Резонансные потери

Резонансные потери электронной поляризации имеют максимумы в оптическом диапазоне инфракрасной, видимой и ультрафиолетовой областях спектра (на частотах Ю - Ю Гц). С ними связано поглощение света веществом. [c.111]

Резонансные потери электронной поляризации имеют максимумы в оптическом диапазоне инфракрасной, [c.139]

Максимумы резонансных потерь ионной поляризации наблюдаются в инфракрасном диапазоне на частотах 10 — 10 Гц. Однако в веществах с высокой диэлектрической проницаемостью, а также в стеклах и ситаллах, где есть слабо связанные ионы, частоты ионного резонанса могут быть и ниже ( 10 - Гц), В этом случае начало резонансного максимума потерь захватывает диапазон СВЧ (10 — 10 Гц). [c.139]

Начиная с ультрафиолетовой и видимой области, появляется электронная поляризация, дающая вклад в е на всех более низких частотах ДЕз, = Хз, л 1 в твердых и жидких веществах. В области дисперсии электронной поляризации (10 — 10 Гц), когда частота внешнего поля совпадает с одной из частот собственных колебаний электронных оболочек ( оз), наблюдаются узкие максимумы резонансных потерь, известные как оптические спектры поглощения. [c.143]

К диэлектрическим потерям, обусловленным поляризацией, следует отнести также так называемые резонансные потери, проявляющиеся в диэлектриках при световых частотах (рис. 22). Этот вид потерь с особой четкостью наблюдается в некоторых газах при строго определенной частоте и выражается в интенсивном поглощении энергии электрического поля. [c.79]

Резонансные потери возможны и в твердых веществах, если частота вынужденных колебаний, вызываемых электрическим полем, совпадает с частотой собственных колебаний частиц твердого вещества. [c.67]

Денис тяжелых окислов уменьшает tg 5 щелочных стекол. При сверхвысоких частотах, приближающихся к частотам собственных колебаний ионов, в стеклах возможны также резонансные потери. [c.79]

Ионно-релаксационные при сверхвысоких частотах резонансные потери [c.82]

Резонансные потери возможны и в твердых веществах, если частота вынужденных колебаний, вызываемых электрическим полем, совпадает с частотой собственных колебаний частиц твердого вещества. Наличие максимума в частотной зависимости tg б характерно также и для резонансного механизма потерь, однако в данном случае температура на положение максимума не влияет. [c.63]

Важным случаем оптического возбуждения является возбуждение одного определенного уровня энергии Ещ атома газа из основного состояния 1 путем поглощения фотона к = Ет— ь Возбужденный атом может отдать свою энергию возбуждения двумя способами путем испускания фотона, т. е. при переходе с испусканием, и путем потери энергии при столкновении с другой частицей, т. е. при безызлучательном переходе. Если атом возвращается в основное состояние, испуская фотон hv той же частоты V, что и поглощенный фотон, то такое испускание называется резонансным. [c.226]

Возбуждение волн колеблющимся телом связано с излучением энергии в окружающую среду. В источниках звука потери энергии на излучение могут быть очень значительны (чем больше эти потери, тем эффективнее действует излучатель) потери на излучение обусловливают сильное затухание собственных колебаний излучателя. Влияние этих потерь легко обнаружить на камертоне. Камертон без резонансного ящика звучит гораздо слабее, чем с ящиком, но [c.739]

Внесение в резонатор усиливающей среды, которая частично или полностью компенсирует потери излучения при отражении от его зеркал, эквивалентно увеличению коэффициента отражения до некоторого эффективного значения / эфф ( < эфф 1)- Благодаря этому резонансная полоса сужается в (1—Я)/ 1— эфф) раз. Если считать, что при стационарной генерации лазера усиление в активной среде полностью компенсирует потери излучения при отражении от зеркал резонатора, то надо положить эфф=Г Это дает нулевую ширину резонансной полосы и соответственно нулевую спектральную ширину линии генерации лазера. В действительности, спонтанное излучение ( шум ) приводит к тому, что усиление в активной среде лазера оказывается меньше потерь в резонаторе . Недостаток усиления компенсируется непрерывным поступлением энергии со стороны спонтанного излучения. Вследствие этого. / эфф<1 и ширина линии генерации оказывается хотя и крайне малой, но вое же конечной величиной. Ее теоретическое значение составляет 10 Гц. В реальных случаях в силу ряда [c.281]

Перейдем от идеального резонатора к реальному с потерями энергии на стенках полости или в находящейся в ней среде. Для этого рассмотрим идеальный резонатор, в котором возбуждена какая-то одна мода, и в некоторый момент времени мысленно включим потери. Тогда амплитуда поля станет убывать и одновременно будет несколько изменяться ее относительное распределение в разных точках резонатора. С течением, времени относительное распределение амплитуд будет стремиться к некоторому устойчивому предельному относительному распределению, которое и называют модой резонатора с потерями. Амплитуда такой моды в каждой точке резонатора убывает экспоненциально с одной и той же постоянной затухания. В отличие от идеального резонатора колебания каждой моды резонатора с затуханием могут происходить в пределах резонансной полосы частот, ширина которой тем меньше, чем меньше потери энергии в резонаторе. [c.282]

Помимо пьезомодуля, значение которого зависит от кристаллографического направления, для оценки пьезоэлементов применяют коэффициент электромеханической связи К, характеризующий эффективность преобразования механической энергии в электрическую и наоборот (при прямом и обратном пьезоэффекте), а также механическую добротность Qm, определяемую потерями на внутреннее трение в. материале, от значения которой существенно зависит увеличение амплитуды колебаний элемента при резонансной частоте. Работоспособность пьезоматериалов определяется также значениями г,, tg б и точкой Кюри Тс. [c.558]

Как мы уже отмечали (см. 1.1), в реальных системах всегда происходит рассеяние энергии, ее потери, ее уход из системы и, как следствие этого, уменьшение общего запаса колебательной энергии. Процесс рассеяния — диссипации энергии и уменьшения ее общего запаса присущ всем реальным системам, не содержащим устройств, пополняющих эту убыль энергии. Поэтому мы вправе ожидать, что учет процесса уменьшения исходного запаса колебательной энергии позволит нам получить решения, полнее описывающие реальные движения, чем при рассмотрении консервативных систем. Можно указать на множество характеристик колебательных процессов, которые обусловлены наличием в системе потерь энергии, происходящих по определенному закону и являющихся существенными как для линейных, так и для нелинейных систем. К числу проблем, требующих для своего решения учета диссипации, относятся, например, оценка резонансной амплитуды в линейной системе или в системе с малой нелинейностью, обший вид установившегося движения при наличии вынуждающей силы, закон изменения во времени амплитуды свободных колебаний, устойчивость различных состояний и пр. [c.41]

Принятое нами пренебрежение затуханием системы привело к возможности неограниченного роста л, с ростом Л (см. рис. 3.22). Очевидно, что этот вывод несправедлив, и учет потерь должен изменить картину процесса, в особенности в области больших А. Увеличение Д от малых значений приводит к переходу устойчивого состояния системы с ветви А на ветвь В резонансной кривой (см. рис. 3.22), а возможность увеличения Пд за счет выбора достаточно большого значения расстройки Д ограничена определенным оптимальным значением этой величины (Дот)- [c.111]

Консервативная идеализация, существенно упрощая рассмотрение, в ряде случаев приводила к выводам, не оправдывающимся в реальных системах. Но вместе с тем ряд принципиально важных особенностей вынужденных процессов в нелинейных системах мало зависит от наличия или отсутствия потерь (разумеется, если они не слишком велики), и выводы о резонансных явлениях в консервативных системах лишь с небольшими количественными поправками можно распространить на неконсервативные системы. С учетом этих замечаний рассмотрим некоторые уже установленные особенности резонансных процессов в нелинейных системах при воздействиях различного типа. В нелинейных системах (в отличие от линейных) при прямом гармоническом воздействии резонансные явления наблюдаются при ряде частотных соотношений, а не только при совпадении частоты воздействия с собственной частотой системы. [c.139]

Эквивалентная схема усилителя приведена на рис. 4.17. Здесь генератор гармонической накачки заменен генератором тока с внутренним сопротивлением Д , амплитудой тока / и частотой ш = 0 —AL (при увеличении тока сигнала индуктивность падает), 0 — индуктивность без действия сигнала, и —потери в контуре. Коэффициент л показывает долю включения L в левую ветвь резонансного контура. [c.156]

Теперь рассмотрим неавтономный режим работы генератора (Х= 0) в области синхронизации. При fe(0)< 0 (потери в системе превышают вложение энергии) в генераторе не выполняется условие самовозбуждения, однако имеет место регенерация, т. е. регенеративный режим приемника. В этом случае получается несколько сплющенная сверху резонансная кривая (см. рис. 5.32), аналитическое выражение которой определяется из системы укороченных уравнений (5.6.5) и имеет вид (Л)-f = 7, . Это [c.217]

Кроме ионизационных потерь у значительной доли частиц, движущихся вдоль осей, резко уменьшаются выход характеристического рентгеновского излучения, испускаемого атомами монокристалла в результате выбивания частицей электронов с АГ- и L-оболочек, а также вероятность вступить в ядерную реакцию. Последнее можно видеть на рис. 8.13, где изображена зависимость выхода резонансной реакции (р, v) на ядре изотопа алюминия ( р = 405 кэВ) от угла между направлением пучка и осью [110] монокристалла алюминия. [c.459]

Вариация реактивной проводимости. Изменение (вариация) реактивной проводимости осуществляется обычно изменением емкости колебательного контура. В схеме используется высокочастотный генератор с фиксированной частотой. С ним слабо связан измерительный колебательный контур, содержащий катушку индуктивности и конденсатор переменной емкости (рис. 4-10, а), па-, раллельно которому может присоединяться испытуемый образец. Генератор работает в режиме неизменного тока, поэтому напряжение на параллельном колебательном контуре (рис. 4-11, а) при изменении реактивной проводимости (обычно емкости) контура переходит через максимум, а затем уменьшается. Наибольшее напряжение на контуре отвечает состоянию резонанса В контуре есть потерн, поэтому эквивалентная схема, помимо Г и С, содержит проводимость соответствующую потерям (рис. 4-11,6). Если по оси абсцисс откладывать емкость проградуированного конденсатора С И снимать зависимость и (С), т. е. резонансную кривую, один раз для контура без образца и второй раз — с образцом, то [c.78]

При выполнении измерений резонансным методом, когда по прибору отсчитывают значение добротности, тангенс угла диэлектрических потерь можно рассчитать по формуле [c.91]

Высокие диэлектрические потери приводят к разогреву и тепловому пробою диэлектриков в сильных электрических полях, снижению добротности и избирательности колебательных контуров. В связи с этим стремятся снизить tgS диэлектрических потерь. Они могут быть следующих видов потери на электропроводность, релаксационные потери (включая миграционные), резонансные и ионизационные потери. [c.107]

Удельная мощность общих потерь складывается из мощности потерь на электропроводность (и>, и), мощностей дипольных релаксационных потерь (и>д), резонансных миграционных (и> ) и ионизационных (и н) потерь [c.107]

Резо,чансные диэлектрические потери г максимальны при частоте, близкой к С0() (рис. 17.10). Чем больше глубина дисперсии, тем больше резонансные потери. Чем больше затухание Г, тем шире максимум кривой е" (со), но тем меньше максимальное значение е". [c.139]

Главным фактором, определяющим диэлектрические потери в неорганических стеклах, является то или иное сочетание входящих в стекло окислов, поскольку оно влияет на структуру стекла. Наличие в стекле щелочных окислов (N350, К О) при отсутствии окислов тяжелых металлов (ВаО, РЬО) вызывает значительное повышение диэлектрических потерь стекла. Введение тяжелых окислов уменьшает tg8 щелочных стекол. При очень высоких частотах, приближающихся к частотам собственных колебаний ионов, в стеклах возможны также резонансные потери. [c.92]

В дизлектрические потери стекол основной вклад вносят 1) потери от проводимости, связанные с электропроводностью 2) релаксационные потери, вызванные перемещением слабосвязанных ионов в малых объемах стекла и 3) резонансные потери, обусловленные поглощением энергии ионами, собственные частоты колебаний которых совпадают с частотой наложенного поля. Рост температуры вызывает рост потерь (рис. 19-6). На частотной зависимости б имеется минимум в области 1№—10 Гц (рис. 19-7). [c.277]

Диалектрическне свойства характеризуют поведение изоляционных материалов в переменном электрическом ноле и связаны с их мкостным сопротивлением и рассеянием электрической энергии в виде тепла. Диэлектрические свойства термопластичных полимеров определяются их способностью к поляризации и соотношением скорости протекания процессов поляризации и частоты изменения электрического поля. Мерой поляризации служит комплексная диэлектрическая проницаемость е, состоящая из действительной части относительной диэлектрической проницаемости е и мнимой компоненты — коэффициента диэлектрических потерь характеризующего способность к необратимому рассеянию энергии при поляризации. Относительная диэлектрическая проницаемость и коэффициент потерь связаны между собой соотношением е"= г в, где tg б — тангенс зггла диэлектрических потерь. Эту величину чаще всего используют для оценки диэлектрических потерь в полимерах. В термопластичных неполярных полимерах при отсутствии полярных примесей наблюдается только поляризация, связанная с деформацией электронного облака в электрическом поле. Продолжительность этого процесса очень мала (10 —10 с) и практически не зависит от температуры. Поэтому г неполярных полимеров в диапазоне частот ниже 10 Гц практически не зависит от температуры и частоты переменного поля и близка к /г (где п — оптический коэффициент преломления). При частотах порядка 10 —10 Гц, так называемых сверхвысоких частотах, в неполярных полимерах могут развиваться резонансные потери, что резко изменяет их поведение в электрическом поле. [c.60]

Для каждого элемента при строго определенных частотах значения меняются скачками = = грд (г — безраз.мерная величина скачка поглощения), что обусловлено характеристич. резонансной потерей энергии излучением, приводящей к переходу атомов из норм, состояния в ионизованное с одним удаленным электроном (обычная нормировка — с электроном, удаленным на бесконечность). Этот переход описывается как удаление одного из внутр. электронов с / -го уровня за пределы атома, или на 1-й свободный его уровень, или на уровень кристаллич. решетки. Если электрон удален с ближайшего к ядру Л -уровня, то говорят о Л -поглощепии и соответственно о Л (1х)-со-стоянии атома при удалении электрона со следующих уровней говорят о Ь -, д-, [c.44]

Магнитострнкционные материалы. Основными характеристиками магнитострикционных материалов (см. табл. 27.32), применяющихся для изготовления магнитострикционных преобразователен, являются коэффициент магнитомеханической связи К, квадрат которого равен отношению преобразованной энергии (механической или магнитной) к подводимой (соответственно магнитной или механической), динамическая маг-гщтострикционная постоянная a=(da/dS)s и маг-ьитострикционная постоянная чувствительности Л= ((ЗВ/а)где а — механическое напряжение, Я/м , В — магнитная индукция, Тл, а индексы и Я означают неизменность деформации и магнитного поля. Величина а существенна для работы излучателей, а Л — для работы приемников. Плотность р и модуль Юнга Е определяют резонансную частоту преобразователей от механической прочности, магнитострикции насыщения X и индукции насыщения Вь зависит предельная интенсивность магнитострикционных излучателей механическая добротность Q, удельное электрическое сопротивление р.-,л и коэрцитивная сила Не определяют потери энергии на вихревые токи и гистерезис при работе преобразователя. Значения К, а, Л существенно зависят от напряженности подмагничивающего поля, значение которого Яопт, отвечающее максимуму К, обычно называют оптимальным. [c.615]

Эффект Мёссбауэра или ядеиный гамма-резонанс (ЯГР) — это бесфононное (т. е. без потери энергии на отдачу) излучение или поглощение резонансных у-кван-тов ядрами атомов, находящихся в конденсированной среде. [c.1054]

Поэтому если генератор, создающий высокочастотное поле Н, настроить на частоту Мрез, то произойдет резонансное опрокидывание спина. При этом образец в целом начнет поглощать энергию. Регистрация этой потери энергии при единичном акте резонансного поглощения трудна. Поэтому к основному полю Н добавляется параллельное ему сравнительно небольшое низкочастотное модулирующее поле [c.52]

Резонансные цепи с сосредоточенными нapaмeтpa fн (содержащие катушки индуктивности, конденсаторы и резисторы) применяются в диапазоне частот от нескольких десятков килогерц до примерно 200 МГц. Физические явления в резонаненых контурах широко используются для измерения емкости и тангенса угла потерь. Различают контурные и генераторные резонансные методы (рис. 4-10). [c.78]

К преимуществам метода вариации проводимости относится то, что в формулы не входит частота и, следовательно, не требуется ее измерения или стабилизации. Путем тщательного выполнения схемы и использования в ней эталонных высокочастотных элементов можно осуществить измерения с погрешностью, не выше допустимой. Резонансные контурные методы вариации частоты и реактивной проводимости используются в измерителях добротности — куметрах. Заметим, что резонансные методы измерений емкости могут обеспечить небольшую погрешность измерения лишь при относительно малом tg б. Если тангенс угла потерь значителен, это влечет за собой дополнительное изменение частоты. Влияние 4 б испытуемого образца на частоту характеризуется следующей зависимостью [c.84]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...