Состояние напряженное типа чистого сдвига

Окружность 2 —крайняя правая радиус ее является радиусом кривизны огибающего эллипса в точке /Са, а вершина располагается в крайней правой точке (точка С) участка AB вспомогательного эллипса. Окружность, 3— средняя окружность, она имеет наибольший радиус и касается огибающего эллипса в наивысшей его точке —точке В, а вершина этой окружности располагается в наивысшей точке (точка В) участка AB вспомогательного эллипса. Наконец, окружность 4 —это окружность общего положения (текущая окружность рассматриваемого семейства), она касается огибающего эллипса в точке М и имеет вершину в точке N, лежащей на участке AB вспомогательного эллипса. Окружности общего расположения всплошную заполняют заштрихованную на рис. 5.32, г область. Каждой точке участка AB вспомогательного эллипса соответствует определенное значение коэффициента Ца, а следовательно, и определенный тип напряженного состояния. При л = 1 имеем тип сжатия, при ц = 0 — тип чистого сдвига и при и = — 1—тип растяжения этим типам принадлежат соответственно окружности /, 3 и 2. Точки f, м / 2 —точки пересечения вспомогательного эллипса с осью абсцисс — являются фокусами огибающего эллипса. [c.438]

При напряженных состояниях типа чистого сдвига (при кручении, сколе) на изломах стекол наблюдаются участки, называемые решетчатой зоной. [c.91]

Другой путь состоит в том, чтобы создать в образце такие концентраторы напряжений, которые создают локальное напряженное состояние типа всестороннего растяжения. Следует заметить, что изложенная простая схема носит довольно грубый п приближенный характер. Нет уверенности в том, что сопротивление отрыву действительно представляет собой константу и не зависит от вида напряженного состояния. В действительности чистый отрыв, т. е. разделение тела по исходной поверх ности, по-видимому, не наблюдается. Прилегающая к поверхности отрыва зона, хотя бы и очень небольшой глубины, оказывается пластически деформированной. Различные экспериментальные определения сопротивления отрыву не дали надежных результатов, поэтому изложенная здесь схема в значительной мере принадлежит истории. Однако представление о существовании сопротивления сдвигу и сопротивления отрыву сыграло определенную роль для разъяснения физической стороны вопроса о разрушении. [c.659]

Физ. смысл М. у. выявляется при рассмотрении осн. элементарных типов напряжённого состояния упругого тела одностороннего нормального напряжения, чистого сдвига н всестороннего нормального напряжения. Для каждого из этих напряжённых состояний зависимость между напряжением и соответствующей ему [c.176]

Замечание. В дальнейшем изложении во вс х реологических моделях для обозначения соответствующих компонент напряжения и деформации мы будем использовать простые символы сие независимо от типа напряженного состояния. Таким образом, о и 8 у нас будут обозначать напряжение и деформацию сдвига при простом сдвиге нормальное напряжение и деформацию (в инженерных приложениях) при одноосном сжатии или растяжении абсолютные величины нормального напряжения и деформации чистого сдвига. Несмотря на то что подобная практика может быть неодобрительно воспринята людьми, изучавшими механику, она не будет иметь пагубных последствий, если нас интересует только зависимость определяющих уравнений от напряжения, а в этом и состоит наша задача. Как бы то ни было, о щие уравнения с неопределенными о и е всегда легко приспособить к любому частному случаю. Нужно только использовать соответствующие геометрические множители. [c.18]

На рис. 84 в координатах — ае приведены средние значения предельных напряжений, полученные на образцах из графита типа ВПП, размеры которых отличались почти в четыре раза. Из рисунка видно, что с увеличением объема напряженного материала прочность графита уменьшается как при одноосном, так и при двухосном напряженных состояниях. Степень снижения прочности незначительно зависит от соотношения главных напряжений, хотя можно отметить, что наиболее существенно масштабный эффект проявляется в области одноосного растяжения и чистого сдвига. Качественно те же результаты получены при испытаниях более плотного графита типа МГ. [c.201]

Например, для сферического деформированного состояния предполагается, что в сферической системе координат г, 0, ф компоненты скорости деформации и напряжения зависят только от 0, ф, причем Тт-е = Тгф = 0. В состоянии чистого сдвига задача статически определима, причем соответствующая система принадлежит к гиперболическому типу (Д. Д. Ивлев, 1966). Рассмотрены задачи о конической трубе и о вдавливании клинообразного в плане штампа. [c.101]

И круги Мора приобретают вид, соответствующий чистому сдвигу. Такой тип иапряжеиного состояния называют типом чистого сдвига, для него л,<, = 0. При этом Ыд = п/6. Вообще, каким бы ни было напряженное состояние, [c.434]

Простейшими видами напряженных состояний являются растяжение и чистый сдвиг. Они характеризуются только одним отличным от нуля напряжением. Первое из них имеет место при растяжении стержня и чистом изгибе бруса, второе — при кручении тонкостенной трубки. В зависимости от положения материальной точки при поперечном изгйбе бруса встречаются оба типа напряженного состояния и их комбинация. [c.45]

Для полу чения выражений, позволяющих оценить напряженное состояние мягкой прослойки в условиях неполной реализации ее контактного упрочнения в условиях двухосного нагружения, по аналогии с /93,94/ принимали, что снижение уровня касательных напряжений т , действующих на границе раздела металлов М и Т, связанное с вов-лече-нием твердого метаала в апастическую деформацию описывается соотношением типа (3.9) путем замены в них предела текучести при чистом сдвиге k на предельную величину касательных напряжений, характерную для данного случая нагружения (п). [c.122]

Численный анализ модели поликристалла при > О показал, что даже при простом растял<епии или чистом сдвиге небольшая часть зерен (около 4 %) испытывает разгрузку. При этом происходит перераспределение напряжений между зернами в зависимости от накопленной в каждом зерне пластической деформации. Это означает, что зависимость т от q, установленную при каком-либо одном типе напряженного состояния, можно распространять на случай пропорционального нагружения при других типах напряженного состояния лишь в первом приближении. [c.109]

Второе направление при построении критериев прочности композитных материалов содержит элементы структурного анализа и свободно от указанных выше недостатков. Это направление развито в работах [25, 55, 74, 92, 93, 105, 110, 161, 171, 193, 198, 200, 222, 245]. Однако в указанных работах рассматривался комнозитный материал при простейших типах напряженного состояния (чистое растян ение или сжатие, либо чистый сдвиг) случай сложного напряженного состояния не анализировался. Кроме того, приведенные соотношения не могут быть использованы применительно к изделиям, армированным песколт -кими семействами волокон. [c.24]

К двадцатым годам по справедливости нужно отнести и начало систематических экспериментальных исследований в связи с вопросами теории пластичности. В 1926 г. опубликовали результаты своих опытов М. Рош и А. Эйхингер, а двумя годами позднее появилась фундаментальная работа В. Лоде ). В обоих случаях испытывались образцы в виде тонкостенных трубок, а одной из главных целей эксперимента было сравнение условий текучести Треска и Мизеса для более широкого набора напряженных состояний, чем простое растяжение и чистый сдвиг. Лоде, кроме того, ввел в рассмотрение параметр, характеризующий вид (отношение диаметров кругов Мора) двухвалентного симметричного тензора, и изучал в своих опытах связь между i r и ig — параметрами Лоде соответственно тензора напряжения и тензора скорости деформации. На плоскости, отнесенной к координатам jia, [Ле-, диаграмма этой связи, по данным опытов Лоде, имеет характерный вид, всегда получавшийся и в более поздних опытах такого типа и позволяющий сделать важные выводы относительно конструкции определяющих соотношений. [c.82]

Физич. смысл М. у. выявляется при рассмотрении основных элементарных типов напряженного состояния упругого тела одностороннего нормального напряжения, чистого сдвига и всестороннего нормального напряжения. Для каждого из этих напряженных состояний зависимость между напряжением и соответствующей ему деформацией определяется простейшей ф-лой напряжение равно произведению соответствующей деформации на М. у. Одностороннему нормальному напряжению а, возникающему при простом растяжении (сжатии), соответствует в набавлении растяжения модуль продольной упругости Е (модуль Юнга). Он равен отношению нормального напряжения к относительному удлинению е, вызванному этим напряжением в направлении его [c.273]

Обратимся сначала к монокристаллу, находящемуся в условиях сложного напряженного состояния, притом такого, что скольжение происходит в одной только системе. Пусть я — направление нормали к плоскости скольжения, S—направление скольжения. Деформация монокристалла представляет собою чистый сдвиг в плоскости ns, величина этого сдвига является функцией касательного напряжения т , диаграмма зависимости между и т , дает закон упрочнения для монокристалла. Вид этой диаграммы не зависит от типа напряженного состояния. Таким образом, оказывае ся, что для [c.165]

Для напряженного состояния чистого сдвига т главные площадки составляют с исходными углы по 45°, а сами главные напряжения имеют значения. 01 = -03 = х (см. раздел 1, статная задача типа 1.4). Соответственно рассматриваемая задача сводится к отысканию напряжений на заданной площадке при известных главных напряжениях (см. ргодел 1, прямая задача типа 1.2 или 1.3). [c.30]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...