Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Кинетическая газов

Теория кинетическая газов 433  [c.623]

Полученная смесь газа с воздухом, имеющая температуру 700— 9(Ю С, направляется в турбину Т. В сопловом аппарате потенциальная энергия рабочего газа преобразуется в кинетическую. Газ с большой скоростью вступает в каналы рабочих лопаток турбины, где его кинетическая энергия преобразуется в механическую работу, которая передается на вал генератора Г.  [c.231]


Полученная смесь газа с воздухом, имеющая температуру 700— 900° С, направляется в турбину 4. В сопловом аппарате потенциальная энергия рабочего тела (газа) преобразуется в кинетическую. Газ с большой скоростью вступает в каналы рабочих лопаток турбины, где  [c.253]

Свойства каждой системы характеризуются рядом величин, которые принято называть термодинамическими параметрами. Рассмотрим некоторые из них, используя при этом известные из курса физики молекулярно-кинетические представления об идеальном газе как о совокупности молекул, которые имеют исчезающе малые размеры, находятся в беспорядочном тепловом движении и взаимодействуют друг с другом лишь при соударениях.  [c.7]

Давление обусловлено взаимодействием молекул рабочего тела с поверхностью и численно равно силе, действующей на единицу площади поверхности тела по нормали к последней. В соответствии с молекулярно-кинетической теорией давление газа определяется соотношением  [c.7]

С позиций кинетической теории газов энтропию можно определить как м< ру неупорядоченности системы. Когда от системы при постоянном давлении отводится теплота, энтропия уменьшается, а упорядоченность в системе повышается. Это можно наглядно  [c.27]

В кинетической теории газов доказывается, что между энтропией системы в данном состоянии и термодинамической вероятностью этого состояния существует функциональная зависимость. Остановимся па этом подробнее.  [c.28]

Из опыта известно, что если на пути движения газа или пара в канале встречается препятствие (местное сопротивление), частично загромождающее поперечное сечение потока, то давление за препятствием всегда оказывается меньше, чем перед ним. Этот процесс уменьшения давления, в итоге которого нет ни увеличения кинетической энергии, ни совершения технической работы, называется дросселированием.  [c.50]

Учитывая взрывоопасность готовой смеси, в промышленных установках предпочитают без особой необходимости не иметь с нею дела, подавая горючий газ в топку отдельно от воздуха. В отличие от кинетического такое горение называется диффузионным, поскольку скорость его сгорания определяется интенсивностью смешения компонентов, осуществляемого в конечном счете путем взаимной диффузии.  [c.133]

Турбомашина (турбина) является двигателем, в котором теплота рабочего тела — пара или газа — последовательно преобразуется в кинетическую энергию струи, а затем в механическую работу]  [c.167]


В настоящее время абсолютные величины электронной и ядер-ной энергий не могут быть определены, но изменения в величинах этих энергий можно оценить эмпирически по данным теплот образования или сгорания для конкретных рассматриваемых соединений. Значительные сдвиги произошли в области определения величин различных видов термической энергии. Например, на основании классической кинетической теории газов вычислено, что Усредняя энергия поступательного движения в идеальном газе составляет RT. Так как поступательному движению молекулы в свободном от поля пространстве соответствуют три степени свободы (по одной на каждую ось координат), то RT внутренней энергии должна приходиться на каждую степень свободы.  [c.31]

В этом случае адиабатный стационарный процесс с идеальным газом, в котором изменения кинетической и потенциальной энергии ничтожны, является также изотермическим. Для реальной жидкости возможны изменения температуры, так как энтальпия — функция и температуры и давления.  [c.55]

Стационарный компрессор используется для сжатия 1 моль мин гелия от 1 до 10 атм. За компрессором следует холодильник, который отводит теплоту сжатия. Газ поступает в компрессор при температуре 500 R (4,5 °С) и выходит из холодильника при температуре 550 °R (32,3 °С). Предположить, что компрессор работает в адиабатных условиях и обратимо. Пренебрегая изменениями кинетической и потенциальной энергии, определить скорость отвода теплоты от холодильника.  [c.67]

Из кинетической теории газов известна средняя поступательная внутренняя энергия идеального газа  [c.107]

Углекислый газ подается со скоростью 1 моль мин через редуктор в изолированный трубопровод, и давление понижается с 10 атм до 1 атм. Температура газа при входе в редуктор 100 °С. Определить температуру после понижения давления. Изменениями кинетической и потенциальной энергии пренебречь.  [c.188]

Исходя из теоретических рассуждений, основанных на кинетической теории газов, Ван-дер-Ваальс предположил, что параметры в уравнении состояния для бинарной смеси могут быть выражены общим соотношением  [c.223]

Во второй части монографии рассматриваются условия равновесия твердых и жидких фаз, структурные особенности жидких металлов, стекол и расплавленных шлаков условия равновесия, механизм и скорость взаимодействия газов с жидкими металлами и шлаками. Значительное внимание уделяется молекулярно-кинетическому анализу различных реакций и взаимодействий с участием жидких фаз.  [c.328]

Работы Максвелла и Больцмана составили один из наиболее важных этапов в понимании тепловых величин. С тех пор стало возможным определять температуру либо через макроскопические термодинамические величины, такие, как теплота и работа, либо (с равным основанием и тождественными результатами) как величину, которая характеризует распределение энергии между частицами системы. Однако ограничение кинетической теории Максвелла и Больцмана заключалось в том, что она применима только к системам невзаимодействующих частиц, т. е. исключительно к идеальным газам, а на практике — к реальным газам в пределе низких давлений или высоких температур.  [c.20]

Общий кинетический подход к объяснению поведения газов был развит в 1872 г. Больцманом и позднее, в 1902 г.,  [c.20]

При достаточно высоких частотах акустическая длина волны становится настолько малой, что начинает приближаться к длине свободного пробега молекул газа. В этом случае основное уравнение для с (3.36) и уравнения для ак-г и ао перестают выполняться, так как все они получены в предположении, что газ представляет собой непрерывную среду. Согласно кинетической теории, тепловая скорость молекул в газе имеет тот же порядок, что и скорость звука. Таким образом, если длина звуковой волны по порядку величины приближается к средней длине свободного пробега, то звуковая частота должна приближаться к частоте соударений между молекулами. Это очень высокая частота порядка 10 Гц, так как средняя длина свободного пробега при комнатной температуре составляет величину порядка 100 нм. В акустической термометрии столь высокие частоты никогда не применяются, самая высокая частота, на  [c.105]


Очевидно, что конкретный механизм рассеяния электронов играет для термоэлектричества важную роль. Можно, например, предположить, что электроны, имеющие большую скорость, должны рассеиваться атомами решетки под меньшими углами, чем электроны с меньшей скоростью. Другими словами, средняя длина свободного пробега электронов будет зависеть от их кинетической энергии. Это верно в целом, но конкретная взаимосвязь длины пробега и энергии сложна и сильно зависит от электронной структуры решетки. Сложность связи между длиной пробега и энергией электронов не дает возможности получить количественное описание термоэлектричества, хотя качественно картина явления проста. Другими словами, наших сведений о поверхности Ферми реального металла недостаточно для вычисления термо-э.д.с. Следует отметить, что для полупроводников ситуация проще, поскольку число электронов и дырок, участвующих в процессе проводимости, значительно меньше. В этом случае модель электронного газа, в которой частицы подчиняются статистике Максвелла — Больцмана, лучше отражает истинную природу явления.  [c.268]

Давление. Давление с точки зрения молекулярно-кинетической теории есть средний результат ударов молекул газа, находящихся в непрерывном хаотическом движении, о стенки сосуда, в котором заключен газ, и представляет собой нормальную составляющую силы, действующей на единицу поверхности.  [c.13]

Из молекулярно-кинетической теории следует, что удельное давление газа численно равно 2/3 средней кинетической энергии поступательного движения молекул, заключенных в единице объема,  [c.23]

Молекулярно-кинетическая теория газов устанавливает прямую пропорциональность между средней кинетической энергией молекулы и абсолютной температурой  [c.24]

Развитие кинетической теории газов позволило установить точное уравнение состояния реальных газов в виде  [c.38]

Под внутренней энергией газа понимается вся энергия, заключенная в теле или системе тел. Эту энергию можно представить в виде суммы отдельных видов энергий кинетической энергии молекул, включающей энергию поступательного и вращательного движения молекул, а также колебательного движения атомов в самой молекуле энергии электронов внутриядерной энергии энергии взаимодействия между ядром молекулы и электронами потенциальной энергии, или энергии положения молекул.  [c.54]

В технической термодинамике рассматриваются только такие процессы, в которых изменяются кинетическая и потенциальная составляющие внутренней энергии. При этом знания абсолютных значений внутренней энергии не требуется. Поэтому в понятие внутренней энергии будем в дальнейшем включать для идеальных газов кинетическую энергию движения молекул и энергию колебательных движений атомов в молекуле, а для реальных газов еще дополнительно и потенциальную составляющую энергии, связанную с наличием сил взаимодействия между молекулами и зависящую от расстояния между ними.  [c.54]

Классическая молекулярно-кинетическая теория газов рассматривает идеальный газ как совокупность недеформируемых молекул, между которыми отсутствуют силы взаимодействия, и каждая молекула обладает лишь энергией поступательного и вращательного движения.  [c.73]

Поступательное движение такой молекулы можно разложить по направлениям трех координатных осей, в соответствии с этим говорят, что молекула имеет три степени свободы поступательного движения. Количество вращательных степеней свободы будет зависеть от атомности газа. Основной предпосылкой кинетической теории является установленный Максвеллом—Больцманом закон о равномерном распределении внутренней энергии газа по степеням свободы поступательного и вращательного движения молекул.  [c.73]

Из кинетической теории известно, что давление, оказываемое идеальным газом на стенки, равно 2/3 средней кинетической энергии поступательного движения атомов, т. е.  [c.74]

Величина представляет собой среднюю кинетическую энергию поступательного движения одного атома газа, а так как общее число атомов равно N, то вся внутренняя энергия 1 кмоль одноатомного газа, равная кинетической энергии всех атомов, будет равна  [c.74]

В качестве источника теплоты при электрической сварке плавлением можно использовать различные источники — электрическую дугу (электродуговая сварка), теплоту шлаковой ванны (электрошлаковая сварка), теплоту струи ионизированных газов холодной пла. злгы (плазменная сварка), теплоту, выделяемую в изделии в результате преобразования кинетической энергии электронов (электронно-лучевая сварка), теплоту когерентного светового луча лазера (лазерная сварка) и некоторые другие.  [c.4]

Изменять технологические характеристики дуги можно, используя центральную подачу защитного газа с высокой скоростью. Высокие скорости истечения газа нри обычных расходах достигаются применением сопл с уменьшенным выходным отверстием. Обдувание дуги газом способствует уменьшению ее поверхности, Т. е. сжатию. В результате ввод теплоты дуги в изделие становится более концентрированным. Кинетическим да1 , 1епиеи потока газа расплавленный металл оттесняется из-под дуги, и дуга  [c.57]

Сущность II техника спарки электронным лучом. Сущность процесса состоит в использовании кинетической энергии потока электронов, движуп1ихся с высокими скоростями в вакууме Для умоиыиения потери кинетической энергии электронов за счет соударения с молекулами газов воздуха, а также для хими ческой и тепловой защиты катода в электронной пушке создают вакуум пор>гдка 10 —10" мм рт. ст.  [c.67]


Коэффициент теплопроводности к в законе Фурье (8.1) характеризует способность данного вещества проводить теплоту. Значения коэффициентов теплопроводности приводятся в справочниках по теплофизическим свойствам веществ. Численно коэффициент теплопроводности l==q/grad t равен плотности теплового потока при градиенте температуры 1 К/м. Понять влияние различных параметров, а иногда и оценить значение X можно на основе рассмотрения механизма переноса теплоты в веществе. Согласно молекулярно-кинетической теории коэффициент теплопроводности в газах зависит в основном от скорости движения молекул, которая в свою очередь возрастает с увеличением температуры  [c.71]

Определить скорость переноса теплоты и минимальную мощность (л. с.), необходимые для сжатия 1 моль1мин идеального газа при первоначальных температуре 500 °R (4,5 С) и давлении 1—10 атм при следующих условиях, пренебрегая изменением кинетической и потенциальной энергии (стационарный процесс)  [c.67]

Идеальный газ проходит со скоростью 1 моль мин через вентиль, понижающий давление, в изолированный трубопровод, причем давление в этом трубопроводе снижается от 100 до 15 фунт/дюйм (от 7,03 до 1,05 кГ1см ). Если температура в начале потока 30 °С, определить температуру в конце потока по понижению давления. Считать, что изменения кинетической и потенциальной энергии незначительны, а теплоемкость 7 брит. тепл. ед. (7 кал) не зависит от температуры.  [c.67]

Для обеспечения стационарного процесса применяют компрессор для сжатия 44 фунтЫин (20 кПмин) двуокиси углерода от 1 атм до 100 атм. Зате.м холодильник отводит часть теплоты сжатия. Газ поступает в компрессор при температуре 500 °R (4,5 °С) и покидает холодильник при температуре 550 (32,3 °С). Предполагая, что компрессор работает аднабатно и обратимо и изменения кинетической и потенциальной энергии незначительны, определить скорость передачи теплоты от холодильника.  [c.188]

Молекулярно-кинетический подход к исследованию опирается на изучение молекулярного (микродискретно-го) строения газа и поэтому лучше соответствует реальным условиям. Однако использование дифференциальных уравнений в частных производных требует возврата к гипотезе о квазисплошности среды и квазинепрерывности полей ее характеристик. Возникающее противоречие снимается с помощью перехода к макроскопическому описанию свойств и процессов через микроскопические свойства отдельных молекул среды, структура и элементарные процессы в которой дискретны. Этот переход осуществляется с помощью функций распределения Максвелла или Больцмана. При этом свойства среды выступают как осредненные по всем молекулам и как непрерывные функции координат и времени.  [c.26]

Выше температура рассматривалась исключительно для макроскопических систем, причем поведению индивидуальных микроскопических частиц, составляющих такие системы, внимание не уделялось. Однако вскоре после возникновения классической термодинамики параллельно с ней стала разрабатываться кинетическая теория газов. Масквелл в 1859 г. и Больцман в 1869 г. получили формулы для распределения скорости или энергии в системе молекул, находящейся в тепловом равновесии.  [c.20]

Будем рассматривать металл как жесткую решетку атомов, между которыми газ свободных электронов может двигаться под действием электрических и магнитных полей и температурных градиентов. При наличии перепада температуры в проводнике электроны диффундируют от горячего конца к холодному, передавая решетке часть своей кинетической энергии. Это — процесс теплоИроводности. Избыток электронов, возникший  [c.267]


Смотреть страницы где упоминается термин Кинетическая газов : [c.232]    [c.152]    [c.11]    [c.32]    [c.177]    [c.252]    [c.185]    [c.80]    [c.63]    [c.76]   
Машиностроение Энциклопедический справочник Раздел 1 Том 1 (1947) -- [ c.432 ]



ПОИСК



Второй закон термодинамики в кинетической теории газов

Вывод уравнений переноса на основе кинетической теории газов

Газы Кинетическая теория — Уравнени

Газы Уравнение кинетической теории

Глава VIII. Обоснование кинетической теории газов (квантовая теория)

Давление газа, кинетическое объяснение

Движение жидкостей и газов Движение твердых тел в жидкостях и газах ОТДЕЛ И. МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА И ОСНОВЫ ТЕРМОДИНАМИКИ Основы молекулярно-кинетической теории

Егоров Получение кинетических уравнений для реального газа

Идеальные и реальные газы. Молекулярно-кинетическая теория газов

Идеальный газ. Кинетическая теория газов

Кинетическая теория газа

Кинетическая теория газов

Кинетическая теория газов в применении

Кинетическая теория газов в применении к фононам

Кинетическая теория газов в применении металлам

Кинетическая теория газов. Уравнение Больцмана

Кинетическая теория материи движущегося газа

Кинетическая теория неидеальных газов

Кинетическая теория процессов переноса в многокомпонентных газах

Кинетические коэффициенты газов

Кинетические уравнения для умеренно плотных газов

Кинетические явления в газе во внешнем поле

Кинетическое обоснование закона идеального газа

Кинетическое уравнение для слабо неоднородного газа

Кориолиса (кинетической энергии растворимости газов 19 (1) сжатия

Кориолиса (кинетической энергии) растворимости газов

Коэффициенты переноса в строгой кинетической теории газов

Коэффициенты переноса в элементарной кинетической теории газов

Молекулярно-кинетическая теория идеальных газов

Некоторые результаты кинетической теории газов

Обоснование кинетической теории газов (классическая теория)

Основное кинетическое уравнение для классического газа и классической жидкости

Основное уравнение молекулярно-кинетической теории газов

Основные положения кинетической теории газов

Основы кинетической теории газов

Первый закон термодинамики в кинетической теории газов

Первый закон термодинамики в кинетической теории газов статистической механике

Понятие об идеальном и реальном газах. Основное уравнение кинетической теории газов

Потери кинетической энергии газов при смешении

Приращение кинетической энергии потока газа и его графическое изображение

Райнес (Санкт-Петербург). Численное исследование температурных макропараметров в ударной волне в бинарной смеси газов на базе кинетического уравнения Больцмана

Свободно-молекулярные течения газа и элементы кинетической теории газов

Скорости молекул газов . 2.3. Средняя длина свободного пробега молекулы . 2.4. Основное уравнение кинетической теории газов

Собственные значения линеаризованного кинетического уравнения для неоднородного газа

Собственные значения линеаризованного кинетического уравнения для однородного газа

Температура в кинетической теории газов

Теория кинетическая газов и д. переноса вихрей

УРАВНЕНИЯ - УСИЛИЯ кинетической теории газов

Уравнение кинетической идеального газа

Уравнение кинетической теории газов основное

Уравнения адиабаты при переменной кинетической теории газов

Уравнения кинетической теории газов

Уравнения кинетической теории газов Описание движения системы многих частиц

Уравнения кинетической теории для смеси газов и для газа, состоящего из молекул с внутренними степенями свободы



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте