Приведение представлений

Использование приведенных представлений и характеристик механики разрушения, как упоминалось выше, ограничивается условиями малости зон пластических деформаций Гт по сравнению с размерами трещины или [c.37]

На основе приведенных представлений получена зависимость, связываюш ая плотность теплового потока с температурным напором, а также характеристиками пористых структур и кипящих жидкостей [c.74]

С учетом приведенных представлений о тепловых эффектах химической реакции — для случая, когда под процессом подразумевается химическая реакция и состояния начала (индекс /) и конца процесса (индекс 2) соответствуют состояниям системы до реакции и после реакции — уравнения (11-22) и (11-23) могут быть представлены в следующем виде [c.226]

Использование приведенных представлений и характеристик механики разрушения ограничивается условием малости зон пластических деформаций Гт по сравнению с размерами трещин и дефектов, а тем более с размерами сечений конструктивных элементов. При этом разрушение происходит при напряжениях, меньших предела текучести материала. [c.234]

Приведенные представления практически исчерпывают все возможные случаи плоской задачи анизотропной теории упругости. [c.92]

К третьей группе относятся работы, сочетающие приведение трехмерных краевых задач теории упругости к двумерным задачам теории оболочек с оценкой области применимости приближенных теорий. В этом направлении выделяется метод, основанный на построении разложений искомых функций по возрастающим степеням координаты в тригонометрические ряды, в ряды по полиномам Лежандра и т. д. Подробный обзор работ, связанных с этим способом приведения, представлен в монографии Н. А. Кильчевского [54]. [c.4]

Приведение представления к его неприводимым компонентам часто можно осуществить по формуле (4.41), но в общем [c.59]

Определим действие операций вращения и на любую функцию симметричного волчка /, k, т). Это позволит определить свойства преобразований волновой функции в группе МС любого симметричного или асимметричного волчка, как только будет идентифицировано эквивалентное вращение для каждой операции группы МС (они приведены в таблице характеров группы МС в приложении А, где R° — тождественное вращение). Симметрия волновых функций сферического волчка получается приведением представлений молекулярной группы вращений К(М). В этом разделе рассматриваются лишь состояния с целочисленными значениями /. Состояния с полуцелыми I будут обсуждаться в конце главы. [c.258]

Если приведенное представление конфигурационного пространства дефектов посредством ультраметрической топологии является оригинальным, то внешняя сторона картины иерархического поведения дефектов в процессе развитой пластической деформации получила большое распространение [205, 206, 223]. Имея в виду ее важность, представим основные черты пластической деформации за счет взаимодействия дефектов, относящихся к различным структурным уровням. В отличие от аморфных систем их число сравнительно невелико по характерному масштабу принято выделять микроскопический уровень (а < а — меж- [c.293]

Из рис. 8.2 [176, 177], однако, следует, что поправка скорости деформации 6 на влияние неупругости (или на скорость обратной неупругой деформации ) приводит к скорости , которая убывает с Да немонотонно. Эаю противоречит приведенным представлениям [ 160]. [c.93]

Из приведенных представлений следует, что с увеличением радиуса аниона энергия гидратации убывает сильнее, чем энергия кулоновского взаимодействия, что приводит к росту адсорбции и флотационной способности собирателя. Поэтому иодид натрия в отличие от хлорида флотируется. С другой стороны, увеличение заряда катиона уменьшает адсорбцию и флотационную способность собирателя. По этой причине галогениды щелочноземельных металлов не флотируются, несмотря на то, что у ионов Ва + и аминной головки радиусы даже одинаковы. Только галогениды свинца, вследствие высокой поляризационной способности иона хорошо флотируются [2]. [c.440]

Не вдаваясь в оценку приведенных представлений, автор полагает, что предлагаемые концепции, возможно, в какой-то мере и имеют место, но вряд ли они определяют существо явления. Значительно убедительнее два следующих процесса, наблюдаемых на практике. [c.53]

Подставляя сюда приведенное представление функции Рауса, получим более подробное выражение [c.151]

Как видно из приведенных представлений общего решения векторного уравнения движения (1.8.6), динамическая задача термоупругости сводится к волновым уравнениям при их решении применяется преобразование Лапласа. [c.252]

Нетрудно заметить, что этот набор чисел складывается из наборов характеров неприводимых представлений Лгц, B2g, Elg и ги (табл. 51), причем этот результат приведения представления с набором характеров (111,32) является единственным. Независимо от того, каково взаимодействие, орбитальные волновые функции, получающиеся из 2р -атомных функций атомов С, всегда должны принадлежать вышеуказанным неприводимым представлениям, если только при этом сохраняется симметрия точечной группы Ван- [c.336]

Пусть и — унитарная матрица, производящая полное приведение представления В%] [c.45]

Результаты подобных вычислений приведения представления, порождаемого декартовыми смещениями, даны в табл. 21 для всех точек, линий и плоскостей высокой симметрии. [c.151]

Разложение представлений на неприводимые (приведение представлений) [c.43]

При весьма малых значениях т величина Ло возрастает вместе с периодом. Для более детального исследования значения Ло приведенное представление недостаточно, и, видимо, здесь недостаточно учитывать члены высшего порядка, а необходимо воспользоваться либо численным интегрированием, либо разложениями по степеням времени. [c.398]

Далее, из (9.14)—(9.24) для расчетных величин получим ранее приведенные представления, которые в принятых здесь обозначениях запишутся следуюш им образом [c.283]

Существенное значение имеет понятие редукции (приведения) представлений. Представление называется при-водимым, если существует инвариантное подпространство меньшего числа измерений, чем первоначальное пространство представления. Это значит, что при надлежаще.м [c.167]

Если базис представления ортонормирован и скалярное произведение инвариантно относительно групповых операций, то представление унитарно. Однако если известно, что представление унитарно, то нельзя еще утверждать, что его базис ортонормирован. Теорема Вигнера позволяет получить некоторые сведения об ортогональности и нормировке элементов базиса унитарного представления В, если оно разложено на неприводимые части. Обозначим элементы базиса приведенного представления через Значки , V, а имеют прежний смысл. Введем матрицу определив ее элементы равенством [c.65]

Перейдем теперь в тензорном пространстве к новому базису, выбрав его таким образом, чтобы представление группы перестановок распалось на неприводимые части. Матрицы приведенного представления мы можем представить в виде [c.185]

Более сложные модели по сравнению с представленной на рис. 6-2 могут привести к обобщенным формам уравнения Максвелла. Например, модель, приведенная на рис.6-3, соответствует, очевидно, уравнениям (6-4.40) и (6-4.41), а следовательно, и уравнению (6-4.39). [c.240]

На чертеже главное изображение показано в полном разрезе (изделие проецируется в форме несимметричной фигуры) и дает наиболее полное представление о взаимодействии деталей и способов их соединения. Неясными оказались назначение и способ присоединения детали 6, с этой целью и дан вид Б (частичный). Одна мелкая деталь, входящая в сборочную единицу 2, на главном изображении не ясна. Потребовалось дать выносной элемент (в крупном масштабе) для уточнения формы и способа соединения этой детали. Все другие изображения даны для выявления формы тех деталей, которые оказались не выявленными на главном изображении. Рассмотрим необходимость каждого из приведенных на чертеже дополнительных изображений и дадим им обоснование. [c.267]

На рис. 51 показаны детали, имеющие одну общую особенность,— все они поддерживают вал или ось. На рис. 51, а показана деталь, для представления о которой достаточно одного изображения. Затем произведены преобразования формы отдельных элементов детали, которые и обусловили количество дополнительных изображений на рис. 51, б —одно, на рис. 51, в и г —два. Приведенные на рис. 51 чертежи являются ярким примером обоснования выбора главного изображения. [c.62]

На рис. 75 приведен пример выполнения такого задания построенные изображения с нанесенными на них размерами дают полное представление о форме детали. [c.210]

Освоив построение плоских сечений различных геометрических поверхностей и тел, определение действительного вида сечений и построение разверток поверхностей, необходимо выполнить ряд упражнений для развития пространственного представления. Пример упражнения приведен на рис. [c.103]

На рис. 430 представлен учебный сборочный чертеж, записанный в разделе Документация спецификации, приведенной на рис. 429. В зтом сборочном чертеже приведены данные, необходимые для сборки изделия Обойма . [c.246]

Приведенные представления об эволюции дислокационно-дисклинационной структуры металлов отражают факт упорядоченности и самоор-ганизованности всей совокупности реализуемых ситуаций в кристалле в процессе накопления дефектов кристаллической решетки. Последовательность их возникновения направлена на поддержание устойчивости кристаллической решетки, чтобы наибольшую энергию при внешнем воз- [c.144]

Любая система может быть описана при помощи представления ее в виде графико-логической модели с использованием принципа вход-выход. К входным параметрам системы относятся факторы, определяющие источник деятельности системы ресурсы, потребности народного хозяйства и т. д. Выход системы — это цель ее существования или результат ее деятельности. Ценность приведенного представления системы заключается в том, что, используя его, с самых общих позиций можно рассматривать различные проблемы. [c.102]

Опираясь на приведенные представления о причинах появления склонности к локал >ным разрушениям, можно теперь попытаться объяснить установленные практикой факты относительно малой склонности к локальному разрушению аустенитных сталей, не содержаш,их ни титана, ни ниобия (тантала), но легированных молибденом и вольфрамом (например, сталь Х16Н8М2). [c.183]

В базисе случая Гунда (а) для молекулы H3F типы симметрии электронных спиновых функций получаются приведением представления D > группы К(М) на неприводимые представления группы Сзу(М), что дает Tes =/4г 0 . Умножая на тип симметрии электронной орбитальной функции Лг, получаем электронный спин-орбитальный тип симметрии Peso в виде Ai E, а эти два спин-орбитальных состояния расщеплены из-за спин-орбитального взаимодействия, что показано слева на рис. 10.11 в случае Гунда (а) это расщепление значительно больше расстояния между вращательными энергетическими уровнями. Ум- [c.276]

И ровибронные электронные спиновые типы симметрии Frves получаются такими, как в правой части рис. 10.12. В предельном случае (а) электронный спиновый тип симметрии Tes получается приведением представления группы К(М)2 к двойной группе 2v(M) , откуда следует Гез — Еу,- Умножая его на электронный орбитальный тип симметрии В, получаем [c.287]

Все приведенные представления обобщаются на случай (т-f-1 )-связной области. Тогда соотношения (8.100) прини- [c.215]

Характеры для точки Х1 приведены в табл. 22. Как и выше, при вычислении этих характеров следует учитывать изменение фазы, обусловленное перестановкой атомов в пределах одной подрешетки Браве. В табл. 22 дается также приведение представления. Отметим отсутствие определенной четности для фо-ноноБ в этой точке, несмотря на то, что операция г т является элементом группы (Х1)/2 (Х1) тем не менее колебания не являются просто четными или нечетными. [c.154]

Покажем теперь, как из приведенных представлений об элементарных возбуждениях в гелии следует свойство сверхтекучести. Вначале предположим, что гелий находится при абсолютном нуле температуры, т. е. в основном энергетическом состоянии. Пусть жидкость теперь течет через капилляр со скоростью V. Если бы при этом жидкость испытывала трение, часть кинетической энергии диссипи-ровала бы, превращалась в тепловую энергию. Нагревание гелия означало бы переход в возбужденное состояние. Но мы знаем, что квантовая жидкость не может получать энергию непрерывным образом. Для того чтобы такая жидкость перешла в ближайшее возбужденное состояние, в ней должно появиться элементарное возбуждение. Пусть энергия, которую имело бы возникающее возбуждение в движущейся вместе с жидкостью системе отсчета, равна е р), а соответствующий импульс равен р. Тогда в неподвижной системе отсчета энергия системы изменится на величину [c.11]

Знание типа группы позволяет определить (обычно с помощью заранее составленных таблиц) все возможные матрицы — блоки Лмхх , входящие в приведенное представление элемента (6.5). Матрицы t/Zvj,. .. отнесены к некоторому стандартному базису и следовательно, имеют вполне определенные числовые значения. Поэтому задача приведения принципиально сводится к решению следуюпщх матричных уравнений относительно матрицы приведе- [c.86]

Приведенные представления описывают плоское упругое поле, стационарное в системе координат 1 2, движущейся в нанравлении неподвижной положительной оси х со скоростью V, меньгпей С2- [c.85]

Имеется несколько возможных путей представления данных по снижению сопротивления, и часто то, что кажется противоречащим действительности, на самом деле оказывается просто следствием иного выбора системы графического представления. Рассмотрим график зависимости коэффициента трения от числа Рейнольдса типа приведенных на рис. 7-1 и 7-2. Линии 7 относятся к ньютоновским жидкостям, причем левые ветви соответствуют паузейлевому закону, справедливому для ламинарных течений, а правые ветви обычно представляют собой корреляции для гладких труб. [c.281]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...