Луна, ускорение под действием

Ускорение Луны под действием земного притяжения. Расстояние Луны от Земли составляет приблизительно 60 земных радиусов. Орбиту Луны считаем круговой время обращения полагаем равным 27 суткам 7 часам 43 минутам. Отсюда можно определить ускорение Луны по направле- [c.316]

Луна, ускорение под действием земного притяжения 316 [c.365]

Оценки ускорений, действующих на КА. Для выбора и обоснования физической модели движения КА нам потребуется провести оценки реально действующих ускорений в окрестности точки г системы Земля — Луна. Воспользовавшись формулами [c.277]

Интересно сравнить величины возмущающих ускорений, вызываемых Солнцем, Землей и фигурой Луны. Как Солнце, так и Земля могут считаться материальными точками. Если т, гпц, и Ш — соответственно массы Луны, Земли, Солнца и корабля и если г,7, Гз и г — соответственно селеноцентрические радиусы-векторы Земли, Солнца и корабля, тогда с помощью уравнения (6.5), полагая, что 11 — потенциал лунного поля, действующего на спутник, мы можем записать в качестве уравнения движения спутника [c.391]

Для определения ускорения движения тела под действием силы тяжести на большом расстоянии от Земли Ньютон воспользовался результатами астрономических наблюдений за движением Луны. [c.22]

Единственным удаленным телом, подверженным главным образом действию земного притяжения, является Луна. Если мы сравним ускорения, сообщаемые Землею Луне и материальной точке вблизи поверхности Земли, то мы придем косвенным путем в оценке расстояния до Луны, которое можно сравнить с расстоянием, найденным при помощи (преимущественно) геометрических операций. Так, если а есть радиус Земли, а D — расстояние от Земли до Луны, то на основании закона [c.195]

Сам Ньютон прежде всего проверил свой закон, анализируя движение Луны вокруг Земли. Полагая, что Луна движется равномерно по кругу под действием только силы притяжения Земли, зная период обращения Луны вокруг Земли (лунный месяц) Т = 27,3 дня и расстояние от Земли до Луны г = 3,844-10 см, можно определить центростремительное ускорение Луны т. Вычислим его [c.270]

Так как мы рассчитываем силы, приходящиеся на единицу массы, то таковы же будут и проекции ускорения жидкой частицы, вызываемого лунным притяжением. Но последнее действует на всю Землю, н если мы предположим, что при вычислении действия Луны иа твердую Землю можно считать Землю состоящей из сферических однородных слоев, то ускорение сообщаемое Луной всей Земле целиком, [c.528]

Мы не будем останавливаться на разборе некоторых из не-согласующихся между собой силовых полей, предложенных в учебниках и в большинстве своем обнаруживающих неточности в том или ином отношении, а предположим, что имеется единственное первичное поле объемных сил, действующих на тонкую сферическую упругую оболочку постоянной толщины, которая будет представлять для нас внешнюю оболочку Земли. Пусть это будет силовое поле создающих приливы гравитационных ускорений, вызываемых в первую очередь притяжением Луны. Мы попытаемся простыми средствами построить решение уравнений равновесия, выражающих распределение напряжений и упругих и остаточных деформаций в обширных областях внутри внешней твердой оболочки Земли, а также тангенциальных и нормальных компонент малых смещений ее точек. [c.818]

Рассмотрим теперь ускорение Луны по отношению к Земле, для чего к ускорениям, сообщаемым Луне Солнцем и Землею, надо присовокупить ускорение, равное и противоположное ускорению Земли, происходящему от действия Солнца и Луны. Поступив подобно предыдущему, получим [c.130]

Пусть и Rs означают возмущающие функции, обусловленные соответственно действием Луны и Солнца, а Рх, Ру, Р — составляющие возмущающего ускорения, вызванного сопротивлением атмосферы, световым давлением и другими факторами. Тогда, если ввести при помощи формулы (1.12.1) промежуточный и возмущающий потенциалы, то уравнения движения спутника в поле притяжения Земли с учетом влияния Луны, Солнца, сопротивления атмосферы, светового давления и т. д. можно записать в следующем виде [c.48]

Солнечные гравитационные возмущения геоцентрического движения возникают оттого, что Солнце сообщает разные ускорения космическому аппарату и Земле. Из-за дальности Солнца эти возмущения невелики, а в начале полета (аппарат вблизи Земли) их почти и вовсе нет. Эффект действия солнечных возмущений сравнительно велик, когда полет происходит в сторону Солнца (в период новолуния) или в противоположную сторону (в период полнолуния). Никакого отношения к выбору энергетически благоприятного времени старта относительное расположение Земли, Луны и Солнца не имеет ). И в период новолуния, и в период полнолуния Солнце в какой-то степени способствует полету, сокращая его продолжительность. Любопытно, что в период полнолуния (Луна и Солнце находятся по разные стороны Земли) возмущающее влияние Солнца отталкивает космический аппарат к Луне 2). Увы, уменьшение времени перелета. .. не превышает трех минут [3.1]. [c.205]

Поле тяготения Солнца определяет возмущающее ускорение, воздействующее на любое тело, движущееся в сфере действия Земли и Луны, и должно учитываться в более общих задачах, чем просто исследование возможных траекторий полетов Земля — Луна. [c.382]

Во-первых, это двигатели разгонные и тормозные, служащие для вывода космического объекта с земной на планетарную орбиту и обратно, а также для посадки на Луну и планеты двигатели для коррекции и изменения параметров орбиты для совершения маневров на орбите при стыковке космических кораблей и т. п. Эти двигатели имеют тягу порядка 10 —10" Н. Во-вторых, это двигатели, предназначенные для обеспечения стабилизации и ориентации космического ЛА в пространстве компенсации малых изменений орбиты, происходящих вследствие малых изменений гравитационного поля и других малых возмущений коррекции импульса более мощных двигателей создания линейных ускорений с целью разделения газа наддува от жидкого компонента при запуске больших двигателей. Все эти двигатели отличаются малыми значениями тяги (10 —10" ) Н, имеют специфические особенности режимов работы по длительности действия, регулирования режима, многократности запуска, работы в условиях космоса, невесомости, длительности существования и т. п. [c.346]

Наблюдатель, находящийся в центре масс системы Земля — Луна, с помощью динамических измерений не сумеет почувствовать присутствие гравитационного ноля Солнца, так как в этой точке сила солнечного ири-тяжения в точности компенсируется центробежной силой, вызванной орбитальным движением системы вокруг Солнца. Если же наблюдатель станет удаляться от центра масс системы, то он измерит градиент гравитационного поля Солнца, а значит, и возмущающее ускорение солнечного поля. Однако даже на расстоянии, равном расстоянию Луны от Земли, возмущающее ускорение солнечного притяжения, действующее на космический аппарат, не превзойдет фут сек (3-м/сек ). Интегральный эффект воздействия Солнца на типичную траекторию двин<е-ния к Луне соответствует изменению начальной скорости аппарата в районе Земли, равному приблизительно 10 фут сек (3 м сек) ири полной величине скорости около 35 ООО фут сек (10 700 м сек). [c.125]

Сжатие фигуры Земли сказывается в том, что ее гравитационное поле не подчиняется закону убывания обратно пропорционально квадрату расстояния, как это принято в нашей модели. Это искажение поля наиболее сильно сказывается непосредственно на земной поверхности и быстро исчезает с ростом расстояния от центра Земли. На расстоянии Луны возмущающие ускорения от сжатия Земли имеют порядок 10 фут сек . Интегральное влияние этого возмущения на типичную траекторию полета к Луне примерно сравнимо с действием возмущающего поля Солнца. [c.125]

Истинное ускорение определяется относительно какой-либо избранной свободно падающей координатной системы, т. е. системы координат, в которой действуют только гравитационные силы притягивающих масс. Одной из таких систем, наиболее часто применяющейся, является система отсчета, помещенная в центре Земли и являющаяся поэтому свободно падающей в гравитационном поле Солнца (а также Луны и планет). Свободно падающая координатная система, движущаяся вместе с искусственным спутником, применяется при рассмотрении полетов в районе спутника (в задаче встречи). Для баллистических снарядов удобно применять свободно падающую систему координат, которая имеет скорость и положение снаряда в момент окончания активного участка полета. Эта система координат называется соответственной системой отсчета, и ее скорость ),, являющаяся функцией времени, называется соответственной скоростью. Следует заметить, что свободно падающий акселерометр, например акселерометр на спутнике, будет иметь нулевой выходной сигнал. [c.658]

Он предположил, что сила притяжения, действуюш ая со стороны Земли на Луну, есть та же самая сила тяясести, которая действует на любые тела у поверхност и Земли. Следовательно, центростремительное ускорение при движении Луны по орбите вокруг Земли представляет собой ускорение свободного падения Луны на Землю. [c.22]

О применении этих формул для случая движения в сопротивляю-шейся среде см. 100. Другую интересную иллюстрацию дает теория реакции на Луну земных приливов в прелполсжении, что последние замедляются из-за трения. Действие реакции будет заключаться главным образом в сообщений небольшого касательного ускорения /. Мы видим, что если ускорение / положительно, то действие реакции будет заключаться в постепенном увеличении размера лунной орбиты, в то время [c.214]

Наиболее целесообразно, однако, использовать не тангенциальную инертность, проявляющуюся в сопротивлении массы изменению скорости по величине, а инертность в радиальном, нормальном направлении, проявляющуюся в сопротивлении массы изменению направления движения. Как мы уже говорили, эту инертность связывают с действием центробежных сил инерции, реально не существующих. На самом деле изменение направления движения массивного тела, обусловленное нормальными ускорениями, вызывается реальной центростремительной силой, действующей в направленпи ускорения (например, сила тяготения Луны к Земле, натяжение пращ1г от камня и т. п.), т. е. к центру вращения. На вращающийся камень в праще действует сила, стремящаяся отклонить его от прямолинейного движения и направления к центру вращения. Если бы действовала центробежная сила, то камень в нраще не стремился бы к центру вращения, а постарался бы уйти как можно дальше от него. Более того, в системе камень—нраща есть только камень и веревка, не передающая, как известно, сжимающих усилий. Откуда же может появиться сила, стремящаяся отдалить камень от центра [c.84]

Если весом мы условились считать произведение массы на ускорение свободного падения на Земле и именно на нашем столе, то равенство Р = mg является точным. Тогда неверно равенство Q = Р, так как, кроме Земли, на яблоко действуют Луна, Солнце, планеты, звезды, а кроме гравитации, - центробежные силы инерции, вызванные врашрнием Земли, и др. Однако вес Р на базаре, с которого принесли яблоко, определяют иногда без учета этих сил, динамометром — безменом , например. Тогда неверно соотношение Р = mg, в.правой части должны появиться дополнительные слагаемые, причем само равенство придется шсать уже в векторной форме, так как сила, вызванная вращением Земли, параллельна экваториальной плоскости и в обшрм случае не параллельна вектору силы тяжести. [c.186]

Инертность, таким образом, есть некоторое присущее каждому телу свойство, которое проявляется в его способности отзываться большим или меньшим ускорением на действие данной силы. Для количественной характеристики инертности служит физическая величина, называемая массой тела и обозначаемая буквой т. Шасса есть мера инертности тел. Масса тела не зависит от того, где это тело находится на Земле, на Луне или в открытом космическом пространстве. [c.48]

Вертикально пикирующий a юлeт движется под действием собственной силы тяжест , поэтому в кабине его создается эффект невесомости. Космонавт в кабине спутника также движется только под действием собственной силы тяжести с центростремительным ускорением, равным ускорению свободного падения g на заданной высоте. Поэтому и ощущения космонавта такие же, как в кабине пикирующего, т. е. свободно падающего, самолета. Отметим, что пикирующий самолет движется не вертикально вниз, а по параболе, вытянутость которой определяется величиной горизонтальной составляющей скорости (рис. 139, б). Увеличивая ее, южнo получить траекторию, при которой самолет не будет вообще приближаться к Земле, — это и есть траектория искусственного спутника. Однако в условиях сопротивления атмосферы создать скорость 8 км/сек не представляется возможным. Также и движение Луны вокруг Земли — не что инее, как вечное свободное падение . [c.182]

Распределение массы лунного корабля таково, что главные оси моментов инерции проходят вблизи осей Q и R, а не U и V. Б результате, момент от ЖРД оси V порождает угловое ускорение не только относительно оси V, но и относительно оси U. Беличина одновременно возникающего перекрестного ускорения такова, что в худшем случае вектор углового ускорения отклоняется на 15° от действующего вектора момента. [c.87]

Траекторию полета КА разбивают на ряд характерных участков (в соответствии с методикой сфер действия, описанной в разд. I). Расчет производят последовательно для геоцентрического (в поле тяготения Земли), гелиоцентрического (в центральном поле тяготения Солнца) и плаиетоцеитрического (в поле тяготения планеты) участков движения КА. При этом на геоцентрическом участке необходимо рассчитывать возмущающие ускорения как за счет влияния Земли, так и за счет притяжения Луны, Солнца на гелиоцентрическом участке возмущающие ускорения нужно рассчитывать от системы Земля—Луи и планета иа планетоцеитрическом участке — за счет влияния Солица и собственно планеты назначения. [c.192]

Указанный недостаток метода Кауэлла сказывается и при расчете траекторий полета к Луне. В первой фазе полета, когда влиянием лунного притяжения вполне можно пренебречь, удобнее всего пользоваться либо методом Энке, либо методом оскулирующих элементов. Применение же для этой цели метода Кауэлла требует очень малых шагов интегрирования вдоль всей траектории, так как скорость движения и действующие ускорения будут весьма значительными. [c.80]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...