Магнитная поляризация

Магнитная индукция, плотность магнитного потока Магнитный поток Магнитный векторный потенциал Индуктивность, взаимная индуктивность Абсолютная магнитная проницаемость, магнитная постоянная Намагниченность Магнитная поляризация Электрическое сопротивление [c.29]

Обозначим электрическую и магнитную поляризации соответственно через Яэ и я , а напряженности электрического и магнитного полей через Е и В,-тогда градиент химического потенциала fe-ro компонента будет.- [c.373]

На рис. 5.1 показан наиболее простой случай ферромагнитного состояния магнитные атомы неупорядоченно расположены в пространстве, но все магнитные моменты выстраиваются взаимно параллельно. Характерно, что в этом случае вектор магнитной поляризации имеет строго фиксированное направление, спонтанная [c.123]

На рис. 2 приведен схематический чертеж вибрационной электробритвы, приводимой электромагнитным вибровозбудителем, который смонтирован на двух платах и состоит из магнитномягкого шихтованного сердечника, катушки, двух постоянных магнитов и магнитномягкого якоря. Постоянные магниты обеспечивают магнитную поляризацию, и поэтому при работе от сети якорь вибрирует с частотой 50 Гц. Для обеспечения резонансной настройки предусмотрена специальная плоская пружина, связанная с якорем и корпусом. Якорь своими поводками передает вибрацию подвижным ножам ножевого блока. Размах вибрации якоря ограничен резиновыми упорами. [c.413]

При диффракции на полуплоскости плоской волны, падающей под углом <рч и имеющей магнитную поляризацию, возникает цилиндрическая волна [c.167]

Пусть на идеально проводящую полуплоскость у = 0, г>0 падает плоская волна, направление распространения которой составляет с осью х (краем полуплоскости) прямой угол, а с осью г —угол фо (см. рис. 107). При таких условиях следует различать два случая поляризации падающей волны, которые мы будем условно называть магнитной и электрической поляризациями. Магнитной поляризацией назовем такую поляризацию падающей плоской волны, при которой ее электрическое поле параллельно краю полуплоскости. Составляющие поля падающей волны в этом случае равны [c.393]

Обозначим через f z) составляющую плотности тока jx при магнитной поляризации и составляющую jz при электрической поляризации. Тогда при условии (Л.06) можно (как в 2) записать функцию f z в виде [c.395]

Полное поле в случае магнитной поляризации может быть записано в виде [c.399]

Выразим теперь постоянные Eq и Но через амплитуды поверхностной плотности тока, возбуждаемого этой же волной на идеально проводящей плоскости, неограниченно продолжающейся во все стороны, подобно тому, как это было сделано в формулах (Л.03) и (Л.05). Мы рассмотрим отдельно электрическую поляризацию и магнитную поляризацию падающей плоской волны. [c.403]

Магнитная поляризация падающей волны характеризуется тем, что в падающей волне Zfz 0. В этом случае [c.404]

Введенные здесь наименования поляризаций оправдываются тем, что в круглом волноводе с осью, параллельной оси г, электрическая волна может быть представлена в виде пучка плоских волн с электрической поляризацией, а магнитная волноводная волна — в виде пучка плоских волн, имеющих магнитную поляризацию. [c.405]

При отсутствии электрической или магнитной поляризации составляющая f объемной силы в направлений х [c.99]

Другой пример. Намагниченный кусок стали может при неизменных внешних условиях лежать очень долго без внешнего поля и не размагнититься. Однако равновесие это только задержанное . Очень слабыми толчками можно заставить магнит размагнититься, т. е. перейти в другое состояние, уже больше похожее на настоящее равновесие размагниченный кусок стали сам собой никогда не намагнитится. Ясно, что магнит задерживается в состоянии, не являющемся предельным, из-за трудности изменения направления магнитной поляризации внутри него. [c.27]

Может случиться, что во внешних телах, ограничиваюш,их термодинамическую систему, находятся электрические заряды. Эти заряды создадут электромагнитное поле, которое будет действовать на термодинамическую систему, вызывая в ней электрическую и магнитную поляризацию, токи и т. д. Термодинамическое равновесие в подобных случаях возможно только тогда, когда внешние заряды или неподвижны, или движутся стационарно, так что в каждом месте все время находится неизменный заряд, движуш,ийся с неизменной скоростью. Внешние условия определяются распределением в пространстве статических зарядов и стационарных токов и, конечно, положением стенок сосудов и других тел, ограничиваюш,их термодинамическую систему. [c.147]

Электромагнитное состояние термической системы (И) характеризуется распределением в ней электрической и магнитной поляризаций [c.148]

В любом веществе может возникать и электрическая, и магнитная поляризация. Однако если внешние заряды неподвижны и первоначально в веществе магнитной поляризации не было, можно изучать только электрически поляризованное вещество, или, как говорят, диэлектрик. [c.155]

Таким образом, система уравнений ноля заряженных осколков деления в терминах плотностей заряда, тока, электрической и магнитной поляризации выглядит так [c.283]

При оценке магнитных характеристик необходимо принимать во внимание различие между магнитной индукцией В и магнитной поляризацией J. [c.224]

Особенно интересны предельные случаи р = оо (твердая неподвижная сфера) и р = 0 последний соответствует электрическому проводнику в однородном поле. Вообще условия (11.17а) и (11.176) определяют краевую задачу теории потенциала, возникшую впервые в теории магнитной поляризации (магнитной индукции) Пуассона, в теории электростатической индукции Фарадея, в теории электро- и теплопроводности и в теории фильтрации 8). Легко видеть, что обобщенный поляризационный потенциал А — определен во всем пространстве, регулярен на бесконечности и является гармонической функцией всюду, кроме 5, где дА/дп = дА /дп. Следовательно, он представляет собой [42, стр. 286] потенциал двойного слоя плотности ф(у) на 5. Далее, если имеем Х,= (р — р )/(р+рО. то Ф(у) является решением интегрального уравнения типа Фредгольма [c.317]

Однако в таком предельном переходе не получается правильного значения магнитной поляризации рн- Утверждение, что она равна нулю для диэлектрического тела, справедливо лишь при выполнении условия (19.29). При нарушении этого условия электрическое поле внутри тела вызывает магнитное, так что возникает отличное от нуля рн. [c.196]

Вектор J носит название магнитной поляризации или намагниченности (интенсивности намагничивания). Намагниченность J пропорциональна напряженности магнитного поля Я внутри материала [c.337]

Магнитная поляризация J, (Bi) MX-2 1-1 тесла Т т У.4.85 [c.7]

В любом магнитном материале различают два полюса северный и южный. Невозможно получить магнетизм одного знака. Поэтому обязательное возникновение двух полюсов называется магнитной поляризацией. Представим себе, что на одном конце намагниченного стержня сосредоточен весь северный магнетизм, а на другом — южный. Обозначим количество магнетизма в каждом полюсе данного магнита через т и расстояние между ними через I тогда произведение [c.425]

Теперь мы установим связь между энергетическими уровнями и магнитной восприимчивостью атомной системы. По определению, восприимчивостью называется отношение магнитной поляризации единицы объёма М к магнитному полю Н, так что [c.609]

В общем случае х является тензором, так как М и Я могут иметь разные направления. Мы ограничимся случаем постоянного х- Если внешнее магнитное поле изменяется на величину Н, то изменение эиергии системы, занимающей энергетический уровень Е и имеющей магнитную поляризацию единицы объёма М, находится из следующего соотношения [c.609]

Путем магнитной поляризации (или соответственно электрической поляризации), если напряженность постоянного поляризующего поля не меньше амплитуды напряженности синусоидально колеблющегося поля, исключают эффект квадрирования. [c.230]

СГСМ соответствует 10 единиц намагниченности СИ. Плотность магнитного момента в ряде литературных источников и в зарубежных стандартах принято называть магнитной поляризацией размерность магнитной поляризации МТ /- ]. В системе СГСМ понятия намагниченности и магнитной поляризации совпадают. При этом единица намагниченности (или магнитной поляризации) системы СГСМ равна 4и-10 единиц магнитной поляризации СИ. [c.39]

Иногда под магннтнон восприимчивостью понимают величину, на которую следует умножить напряженность магнитного поля, чтобы получить магнитную поляризацию /п. н называют эту величину абсолютной магнитной восприимчивостью, обозначая ее ха. [c.40]

В этих уравнениях параметры г и /х. характеризующие среду, представляют собой тензоры второго ранга, называемые соответственно тензором диэлектрической проницаемости (диэлектрическим тензором) и тензором магнитной проницаемости Р и М — векторы электрической и магнитной поляризации, а (, и /Хд — диэлектрическая и магнитная проницаемости вакуума соответственно. Для изотропной среды указанные тензоры сводятся к скалярным величинам. Во многих случаях величины е и м можно считать независи- [c.10]

Обменное взаимодействие между электронами соседних магнитных атомов в ферромагнетиках и ферримагнетиках приводит к тому, что индивидуальные магнитные моменты всех атомов в таком материале принимают определенную ориентацию и материал приобретает спонтанную намагниченность М при отсутствии внешнего поля. На первый взгляд это находится в противоречии с тем фактом, что при нормальных условиях даже ферромагнитные материалы не обнаруживают внешней магнитной поляризации. Этот кажуш,ийся парадокс был разрешен в 1907 г. Вейссом, указавшим, что ферромагнетик всегда разбит на некоторое количество микроскопических областей — доменов. Внутри доменов намаг-виченность равна Ms, но домены ориентированы в различных направлениях таким образом, что во внешнем пространстве их магнитные моменты компенсируются, и тело не обнаруживает внешней намагниченности. Это имеет крайне важное значение для изучения материалов. Действительно, существует ряд методов, позволяющих наблюдать стенки доменов, т. е. области, разделяющие домены с разным направлением намагниченности, причем изучение спонтанной намагниченности Ms может дать интересные сведения о структуре материала. Кроме того, большое значение при исследовании структуры материалов могут иметь положение и плотность расположения стенок доменов, а также их характерные особенности. [c.285]

Однако существуют и механизмы поляризации, действующие настолько быстро, что практически невозможно изменить поле, не вызвав мгновенно соответствующего изменения поляризации. Такова в электрическом случае поляризация, связанная с деформацией электронных оболочек атомов. Аналогичным свойством отличается диамагнитный эффект, присутствующий, как известно, у всех веществ. Поэтому магнитная поляризация непременно должна быть разложена на релаксирующую (М+) и нерелаксирующую (М ) [c.165]

Асимптотические формулы для дальнего поля типа (4.16) получены при рассмотрении рэлеевского рассеяния электромагнитных волн на препятствиях (экранах) [187]. Коэффициенты в асимптотике выражаются через компоненты тензоров электрической и магнитной поляризации, аналогичных по смыслу тензору присоединенных масс. Более того, в [187 установлено, что с точностью до множителей тензор магнитной поляризации представляет сумму единичного тензора и тензора присоединненых масс, и приведен ряд неравенств для компонент тензоров поляризации. [c.93]

Микромир зарядов ре и токов реУ в веществе образует сложную статистическую систему в пределах макрообъема среды К, в макро бесконечно малом интервале времени (И. Его рассматривают как систему большого числа взаимодействующих частиц ( 1, 2), в которой пренебрегают усложнениями, связанными с квантовомеханическими и релятивистскими эффектами. Усреднения соотношений (22.26), (22.27) по малым макрообъему йУ и времени (И с учетом сложной системы точечных зарядов ре и токов реУ представляют сложную задачу. Заряды могут образовывать диполи и мультиполи и при усреднении приводят к понятию вектора электрической поляризации Круговые замкнутые токи вместе с ними приводят к понятию вектора магнитной поляризации или намагниченности Ж. [c.269]

V.4.85. Магнитная поляризация (поляризованность), плотность магнитного момента при равномерной полярмэации [c.64]

Тесла — Тл Т , (Т, тел, тл) — единица магнитной индукции, плотности магнитного потока и магнитной поляризации в СИ. Ед. наэзвана в честь сербского ученого [c.330]

Основы метода. В намагниченном изделии магнитный поток, встречая препятствия с малой магнитной проницаемостью (трещины, неметаллические включения), рассеивается, и, если эти препятствия (дефекты) расположены неглубоко, на поверхности изделия а месте выхода силовых линий потока рассеивания создается магнитная поляризация, которая может быть обнаружена специальными магнитными индикаторами (например, частицы ферромагнитных веществ и, в частности, окислы железа). Наиболее ингенсивное рассеивание силовых линий происходит при направлении магнитного потока перпендикулярно направлению дефекта, что необходимо учитывать при намагничивании изделия. В зависимости от магнитных свойств материала контролируемого изделия применяются два метода контроля. [c.288]

Основы метода. В намагииченном изделии магнитный поток, встречая препятствия с малой магнитной проницаемостью (трещины, неметаллические включения), рассеивается, и если упомянутые препятствия (дефекты) расположены неглубоко, то на поверхности изделия в месте выхода силовых линий создается магнитная поляризация, которая может быть обнаружена специальными магнитными индикаторами (например, частицы ферромагнитных веществ [c.202]

Магнитные свойства металлов. А. Парамагнитные и диамагнитные металлы. Понятие намагниченности тела фактически вполне совпадает с понятием его магнитной поляризации. Всякое намагниченное тело является диполем, Можно считать, что полюс намагниченного тела обладает количеством магнитизма д, , которое м. б. вычислено по силе взаимодействия двух намагни- [c.401]

Можно, однако, адекватно описать взаимодействие поля и вещества при иомощи простой модели, вполне применимой для большинства разделов оптики. Для этой цели каждый из векторов О и В выражают в виде суммы двух членов ) Один и.ч них считают равным соответствующему вектору поля в вакууме и полагают, что другой описывает влияние среды. Таким образом, мы приходим к необходимости ввести два новых вектора для описания влияния вещества электрическую поляризацию Р и магнитную поляризацию, или намагничение М. Вместо материальных уравнений (1.1.10) и (1.1.11), связывающих О и В с Е и Н, теперь появятся уравнения, связывающие Р и М с Е и Н. Эти новые уравнения имеют более прямой физический смысл и приводят к следующей концепции распространении электромагнитного поля в среде. [c.83]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...