Парообразование и свойства насыщенных паров

Парообразование и свойства насыщенных паров [c.50]

По мере роста давления различие между удельными объемами кипящей жидкости v и сухого насыщенного пара v" уменьшается, и, наконец, при некотором давлении они становятся равными. Такое состояние вещества называется критическим, а соответствующая точка на диаграмме (точка К на рис. 1-1) носит название критической. Параметры вещества в этом состоянии называются критическими критическое давление рк, критическая температура Гк, критический удельный объем v . В критической точке теплота -парообразования г равняется нулю, все свойства обеих фаз становятся тождественными, и эта точка является верхней границей двухфазной области, где возможно равновесное сосуществование жидкости и пара. [c.8]

Парообразование в открытом и закрытом сосудах понятия о насыщенном и перегретом паре. Зависимость температуры насыщенного пара от давления. Сухой и влажный насыщенный пар. Теплосодержание насыщенного и перегретого пара. Основные свойства перегретого пара. [c.604]

Им для многих давлений были определены для воды и водяного пара и некоторых других жидкостей все тепловые характеристики— плотность жидкости, давление насыщенного пара, его плотность, теплота жидкости, теплота парообразования и полная теплота пара. Измерения Реньо при проведении экспериментальных исследований имели высокую степень точности, что и было подтверждено последующими исследованиями свойств водяного пара. Реньо принадлежат некоторые аналитические соотношения между отдельными величинами водяного пара, составленные по опытным данным. [c.561]

Ниже приведены общие зависимости для определения физических свойств вещества в газообразном и жидком состояниях, а именно плотности, теплоемкости, давления насыщенного пара, плотности на кривой фазового равновесия, теплоты парообразования, поверхностного натяже- [c.399]

Соединив точки, отображающие конец процесса парообразования при различных давлениях, можно получить линию, называемую верхней пограничной кривой и представляющую собой геометрическое место точек, отображающих состояния сухого насыщенного пара при различных давлениях. На рис. 10-2 кривая сухого насыщенного пара проходит через точки Vi", и К (через v" в термодинамике обозначают удельный объем сухого насыщенного пара). Обе пограничные кривые сходятся в точке К, носящей название критической. Свойства этой точки будут рассмотрены несколько позже. [c.102]

При этом в опытах было обнаружено, что если кипящий металл находится под давлением инертного газа, то теплоотдача обычно оказывается более высокой (примерно в 1,5 раза), чем тогда, когда металл находится под давлением своего насыщенного пара. По-видимому, это объясняется тем, что газ, частично растворяясь в жидкости, облегчает вскипание и увеличивает число действующих центров парообразования. Инертный газ также способствует более раннему переходу от неустойчивого к развитому режиму кипения. Теплоотдача при кипении металлов зависит также от физико-химических свойств и материала поверхности нагрева, ее однородности. Все это приводит к тому, что опытные данные, полученные разными исследователями, значительно различаются. [c.278]

Для определения термодинамических свойств в области фазовых переходов используется уравнение (3-13). Например, в ряде работ [Л. 2, 91] значения теплоты парообразования г и удельного объема насыщенного пара v" органических теплоносителей получены из уравнения (3-13), которое в этом случае имеет вид [c.122]

Помещенные в настоящем издании таблицы термодинамических свойств воды и водяного пара включают данные об удельных объемах, энтальпии и энтропии жидкости и пара в состоянии насыщения, а также о теплоте парообразования и изменении энтропии при фазовом переходе. Указанные термодинамические свойства определены в зависимости от температуры [табл. II-1 (III-1) и давления [табл. II-II (Ill-II)j. [c.13]

Понятие о парообразовании. Пар насыщенный, сухой и влажный перегретый пар, их краткая характеристика. Понятие о теплосодержании пара. Основные свойства пара высоких и сверхвысоких параметров. [c.649]

Термодинамические свойства кипящей жидкости обычно отмечаются верхним индексом (щтрих), а свойства сухого насыщенного пара — индексом " (два щтриха). Из рис. 2.7 видно, что в критической точке и" = и = а теплота парообразования г = 0. [c.120]

Фонд библиотеки автоматизированной системы состоит из 164 программ и массивов численных данных, обеспечивающих расчет следующих теплофизических свойств жидкой и газовой фаз индивидуальных углеводородов и их производных, смесей, нефтей и нефтяных фракций плотности, теплоемкости, энтальпии, давления насыщенных паров, теплоты, парообразования, констант фазового равновесия системы жидкость—пар, вязкости, теплопроводности, коэффициента диффузии и поверхностного натяжения. [c.15]

Кроме этого, на основании разработанного метода найден ряд обобщенных температурных зависимостей термодинамических функций на линии фазового равновесия жидкость—пар. Получена обобщенная зависимость для расчета давления насыщенных паров [22, 24] при температурах, соответствующих давлению насыщения от 1 кПа до критического со средней ошибкой 1%. Для теплоты парообразования выведенная обобщенная зависимость [25] описывает экспериментальные данные в диапазоне Tr = = 0,50-ч-0,95 со средней ошибкой 1—3%. Полученные обобщенные зависимости для плотности пара и жидкости на кривой сосуществования в диапазоне приведенных температур описываются со средней ошибкой в 1% [26, 27]. Так как многие известные методы расчета теплофизических свойств газов и жидкостей требуют для своего расчета знание теплоты парообразования и плотности жидкости при нормальной температуре кипения, то были получены простые и точные обобщенные зависимости для расчета этих свойств [28]. [c.96]

Парообразование — свойство капельных жидкостей изменять свое агрегатное состояние и превращаться в пар. Парообразование, происходящее лишь на поверхности капельной жидкости, называется испарением. Парообразование по всему объему жидкости называется кипением оно происходит при определенной температуре, зависящей от давления. Давление, при котором жидкость закипает при данной температуре, называется давлением насыщенных паров рв.п, его значение зависит от рода жидкости и ее температуры. [c.14]

Основным механизмом передачи тепла в испарителе и конденсаторе тепловой трубы является теплопроводность с испарением и конденсацией. Теории теплопроводности с испарением и конденсацией были описаны в предыдущей главе. Прохождение тепла через насыщенный жидкостью фитиль сопровождается возникновением радиального градиента температур в жидкости. В зоне испарения температура жидкости на границе раздела труба — фитиль больше, чем температура жидкости на границе раздела фитиль —пар на величину, зависящую не только от свойств жидкости и фитиля, но и от плотности теплового потока. В двухфазной системе давление жидкости в испарителе равно давлению насыщения при температуре межфазной границы жидкость — пар минус капиллярное давление на межфазной границе. Из этого сле-дет, что давление насыщения пара при температуре границы раздела фитиль — труба превышает давление жидкости в этой же точке. Так как разность давлений возрастает с увеличением радиального теплового потока, в испарителе тепловой трубы и в фитиле испарителя может начаться образование паровых пузырьков. Образование в структуре фитиля паровых пузырьков является нежелательным, потому что они могут привести к возникновению перегретых участков и препятствовать циркуляции жидкости. Таким образом, существует ограничение теплового потока, связанное с парообразованием в тепловой трубе, и это ограничение названо ограничением по кипению. Существует разница между ограничением по кипению и другими ограничениями. А именно, ограничение по кипению накладывается на плотность радиального теплового потока, в то время как остальные ограничения — на осевой тепловой поток. Тем не менее, если геометрия испарителя и поверхностное распределение теплового потока в испарителе постоянны, то плотность радиального потока прямо пропорциональна осевому тепловому потоку. Кроме того, следует отметить, что образование паровых пузырьков ограничено только зоной испарения тепловой трубы, так как жидкость в конденсаторе переохлаждена до температуры меньшей, чем температура насыщения, соответствующая давлению жидкости в данной точке. Поэтому для зоны конденсации на плотность радиального теплового потока не накладывается никаких ограничений. Анализ ограничений по кипению затрагивает теорию пузырькового кипения. Пузырьковое кипение включает два независимых процесса 1) формирование пузырьков (зародышеобразование) 2) последующий рост и движение пузырьков. Представим себе сферический паровой пузырь вблизи границы раздела труба — фитиль. В состоянии равновесия [c.88]

Общетеоретическая часть учебника Мерцалова имеет следующее содержание введение механический эквивалент тепла уравнение лживых сил в применении его к термодинамике характеристическое уравнение система координат р—изображение различных процессов в системе координат р—и процессы изотермический и адиабатический обратимые и необратимые процессы коэффициент полезного действия постулат Клаузиуса принцип Томсона цикл Карно зависимость к. п. д. цикла Карно от температур источника теорема Клаузиуса энтропия система координат Т—5 политропные кривые характеристическое уравнение насыщенного пара применение первого принципа термодинамики к насыщенным парам уравнение Клапейрона выражение энтропии насыщенного пара изображение процесса парообразования в системе координат Т—5 построение тепловой диаграммы для насыщенного пара некоторые частные процессы для насыщенного пара процесс паровой машины свойства перегретого пара основные уравнения термодинамики для перегретого водяного пара цикл паровой машины для перегретого пара. [c.113]

Водяной пар, который получается в присутствии воды (на ру-диаграмме он характеризуется т очками, лежащими на линии между 2 и 5), обладает следующим свойством. Если при постоянной температуре уменьшить его объем, давление в противоположность тому, что наблюдается у идеального газа, не увеличится, так как часть пара превратится в жидкость. Наоборот, если, сохраняя постоянной температуру, увеличить объем, давление не упадет, а останется постоянным, и при этом часть воды превратится в пар. То обстоятельство, что в изотермическом процессе при изменении объема пар остается при одном и том же давлении, показывает, что каждому объему соответствует вполне определенное количество пара, в этом объеме находящегося. О таком паре говорят, что он насыщает пространство, в котором находится, и поэтому водяной пар в состояниях между точками 2 я 3 называется насыщенным. В самой точке 2 это еще только кипящая вода, т. е. здесь начинается парообразование, точка же 3 характеризует конец парообразования. Так как точка 3 характеризует такое состояние, когда вся вода уже превратилась в пар, он здесь называется сухим насыщенным паром. Во всех промежуточных состояниях между точками 2 и 5 рабочее тело представляет собой смесь кипящей воды (воды, нагретой до температуры кипения) и сухого насыщен ого пара. Такая смесь называется влажным насыщенным паром. [c.117]

Испарением называется парообразование, происходящее только с поверхности жидкости и при любой температуре. Интенсивность испарения зависит от физических свойств жидкости и насыщения ее парами окружающей среды. При испарении температура жидкости понижается. [c.82]

Если рассмотреть в Т, s-диаграмме (рис. 193), с одной стороны, процесс парообразования от к Л при температуре Г, а с другой стороны, парообразование от F к В при температуре T + dT, то обе теплоты парообразования будут различаться на разность изменений энтальпий вдоль путей EF и АВ. Эти разности мы можем вычислить с помощью предыдущего уравнения. При этом на участке от Л до S следует использовать свойства пара и у" в состоянии насыщения, а на участке от Е до F— свойства жидкости с и ц . На основе этого можно получить формулу Планка, справедливую вплоть до критического давления [c.310]

Из уравнений (14.3)—(14.5) следует, что снижение эффективности цикла с перегревом иара зависит от разности температур кииения и конденсации (Ti, — Г, ), теплоты парообразования гг , изобарной теплоемкости пара с,,,, и насыщенной жидкости Сх. Эта зависимость сложная, так как термодинамические свойства взаимосвязаны (например, теплота иарообразования связана с теплоемкостями пара и жидкости и т. д.). [c.135]

Необходимые для этого расчета величины удельных объемов жидкости и пара на линии насыщения v и v" могут быть взяты из таблиц термодинамических свойств водяного пара [Л. 5-2], а значения производной dpaldTa можно получить графически, дифференцируя полученную экспериментально зависимость давления насыщенного пара от температуры. В этом случае производная dptildTa определится как тангенс угла наклона касательной к кривой насыщения, построенной в координатах р—t в точке, для которой определяется теплота парообразования, [c.143]

Используя результаты опыта, необходимо вычислить величину константы этого уравнения. При этом температуру насыщенного пара при давлении, измеренном в опыте, можно определить по таблицам термодинамических свойств воды и водяного пара [Л. 9-1]. Следует рассчитать по уравнению значения температуры насыщенного пара лри давлениях от 0,5 до 100 бар и сравнить их с табличными [Л. 9-1]. Нужно также произвести подобный расчет, взяв в качестве исходного не значение теплоты парообразования, полученное в результате опыта, а табличное значение. Полученные температуры насыщенного пара также сра.внить с табличными. [c.267]

Известно, что при изучении термодинамических свойств веществ экспериментальные данные по теплоте парообразования часто используются для определения удельного объема сухого насыщенного пара v", так как для низких давлений величина v" очень значительна и непосредственное экспериментальное определение ее крайне затруднено. В этом случае удельный объем v" может быть получен из уравнения (Клапейрона — Клау- зиуса (1-9) [c.268]

В конце XVIII и начале XIX вв. в связи с развитием и значительным распространением паровых машин получило большое значение изучение физических свойств водяного пара. Первичные исследования свойств водяного пара пр]шадлежали Уатту, Дальтону и др. Так, Уаттом были определены удельный объем и теплота парообразования водяного пара при давлепни 1 ата им же были найдены значения давления насыщенного пара при различных температурах. Определению этих данных были посвящены и исследования Дальтона. На их основании им были составлены таблицы водяного пара. Дальтону принадлежит еще одно важное открытие — он в 1801 г. первый указал на различие паров насыщенных и перегретых он также показал, что перегретые пары приблизительно подчиняются законам Бойля и Гей-Люссака и тем точнее, чем выше их температура. [c.27]

Определением теплоты парообразования занимались Курбатов, Лугинин, Надеждин, Радзевич и др. Надеждиным в 1884 г. была выведена формула, устанавливающая зависимость между теплотой парообразования, теплоемкостью и давлением в 1913 г. Радзевич установила зависимость между теплотой парообразования, упругостью насыщенных паров и критическим давлением (ЖФО) Курбатовым были проведены экспериментальные исследования по определению физических свойств ртути в 1913 г. им были найдены значения теплоты парообразования ртути при различных давлениях Голицыну принадлежат эскпериментальные исследования по определению удельных объемов насыщенного водяного пара. [c.490]

Отклонения действительных газов и перегреты.х паров от уравнения ру = НТ объясняются конечным объемом молекул и наличием между их частицами сил сцепления, в идеальном газе отсутствующих. В жидкостях, как мы видели, силы молекулярного сцепления значительны, так что большая часть теплоты парообразования расходуется на работу дисгрегации. Естественно, что чем ближе перегретый пар к состоянию насыщения, тем сильнее сказываются силы сцепления между молекулами и тем больше его отклонения от свойств идеального газа. [c.253]

Пентен-2, цис-293, 294 —, давление насыщенного пара 294 —, плотность жидкости 294 —, теплоемкость жидкости 294 —, теплота парообразования 294 —, термодинамические свойства 293 Перфторбутан, н-352 Пропан, н — 173 — 191 вязкость газа 173 --и жидкости 173 [c.706]

Семейство изобар в области насыщения представляет собой пучок расходящихся прямых линий, начинающихся в нулевой точке. Чем больше давление, тем выше лежат изобары. Так как процесс парообразования протекает прн постоянной температуре, то в области насыщения изобары являются одновременно и H30TepMaN H. В области перегретого пара от верхней пограничной кривой изобары и изотермы расходятся. Изобары отклоняются влево, а изотермы — вправо. В области больших энтропий, т. е, низких давлений и относительно высоких температур, где перегретый пар по своим свойствам близок к идеальному газу, постоянной температуре отвечает постоянная энтальпия, Здесь изотермы идут горизонтально и совпадают с линиями i = onst, В области влажного насыщенного пара расположены линии постоянного паросодержания х = onst (см. пунктир), так же как в ру- и 7 5-Д1 аграммах. [c.138]

В процессе испарения парообразование происходит только на свободной поверхности жидкости. Это двусторонний процесс, в котором наряду с уходо.м части молекул из жидкости происходит и частичное возвращение молекул обратно в жидкость, В случае, если процессы ухода п возвращения молекул взаимно компенсируются, то наступает состояние динамического равновесия, пар над поверхностью становится насыщенным. Процесс испарения жидкости происходит при любой температуре, причем температура жидкости уменьшается, так как с ее открытой поверхности уходят молекулы, обладающие наибольшей энергией. Температура жидкости при испарении с открытой поверхности тем ниже, чем интенсивнее 1 спарение. В холодильной технике это свойство воды широко используют в устройствах для охлаждения воды (в градирнях, брызгальных бассейнах и т. д.), [c.192]

В качестве численного примера рассмотрим реакцию горения гремучего газа (413) при давлении 1 физ. ат и температуре 25° С. Энтальпия образования для этой реакции составляет А/газ = —57 798 кал1моль, если вода получается в газообразном состоянии, и А/ж = = — 68 317 кал1моль, если вода получается в жидком состоянии. Разность этих величин равна теплоте парообразованияЛ/= Ш 519 кал/моль. Если эту реакцию осуществить при постоянном объеме, то в соответствии с таблицами свойств воды и водяного пара при давлении насыщения 0,03229 аг=0,03125 физ. ат, соответствующем температуре воды 25° С, только V2 =1,5 0,03125 молей останутся в газообразном состоянии. Отсюда получается [c.309]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...