Энергия взаимодействия зарядов

Известно, что энергия взаимодействия заряда е с электрическим полем ф равна ар. Аналогично этому и здесь нуклон с зарядом помещенный в поле ф другого нуклона, имеет энергию взаимодействия [c.165]

Это дает энергию взаимодействия зарядов [c.210]

Два разноименных заряда движутся в постоянном однородном магнитном поле. Потенциальная энергия взаимодействия зарядов и г1, г2) = к г2 — г 1) /2. Найти решение уравнений движения. [c.126]

Собственной энергией заряженного проводника называется потенциальная энергия взаимодействия зарядов, находящихся на проводнике. Если проводник не находится во внешнем электростатическом поле, то его энергия является собственной и вычисляется по формуле [c.210]

Разность потенциалов. Мерой изменения энергии при взаимодействиях тел является работа. Мы выяснили, что при перемещении электрического заряда q работа А сил электростатического поля равна изменению потенциальной энергии AWp заряда, взятому с противоположным знаком, поэтому из выражений (40.1) и (40.3) получаем [c.138]

Если считать, что среднее движение всей остальной части Вселенной влияет на состояние любой одиночной частицы, то возникает целый ряд связанных с этим вопросов, и путей к ответу на них пока не видно. Имеются ли какие-либо другие взаимные связи между свойствами одиночной частицы и состоянием остальной части Вселенной Изменится ли заряд электрона или его масса или энергия взаимодействия между нуклонами ), если бы как-то изменились число частиц во Вселенной или плотность их распределения До настоящего времени нет ответа на этот глубокий вопрос о соотношении между далекой Вселенной и свойствами отдельных частиц. [c.82]

Аналогично может быть построен и псевдоскалярный вариант мезонной- теории. В случае псевдоскалярного поля ф произведение мезонного заряда на потенциал ф не является скаляром и поэтому не может быть принято за энергию взаимодействия, как мы принимали в скалярной теории. Но из псевдоскаляра ф можно образовать скалярную величину следующего вида [c.167]

Формула (2.14) дает выражение для потенциала, действующего на единичный заряд (аналог напряженности электрического поля). Чтобы получить энергию взаимодействия V, надо умножить потенциал на заряд [c.12]

Энергия взаимодействия нуклона с мезонным полем получается по аналогии с (2.15) умножением потенциала (2.19) на мезонный заряд gN второго нуклона [c.13]

Два разноименных заряда движутся в постоянном однородном магнитном поле. Потенциальная энергия взаимодействия" [c.100]

Два разноименных заряда, энергия взаимодействия которых /(rj, Г2) =- -(Гз—ri) движутся в электромагнитном поле, задаваемом 4-потенциалом [c.102]

Выражение для энергии взаимодействия между двумя ионами 1 и /, находящимися на расстоянии друг от друга, в кристалле, образованном из-ионов с зарядами Zj е и Z2 е, содержит два члена [c.72]

Полная энергия системы равна энергии взаимодействия отталкивающихся положительных зарядов ядер и энергии электрона [c.301]

При нахождении протонных уровней к гамильтониану (3.5) необходимо добавить самосогласованный кулоновский потенциал. Обычно его выбирают в виде энергии взаимодействия точечного протона с равномерно заряженным шаром радиуса R и заряда (Z-l)r. [c.93]

В модели, учитывающей электронное строение кристалла, энергия взаимодействия дефектов определяется взаимодействием соответствующих дефектам электрических зарядов, а также изменением энергии газа электронов проводимости решетки ионов при сближении дефектов от бесконечно большого до данного расстояния, [c.120]

Необходимо, однако, указать, что в сложном атоме энергия взаимодействия электронов между собой равна по порядку величины энергии их взаимодействия с ядром атома. Поэтому эту энергию необходимо тем или иным способом учитывать. Наиболее простой способ учета взаимодействия электронов заключается в том, что учитывается влияние на каждый электрон совокупности всех остальных электронов. Такой способ соответствует модельным представлениям, изложенным в 9, по которым мы рассматривали в атоме щелочных металлов движение валентного электрона в поле ядра, искаженном полем остальных электронов. Это представление можно перенести и на атомы с несколькими электронами. Движение каждого из электронов рассматривается в отдельности с учетом искажающего действия остальных электронов на поле ядра. При этом предполагается, что остальные электроны располагаются вокруг ядра в виде слоев, в соответствии со сказанным в 10, При квантовомеханической трактовке такой задачи в выражении потенциальной энергии (3) заряд [c.195]

Электростатическая энергия — потенциальная энергия взаимодействия электрических зарядов, т. е. запас энергии электрически заряженного тела, накапливаемый в процессе преодоления им сил электрического поля. [c.37]

Магнитостатическая энергия — потенциальная энергия взаимодействия магнитных зарядов , или запас энергии, накапливаемый телом, способным преодолевать силы магнитного поля в процессе перемещения против этих сил. Источником магнитного поля может быть постоянный магнит, электрический ток. [c.37]

Энергия притяжения ионов, отстоящих друг от друга на расстоянии г, и р = —q / 4nS(,r), где q — заряд ионов. При достаточном сближении ион ов между ними возникает отталкивание, энергия которого равна по Борну Uot = В г где В и п — постоянные. Результирующая энергия взаимодействия [c.15]

Взанмодействие с оотическими фононами. Оптич. колебания кристаллич, решётки сопровождаются возникновением дипольных моментов и поляризацией среды. В длинноволновом пределе кристаллич. решётку можно рассматривать как сплошную среду с непрерывным распределением поляризации / (дс), к-рая совершает колебания с частотами оптич. фононов. Энергия взаимодействия заряда е, находящегося в точке х, с дипольпым моментом / (л), находящимся в точке х, равна [c.587]

Потенциальная энергия заряда в электрическом поле. Продолжим сравнение гравитационного взаимодействия тел и элект-тростатического взаимодействия зарядов. Тело массой тп в поле тяжести Земли обладает потенциальной энергией. [c.137]

При 1юстроснии теории р-распада мы должны ввести в рассмотрите некоторое (электронио-нентрингюе) поле, квантом которого и является пара частиц — электрон и антинейтрино, а нуклонам следует приписать некоторый электронно-нейтринный заряд G G 1,4-Ю " эрг-см — постоянная Ферми). Далее можно построить оператор Я, энергии взаимодействия нуклонов с электронно-нейтринным полем из волновых функций -частицы ф, и нейтрино (антинейтрино) ср-. Функции ф,, ф должны удовлетворять уравнению Дирака. Оператор Я превращает волновую функцию протона в волновую функцию нейтрона и наоборот. Это утверждение равносильно предположению о том, что волновая функция начального состояния нуклона, испытывающего р-превращение, зависит не только от п юстранственных н спиновых координат, но и от зарядовой координаты Т, ( 22), которая может принимать только два значения, соответствующие нейтронному или протонному состоянию нуклона. Таким образом, в результате действия оператора [c.243]

Объединение взаимодействий. Диалектичность процесса познания еще раз в полной мере проявилась в том, что идеи объединения взаимодействий возникли при анализе... различий их свойств. Эти идеи не лежат на поверхности, и тем не менее о них в неявном виде уже говорилось на страницах книги. Поясним это. Константы различных взаимодействий отличаются друг от друга весьма значительно — на 40 порядков Но, и это самое главное, их значения зависят от энергии взаимодействия ( бехущие константы ), и зависят по-разному. На малых расстояниях сильносвязанные в нуклона кварки ведут себя как почти свободные (асимптотическая свобода), следовательно, константа сильного взаимодействия а, уменьшается с ростом энергии взаимодействия. С ростом энергии зондирующих электронов возрастает заряд электрона (см. рис. 18). Следовательно, константа электромагнитного взаимодействия должна возраста ь. С ростом энергии взаимодействия или, что то же самое, с ростом массы взаимодействующих частиц резко возрастает гравитационное взаимодействие, следовательно, возрастает и константа взаимодействия ttg. Ниже будет показано, что и слабое взаимодействие xjf также возрастает с ростом Е. [c.213]

Данные, приведенные в табл. 5, показывают, что среди щелочных металлов особое положение занимает натрий, у которого отношенне наблюдаемого сопротивления к вычисленному имеет самое низкое значение. (Калий находится на втором месте, но очень близок к натрию.) Этот результат можно рассматривать как доказательство того, что у натрия относительная энергия взаимодействия имеет минимальное значение. По-видимому, он свидетельствует также о том, что натрий лучше всех других металлов соответствует идеализированной модели свободных электронов . Бардин [97, 98] несколько улучшил модель рассеяния и показал, что результаты исследования натрия хорошо согласуются с развитой им теорией. Данные, относяш иеся к калию, находятся в удовлетворительном согласии с теорией, в то время как рубидий и цезий обладают сопротивлением, которое значительно превосходит теоретическое значение. Бардин учел тот факт, что когда поны смеш ены из своих положений равновесия упругими волнами, распространяющимися в решетке, то они создают при этом возмущенное распределение зарядов, которое в свою очередь вызывает рассеяние электронов проводимости aMif электроны проводимости имеют тенденцию группироваться таким образом, чтобы компенсировать нарушенное распределение зарядов. Это явление можно назвать динамическим экранированием. Конечно, и в статических условиях электроны имеют тенденцию экранировать заряды ионов, а с этой точки зрения модель Блоха соответствует но существу почти полному экранированию зарядов ионов. Действительно, ири полном отсутствии экранирования иона, рассматриваемого как точечный заряд, потенциальная энергия электрона вблизи него была бы равна—е 1г при наличии экранирования потенциальная энергия электрона убывает с расстоянием быстрее, а именно по закону—(е //-)й [48,37] (стр. 86). В модели Блоха подразумеваетс>], что ири этом получается формула (17.1). Из приближенной теории [c.195]

В написанном здесь выражении каждый из кулоновских членов в отдельности очень велик, но в сумме они имеют тенденцию скомненсировать друг друга. Действительно, сюда входят большой отрицательный вклад от второго члена, описывающего взаимодействие между отдельными электроном и суммарным кулоновским полем всех ионов, и большой положительный вклад от кулоновского взаимодействия между электронами и ионами. Предположим, что из взаимодействия между электронами и ионами вычтено взаимодействие каждого электрона с однородным, положительно зарян енным фоном, а из взаимодействия между электронами—собственная энергия однородного, отрицательно заряженного фона и, наконец, из взаимодействия между ионами—собственная энергия однородного, положительно заряженного фона. Так как сумма этих трех членов равна нулю, то суммарная энергия не изменится. Энергия взаимодействия между ионами после вычета из нее энергии однородного, положительно заряженного фона эквивалентна энергии иоиов в однородном, отрицательном фоне, включая собственную энергию отрицательного заряда. [c.757]

Поэтому расщепление между син-глетными и триплетными уровнями имеет тот же порядок, что само расстояние между уровнями. Отсюда можно сделать два вывода. Во-первых, энергия связи в результате ориентировки спинов электронов весьма значительна и имеет порядок энергии электрического взаимодействия зарядов электронов, а не порядок энергии взаимодействия магнитных моментов электронов, как это могло бы показаться с первого взгляда. Энергия взаимодействия магнитных моментов электронов мала по сравнению с обменной энергией взаимодействия электронов, связанной с ориентировкой спинов. Второй вывод касается возможности применения теории возмущений для расчета обменной и кулоновской энергий взаимодействия электронов. Поскольку эти величины не малы, теория возмущений не может дать для них достаточно точные значения, она позволяет 1юлучить значение этих величин лишь с точностью до 30-40%. [c.279]

Для-реальных газов, т. е. газов, близких к началу конденсации, и для конденсированных веществ (жидкостей, твердых тел) существенное значение приобретает потенциальная эиергия взаимодействия между молекулами, обусловленная действием присущих им электрических зарядов. Следовательно, для реальных газов помимо энергии теплового движения молекул должна быть учтена еще четвертая составляющая — поте1Щиальная энергия взаимодействия молекул, зависящая от расстояния между молекулами и от их взаимного расположения. Значение этой составляющей внутренней энергии зависит от удельного объема. [c.30]

Водорвдоподобный атом. В водородоподобном атоме вокруг ядра с зарядом Zq (Z — порядковый номер элемента в таблице Д. И. Менделеева) движется единственный электрон. Если за нулевой уровень энергии принять энергию покоящегося электрона на бесконечно большом расстоянии от ядра, то на расстоянии г от ядра потенциальная энергия взаимодействия его с ядром [c.107]

Для классификации отказов и процессов их возникновения по виду энергии важнейшими являются механическая — энергия свободно движущихся отдельных микрочастиц и макросистем и энергия упругой деформации системы (тела) тепловая— энергия неупорядоченного, хаотического движения большого числа микрочастиц (атомов, молекул и др.) электрическая (электростатическая и электродинамическая) — энергия взаимодействия и движения электрических зарядов, электрически заряженных частиц химическая — энергия электронов в атоме, частично освобождаемая в результате перестройки электронных оболочек атомов и молекул при их взаимодействии в процессе химических реакций электромагнитная—энергия движения фотонов электромагнитного поля аннигиляционная — полная энергия системы, вещества (энергия покоя и энергия движения), освобождаемая в процесе аннигиляции (превращения частиц вещества в кванты поля). [c.37]

Обращение к В. п. позволяет упростить выражение для энергии взаимодействия W системы зарядов и токов (объёмная плотность р и j") с внеш. эл.-магн, полом W— рф+с ( ) йг. Градиентная инвариантность этого выражения обеспечивается ур-нием непрерывности i9p/(3i+div j=0. Отсюда следует, что частица с зарядом q в зл.-магн. поле в донолпение к обычному (чисто динамич.) импульсу обладает ещё з л с к т р о-кинетическим и м н у л ь с о м p a q l , что позволяет придать В. п. соответств, интерпретацию. [c.253]

ОБМЕННОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ в магнетизме — специфически квантовомеханич. связь между носителями магнетизма в атомных ядрах, атомах, молекулах, газах и конденсир. средах обменное взаимодействие, косвенное обменное взаимодействие, РККИ-об-менное взаимодействие). Первопричиной О. в. является принцип неразличимости тождеств, частиц (тождественности принцип). О. в. по своему генезису имеет электростатич. происхождение. Как правило, энергия элект-рич. взаимодействия микрочастиц больше (по порядку величин) энергии магн. взаимодействия. Это следует из сравнения квазиклассич. выражений для электрич. энергии взаимодействия двух элементарных зарядов СГСЭ (расположенных на атомном расстоянии а 10 см), равной e la 10 эрг, и энергии взаимодействия двух элементарных магн. моментов (магнетонов Бора /i СГСМ), равной (i / 10" эрг. [c.372]

Вихри взаимодействуют между собой подобно двумерному кулоновскому газу — гю лотарифмич, закону. Энергия взаимодействия двух топологич зарядов [c.142]

Динамика зарядов. Для заданных ннеш. полей ф-ла (I) позволяет полностью описать движение любой системы зарядов. Однако задача значительно усложняется при учёте взаимодействия зарядов посредством создаваемого ими поля, к-рое имеет конечную скорость распространения и обладает собств. динамикой. В частности, взаимодействие любых двух произвольно движущихся зарядов не является центральным и не подчиняется третьему Ньютона закону механики, а энергия системы заряж. тел благодаря их эл.-магн. взаимодействию зависит от состояния поля и не равна сумме энергий каждого из тел в отдельности. Система заряж. тел подчиняется законам сохранения энергии, импульса и момента импульса только при учёте соответствующих величин, связанных с эл.-магн. полем (см. ниже). [c.521]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...