Расположение Интенсивность

Следует также иметь в виду, что при расположении вертикального трубного пучка в слое реальная скорость газа с уменьшением шага увеличивается по сравнению со скоростью фильтрации, рассчитанной на все сечение колонны. Это, с одной стороны, должно увеличивать интенсивность теплообмена, а с другой, способствуя росту [c.123]

В отличие от аппаратов типа газовзвесь в регенераторах типа слой сыпучая насадка движется при объемных концентрациях порядка 0,3—0,6 м 1м . Это обуславливает высокое гидравлическое сопротивление (фильтрационный режим движения газа) пониженную интенсивность теплообмена между газом и насадкой (радиация, как правило, пренебрежимо мала) зачастую неравномерное распределение скоростей компонентов максимально высокую компактность расположения поверхности нагрева — насадки и поэтому уменьшение протяженности камеры, увеличение времени пребывания насадки и соответственно снижение требований к ее термостойкости использование более крупной (на порядок) насадки и незначительная опасность ее уноса весьма низкие скорости движения насадки значительное количество насадки и соответственно увеличенный вес теплообменника. [c.361]

Определяющей особенностью бейнитного превращения является то обстоятельство, что оно протекает в интервале температур, когда практически отсутствует диффузия (самодиффузия) железа, но интенсивно протекает диффузия углерода, т. е. интервал бейнитного превращения расположен выше точки d, но ниже точки е Чернова (см. рис. 194). [c.270]

Так как вихревая зона у внутренней стенки колена с углом поворота 90° заканчивается на относительном расстоянии == / р/Ьк = 6ч-8, то при таком промежутке между поворотами (или большем) течение в первом повороте не оказывает влияния на течение во втором. Поэтому структура потока за обоими поворотами получается одинаковой (рис. 1.38, а). Если же расстояние между поворотами меньше указанной величины, то вихревая зона у внутренней стенки после первого поворота не исчезает и, вследствие возрастания скорости у острого угла поворота, она замыкается, плавно закругляя поток (рис. 1.38,6). Это приводит к уменьшению интенсивности отрыва потока после второго поворота на 90°. Очевидно, что наиболее плавное скругление поворота вследствие замыкания вихревой зоны получается в том случае, когда второй поворот расположен близко к сечению с максимальной шириной вихревой зоны, образующейся за первым поворотом (7 , 1,6-н2,4). При этом поток за вторым поворотом не отры- [c.41]

Связь между элементами ЛВС осуществляется с помощью общей шины моноканала с высокой пропускной способностью. Структура информационных связей САПР (рис. 2.11) представляет собой исходную инфор]Мацию для разработки логической структуры ЛВС. Расстояния между различными узлами сети зависят от их территориального расположения на предприятии, а интенсивность обмена между узлами — от сложности проектируемого объекта. В зависимости от расстояний между узлами ЛВС и планируемой интенсивности обмена информацией выбирается аппаратура передачи данных. [c.85]

Как показали эксперименты [36, 109, 245], процессы энергоразделения в вихревой трубе связаны с НЧ и ВЧ неустойчивостями. Подавление звуковых колебаний с помощью акустических демпферов, расположенных на теле камеры закручивания, приводило к существенному уменьшению АТ . Так, использование акустических демпферов, настроенных на частоту 4 кГц, которая соответствует режиму вихревой трубы при АР= = 250 кПа, привело к снижению интенсивности звуковых колебаний на выходе из трубы на 25 дБ (от начального уровня 125 дБ) и уменьшению АТ на 35,6 К (от начального уровня 7 = 65 К). [c.121]

Равномерно распределенная нагрузка интенсивностью q кгс/м на консоли (рис. 58). Поперечную силу и изгибающий момент в произвольном сечении К будем вычислять как результат действия распределенной нагрузки, расположенной слева от сечения [c.50]

Три силы одинаковой интенсивности Р с пересекающимися линиями действия, которые образуют углы 120° одна с другой, имеют заданные точки приложения, расположенные так, что они образуют равносторонний треугольник (рис. 3, а). Ферма, соединяющая эти точки, должна иметь минимальный вес при условии, что для величины осевого напряжения в любом стержне задана верхняя граница 0q. [c.91]

Придав балке, представленной на рис. 2.64, условное изображение (рис. 2.65, а), определи / внутренние силовые факторы в ее поперечны.х сечениях. В соответствии с местом приложения нагрузок — пары сил с моментом Мо, сосредоточенной силы F и равномерно распределенной нагрузки интенсивностью q — разделим балку на три участка I, II н III. Рассечем балку на участке I сечением, расположенным на расстоянии. с от места приложения момента М , и отбросим правую часть балки (рис. 2.65, б). Тогда на основании уравнения (2.1) [c.202]

Рассмотрим произвольную точку А на экране Э (рис. 4.4), расположенную от центра экрана (точки пересечения с экраном перпендикуляра, опущенного из середины линии =- = I) на расстоянии О2А = у. Интенсивность в точке А определяется разностью хода лучей — d . Найдем М. Из треугольников S A A и S A A соответственно имеем [c.74]

Зависимость числа зон Френеля от радиуса отверстия и от взаимного расположения источника, экрана с отверстием и точки наблюдения. Займемся анализом формулы (6.11). Пусть в отверстии непрозрачного экрана укладывается только одна зона Френеля. Если радиус отверстия постепенно увеличивать, то число действующих ЗОИ Френеля в точке В будет непрерывно увеличиваться, принимая последовательно четные и нечетные значения. В результате такого изменения радиуса отверстия результирующая интенсивность (она прямо пропорциональна квадрату результирующей амплитуды Е ) в точке В будет периодически [согласно формуле [c.123]

Первый член в (6.14) равен нулю для точки В, расположенной непосредственно под краем экрана Э . Результирующая амплитуда для этой точки выражается линией OF,. При перемещении точки В по экрану вправо (в сторону и дальше) число действующих зон с правой стороны остается бесконечным, а слева появляются новые действующие зоны [вклад первого члена в (6.14) увеличивается]. Это соответствует перемещению по спирали влево от точки О. Например, если перемещению точки В в положение В соответствует точка на спирали, то амплитуда в точке Bj выражается через FiF . Аналогично, перемещению точки наблюдения влево в область геометрической тени полуплоскости (в сторону В[ и дальше) соответствует перемещение точки по спирали вправо от точки О. Если перемещению точки наблюдения в В, соответствует точка на спирали, то амплитуда в точке выразится через E2F+. Бесконечно удаленной вправо на экране точке наблюдения соответствует амплитуда F F,.. Условно эту амплитуду, а также соответствующую интенсивность примем равной единице F+F- 1). [c.134]

Некоторые сложности вызывает расчет потоков захватного у-излучения в защите с малым содержанием или даже отсутствием ядер водорода. Тогда часто относительная доля потока тепловых нейтронов мала и преобладает захват нейтронов промежуточных энергий. Для решения такой задачи необходимо прибегать к сложным многогрупповым расчетам. Приведем для этого случая простую формулу для грубой (обычно завышающей) оценки интенсивности захватного у-излучения из корпуса, за которым расположен какой-либо поглотитель нейтронов (например, слой карбида бора). Для простоты рассмотрим случай [c.67]

Балка-стенка большой протяженности в направлении осн Xi имеет высоту h и опирается в дискретных точках на опоры, расстояние между которыми равно 21. На нижнем краю при j j=0 балка не загружена. На верхнем краю при j j=/t балка загружена равномерно распределенным давлением интенсивностью q Решение задачи при расположении начала координат в одной из опор имеет вид [c.171]

Рисунок 4.15 - Зависимость между эффективной энергией активации движения (Uq) дислокаций в плоскости семейства (110) и коэффициентом интенсивности напряжений (Kпостроения прямых U(o)-Kq. Здесь характеризует активационные объемы при термически

Описанная топка относится к разряду факельно-слоевых, поскольку часть топлива сгорает в факеле. Для интенсификации горения в объеме через сопла, расположенные на задней стенке, дополнительно подают воздух (5—10 % общего количества) в виде струй острого дутья со скоростью 50—70 м/с. Эти струи интенсивно перемешивают потоки в объеме топки. Обычно вместе с острым дутьем в топку возвращают уловленный в золоуловителе унос с высоким содержанием горючих, что позволяет дожечь вынесенные из топки недогоревшие частицы. [c.140]

Декеном с сотрудниками [39] была проведена экспериментальная работа по определению среднего коэффициента теплоотдачи в сечении при N 20 методом, основанным на аналогии тепло- и массообмена при испарении нафталиновых шаров диаметром 30 мм. Нафталиновые шары закладывались в слой керамических шаров в трубе диаметром 600 мм (объемная пористость т = 0,40). Расположение шаров в слое было различным в разных сериях опытов, часть опытов была проведена для определения интенсивности массообмена в пристеночном слое при Re = 3-10 . Эксперименты показали, что испарение шаров у стенки происходит на 7% быстрее, чем шаров, расположенных в центре слоя. [c.88]

На рис. 3.14 представлено идеализированное расположение частиц у теплообменной поверхности. Исследования Габора [55] показали, что интенсивность теплообмена слоя с поверхностью сравнительно Мало чувстви- [c.93]

Следует отметить, что в проведенном в ИТМО АН БССР исследовании влияние расположения (вертикальное или горизонтальное) цилиндрического датчика-нагревателя в слое на интенсивность теплообмена практически не наблюдалось (разница не превышала 10%, т. е. была немного больше погрешности измерения а). [c.114]

Первое требование связано с отмеченным выше принципом единообразия визуальной характеристики системы параллельных плоскостей, одинаково расположенных относительно источника света. В этом отношании данный метод ничем не отличается от предыдущего. Основное отличие данной графической модели заключается в способе тональной характеристики плоскости. Ранее ее идентификация осуществлялась за счет равномерной штриховки, закраски или забрызгивания всей области, ограниченной контуром. В данном случае различные линии контура оказываются неравноценными. Штриховка плоскости начинается в той граничной зоне, которая наиболее выступает к зрителю. В пределах контура тон будет неравномерным, его интенсивность падает с отходом карандаша от выступающей границы контура, Те части плоскости, которые расположены в глубине подразумеваемого пространства, остаются совершенно не-заштрихованными (по крайней мере, на данном этапе идентификации пространственной ориентации плоскостей). [c.59]

Вследствие интенсивного теплового двнжеи 1я атомов ближний порядок дина.мнче-скн неустойчив. Мик к)0бъ-емы с правильным расположением атомов, возникнув, могут существовать некоторое время, затем рассасываться и возникать вновь в другом sjieM iiraiiHOM объеме жидкости и т, д. С понижением температуры степень ближнего порядка и размер таких упорядоченных микрообъемов возрастают [c.31]

Описываемая конструкция снабжена сетчатым развихрителем, расположенным в приосевой зоне дросселя, снабженного на периферии лопаточным диффузором. Подогретые массы газа, сформированные из периферийного потока камеры энергоразделения, покидают дроссель через специальным образом спрофилированное сопло. Отвод подогретых масс имеет осевую ориентацию и осуществляется соосно камере энергоразделения. Повышение температурной эффективности (ti = 0,59) при ц = 0,3 может быть объяснено двумя причинами, одна из которых — интенсивная турбулизация приосевых масс газа, способствующая радиальному энергомассопереносу, вторая [40] состоит в том, что при таком исполнении раскручивающего устройства приосевой поток в области дросселя формируется из менее нафетых раскрученных слоев периферийного вихря, а его более нагретые массы могут беспрепятственно истекать через лопаточный диффузор и спрофилированное сопло. [c.78]

ВОК на фадиентность потока, показаны на рис. 3.4. Их интенсивность вызвана условиями стока из периферийного вихря и определяет характер формирования приосевого вынужденного течения охлажденных масс газа. Максимум радиальной скорости по своему радиальному расположению находится в районе кромки отверстия диафрагмы [208]. [c.107]

Шульц-Грунов свидетельствует о противоположном осевом перемещении периферийно расположенных масс газа и масс газа, находящихся в приосевой области камер энергоразделения. В этом случае на фанице раздела потоков, движущихся противоположно, возникает свободная турбулентность. Пристенная турбулентность во вращающихся потоках газа проявляется значительно интенсивнее, чем при прямолинейном течении, но в процессе энергоразделения ей отводится меньщая роль. Шульц-Грунов, ссылаясь на Ричардсона [249], считает, что частицы газа, расположенные на более высоких радиальных позициях, в процессе турбулентного движения могут перемещаться к оси, а приосевые перескакивать на более высокие радиальные позиции. Частицы, перемещающиеся к центру, должны произвести работу против центробежных сил, так как они плотней приосевых. Частицы, перемещающиеся к периферии, должны произвести работу против сил, вызванных фадиентом давления. Эта механическая работа осуществляется в центробежном поле за счет кинетической энергии турбулентности, которая в свою очередь входит в общую кинетическую энергию направленного течения, т. е. элементы газа, перемещающиеся за счет радиальной составляющей пульса-ционного движения с одной радиальной позиции на другую, могут рассматриваться как рабочее тело холодильной машины, обеспечивающей под действием турбулентности перекачку энергии от приосевых слоев к периферийным. Физический процесс энергоразделения имеет аналог среди атмосферных явлений. Шмидт [256] показал, что в атмосфере тепло переносится от бо- [c.161]

С увеличением коэффициента избытка воздуха а протяженность третьей области уменьшается (см. рис. 7.5). Вторая зона смещается к свече зажигания практически сохраняя свои размеры в щироком диапазоне изменения а. Оптически неплотная область 1 при этом несколько возрастает. Такое перераспределение характерных областей объясняется ростом уровня окружных скоростей, интенсивности сдвиговых скоростей, повыщением объемной плотности кинетической энергии в вихревой камере. Сепарация крупных капель протекает более интенсивно и оканчивается в сечении, расположенном на более близком от свечи зажигания расстоянии. Такой же эффект вызывает и увеличение давления на входе в сопловой ввод. [c.314]

Для того чтобы характеризовать интенсивность изменения формы и размеров, рассмотрим точки А и В недефор-миропанного тела, расположенные друг от друга на расстоянии 5 (рис. 13). Пусть в результате изменения формы тела это расстояние увеличится- на Дз. Отношение приращения длины отрезка Дз [c.23]

Задача 75 (рис. 65). При расчете на уззгиб поршневой палец рассматривается как балка, свободно лежащая на двух опорах. Определить реакции опор, принимая нагрузку интенсивностью q равномерно распределенной по длине I и расположенной симметрично относительно опор. Весом пальца пренебречь. [c.39]

В зависимости от размера от]зерстия и длины волны при данном взаимном расположении источника, отверстия и экрана число действующих в точке В зон Френеля будет определенным — четным и нечетным. Если чис ю действующих зон нечетное, то в точке В будет наблюдаться максимум, если четное—то минимум. Максимальная интенсивность наблюдается в случае, когда в отверстии укладывается одна зона, а миь ималь-ная — когда две зоны Френеля. Чтобы найти результирующую интенсивность в другой точке экрана Э , например в точке В , необходимо разбить фронт волны на зоны Френеля с центром в точке Oi, находящейся на прямой SB . В этом случае часть зон Френеля будет закрыта непрозрачным экраном Эг и интенсивность в точке будет определяться не только числом зон Френеля, [c.130]

Вторичные максимумы, расположенные между минимумами, имеют весьма незаметные (практически нулевые) интенсивь ости. Так, например, самый интенсивный вторичный максимум равен примерно 1/20 интенсивности главного максимума. [c.146]

Не представляет принципиальной трудности рассмотреть случаи, когда штрихи в двух направлениях составляют угол, отличный от 90°, и луч падает наклонно к плоскости решетки. Учет этих факторов не изменит общего характера дифракцион1ЮЙ картины. Однако нарушетш строгой периодичности щелей (хаотическое распределение их) приводит к существенному изменению общей картины — наблюдаются симметричные размытые интерференционные кольца, обусловленные дифракцией света на отдельных частицах. Интенсивность наблюдаемых колец будет пропорциональна не квадрату числа щелей, приходящихся на единицу поверхности (как это было при дифракции на правильной структуре), а числу щелей. Эти две принципиально разные картины позволяют по результату наблюдения сделать вывод о характере расположения щелей (или частиц) на плоскости. [c.156]

Пусть на входе в канал расположен плоский бесконечный мононаправленный источник (рис. 12.6, а). Учитывая, что канал не вносит возмущение в угловое распределение излучения па границе среды (см. 7.3), и пользуясь угловым распределением интенсивности рассеянного излучения на стенках канала й/ (Еа, ро2, 0)/ 1Й в виде (7.41) или (7.36), можно определить компоненту натекания. [c.148]

Точка приложения С равнодействующей силы смещается в сторону, где интенсивность силы больше, и совпадает с центром тяжести площади треугольника, который находится в точке пересечения медиан, расположенной на расстоянии /а от основания треугольника и от его вершины Л, т. е. АС = 1 1. Точку приложения равнодействующей силы можно также определить, вычислив момент элементарных еосредоточенных сил дАх, например относительно точки Л, и применив затем теорему Вариньона о моменте равнодействующей силы. [c.56]

С помощью электрических и магнитных полей можно управлять движением электронов на пути от анода до экрана и заставить электронный луч рисовать любую картину на экране. Эта способность электронного луча используется для создания изобралсений на экране электронно-лучевой трубки телевизора, называемой кинескопом. Изменение яркости свечения пятна на экране достигается путем управления интенсивностью пучка электронов с помощью дополнительного электрода, расположенного между катодом и анодом и работающего по принципу управляющей сетки электровакуумного триода. [c.175]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...