Механический эквивалент тепл

При изучении явлений, в которых имеет место преобразование механической энергии в тепловую, необходимо вводить в рассмотрение дополнительно две физические размерные постоянные одной из них является механический эквивалент тепла [c.17]

Подобно тому как размерную постоянную механического эквивалента тепла можно заменить безразмерной постоянной при измерении количества тепла в механических единицах, так и гравитационную постоянную можно считать абсолютной безразмерной постоянной. Этим определится размерность массы в зависимости от L и Т [c.18]

Обозначив через J механический эквивалент тепла, имеем [c.36]

ВИЯМИ И явление не сопровождается преобразованием между тепловой и механической энергиями. Механические процессы происходят независимо от тепловых. Отсюда следует, что значение плотности жидкости несущественно для всех тепловых величин, а значение механического эквивалента тепла вообще несущественно ввиду отсутствия перехода тепловой энергии в механическую. Далее, если принять, что плотность р и величина J не влияют на изучаемый процесс передачи тепла, тО из теории размерности получается, что величина постоянной Больцмана к также несущественна, так как размерность постоянной к содержит символ единицы массы, от которой независимы размерности Н и определяющих величин. Несущественность величин р, / и А для указанных предположений легко также усмотреть из математической формулировки задачи об определении количества тепла, передаваемого телом жидкости. Эти обстоятельства оправдывают отсутствие р, J VI к среди определяющих параметров, указанных Релеем ). Однако если сохранить допущение о несущественности плотности р ) и не делать предположения, что / и /с несущественны, что является результатом дополнительных соображений, то к таблице определяющих параметров Релея необходимо присоединить величины к Т1 J, после чего получаем следующую систему определяющих параметров [c.57]

Полученная формула (5.3) приводится к формуле (5.1), если принять во внимание несущественность механического эквивалента тепла J, а следовательно, и несущественность параметра [c.57]

Еще в мае 1850 г. в обстановке травли и одиночества Майер пытался покончить жизнь самоубийством, выбросившись из окна, но остался л<ив, приобретя лишь хромоту. В 1851 г. появилась его брошюра Замечания о механическом эквиваленте тепла —ответ противникам. Нужно думать, — писал Оствальд позже, — что это защитительное сочинение было написано кровью Майера, исчерпав последние его силы . И действительно, у него развивается нечто вроде воспаления мозга, и родственники, всегда чуравшиеся ученого, с радостью помещают его в психиатрическую больницу. Распускаются слухи, что там он умирает, но в 1853 г. его выписывают, и с 1862 г. Майер возобновляет научную работу, мало что добавляя к сделанному ранее. [c.124]

Увеличение числа основных единиц измерения может быть полезным только в том случае, если из дополнительных физических соображений ясно, что физические постоянные, возникающие при введении новых основных единиц измерения, несущественны. Например, если рассматривается явление, в котором имеют место механические и тепловые процессы, то для измерения количества тепла и механической энергии можно ввести две различные единицы измерения — калорию и джоуль, но при этом необходимо ввести в рассмотрение размерную постоянную А — механический эквивалент тепла. Допустим, что рассматривается явление теплопередачи в движущейся несжимаемой идеальной жидкости. В этом случае не происходит превращения тепловой энергии в механическую или обратную, и поэтому тепловые и механические процессы будут протекать независимо от значения механического эквивалента тепла. Если бы имелась возможность менять величину механического эквивалента тепла, то это никак не сказалось бы на значениях характерных величин. Следовательно, в рассматриваемом случае постоянная А не войдет в физические соотношения и увеличение числа основных единиц измерения позволит получить с помощью теории размерности дополнительные данные. [c.159]

Полученную формулу (5.53) можно привести к формуле (5.51), если принять во внимание несущественность механического эквивалента тепла А, а следовательно, и несущественность параметра Ас1 k [c.172]

Силовые модели основаны на том допущении, что повреждения возникают в результате пребывания элемента материала под напряжением, независимо от величины и характера склерономных или реономных деформаций, сопровождающих процесс нагружения. Деформационные модели предполагают, что накопление повреждений связано с развитием деформаций, а разрушение наступает с достижением их предельных значений вне зависимости от тех напряжений, которые возникают в процессе деформирования. В основе энергетических моделей лежат представления о том, что накопление повреждений связано с совершаемой над элементом материала работой пластического или вязкопластического деформирования, или в более строгой постановке, с уровнем накопленной внутренней энергии, равной разности между совершенной работой и механическим эквивалентом тепла, потерянного элементом материала в процессе теплообмена с окружающим материалом или с внешней средой. Если тепло не теряется, а наоборот приобретается, то накопленная внутренняя энергия превышает механическую работу. Разрушение наступает в тот момент, когда работа или накопившаяся внутренняя энергия достигает некоторого стационарного значения. [c.66]

Однако как основоположник закона сохранения энергии в историю вошел (с полным правом на это) другой человек, по существу шедший вторым — немецкий врач Роберт Майер (1814—1878 гг.). Он впервые опубликовал свой расчет механического эквивалента тепла [c.75]

Механический эквивалент тепла [c.23]

Обратная величина механического эквивалента тепла Е, т. е. л 1 1 [c.39]

Из результатов своих измерений Джоуль вычислил величину А, которая носит наименование теплового эквивалента работы, и / — механического эквивалента тепла [c.26]

Майер приравнял эти величины друг к другу и таким путем вычислил механический эквивалент тепла численное значение J, найденное Майером, было не очень точным вследствие невысокой точности использованных им экспериментальных значений теплоемкостей и с, газов. [c.41]

Механический эквивалент тепла 26, 40 [c.506]

I — механический эквивалент тепла [c.319]

Здесь у, Т, р — неизвестные функции вектор скорости, температура, давление / — заданная совокупность массовых сил р, р, /. — заданные физические константы плотность, коэффициент динамической вязкости, теплоемкость и коэффициент теплопроводности жидкости J—механический эквивалент тепла А — оператор Лапласа 5 —тензор скоростей деформации t — время. [c.58]

I а другой—либо коэффициент теплоёмкости с кал1м град, либо Q газовая постоянная R м 1сек град, либо постоянная Больцмана Т А=1,37-10 1 эрг1град. Если мы будем измерять количество теплоты и температуру в механических единицах, то механический эквивалент тепла и постоянная Больцмана будут входить в формулы как абсолютные безразмерные постоянные и будут аналогичны переводным коэффициентам при пересчёте, например, метров в футы, эргов в килограммометры и т. п. [c.17]

Экспериментально было установлено, что 1 ккал тепла эквивалентна количеству работы, равному 426,45кем. Эта величина обозначается буквой Е и называется механическим эквивалентом тепла. При приближенных расчетах принимают величину Е = 427 кгм/ккал. [c.39]

В равенстве (61) коэффициент А, называемый тепловым эквивалентом работы, представляет собой количество тепла, эквивалентное единице работы (ккал/кгм), а в равенстве (62) коэффициент Е, называемый механическим эквивалентом тепла, представляет собой количество работы, эквивалентное еданице тепла кгм1ккал]. [c.55]

С помощью этого соотношения Майер еш,е в 1842 г., до появления работ Джоуля, предпринял попытку вычислить значение механического эквивалента тепла найдя значение (с ,—с,) в калориях [ккал/(кг-К)] по результатам экспериментальных измерений теплоемкости газов при невысоких давлениях и вычислив значение R в килограммометрах Ркгсм/(кг-К)] из результатов расчета по уравнению Клапейрона [c.40]

Величину 427 кгс м1ккал называют механическим эквивалентом тепла. [c.13]

Ар — потеря (перепад) давления в щели в кПсм у — объемный вес жидкости в кПсм (для минеральных масел можно принять у = 0,0009 кПсм ) с — удельная теплоемкость жидкости в ккал/кг град (для масел можно принять с = 0,45 ккал кг -град) т — механический эквивалент тепла (т == 42 700 кг-см ккал) At = t — tQ — повышение температуры жидкости г и 0 — искомая и начальная температуры жидкости в Повышение температуры определится по выражению [c.92]

Ар — потеря давления в щели в кГ1см у — объемный вес жидкости в кГ/см (для масел можно принять Y = 0,009 кПсм у, с — удельная теплоемкость жидкости в/скал/кг град (для масел можно принять с = 0,45 ккал кг град) т — механический эквивалент тепла (т = 42 700 кг см1ккал) At — повышение температуры масла [c.40]

Смотреть страницы где упоминается термин Механический эквивалент тепл : [c.33] [c.56] [c.37] [c.172] [c.394] [c.78] [c.105] [c.40] [c.51] [c.685] [c.718] [c.78] [c.11] [c.12] [c.16] [c.36] [c.265] [c.170] [c.305] [c.310] [c.323] [c.99] [c.258] [c.35] [c.20]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...