Моды гибридные

Характеристическое уравнение (2.2.9) в общем случае может иметь несколько решений для каждого целого значения т. Удобно выражать эти решения как где т и и-целые числа. Каждое собственное значение соответствует моде волоконного световода. Соответствующее решение уравнения (2.2.1) дает распределение поля моды. Оказывается [4. 5], что существуют два типа мод световода, обозначаемые Н и Е, При w = О эти моды аналогичны поперечной электрической (ТЕ) и поперечной магнитной (ТН) модам планарного волновода, так как аксиальные компоненты электрического и магнитного полей равны нулю. Однако при т> О моды волоконного световода гибридные, т, е, все шесть компонент электромагнитного поля отличны от нуля. [c.38]

Спектральные исследования с разрешением 10 МГц показали, что при ширине полосы усиления паров натрия Д/ = 50 МГц (2 10 см" ) генерация происходила на одной продольной моде, частота которой точно совпадала с частотой накачки и не зависела от длины резонатора. Однако при увеличении Д/ до 200 МГц за счет перестройки j вблизи используемой линии паров Na генерация осуществлялась одновременно на пяти продольных модах с интервалом с/(41) 40 МГц. вместо с/ (21) в обычном резонаторе. Все эти пионерские результаты полностью согласуются с предсказаниями теории (п. 1.3.2). Большим достоинством описанного лазера является возможность коррекции динамических искажений резонатора в полосе 100 МГц. Кроме того, лазер на красителе 1, накачивающий пары Na, и гибридный лазер оказываются автоматически синхронизованными ( 6.4), хотя это и не отмечено в работе. [c.196]

Свойства гибридного лазера оказались существенно иными, чем у исходного лазера накачки одномодовая генерация сменилась режимом синхронизации мод лазера накачки, а первоначально непрерывное излучение разбилось на периодические шумовые пички с частотным интервалом, примерно обратным времени пробега света по кольцевому резонатору обращающего зеркала. [c.201]

Рис. 7.20. Распределение интенсивности основной моды (а) и гибридной моды

Тангенциальная и радиальная составляющие электрического поля гибридных мод более высокого порядка даются выражениями [c.95]

Константа распространения гибридных мод круглого волновода имеет вид [c.95]

НЫХ элементов, построенных на базе перемещений, меняющихся по линейному закону вдоль границ элемента (матрица жесткости изображена на рис. 9.13), так и для элементов, основанных на поле перемещений (9.16) (матрица жесткости изображена на рис. 9.15). Последние, как было показано, можно также интерпретировать как полученные на основе гибридных жесткостных формулировок или базирующихся на линейных перемещениях вдоль границы, отвечающих дутым модам. [c.299]

Следовательно, формально необходимы отдельные апертурные системы, как самостоятельные источники либо мод -волн, либо //-волн, хотя все реальные источники - источники (в азимутальной ширине ДН) гибридных волн ЕН-или //Е-волн. [c.33]

Приведем некоторые соображения о модах гибридного лазера. Если исходить из его трактовки [1] как лазера с резонатором, образованным обычными зеркалами с двусторонним обращающим зеркалом внутри, то ясно, что в своей основе спектр добротности мод должен быть эквидистантным, как у обычного резонатора, однако с двумя существенными особенностями. Во-первых, при фиксированной частоте накачки нелинейного злемента реализуются лишь добротные моды, попадающие в полосу пропускания двустороннего обращающего зеркала Д о,5 = 2тгс// [7], так как только для них излучение, попадая на нелинейный злемент, испытывает дифракцию в направлении вдоль оси резонатора. Во-вторых, существенную роль должен играть добавочный фазовый сдвиг, возникающий в процессе смешения волн. Так как он зависит, от типа нелинейности, схемы взаимодействия и др., то его роль в каждом конкретном типе гибридного лазера требует внимательного анализа. [c.194]

БУмн — блок умножения СлС — ВС — вакуумный стол См — ГВС — гибридная вычислительная СТ — система СУ — ГПН — генератор пилообразного ТЕД — напряжения У — ГТУ — газотурбинная установка УПТ — ДУ—дифференцирующее устрой- УС — ство УСМ — И — интегратор ИЗ — измерительный зонд ФД — Инв — инвертор ФП — ИУ — измерительное устройство К — коммутатор ФФ — КБ — координатный блок Кв — квадратор ЦВД — КнП — кнопка пуска ЦНД — КП — коммутационное поле ЦСВД — М — двигатель сервопривода (мотор) ЦСД — Мд — модулятор ЧВД — Мод — модель ШИ — НС — нелинейное сопротивление ЭБН — НЭ — нелинейный элемент ПДН — потенциометрический дели- ЭГДА — тель напряжения ПМ — пассивная модель ЭИНП — РК — релейный коммутатор [c.8]

Трансформация II типа. При взаимодействии быстрой ЭЛ.-маги, волны, наз. 1акже модой холодной плазмы, с медленной плазменной волной, фазовая скорость с-рой существенно зависит от емп-ры плазменных электронов Т , 1[роисход гг резонансный назрев плазмы. В окрестное и слоя плазменною резонанса, где энергия ЭЛ.-магм, волны перекачивается н тепловую энергию электронов В магниюактивной плазме возможна линейная Т. в, вблизи слоев гибридного резонанса (ем. Взаимодействие вот и При этом если эл,- [c.161]

Режим ультракоротких импульсов. В работе [15] была реализована стационарная генерация ультракоротких импульсов ( = 15 пс) в лазере на красителе (родамин-6С) с пассивным обращающим зеркалом на BaTiOa, синхронно накачиваемом квазинепрерывным (/ = 76 МГц) Аг-лазером с синхронизацией мод ( = 514,5 нм, = 150 пс, < > = 700 мВт). Резонатор лазера на красителе содержал трехступенчатый двулучепреломляющий фильтр для селекции и перестройки спектра генерации. С учетом чрезвычайно жестких требований к согласованию оптической длиШ резонаторов обоих лазеров процедура получения генерации в гибридном лазере была более сложной, чем в предьщущих случаях, и состояла из сл цующих этапов [c.199]

Для высокоскоростных высокоточных узлов разработаны гибридные подшипники, кольца которых изготовлены из стали, а тела качения - из нитрида кремния (Si3N4). Вследствие большего значения модо ля упругости керамики в таких подшипниках уменьшены размеры площадки контакта в сопряжении кольцо-тело качения, что способствует уменьшению составляющих трения качения и скольжения. Меньший коэффициент трения нитрида кремния по стали, чем стали по стали, обусловливает меньший нагрев подшипников и их меньшую чувствительность к недостаточному смазыванию. Меньшие силы трения в кон- [c.329]

На рис. 7.19 приведено также распределение интенсивности ТЕМдр-моды, которая представляет собой гибридную моду с угловым распределением, возникающим в результате некогерентной суперпозиции двух ТЕМо1-мод, каждая из которых пропорциональна либо со8< , либо 8т< [c.507]

В практическом отношении наиболее интересны смешанные гибридные ЕНпт моды т> ), так как именно эти моды возбуждаются в большинстве лазерных волноводов. Если показатель преломления стенок волновода щ<2.02, то наименьшими потерями обладает волноводная мода ЕНп, у которой распределение поля излучения описывается бесселевой функцией нулевого порядка J( 2A05r a) (г - радиальная компонента, а - [c.94]

Это соотношение соответствует так называемой поперечной оптической моде. Описанное внутреннее движение в ячейке имеет сильную частотную дисперсию около резонансных частот. Можно поставить вопрос каково влияние этой сильной дисперсии на собственные моды линейного оптического распространения В частности, когда частота электромагнитной волны близка к резонансной частоте внутренних колебаний среды (т. е. ш -), то среда сильно возбуждается, ощутимая часть энергии переходит в механические колебания и распространение электромагнитной энергии ослабляется. Это подводит к понятию полярито-на — гибридного кванта, частично фонона (акустические колебания), частично фотона в окрестности резонанса, где имеется существенная дисперсия по волновому числу. Чтобы рассмотреть этот эффект наглядно, нужно связать уравнение [c.67]

Из численных методов отметим прямую оценку поля по его интегральному представлению (см. 12), метод нормальных волн в волноводных задачах (см. 15), гибридные подходы, где звуковое поле представляется в виде смеси мод и не имеющих каустик пучей [65, 160, 354, 407], метод параболического уравнения [112, 175, 243], а также метод суммирования гауссовых пучков [22, 23, 477]. Под гауссовым пучком в зтом контексте понимают высокочастотное асимптотическое решение волнового уравнения, сосредоточенное в окрестности луча. Поля гауссовых пучков не имеют особенностей на каустиках [19. 22]. О применении метода суммирования гауссовых пучков к расчету волновых полей в неоднородаой жидкости или упругой среде, в том числе при наличии сложных фокусировок, см.[136, 141. 325, 379, 477], атакжеобзор [22]. Отметим, что в изотропной упругой среде фокусировка поля в окрестности каустического клюва проявляется сильнее, чем в жидкости [22]. [c.385]

Среди собственных мод выделяют ТМ-моды (Я = О, поперечная магнитная), ТЕ-моды (Е - О, поперечная электрическая) и гибридные ЕН-моды, обладающие ненулевыми компонентами векторов электрической и магнитпо11 наиряжеиио-стей Е, и Я . Поляризации и поперечные распределения ампл1ггуды для двух низших мод показаны на р]1с. 19.9. [c.305]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...