Пограничный слой на теле вращения

Уравнения пограничного слоя на теле вращения, записанные во введенной выше системе координат, совпадают с соответствующими уравнениями системы (7.4.24) — (7. 4. 33), за [c.380]

ПРИБЛИЖЕННОЕ РЕШЕНИЕ УРАВНЕНИЯ ДВИЖЕНИЯ ЛАМИНАРНОГО ПОГРАНИЧНОГО СЛОЯ НА ТЕЛЕ ВРАЩЕНИЯ ПРИ ПРОИЗВОЛЬНОМ ИЗМЕНЕНИИ СКОРОСТИ ВНЕШНЕГО ТЕЧЕНИЯ [c.117]

В гл. 11 мы получили приближенное уравнение для расчета теплоотдачи при турбулентном пограничном слое на теле вращения или внутри его—(11-30). Уравнение (11-30) должно быть также решением -уравнения при постоянных физических свойствах и малых скоростях массопереноса аналогично тому, как при постоянной скорости внешнего течения в качестве. 5 -уравнения использовалось уравнение (15-8). Тогда, подставив в уравнение (11-30) St = =g /G и Pr = )i./A и рассматривая лишь случай постоянной разности температур (исключив из уравнения to—toe), получим [c.385]

Решение уравнения движения несжимаемого ламинарного пограничного слоя на теле вращения с тупой носовой частью давно было решено, а, зная скорости в пограничном слое, можно легко рассчитать положение точки отрыва потока. Цель настоящей статьи заключается в определении влияния вращения вокруг оси симметрии на положение точки отрыва. С тем, чтобы можно было пренебречь эффектом сжимаемости, рассматривается только медленное вращение, причем берется частный случай (сфера), приводящий к некоторым упрощениям в результирующих уравнениях. [c.114]

ПОДОБНЫЕ ПОГРАНИЧНЫЕ СЛОИ НА ТЕЛАХ ВРАЩЕНИЯ [c.248]

Краткое содержание. Рассматривается образование подобных пограничных слоев на телах вращения во вращающемся потоке, оси которого совпадают с осями тела, или когда жидкость неподвижна, а тело вра- [c.248]

ПОГРАНИЧНЫЙ слой НА ТЕЛЕ ВРАЩЕНИЯ 295 [c.295]

Путем отсоса пограничного слоя на теле вращения (оживало — цилиндр) можно сохранить ламинарный пограничный слой при числе Рейнольдса, вычисленном по длине, 4,7-Ю —10,7 10 , и числах Маха 2,5—3,5. В процессе испытаний температура поверхности модели была равна равновесной температуре тепло- [c.219]

Расчетные характеристики пограничного слоя использованы для решения интегрального уравнения количества движения осесимметричного пограничного слоя на теле вращения. [c.463]

Распространение формулы для на области, удаленные от критической точки, и, что особенно важно, на турбулентное течение приводит к изменению величины р, изменению обобщенной аналогии между тепло-и массообменом ). Каких-либо обобщенных зависимостей для произвольных градиентов давления и других определяющих параметров здесь не получено- Впрочем, для ламинарного режима в силу принципа локальной автомодельности, указанного Л. Лисом, формула для Яэф указанного выше вида используется для расчетов и для точек поверхности, далеких от критической точки. Однако недавние численные расчеты многокомпонентного пограничного слоя на теле вращения, выполненные [c.557]

Пограничный слой на теле вращения. С практической точки зрения большую важность представляет пограничный слой на теле вращения, обтекаемом в. направлении оси вращения. [c.227]

Рис. 11.6. Система координат для пограничного слоя на теле вращения.

Таблица 11.2 Значения коэффициентов-функций ряда Блазиуса для расчета пограничного слоя на теле вращения.

Мы используем здесь для толщины вытеснения 6i и толпщны потери импульса 62 те же определения, какие были использованы в плоской задаче [см. соотношения (8.33) и (8.34), в которых у означает координату, перпендикулярную к стенке]. Однако для пограничного слоя на теле вращения иногда применяются несколько иные определе- [c.232]

Таким образом, расчет пограничного слоя на теле вращения радиуса г (х) с теоретическим потенциальным распределением скоростей U х) можно свести к расчету плоского пограничного слоя с распределением скоростей и (х), причем должно быть С/ = С/, а координаты х и х должны [быть связаны между собой первым из соотношений (11.53). Выполнив вычисление [c.240]

Пограничный слой на телах вращения [c.550]

Составим уравнения пограничного слоя на теле вращения при продольном его обтекании газом в координатах хну, причем используем то приближение, о котором шла речь в 104 при выводе системы уравнений (131) тогда получим (для общности в первом уравнении сохранено слагаемое, определяемое перепадом давления) [c.844]

В гл. 10 был описан приближенный способ использования точных решений для клиновидных тел для расчета теплообмена при продольном обтекании тела вращения потоком с произвольным распределением скорости вне пограничного слоя. На рис. 10-5 показано, что необходимые для расчета функции можно аппроксимировать линейными зависимостями, позволяющими получить простое расчетное уравнение для местного числа Стантона. [c.378]

Рассматриваемый метол расчета трения и теплообмена пригоден и для тел вращения при условии, что выполняются основные допущения теории пограничного слоя. Выражение для на телах вращения имеет следующий вид [c.168]

Поведение потока в пограничном слое обтекаемого тела в переходной области от ламинарного потока к турбулентному зависит от условий, сопутствующих этому переходу. Исследования условий перехода ламинарного слоя в турбулентный на длинных удобообтекаемых телах вращения проведены в работе [10]. Описание особенностей водяного туннеля, в котором они были осуществлены, а также сконструированного для этой цели гидродинамического микроскопа дано в работе [11]. [c.127]

Расчетные соотношения для случая ламинарного пограничного слоя на продольно обтекаемом удлиненном теле вращения. Принимаем по Е. И. Степанову следующую замену координат и скоростей [Л. 7] [c.144]

Рис. 5-1. Система координат и расположение контрольного объема, исопльзуемого при выводе интегрального уравнения импульсов пограничного слоя на теле вращения.

По уравнению (10-51) можно весьма просто определить коэффициент теплоотдачи к ламинарному пограничному слою на теле вращения с постоянной температурой поверхности при произвольном изменении вдоль нее скорости внешнего течения й . Для плоского течения R выпадает из уравнения. Легко показать, что при обтекании плоской пластины уравнение (10-51) сводится к уравнению (10-13), а при двумерном и осесимметричном течениях в окрестности критической точки — соответственно к уравнениям (10-17) и (10-18). Таким обра- [c.272]

Обпщй случай осесимметричного пограничного слоя на теле вращения с контуром, зависящим от текущей длины х, в частности на круглом цилиндре и конусе, рассмотрен Р. Ф. Пробстейном и Д. Эллиотом [ ]. Выяснилось, что в таких течениях с градиентом давления поперечная кривизна действует как дополнительный благоприятный градиент давления, способствующий повышению касательного напряжения на стенке и поэтому замедляющий отрыв пограничного слоя. [c.232]

Эта связь позволяет свести расчет осесимметричного ламинарного пограничного слоя на теле вращения к расчету ламинарного пограничного слоя на цилиндрическом теле. При таком способе расчета рассматриваемому теоретическому потенциальному обтеканию тела вращения сопоставляется теоретическое потенциальное обтекание некоторого цилиндрического тела. Распределение скоростей около этого цилиндрического тела может быть вычислено по указанным ниже формулам преобразования. Преобразование Манглера применимо также для пограничных слоев в сжимаемых течениях и для температурных пограничных слоев при ламинарном течении. Здесь мы изложим это преобразование только для несжимаемых течений. [c.239]

Устойчивость ламинарного пограничного слоя на теле вращения, обтекаемом в осевом направлении, исследована И. Пречем Выяснилось, что если отношение толщины пограничного слоя к радиусу кривизны стенки меньше единицы, то для пограничного слоя на теле вращения получается такое же дифференциальное уравнение возмущающего движения, как и для плоского случая. Следовательно, все результаты, полученные для плоских пограничных слоев, могут быть перенесены на обтекание тел вращения. [c.493]

Пограничные слои на телах вращения. Расчет турбулентного пограничного слоя, возникаюш его на теле враш,ения при его обтекании в осевом направлении, впервые был выполнен при помоп1 и теоремы импульсов К. Б. Милликеном [ ]. Соответствуюш ее уравнение импульсов уже было указано в 2 главы XI [уравнение (11.41)]. Э. Труккенбродт [" Ч показал, что если применить теорему энергии, то так же, как при расчете плоских пограничных слоев, для вычисления толп1 ины потери импульса можно вывести квадратурную формулу. Обозначим длину дуги вдоль меридианного сечения через х, а радиус поперечного сечения, перпендикулярного к оси,— через Я х). Тогда квадратурная формула будет иметь следуюш ий вид [c.620]

Весьма важным для практических приложений. является расчет пограничного слоя на телах вращения. Как показали Е. И. Степанов [19] и Манглер [20], уравнения пограничного слоя, возникающего на телах вращения при обтекании потоком, скорость [c.550]

Ламинарный пограничный слой на шаре, вращающемся в неподвижной жидкости рассмотрен Л. Хоуартом и С. Д. Нигамом [ ]. Б. С. Фэднис 1 ] распространил полученные результаты на пограничный слой на эллипсоиде вращения. На полюсах пограничный слой ведет себя так же, как на вращающемся диске, а в области экватора — так же как на вращающемся цилиндре. Происходит притекание жидкости к полюсам и оттекание от экватора. Последнее при одинаковой площади экваториального сечения и одинаковой угловой скорости тем больше, чем тоньше тело. Однако явления, происходящие в плоскости экватора, где встречаются один с другим и затем оттекают наружу погранитаые слои, движущиеся с обеих полусфер, не могут быть исследованы с помощью теории пограничного слоя. [c.238]

Мы начнем наше исследование с решения задачи о теплопередаче в ламинарном пограничном слое у тела вращения в предположении, что Ье=1, а нагретый слой находится в термодинамическом равновесии и, наконец, что температура поверхности много ниже, чем температура внешнего потока. Для большинства нагретых газовых смесей, представляющих интерес для специалиста в области гиперзвуковой газовой динамики, Ье —1,0, и приближенный подход, основанный на допущении, что Ье = 1, является вполне оправданным. В случае Ье=1 и /е=соп51 уравнения (4.52) и (4.53) имеют вид [c.131]

С разными углами раскрытия различаются только своей толщиной. При А = 1 будем иметь в качестве тела вращения плоскую шайбу. Тогда результаты, полученные для потока, вращающегося над неподвижным основанием, или для пограничного слоя на вращающейся шайбе, можно непосредственно перенести на конус вращения. Отсюда можно сделать следующий вывод. В случае конуса вращения, вращающегося в спокойной жидкости, параллельная стенке компонента центробежной силы вызывает, позади конуса вторичное течение, совпадающее с направ,лением образующих конуса. Одновременно на осовании условий неразрывности на внешней границе пограничного слоя жидкость должна втекать. Для конуса вращения, находящегося во вращающемся потоке, картина течения меняется на обратную вторичное течение здесь направлено от вершины конуса, а на внешней границе пограничного слоя жидкость оттекает. [c.256]

К тем же результатам можно прийти с более общей точки зрения, применяя к уравнениям пограничного слоя на продольно обтекаемом конусе преобразование Манглера ), заключающееся в переходе от координат х, у, отсчитываемых вдоль меридианного сечения поверхности тела вращения и по нормали к нему, к координатам х, у в соответствующем плоском пограничном слое пр формулам (г (х) — радиус поперечной кривизны тела вращения) [c.672]

До сих пор мы рассматривали задачу о пограничном слое в двумерном течении. Теорией трехмерного пограничного слоя в газе стали заниматься в середине 40-х годов. В 1946 г. В. В. Струминский обобщил основные интегральные методы расчета двумерного пограничного слоя на случай пространственного пограничного слоя газа на плоской пластинке, движущейся со скольжением. В самом начале 50-х годов опубликованы работы по трехмерному пограничному слою газа на поверхностях тел вращения, на стреловидных крыльях (В. Д. Хейз, Ф. К. Мур и др.). [c.326]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...