вместе с тем уменьшаются н расстояния от входного зрачка до первой поверхности окуляра это делает невозможным применение таких окуляров с короткими фокусными расстояниями. [c.144]

Таким образом, неправильное положение источника относительно оси (децентрировку) можно обнаружить, наблюдая светильник из произвольной точки, предпочтительнее из центра наиболее интенсивно.освещенной области входного зрачка линз LiLj. Наличие крестообразного максимума яркости указывает на децентрировку смещение происходит в направлении короткой ветви креста, как это видно из рис. VI.41, 6. [c.490]

Наиболее часто используются одно- и многоэлементные линзовые компенсаторы, изготовляемые обкаткой из коротких цилиндрических обечаек (рис. 4.1.4, а, в) или сваркой из двух полулинз (рис. 4.1.4, б), полученных штамповкой из листового металла. Компенсирующая способность линзового компенсатора увеличивается пропорционально числу линз, однако применять более четырех линз не рекомендуется, так как теплообменник теряет осевую жесткость. При установке компенсаторов на горизонтальных аппаратах в нижней части каждой линзы сверлят дренажные отверстия с заглушками для слива воды или теплоносителя при гидроиспытаниях и ремонте. Кроме линзовых предложен еще ряд компенсаторов в корпусе других типов из плоских элементов (рис. 4.1.4, г), из элементов сферы (рис. 4.1.4, d), тороидальных (рис. 4.1.4, в) и др. Наиболее эффективны тороидальные компенсаторы, изготовляемые из труб с последующей резкой их по внутренней поверхности тора. Распределение напряжений по самому компенсатору достаточно плавное, однако наружные сварные [c.360]

Общепринято тонкую сферическую линзу рассматривать как оптическую систему с коэффициентами передачи М (г)=ехр (tfeof /2f) [71, где / — фокусное расстояние линзы. Однако такая модель не является адекватной при фокусировке световых импульсов очень короткой длительности, поскольку продольный пространственный размер импульса гораздо меньше толщины линзы и ее уже нельзя считать тонкой. Необходимо учитывать различие времени группового запаздывания вдоль различных лучей при проходе через линзу. [c.60]

Вот как спустя 23 года после своих первых работ высказался Габор о своей идее, ее реализации и последствиях Для ученого нет большей радости, чем быть свидетелем того, как одна из его идей открывает собой новую, стремительно развивающуюся отрасль науки. Мне выпало счастье высказать одну такую идею. В тот период я много занимался электронной микроскопией. Волны де Бройля были достаточно короткими для разрешения атомных решеток, но из-за несовершенства электронных линз разрешающая способность оказывалась ограниченной практически. При апертуре, обеспечивающей необходимый дифракционный предел разрушения, можно было получить только размытое изображение. Тем не менее, если исходить из принципа Гюйгенса, пучок должен содержать всю необходимую информацию. Что мешает ее расшифровать Очевидно то, что на пластинке регистрируется только половина информации мы пренебрегаем фазой волны. Нельзя ли ее вы51вить с помощью интерференции, налагая когерентный фон. Немного математики и несколько опытов позволили быстро проверить идею о восстановлении волн. Достаточно было осуществить суперпозицию комплексной волны, приходящей от объекта, с простой волной (плоской или сферической), сделать фотографию, затем, осветив ее простой волной, восстановить исходную картину. Возникающее при этом изображение было трехмерным. Мешало одно незначительное обстоятельство одновременно восстанавливалось еще одно изображение - двойник объекта. [c.49]

Широкие эксперименты проводятся и на землях Львовской области. iXлeбopoбы использовали яровой ячмень сорта Эльгина и озимый сорта Белта . Обработку семян проводили на машинах, разработанных Львовскими приборостроителями. Результаты показали 10%-ную прибавку урожая. Экспериментальная установка для лабораторной обработки семян была названа Львов-1. Электроника . Она собрана на гелий-неоновом и аргоновом лазерах. Один лазер работал в красной области спектра, другой —в ультрафиолетовой. Излучение лазеров с помощью короткофокусных линз расширяется до требуемого угла, обеспечивая тем самым определенную плотность излучения на поверхности, где размещались обрабатываемые семена- Промышленная установка Львов-1 предназначалась для обработки больших объемов зерна, в ней использовался только гелий-неоновый лазер. Из бункера под действием собственного веса семена движутся но наклонному желобу длиной около метра. За это короткое время происходит их активация. Сначала семена облучаются красным светом неоновой лампы, изогнутой в несколько колен, а затем попадают под лазерный луч, который разворачивается с помощью шестигранного зеркала на всю ширину желоба. Предварительное облучение зерна светом в диапазоне 0,63. .. 0,65 мкм призвано подготовить семена к более эффектив-. ному восприятию монохроматического лазерного излучения. Эта установка, выпускаемая небольшой серией, отличается простотой в изготовлении и эксплуатации, высокой надежностью и компактностью. Масса установки всего ПО кг, обслуживается она одним человеком и име-..ет производительность до 7 т зерна в час. [c.101]

Рис. 3.19. Схема экспериментальной установки для переключения с помощью импульсов лазера на красителе с синхронной накачкой (по [3.29]), см. гл. 6. 1 — ВЧ-генератор 2 — акустооптический синхронизатор мод 3 — Кг+-лазер 4 —лазер на красителе 5 — стробирующая головка 5 —фотодиод 7 —оптоэлектронный ключ 8 — блок питания 9 — стробоскопический осциллограф. К волноводной структуре прикладывалось постоянное напряжение порядка 100 В. Индуцированный в щели электрический сигнал подавался с помощью короткого коаксиального кабеля на вход В стробоскопической головки (HP 1430 С) с временем нарастания 20 пс. Для управления стробоскопической головкой на его вход А поступал сигцал с лавинного фотодиода, возникавший под действием ответвленной части излучения лазера накачки (криптоновый лазер), также работавшего в режиме синхронизации мод с частотой следования импульсов 76 МГц. Импульсы излучения лазера на красителе (пиковая мощность 100—500 Вт, длительность — 5—10 пс, частота следования 76 МГц) фокусировались линзой (/=40 мм) на активную поверхность детектора (0,45x0,03 мм ). В этом устройстве оптоэлектронный ключ может быть использован и как быстродействующий фотоприемник. Его чувствительность имеет порядок 1 мВ на 1 мВт средней мощности излучения лазера.

Рассмотрим для определенности геометрию с фокусировкой излучения при выполнении условия сжатия —длина среды, равная фокусному расстоянию линзы F, больше половины длительности Импульса накачки. Генерацию короткого стоксова импульса в этой геометрии можно упрощенно представить как его зарождение (из Шу.мов) в фокальной перетяжке линзы и дальнейшее усиление в Д0( юкалыюй области. При этом минимальная длительность сток- [c.219]

Схема с фокусировкой излучения позволяет сравнительно просто получать короткие импульсы излучения на стоксовой частоте. Кроме того, как это следует из содержания гл. 4, такая схема способна принципиально осущ,ествлять операцию обращения волнового фронта падающего излучения (волпы накачки). Основные ограничения длительности импульса, получаемые с помощью этой схемы, связаны с оптическим пробоем входного окна кюветы с ВРМБ-активной средой или той же среды в каустике линзы. Совокупность параметров ВРМБ-активных сред на длине волны лазера на неодимовом стекле (см. табл. 4.2) такова, что предельная длительность импульса ограничивается в диапазоне 0,2—0,5 не, а энергия — уровнем около W JДж]дil0 11 [не]. При использовании ВКР для сжатия импульса добавляется еще один конкурирующий эффект — генерация излучения на второй стоксовой частоте [54], имеющего плохую угловую расходимость. [c.221]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...