Характерные состояния пара

Какие характерные состояния паров вы знаете [c.183]

Рассмотрим более подробно характерные состояния пара, получаемые в процессе парообразования воды. Все термодинамические величины, приведенные ниже, отмечаются одним верхним штрихом, если точки находятся на нижней пограничной кривой, двумя верхними штрихами, если точки располол- ены па верхней пограничной кривой, и индексом X внизу отмечаются состояния влажного пара. Величины [c.245]

Ознакомимся с некоторыми терминами, которые следует четко усвоить для понимания последующего материала и работы со справочными данными о свойствах веществ. Приняты следующие названия характерных состояний точка а — кипящая жидкость точка Ь — сухой насыщенный пар (пар, находящийся в равновесии с жидкостью, становится сухим , если, не изменяя р а Т, удалить из системы жидкую фазу механическим путем) точка с — влажный пар (смесь кипящей жидкости и сухого насыщенного пара, область ж- -п) точка е (или ) — перегретый пар (газообразное состояние вещества, область п поблизости от пограничной кривой пара среда обладает свойствами реального газа — см. 11, при удалении точки, изображающей состояние вещества, вправо и вверх имеем в пределе идеальный газ) точка й (или /) — жидкость (жидкое состояние вещества, область ж). [c.108]

Отметим отдельные характерные состояния водяного пара в pt>-диаграмме. Так как процесс нагревания происходит при постоянном давлении, он изобразится в виде прямой, параллельной оси абсцисс. [c.108]

Различают следующие три характерных состояния парогазовой смеси [5, 9, 26] ненасыщенный газ, когда пар в смеси находится в перегретом состоянии насыщенный газ, представляющий собой смесь газа с сухим насыщенным паром пересыщенный газ, когда в смеси содержится влага в сконденсированном состоянии, находящаяся в равновесии со своим паром (туман). [c.33]

В продольном течении все три главные оси деформации в материале неизменны. Одна главная ось определяет направление растяжения. Тогда главные степени удлинения других двух главных осей будут равны для любой заданной пары состояний. Продольное течение можно представить с помощью только что выведенных уравнений для простого удлинения to t, если рассматривать состояние to как произвольно выбранное, характерное состояние (в котором базис ортонормален), а состояние г" —как переменное, зависящее, например, от времени t. Кроме того, будем полагать объем постоянным, так как этот случай представляет наибольший интерес для реологии полимеров. Общий случай непостоянного объема, если это необходимо, может быть рассмотрен в рамках настоящего формализма. Продольное течение называется установившимся, если скорость удлинения (сжатия) материального элемента на единицу его мгновенной длины в нанравлении растяжения (сжатия) постоянна, т. е. [c.54]

Выбор начальных параметров рио, Кпо, с(О) основан на анализе термодинамического состояния пара в момент развала капли. При высоких скоростях генерации пара реализуется большое число паровых пузырей, не успевающих значительно увеличить свои размеры до момента дробления. В этом случае за начальные давление и удельный объем в смеси можно принять исходные значения р и V в пузырях, т. е. при температуре взрывного вскипания Гнз Рпо ЮО бар, 1/по=1,57 см г Другая крайняя ситуация соответствует случаю малого числа пузырей. Для модели одного пузыря , рассмотренной в [45], характерно, что давление в растущем пузыре по мере его роста сначала резко падает, затем остается практически постоянным вплоть до момента достижения поверхности капли. В этом случае рио 20 бар, см -г [c.118]

Определение параметров характерных состояний воды и водяного пара и связь между ними [c.169]

Прежде чем переходить к рассмотрению таблиц и диаграмм воды и водяного пара, а также методов их использования, необходимо установить общие связи между параметрами в характерных состояниях парообразования, показанных на диаграмме (рис. 109). [c.169]

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПАРАМЕТРОВ ХАРАКТЕРНЫХ СОСТОЯНИЙ ВОДЫ И ПАРА 211 [c.211]

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПАРАМЕТРОВ ХАРАКТЕРНЫХ СОСТОЯНИЙ ВОДЫ И ВОДЯНОГО ПАРА И СВЯЗЬ МЕЖДУ НИМИ [c.211]

ХАРАКТЕРНЫЕ СОСТОЯНИЯ ВОДЯНОГО ПАРА [c.245]

Ниже рассматриваются те же характерные состояния жидкости и пара. [c.251]

Характерные точки цикла 1, 2, 3, 4, 5 я 6) (см. рис. 127) изображают состояние пара в точках с аналогичными номерами, показанными на рис. 126. [c.278]

Если соединить точки а, Ь, с, определяющие характерные состояния воды и пара при различных давлениях, то на р, u-диаграмме получим три основные линии [c.105]

При расчете п ровых процессов могут встретиться три случая процесс протекает полностью в области насыщения процесс протекает полностью в области перегрева процесс протекает частично в области насыщения, частично в области перегрева, т. е. характерной особенностью термодинамических процессор водяного пара является то, что пар в ходе процесса может переходить из одного состояния в другое, например, из перегретого во влажный насыщенный пар или наоборот. Поэтому расчет паровых процессов с помощью соответствующих диаграмм удобен прежде всего в силу того, что на диаграмме легко установить, происходит ли изменение состояния пара. При расчете процессов с помощью диаграмм используют иногда и аналитические соотношения, например в том случае, когда необходимо вычислить работу или изменение внутренней энергии. [c.97]

С повышением (понижением) температуры помимо изменения фазового состояния пар трения с характерными для них свойствами, могут происходить термомеханические процессы, инициироваться химические реакции и ряд других явлений, способных оказывать дополнительное значительное влияние на механические и химические свойства взаимодействующих материалов. [c.65]

Представленные выше модели для описания состояния пара в дальнейшем использованы для анализа влияния принимаемой модели на расчетные параметры тепловой трубы. Сразу же отметим, что расчетная мощность трубы практически не зависит от принимаемой модели для описания состояния пара. Учет рассматриваемых факторов при описании состояния пара оказывает влияние на изменение рассматриваемых параметров парового потока по длине и, в первую очередь, на распределение температуры при наличии значительных осевых градиентов температуры. Значительные изменения температуры пара по длине трубы имеют место при работе на звуковом пределе мощности и при весьма интенсивном теплоотводе, когда хотя бы на части зоны конденсации реализуется сверхзвуковой режим течения пара. Для дозвуковых режимов течения пара, которые наиболее характерны при работе тепловых труб, модель идеального газа дает достаточную для технических расчетов точность при определении изменения параметров парового потока по длине тепловой трубы. [c.69]

Для ртутных токосъемников характерны малые переходные сопротивления 0,001 Ом), для их привода необходимы небольшие мощности, однако при большой скорости вращения ртуть переходит во взвешенное состояние, что приводит к неустойчивости электрического контакта. Поэтому применение ртутных токосъемников обычно ограничено частотой вращения 50 Гц, хотя известны конструкции токосъемников, в которых частота вращения, достигала 583 Гц [3], но срок их надежной работы исчисляется несколькими десятками часов. Ртутные токосъемники имеют и другие недостатки после непродолжительного хранения происходит прихват дисков, сопровождающийся повреждением амальгамы, которой покрыты контактирующие поверхности. Это явление часто-выводит токосъемник из строя. Ядовитость паров ртути заставляет усложнять уплотняющие устройства и принимать специальные меры, гарантирующие безопасность обслуживающего персонала. Все это ограничивает применение таких токосъемников. [c.312]

Необходимо отметить, что имеются определенные области состояний макроскопических систем, для которых характерно существование сильно развитых флуктуаций. Это прежде всего состояния вблизи критических точек равновесия жидкость—пар или жидкость—жидкость (для расслаивающихся растворов), а также состояния вблизи точек фазовых переходов второго рода. Резкое возрастание интенсивности рассеянного света вблизи критических точек жидких систем носит название критической Опалесценции. Велики относительные флуктуации параметров малых систем. Известным проявлением флуктуаций в малых объемах служит броуновское движение, обусловленное флуктуациями случайной силы, действующей на броуновскую частицу со стороны соседних молекул жидкости. [c.149]

Для систем теплоснабжения, отопления, вентиляции и кондиционирования воздуха представляют интерес различные области состояний воды и водяного пара. Относительно низкие параметры характерны для отопления, вентиляции и кондиционирования воздуха вода и насыщенный пар используются здесь как теплоносители в отопительных системах вода имеет температуру 65— 150 °С, насыщенный пар имеет давление 0,1—0,3 МПа. Основной рабочей средой в системах вентиляции и кондиционирования воздуха является влажный воздух, в состав которого входит перегретый или насыщенный водяной пар с температурой менее 100°С. Что касается теплоснабжения и котельных установок, то здесь параметры выще в котлах для централизованного теплоснабжения вырабатывается насыщенный пар с давлением до 4 М.Па, перегретый пар может достигать температуры 250 или 440 °С. Параметры пара перед паровыми турбинами ТЭЦ могут достигнуть 13 МПа и 565 °С и даже быть закритическими 24 МПа и 565 °С (оба параметра выше критических значений). Широко используются насыщенный пар с давлением около 1,4 МПа и вода с температурой 150—180 °С (иод соответствующим давлением для предотвращения вскипания). [c.121]

Можно утверждать, что в состоянии А вещество представляет собой жидкость, а в состоянии С —пар. Действительно, в состоянии А вещество имеет малый удельный объем, очень малую сжимаемость (изотерма на рис. 1.34,6, проходящая через точку А, если ее провести, — почти вертикальная линия). Все это характерно для жидкости. [c.50]

Таким образом, пограничные кривые е-к и к-а делят площадь р — и-диаграммы на три характерные области I — жидкого состояния, II — двухфазного состояния (жидкость -1- пар), III — газообразного состояния. [c.59]

В свою очередь циклы тепловых двигателей можно разделить в зависимости от рабочего тела на две группы. Общим для циклов первой группы является использование в качестве рабочих тел газообразных продуктов сгорания топлива, которые на протяжении всего цикла находятся в одном и том же агрегатном состоянии и при относительно высоких температурах считаются идеальным газом (двигатели внутреннего сгорания, газовые турбины и реактивные двигатели). Характерная черта циклов второй группы — применение таких рабочих тел, которые в цикле претерпевают агрегатные изменения (жидкость, влажный и перегретый пар) и подчиняются законам, действительным для реальных газов (паросиловые установки). [c.104]

Попутно следует отметить другую характерную для воды точку, называемую тройной. Эта точка соответствует единственному состоянию воды, при котором она одновременно может находиться в трех фазах в виде жидкости, твердого тела (льда) и насыщенного пара. Параметры этой точки следующие [c.103]

Трихлорэтилен и углеводородные среды (56). Отдельные титановые сплавы в напряженном состоянии быстро растрескиваются в парах трихлорэтилена. В частности, обнаружено растрескивание участка сварных соединений из сплава — — 5 % А1 —2,5 % 8п, имеющего высокие остаточные сварочные напряжения. Подобное поверхностное растрескивание выявлено на сварных соединениях титановых сплавов в углеводородных средах с примесью галогенидов. Характерная особенность этих видов коррозионного растрескивания—практическое отсутствие периода зарождения трещин. Так как данное явление наблюдали главным образом на поверхности сварных соединений, его связывают с поверхностным окислением и наличием в тончайшем поверхностном слое трещин. И действительно, в результате снятия поверхностного слоя толщиной 5 мкм после сварки растрескивания не происходит. Имеющиеся трещины развиваются в трихлорэтилене и углеводородных средах. [c.56]

Если провести линии через точки одинаковых характерных состояний (рис. 3-1), то получим три кривые /, // и ///. Линия / соединит все точки, характеризующие состояние воды при 0° С и разных давлениях. Так как мы исходим из предположения, что вода несжимаема, эта линия должна быть параллельна оси ординат. Линия II представляет собой геометрическое место точек, характеризующих воду в состоянии кипения при разных давлениях, а линия III — точек, характеризующих сухой насыщенный пар. Эти две линии соединяются в точке /<. Это значит, что при некотором давлении нет прямолинейного участка перехода воды в пар. Очевидно, что в этой точке кипящая вода и сухой насыщенный пар обладают одними и теми же параметрами состояния. Эта точка называется критической точкой. Все параметры ее называются критическими и имеют для водяного пара следующие значения критическое давление = 221,145 бар критическая температура 4р = 374,116° С критический удельный объем у р = 0,003145 м 1кг, критическая энтальпия /кр = == 2094,8 кдж1кг. [c.110]

Таким образом, описанное устройство вместо однозначности параметров пара во всем промежутке между сопловыми и рабочими лопатками позволяет моделировать состояние пара в корневом, среднем и периферийном сечениях. При этом состояние в среднем сечении остается характерным для основного потока (сопло — лопатка), а параметры в корневом и периферийном сечениях. определяют расходы соответственно через щель между диафрагмой и рабочим колесом и через надбандажное пространство. Это обстоятельство позволяет получать более надежные данные для утечек через упомянутые элементы турбинной ступени. [c.224]

Точка Ь. Кипящая вода при давлении р. Все ниже рассматриваемые характерные состояния получаются в результате подведения к воде и пару теплоты. Так как процесс парообразования протекает при р = onst, то подводимая теплота может быть определена по разности энтальпий в конце и начале рассматриваемого участка. Если индексом 2 обозначить конечное, а индексом 1 — начальное состояния в изобарном процессе, то, по уравнению первого закона термодинамики, имеем [c.246]

В основу калибровочной теории сильных взаимодействий [4] положена калибровочная симметрия SU (3)с. Использование этой группы симметрии связано прежде всего с необходимостью обеспечить выполнение требований статистики Ферми — Дирака для грехкварковых систем, образующих, например, Л+ + - или 0 -барионы в состояниях с проекцией спина 1з 3/2, при нулевых значениях кварковых относительных орбитальных моментов, характерных для основных состояний связанных систем. Простейший способ обеспечить антисимметрию указанных состояний барионов относительно перестановки любой пары кварков — приписать каждому кварку с заданным ароматом (ароматом часто называют сорт кварка — и, d, s, с п т. д.) еще одно квантовое число, которое может принимать три различных значения. Это квантовое число получило название цвет. Антисимметризация волновых функций кварков по цветовым степеням свободы обеспечивает требования статистики Ферми — Дирака для барионных состояний со спином и четностью 3/2+. [c.973]

Сверхпроводники и криопроводники. Явление сверхпроводимости было открыто нидерландским физиком X. Камерлинг-Оннесом в 1911 г. Согласно современной теории, основные положения которой были развиты в работах Д. Бардина, Л. Купера, Дж. Шриф-фера (теория БКШ), явление сверхпроводимости металлов можно объяснить следующим образом. При температурах, близких к абсолютному нулю, меняется характер взаимодействия электронов между собой и атомной решеткой, так что становится возможным притягивание одноименно заряженных электронов и образование так называемых электронных (куперовских) пар. Поскольку куперовские пары в состоянии сверхпроводимости обладают большой энергией связи, обмена энергетическими импульсами между ними и решеткой не наблюдается. При этом сопротивление металла становится практически равным нулю. С увеличением температуры некоторая часть электронов термически возбуждается и переходит в одиночное состояние, характерное для обычных металлов. При достижении критической температуры (Т ) все куперовские пары распадаются и состояние сверхпроводимости исчезает. Аналогичный результат наблюдается при определенном значении магнитного поля (критической напряженности Я р или критической индукции Акр), которое может быть создано как собственным током, так и посторонними источниками. Критическая температура и критическаяс напряженность магнитного поля являются взаимосвязанными величинами. Эта зависимость для чистых металлов может быЪ приближенно представлена следующим выражением [c.122]

Сверхпроводники второго рода отличаются тем, что переход в сверхпроводящее состояние у них осуществляется не скачком, а постепенно. Для них характерны два критических значения магнитной индукции для температуры Т р < Т . Если магнигная индукция во внешнем поле начинает превосходить значение нижней критической индукции, то происходит частичное проникновение магнитного поля во всю толщину сверхпроводящего образца. При этом под действием силы Лоренца электроны в сверхпроводнике начинают двигаться по окружностям, образуя так называемые вихри. Внутри вихря скорость вращения возрастает по мере приближения к оси до тех пор, пока не достигнет критического значения и не произойдет срыв сверхпроводимости. По мере увеличения внешнего магнитного поля количество вихрей возрастает, а расстояние между ними сокращается. Когда оно станет соизмеримым с размером ку-перовской пары, практически весь объем перейдет в нормальное состояние и магнитное поле полностью проникнет в образец. К сверхпроводникам второго рода из чистых металлов можно отнести только ниобий Nb, ванадий V и технеций Те. [c.124]

Практически пользоваться уравнением Ван-дер-Ваальса нельзя, так как оно дает результаты, недостаточно точные для нужд современной паро-техники. Наиболее точным является в настоящее время уравнение состояния реальных газов, разработанное М. П. Вукаловичем и Н. И. Новиковым применительно в основном к водяному пару. Вывод этого уравнения основан на предположении наличия в реальных газах ассоциаций молекул, механически объединенных в двойные, тройные и более сложные комплексы, образующиеся в результате взаимодействия между ними. Для этого уравнения характерно близкое совпадение результатов расчетов с опытными данными. Однако для практических целей пользование этим, как и другими уравнениями состояния реального газа, неудобно вследствие сложности их и необходимости выполнения трудоемких вычислений. Обычно пользуются готовыми данными, которые берут из таблиц водяного пара или из диаграммы s—i водяного пара. [c.99]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...