Эквивалент тепловой

Изменение за время Ы кинетической ЬТ и внутренней Ьи энергий определяется работой внешних сил ЬЬ и механическими эквивалентами тепловой энергии и ЬQ , сообщаемой упругому телу внешними источниками тепла и накапливаемой внутри тела вследствие изменения его температуры [9] [c.27]

Эквивалент тепловой 51 Работа электрического тока 456 Рабочий режим синхронных двигателей 490 Равновесие — Принцип смещения 66 --твердых тел в жидкости 614 [c.725]

Механический эквивалент тепловой энергии. Количество тепла, необходимое для того, чтобы повысить температуру 1 кг воды на 1° С, называется килокалорией. [c.7]

Обозначая через 5Q механический эквивалент тепловой энергии, сообщаемой упругому телу за элемент времени di, мы имеем по первому закону термодинамики [c.66]

Высокочастотный нагрев основан на принципе преобразования электрической энергии в ее эквивалент тепловой энергии. Поскольку преобразование происходит по всей массе материала, подвергающегося воздействию тока высокой частоты, потери энергии и температурные перепады минимальны. Нагревание происходит очень быстро и относительно равномерно. Под действием высокочастотного электрического поля, направление которого меняется несколько миллионов раз в секунду, молекулы в материале подвергаются периодическим толчкам. Количество тепла, возникающего в пластмассе, прямо пропорционально мощности высокочастотных колебаний, воздействию которых оно подвергается. Однако напряжение и частота, при которых эта мощность имеет место, зависит от вида материала и его электрической характеристики, известной под названием коэффициента потерь . К счастью, большинство пластмасс, так же как и других применяемых диэлектрических материалов, имеет достаточно высокий коэффициент потерь, поэтому для их сварки токами высокой частоты применяется электрический ток невысокого напряжения и частоты. [c.123]

Назовем параметр Н тепловым эквивалентом . Тепловым эквивалентом калориметрической системы называется количество теплоты, необходимое для изменения температуры этой системы на один градус. Его размерность — Дж/°С. [c.8]

Наряду с выражением тепловой эквивалент применяют выражения водяной эквивалент , тепловое значение , теплоемкость , эффективная теплоемкость , фактическая теплоемкость , энергетический эквивалент . [c.8]

Работа 1 — 366 — Вычисление графическое 1 —367 2 — 4 — Потери вследствие необратимости 2 — 42 — Эквивалент тепловой 2 — 40 -— излома 6 — 20 [c.462]

При сопоставлении топливных эквивалентов рекомендуется проверять в лаборатории Qp исследуемого топлива, так как отклонение этой величины уже на 150 кал кг вызывает большую ошибку в численном значении эквивалента, а тем самым и в топливных подсчётах. Эквиваленты (тепловые) для некоторых видов топлива приведены в табл. 19. [c.707]

Электрическая энергия, потребляемая дугой, в основном превращается в тепло. Тепловую мощность дуги можно принять равной тепловому эквиваленту Q (кал/с) электрической энергии, пренебрегая теплом, идущим на химические реакции в дуговом промежутке и несколько меняющим тепловой баланс дуги. Тепловой эквивалент электрической мощности можно определить по формуле [c.19]

Величиной, характеризующей тепло, расходуемое на нагрев и плавление основного и электродного металлов, является коэффициент полезного действия дуги г), который представляет собой отношение эффективной тепловой мощности дуги к тепловому эквиваленту ее электрической мощности, т. е. [c.20]

Определить тепловой эквивалент электрической мощности дуги, эффективную тепловую мощность и к. п. д. сварочной дуги по формулам (4), (5), (6). [c.23]

Перекрестный ток. Аналитический расчет тепловых аппаратов с перекрестным током довольно сложен и базируется на работе, выполненной Нуссельтом в 1911 г. Для приближенных расчетов можно рекомендовать уравнения, в которых известными величинами являются поверхность аппарата f, коэффициент теплопередачи k, условные эквиваленты U7i и и начальные температуры 1 и г 2- Требуется найти конечные температуры t [, t 2 н количество теплоты Q. [c.493]

Расчет удельной активности и у-эквивалентов смеси продуктов деления производится по формулам 13.2 с последующим суммированием полученных результатов по всем изотопам. Необходимо отметить, что величины Q, М, а также 5, за небольшими исключениями, линейно зависят от тепловой мощности реактора го. Поэтому они обычно рассчитываются на единичную мощность w. Естественно, что при этих условиях численные значения Р, М и 5, выраженные в кюри на килограмм, в грамм-эквивалентах Ра на килограмм и в мегаэлектронвольтах в секунду на килограмм, будут равны их значениям в кюри на киловатт, грамм-эквивалентах Ра на киловатт и в мегаэлектронвольтах в секунду на киловатт соответственно. [c.183]

Д - тепловой эквивалент работы. [c.4]

Термодинамика возникла из потребностей теплотехники . Развитие производительных сил стимулировало ее создание. Широкое применение в начале XIX в. паровой машины поставило перед наукой задачу теоретического изучения работы тепловых машин с целью повышения их коэффициента полезного действия. Это исследование было проведено в 1824 г. французским физиком, инженером Сади Карно, доказавшим теоремы, определяющие наибольший коэффициент полезного действия тепловых машин. Эти теоремы позволили впоследствии сформулировать один из основных законов термодинамики — второе начало. В 40-х годах XIX в. в результате исследований Майера и Джоуля был установлен механический эквивалент теплоты и на этой основе открыт закон сохранения и превращения энергии, называемый в термодинамике ее первым началом. Энгельс назвал его великим основным законом движения , устанавливающим основные положения материализма. Закон сохранения и превращения энергии имеет как количественную, так и качественную стороны. Количественная сторона закона сохранения и превращения энергии состоит в утверждении, что энергия системы является однозначной функцией ее состояния и при любых процессах в изолированной системе сохраняется, превращаясь лишь в строго определенном количественном соотношении эквивалентности из [c.10]

Величину L/Q=/ называют механическим эквивалентом теплоты, а обратную ей А = jJ — тепловым эквивалентом роботы. [c.30]

Произведение M j, (Вт/К) является полной теплоемкостью потока с массовым расходом М при температуре Т. Ее обозначают W и называют тепловым или водяным эквивалентом потока. [c.247]

Было установлено, что коэффициент Л, названный тепловым эквивалентом работы, сохраняет постоянное значение независимо от того, как получена теплота, каков вид работы, какова температура тела и т. п. [c.30]

По физическому смыслу удельный расход топлива представляет собой соотношение тепловых эквивалентов топлива От<3 н.р, расходуемого на осуществление воздействия, и дополнительно добываемой нефти ЛОн-Сн.р [c.130]

При изучении явлений, в которых имеет место преобразование механической энергии в тепловую, необходимо вводить в рассмотрение дополнительно две физические размерные постоянные одной из них является механический эквивалент тепла [c.17]

ВИЯМИ И явление не сопровождается преобразованием между тепловой и механической энергиями. Механические процессы происходят независимо от тепловых. Отсюда следует, что значение плотности жидкости несущественно для всех тепловых величин, а значение механического эквивалента тепла вообще несущественно ввиду отсутствия перехода тепловой энергии в механическую. Далее, если принять, что плотность р и величина J не влияют на изучаемый процесс передачи тепла, тО из теории размерности получается, что величина постоянной Больцмана к также несущественна, так как размерность постоянной к содержит символ единицы массы, от которой независимы размерности Н и определяющих величин. Несущественность величин р, / и А для указанных предположений легко также усмотреть из математической формулировки задачи об определении количества тепла, передаваемого телом жидкости. Эти обстоятельства оправдывают отсутствие р, J VI к среди определяющих параметров, указанных Релеем ). Однако если сохранить допущение о несущественности плотности р ) и не делать предположения, что / и /с несущественны, что является результатом дополнительных соображений, то к таблице определяющих параметров Релея необходимо присоединить величины к Т1 J, после чего получаем следующую систему определяющих параметров [c.57]

Тепловой эквивалент топлива, по формуле (1.23), [c.13]

Задача 1.22. Определить приведенную влажность, приведенную зольность и тепловой эквивалент челябинского угля марки БЗ, если известен состав его горючей массы С =71,1% tf = 5,3% 8л=1,9% N =1,7% 0 = 20,0% зольность сухой массы а"=36% и влажность рабочая =18%. [c.14]

Здесь и — потенциальная энергия деформации всего тела, а 6(2 — механический эквивалент тепловой энергии, подведенной ко всему телу. Как это станет ясно из нижеизложенного, существует при определенных условиях так называемый упругий потенциал, характеризующий деформированное состояние тела, численно равный работе напряжений, приходящейся на единицу объе.ма (удельная потенциальная энергия упругих деформаций). [c.461]

Применение носледней единицы исключает необходимосгь пользоваться в расчетах эквивалентами тепловой и других видов энергии. Новую единицу тепла (килоджоуль) легко представать по аналогии с прежней единицей — килокалорией I килоджоуль равен количеству тепла, необходимого для нагрева на ГС 1 кг воздуха, взятого при нормальных условиях. Как известно, одна килокалория определялась количеством тепла, сообщаемым 1 кг воды при нагреве ее на Г С. [c.4]

В этом сборнике напечатаны следующие работы Томсона 1. О динамической теории теплоты с численными выводами, полученными на основе джоулевского эквивалента тепловой единицы и наблюдения Реньо над водяными парами. 2. О механическом действии лучистой теплоты или света. О власти одушевленных существ над матерней. О полезных для человека источниках механической работы. 3. О проявляющейся в природе общей тенденции к рассеянию механической энергии. [c.560]

Существуют два основных источника шума, появляющегося в выходном сигнале детектора шум самого детектора и флуктуации, присутствующие в тепловом излучении, которое попадает в детектор [58]. Ни один из них не ограничивает чувствительность фотоэлектрических пирометров в области выше 700 °С. Оба детектора (фотоумножитель и кремниевый фотодиод) могут быть использованы с временем усреднения, достаточно большим, чтобы снизить случайную погрешность из-за шума детектора и флуктуаций излучения до уровня в несколько миликельвинов в температурном эквиваленте. [c.377]

Полную тепловую мощность сварочной дуги, т. е. количество теплоты, выделяемое дугой в единицу времени, приближенно считают равной тепловому эквиваленту ее электрической мощности д=Шд, где / — величина сварочного тока. А 11д — падение напряжения на дуге, В — тепловой эквивалент электрической мощности сварочной дугй, Дж/с. [c.11]

Если продукты деления образовались в реакторе с небольшой удельной мощностью (несколько киловатт на килограмм) и в результате сравнительно небольшой кампании (7< 180 дней), то горючее доступно для переработки уже через несколько месяцев. Например, после четырехмесячной выдержки удельная активность смеси продуктов деления уменьшается примерно в 30 раз, а у-эквивалент —в 50 раз [1]. С точки зрения защиты большой срок выдержки необходим еще и для того, чтобы максимально распались летучие продукты деления — изотопы радиоактивного иода (в основном 1 с 7 )/2 = 8,05 дня) и ксенона (в основном Хе с 7)/2 = 5,29 дня). Кроме того, такая выдержка необходима для распада изотопа Ва , дочерний продукт которого Еа имеют наиболее проникающие у-кванты (период полураспада Ва 71/2=12,8 дня). На рис. 13.4 показано изменение эффективного спектра у-излучения смеси продуктов деления в реакторе на тепловых нейтронах [1] в зависимости от 7 и 7 Видно, что наиболее проникающая компонента с эффективной энергией 1 = 2,25 Мэе дает минимальный вклад при выдержке /= 1004-150 дней. Дальнейшее возрастание вклада жесткой компоненты происходит главным образом вследст- [c.190]

Пример И. В примере 10 при расчете защиты детектора Рц от источника И6 необходимая толщина защиты оказалась равной 12=68 см бетона. В настоящем примере ставится задача определить мощность дозы в точке детектора Р 2 (помещение ПЮ), если источником И5 (помещение П9) является урановый блочок массой 1 кг, облученный в реакторе на тепловых нейтронах в течение Г=120 дней и после выдержки i=30 дней. Для упрощения расчетов удельную мощность реактора примем равной ш= квт кг (обычно она бывает больще). Расстояние от источника до детектора Ь=4 м. Цель данного примера — проиллюстрировать применение формул для расчета мощности дозы за защитой й по радиационным характеристикам (удельной активности, спектральному составу), рассчитанным только для Г = оо. При этом необходимо рассчитать уровни излучения а) выраженные в единицах мощности экспозиционной дозы Р [мр1ч], если удельная активность Q выражена в единицах кюри или грамм-эквивалентах радия М-, б) в единицах интенсивности I [Мэе/ см -сек)], если удельная активность выражена в единицах силы источника 5 [Мэе/(сек-кг)]. Для контроля результаты расчета в примерах а и б надо сравнить между собой, а также с результатами расчета с использованием непосредственных радиационных характеристик для 7 = 120 дней и = 30 дней. [c.339]

При таком представлении реальная область существования поля заменяется сеточной моделью, ячейки которой отвечают элементарному объему тела и имеют параметры, зависящие от размеров объема (Лх, Лу, Дг) и свойств его материала. Элементы тепловой (рис. 5.3, д), магнитной (рис. 5.3, б) и деформационной (рис. 5.3, в) сеток приведены для случая двумерного тела (симметрия относительно оси г) и прямоугольных координат, а выражения для их эквивалентных параметров — в табл. 5.2, в которой электрическим проводимостям и gy поставлены в соответствие тепловые g ,gJy, магнитные му и деформационные дху> gp.yx[c.121]

Исторически термодинамика возникла из потребностей теплотехники. Развитие производительных сил стимулиров.ало ее создание. Широкое применение в начале XIX в. паровой машины поставило перед наукой задачу теоретического изучения работы тепловых машин с целью повышения их коэффициента полезного действия. Это исследование было проведено в 1824 г. в первом сочинении по термодинамике французским физиком и инженером Сади Карно, доказавшим теоремы, определяющие наибольший коэффициент полезного действия тепловых машин. Эти теоремы позволили впоследствии сформулировать один из основных законов термодинамики — второе начало. В 40-х годах XIX в. в результате исследований Майера и Джоуля был установлен механический эквивалент теплоты и на этой основе открыт закон сохранения и превращения энергии, называемый в термодинамике ее первым началом. Энгельс назвал его великим основным законом движения . [c.9]

Из уравнения (19.47) следует, что отношение изменения температур сред на любом локальном участке теплообмеииой поверхности обратно пропорционально тепловым эквивалентам потоков. Если рассматривать процесс теплообмена на B eii поверхности, то в результате интегрирования уравнения (19.45) получим [c.247]

Выражение (19.49) является уравнением теплового баланса аппарата. В аппаратах с фазовылп переходами (конденсаторах, испарителях) температура хладагента в процессах конденсации и кипения не изменяется, что соответствует бесконечно большой теплоемкости и тепловому эквиваленту хладагента [c.247]

Величину определеппую по формуле (19.53), называют срсднелогарифмическим температурным напором, который получен в результате теоретического решения Грасгофа для аппаратов, имеющих постоянные тепловые эквиваленты потоков и не зависящие от локальной разности температур коэффициенты теплопередачи. Следует отметить, что в испарителях и конденсаторах локальные коэфф.чциенты теплопередачи зависят от разности температур, и уравнение (19.53) является для этих условий приближенным. Если температуры сред изменяются по поверхности аппарата незначительно, то средний температурный напор можно определить как среднеарифметический 0Щ = 0,5 (бд + 0м). Среднеарифметический напор всегда больше среднелогарифмического, и при 0б/0 < 2 они различаются не более чем на 3 %. Для сложных схем движения 0 рассчитывают как для противотока и умножают на поправочный коэффициент eg, значения которого для различных схем движения приводятся в специальной литературе. Для конденсаторов и испарителей ее I. [c.250]

ПИЙ, среднюю температуру потока с большим тепловым эквивалентом принимают равной среднеарифметической, а другого потока — выражают через среднюю температуру первого и температурный напор G,,,. Например, в соответствии с рнс. 19.9, в для третьего случая (г ротивоточпого теплообменника) = [c.252]

Задача 1.19. Определить высшую теплоту сгорания рабочей массы, приведенную влажность, приведенную зольность, приведенную сернистость и тепловой эквивалент подмосковного угля марки Б2 состава С = 28,7% Н = 2,2% S = 2,7% N = 0,6% 0 = 8,6% . = 25,2% П = 32%. [c.13]

Задача 1.20. Определить высшую теплоту сгорания рабочей массы, приведенную влажность, приведенную зольность, приведенную сернистость и тепловой эквивалент донепкого угля марки А, если известны следующие величины Q = 22 625 кДж/кг Н =1,2% SS=1,7% = 22,9% ff = 8,5%. [c.14]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...