Мощность волны средняя

Метрологические затруднения, связанные с определением канделы, побудили перейти к такому ее определению, которое основывалось бы на мощности излучения фиксированной длины волны или частоты видимой части спектра. В качестве такой частоты бьша выбрана частота 540-10 Гц, которой соответствует длина волны 555 нм. При этом в телесном угле один стерадиан в данном направлении должна излучаться мощность 683 Вт. По отношению к выбранной частоте или соответствующей длине волны средний человеческий глаз обладает наибольшей чувствительностью. [c.293]

Рассмотрение динамических процессов в упругих телах, в частности процесса отражения от свободной поверхности, было бы неполным без анализа его энергетических характеристик Предметом анализа являются количественные соотношения, характеризующие распределение потока энергии в падающей волне между отраженными волнами. В рассматриваемом здесь двумерном случае гармонических волн средние за период компоненты вектора плотности потока мощности определяются соотношениями (5.7) гл. I [c.50]

Тип лазера Режим работы Длина волны Средняя мощность, Вт Пиковая мощ- ность, кВт Длитель- ность импульса Дифф. КПД, % [c.140]

Решение. Размеры волновода выбраны так, что распространяющейся является лишь волна типа Нщ. Мощность излучения равна среднему потоку мощности волны типа Н, через поперечное сечение волновода [c.161]

МОЩНОСТЬ ЗВУКА - - энергия, передаваемая звуковой волной через рассматриваемую поверхность в единицу времени. Различают мгновенное значение М. з. и среднее за период или за длительное время. Наибольший интерес представляет среднее значение М. з., отнесённое к единице площади, т. н. средняя удельная мощность звука, или интенсивность звука. Для гармонической бегущей звуковой волны средняя удельная М. з ш равна [c.220]

Мощностью Р (средней мощностью) волны называется средняя полная энергия, которая переносится волной за единицу времени через поверхность с площадью 5. Связь мощности Р с интенсивностью J волны [c.322]

Лазер — генератор электромагнитных волн оптического диапазона, излучающий когерентный световой поток с малым углом расхождения за счет перехода атомов с высшего энергетического уровня, на который они переводятся под действием мощных импульсов света или электри-ческого разряда, на более низший в газовых лазерах используется, например, смесь атомов гелия и неона, а в твердотельных лазерах — кристаллы некоторые типы лазеров могут работать в непрерывном режиме излучения, но их средняя мощность излучения меньше, чем в импульсе 19]. [c.146]

Все светотехнические единицы базируются на использовании силы света стандартного источника с определенным распределением энергии по спектру. Для изотропного источника световой поток связан с силой света I равенством Ф = 4п1. Поток выражают в люменах (лм), а освещенность поверхности — в люксах (1 лк = 1 лм/м ). В энергетических единицах световой поток выражают в ваттах (Вт), а освещенность — в ваттах на квадратный метр (Вт/м ). Световому потоку 1 лм соответствует разная мощность излучения в зависимости от его спектрального состава, и для установления между ними количественной связи используют таблицы или графики, характеризующие среднюю чувствительность глаза к излучению той или иной длины волны (см. рис. 1). Приводимые в справочниках коэффициенты для перевода люменов в ватты относятся к узкой спектральной области вблизи А 5550 А, где в среднем чувствительность человеческого глаза оказывается максимальной. [c.41]

Излучаемая мощность падает по мере приближения длины волны к поперечным размерам пластины i). Когда радиус мембраны мал по сравнению с длиной волны, излучаемая мощность оказывается пропорциональной квадрату отношения радиуса мембраны к длине волны, т. е. очень быстро падает по мере увеличения длины волны. Таким образом, мембраны практически приемлемых размеров не могут дать сколько-нибудь резкой направленности для средни длин волн звукового диапазона и вообще плохо излучают длинные звуковые волны. [c.741]

Исследования показали, что средний глаз по-разному реагирует на разные участки спектра. Чувствительность глаза растет, начиная от самых коротких волн (порядка 400 нм), достигает максимума при длине волны около 555 нм и затем снова убывает. Эту зависимость характеризуют световой эффективностью (световой отдачей) или, как раньше называли, видностью. При этом под абсолютной световой эффективностью (или, просто, световой эффективностью) понимают отношение светового потока (т.е. оцениваемой нашим глазом мощности) к полному потоку излучения (т.е. к полной мощности лучистой энергии) [c.299]

Средние потоки мощности. В задачах отражения наиболее важным является вопрос о потоках энергии в падающих и отраженных волнах. Выведем основные формулы для их расчета. [c.171]

Если амплитуда падающей волны равна Р , то для средних потоков мощности в соответствии с (6.11) — (6.13) имеем [c.173]

Малогабаритная оптическая линия связи. Линия предназначена для телефонной двусторонней связи в пределах оптической видимости в любое время суток. Излучающим элементом служит неохлаждаемый полупроводниковый лазер со средней мощностью излучения 3—6 мВт. Максимальная дальность действия 6 км (при затухании в атмосфере 1,5 дБ/км). Полоса передаваемых частот 300—3400 Гц. Время непрерывной работы не более 12 ч. Оптические оси трех ветвей (приемная, передающая и визирная) совмещены с точностью до Г. Диаграмма направленности излучения составляет от 10 2 до 1° 10. Приемный канал содержит интерференционный светофильтр на длину волны излучения лазера 0,9 мкм с полосой пропускания 250 А. Поле зрения прибора 1—1,5 . Визир состоит из прямой телескопической системы, имеющей восьмикратное увеличение и поле зрения 6—7°. Поворотный механизм позволяет производить плавный поворот прибора на 360°, а по углу места 45°. [c.319]

Члены с перекрестными произведениями ФоФ ФоЛ,, Ф1Л, здесь отсутствуют Это свидетельствует о том, что для среднего за период потока мощности в направлении нормали к поверхности имеет место суперпозиция средних потоков, переносимых отдельными типами волн. Отметим, что такое положение справедливо и для мгновенных значений Р . Если в выражение (2.2) подставить значения Ф, и из (1.9), то находим Р = 0. Это равенство в данном случае выражает закон сохранения энергии — приносимая за период к границе энергия падающей волны равна энергии, уносимой отраженными волнами. [c.50]

Общим для обоих случаев падения Р- и SV-волн является справедливость принципа суперпозиции средних потоков мощности Р , уносимых отдельными типами движений. Именно это делает физически обоснованным раздельное вычисление данной величины в каждой волне с целью наглядного изображения энергетических соотношений. Такие наглядные представления дают рис. 13 и 14, где показана относительная величина энергии, уносимой отраженной Р-волной в случае падения Р-волны (рис. 13, а) и SV-волны (рис. 14, а) и SV-волной для падения Р-волны (рис. 13, б) и SV-волны (рис. 14, б). Кривые 1-—3 на рис. 13 и 14 соответствуют значениям коэффициента Пуассона v, равным 0,15 0,25 и 0,40 [c.51]

Энергетический анализ волны Рэлея показывает, что средняя за период нормальная к поверхности составляющая потока мощности 7 2 тождественно равна нулю. Средняя за период величина потока, мощности вдоль границы положительна и задается выражением [c.57]

Поток мощности, приходящийся на единицу площади фронта волны, равен произведению комплексно-сопряженных р и Ug интенсивность периодической волны — среднему его значению за период. Для низкочастотного осциллирующего цилиндра интенсивность равна [c.228]

В акустической волне средний поток мощности, т. е. среднее произведение давления на скорость, выражается через комплексные амплитуды р VI V по формуле-YaReipu ). Если в области, [c.13]

Сравнение спектральных характеристик однородного и неоднородного слоев, состоящих из семи однородных прослоев, для волн PS и РР. Расчеты сделаны для реального скоростного разреза, определе1пюго по данным ультразвукового каротажа (УЗК) на участке III (см. табл. 1) при различных способах аппроксимации разреза. Суммарная мощность и средние скорости Кр и однородного и неоднородного слоев при этом приняты одинаковыми, [c.73]

Заменим градиентный слой однородным слоем той же мощности со средней расчетной скоростью Гср.рас определяемой из условия равенстБ времени прохождения волны по истинному лучу OMS и по пут OKMNS, соответствующему лучу головной волны в однородном сло (см. рис. 36). Обозначая R = v /vq, получаем [10] [c.86]

Лампа бегущей волны (Л Б В) — электровакуумный прибор, работающий на основе взаимодействия электронного потока с бегущей волной электромагнитного поля, созданного длинной спиралью, расположенной внутри баллона лампы применяется в усилителях и генераторах СВЧ, может использоваться в относительно широком диапазоне частот (до 10% от средней частоты), характеризуется низким уровнем шумов, может отдавать мощность 100 кВт и более. В изофарной ЛБВ поддерживается оптимальный фазовый сдвиг между током и электромагнитной волной, в изохронной ЛБВ к концу замедляющей системы скорость электромагнитной волны снижается для лучшего согласования скорости электронов и волны, в многолучевой ЛЕВ используется несколько параллельных пучков электронов [2]. [c.146]

СОг-лааера, генерирующих на длинах волн 1,06 и 10,6 мкм соответственно. Вспомогательный маломощный ИАГ М(1-лазер с пассивной модуляцией добротности кристаллом LiF. Fa за счет коротких мощных импульсов, длительность которых 120 не, пиковая мощность 30 кВт при средней мощности 30 Вт удаляет поверхностный окисный слой и создает затравочную зону разрушения. Основной непрерывный СОг лазер излучением мощностью до 500 Вт осуществляет процесс обработки. Наличие затравочной зоны разрушения резко увеличивает поглощательную способность обрабатываемого материала на длине волны основного излучения и повышает эффективность использования энергии СОг-лазера. [c.157]

Очевидно, что чем меньше угол конуса, т. е. чем уже пучок звуковых волн, создаваемых пластиной, тем медленнее падает амплитуда звуковой волны в направлении иормали к пластине. Поэтому во многих случаях (например, чтобы озвучить длинную, но узкую площадь) выгодно применять источники звука, дающие узкий пучок волн, т, е. направленные источники звука. Для этого потребовались бы пластины, например мембраны громкоговорителей, размеры которых больше длины звуковой волны. Однако даже для средних звуковых частот (волны длиной 20—30 см) это условие выполнить невозможно. Мембраны сами по себе практически не могут дать направленного излучения звуковых волн. Более того, так как мембраны практически приемлемых размеров оказываются много меньше длины волн для длинных звуковых волн, то на низких частотах явление дифракции играет заметную роль уже в непосредственной близости к мембране. Даже вблизи мембраны создаваемые ею волны существенно отличаются от плоских. Поэтому приведенный выше расчет мощности, излучаемой пластиной, в этом случае неприменим. [c.741]

Применение рупора позволяет также повысить мощность, отдаваемую мембраной (увеличить акустическую отдачу мембраны). Средняя мощность, излучаемая мембраной при данных ее размерах и амплитуде колебаний, может быть увеличена за счет увеличения давления в звуковой иолР1е, создаваемой мембраной (так как отдача мощности обусловлена работой мембраны против силы давления, действующей на нее со стороны звуковой волны). Если поместить мембрану в камеру с отверстием, размеры которого меньше размеров мембраны, то переменное давление, создаваемое в камере колеблющейся мембраной, будет выше, чем в отсутствие камеры, и мощность, излучаемая мембраной через отверстие в камере, будет выше. Однако это достигается за счет уменьшения поперечных размеров куска плоской волны с вытекающими отсюда вредными последствиями — ухудшением направленности. Но применение рупора с узким горлом позволяет устранить эти последствия. Поэтому в громкоговорителях обычно применяют предрупорные камеры и горло рупора делают меньших размеров, чем мембрана (рис. 472). [c.742]

За последние 5 лет оборудование было усовершенствовано, и теперь его можно очень компактно смонтировать в приемно-выводиой части листовой печатной машины. В большинстве современных установок используется кварцевая лампа среднего давления с электрической мощностью на единицу длины 78 Вт/см материал колбы специально выбран с таким расчетом, чтобы он был прозрачным для волн длиной 200—400 нм. [c.191]

Большую группу представляли генераторные и модуляторные лампы (72 типа). Среди них пока еще преобладали триоды. Длинноволновых ламп имелось 27 типов, коротковолновых — 24 типа и ультракоротковолновых — 21 тип. Маломощных ламп было 3 типа, ламп средней мощности — 56 типов и мощных — 13 типов. В 1933 — 1934 гг. под руководством А. Л. Минца и Н. И. Оганова были разработаны конструкции мощных (200—250 кет) разборных ламп для станций радиовещательного диапазона волн. В 1940 г. и позже в СССР в результате работ Н. И. Оганова, А. М. Кугушева, П. Н. Андреева, М. И. Басалаева и др. были осуществлены разборные лампы (рис. 66) на еще большие мощности — до 500 кет. [c.359]

Исходя из ограниченного опыта 163] при расчете воздушноударной волны группового взрыва п линейно расположенных зарядов, рекомендуется приравнивать ее действие к действию единичного взрыва с мощностью nW, где W — мощность отдельного заряда в группе. Рассчитанное таким способом сверхдавление акустической волны будет средним, в направлении, перпендикулярном линии расположения зарядов, оно будет приблизительно в два раза больше, а в направлении, совпадающем с линией расположения зарядов, примерно в два раза слабее. [c.99]

На фиг. 4 представлена экспериментально определенная зависимость частоты от средней температуры жидкости для контура длиной 15 м. На этом графике приведены также результаты работы [61 для двух других длин контура. Следует отметить два обстоятельства. Частота пульсаций уменьшается с ростом тедше-ратуры, как это можно было ожидать исходя из уравнения (1) и характера изменения скорости звука, которая в рассматриваемой области уменьшается с ростом температуры. Частота обратно пропорциональна длине контура при заданной средней температуре. Очевидно, что пульсации с повышенной частотой являются акустическими и их длина волны пропорциональна длине контура. Расчет длины волны по уравнению (1) с использованием свойств фреона по данным Ван-Ви и Эбела [17] свидетельствует о том, что длина волны равна длине контура. В отдельных случаях, когда мощность резко увеличивалась, частота была вдвое больше, чем это следует из зависимостей фиг. 4, поскольку в контуре временно имели место гармоники второго порядка длина волны при этом была равна половине длины контура. [c.357]

Поглощение приводит к ослаблению радиоволн. При распространении земной волны такое ослабление практически отсутствует для сверхдлинных волн и растёт с увеличением частоты волны. В тропосфере П. р. проявляется на частотах выше 10 ГГц. При этом осн. поглощение санти- и миллиметровых волн вызывают кислород (резонансные полосы поглощения вблизи частот 60 и 120 ГГц) и водяной нар (полосы поглощения вблизи 22 и 183 ГГц). П. р. в околоземной плазме пренебрежимо мало на частотах выше 100 МГц. Для коротких и средних радиоволн (КВ и СВ) осн. поглощение происходит в D слое ионосферы, Наиб, сильно поглощение КВ проявляется в высоких широтах во время гео-физ. возмущений. Поглощение сверхдлинных радиоволн (СДВ) зависит от состояния нижней ионосферы при сравнительно слабых ионосферных возмущениях П. р. растёт с ростом возмущений, а при более интенсивных возмущениях оно может уменьшаться (см. Сверхдлинные еолны). Особо следует отметить нерезонансное поглощение мощных радиоволн при распространении в ионосферной плазме, когда возможно как увеличение, так и уменьшение П. р. с ростом мощности радиоволн. [c.660]

СРЕДНИЕ ВОЛНЫ — электромагнитные волны ср. частоты (0,3—3 МГц), длины к-рых лежат в интервале 100—1000 м. Условия распространения волн этого диапазона и характер изменения этих условий ото дня к ночи примерно одинаковы для волн всего диапазона. В дневные часы С. в. распространяются, как правило, в виде земной волны, поскольку уровня ионизаций ионосферного слоя Л недостаточно для отражения от него С. в., а поглощение в слое В столь велико, что для этих волн он практически непрозрачен (см. Ионосфера). В ночные часы слой В исчезает, С. в. достигают слоя Е и отражаются от него по законам геом. оптики. Условия распространения земной волны практически не зависят от времени суток и определяются состоянием подстилающей поверхности (см. Распространение радиоволн), Макс, дальность распространения земной волны при существующих мощностях излучателей не превышает над сушей 500 км. В ночные часы результирующее поле волны в точке приёма вследствие флуктуац. изменений отражающих свойств ионосферы подвержено случайным колебаниям и характеризуется замираниями сигналов. Наиб, сильно замирания С. в. проявляются на расстояниях, где результирующее поле является суперпозицией волн — земной и отражённой от слоя Е. Характеристики С. в., отражённых от слоя Е полностью, определяются свойствами слоя и слабо зависят от 11-летнего цикла солнечной активности и новосфер- [c.655]

Чисто С. в. могут устанавливаться только при отсутствии затухания в среде и при полном отражении от границ. В противном случае кроме С. в. появляются оегущие волны, доставляющие энергию к местам поглощения или излучения. Распределение волнового поля при этом характеризуется коэф. стоячестн волны — КСВ (см. Бегущая волна), а соотношение между средней за период колебаний Т = 2п/со запасённой в С. в. энергией IV и мощностью Р, уносимой бегущей волной, характеризуется добротностью колебания Q = ыЦ/ /Р. Невырожденные нормальные колебания объёмных резонаторов беа потерь суть С. в., а нормаль ные волны в волноводах представляют собой волны, бегущие в одном направлении н стоячие в направлениях, перпендикулярных оси волновода. [c.698]

Сила света энергетическая яркость сила излучения энергетическая освещённость спектральная плотеюсть энергетической яркости, силы излучения и энергетической освещённости поток излучения (постоянный и импульсный) средняя мощность лазерного излучения мощность н энср] ия импульсного лазерного излучения координаты цвета и цветности длина волны угол вращения плоскости поляризации света по-казате.пь преломления оптическая плотность материалов [c.643]

В другом положении находится вопрос использования приливно-отливной энергии. Высота приливной волны в среднем в районе Мурманска составляет 4 м, имеются районы Пенжинская губа в Охотском море), где она доходит до 11 лг. Приливная энергия цикличная, но неравномерная, и использование ее становится целесообразным лишь при совместной работе с другими энергоустановками, компенсирующими период снижения мощности приливно-отливных установок. Потенциальные ресурсы приливно-отливной энергии для СССР исчислены в 82 млрд. квтч ежегодной выработки. Имеется ряд проектных разработок для отдельных объектов. Создание специальных эффективных конструкций, низконапорных обратимых проточных гидротурбин может открыть широкие перспективы использования энергии морских приливов и отливов. [c.18]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...