Закон изменения объема

Задачу будем решать при следующих ограничениях нагрузка считается приложенной статически. Несущая спосо юсть и нагрузка являются независимыми случайными величинами. Плотность материала принимаем одинаковой по длине, поэтому закон изменения массы можно заменить законом изменения объема. [c.93]

Для гармонического закона изменения объемов V и зависимости [c.19]

Первый закон — закон изменения объема. При упругопластических как активных, так и пассивных деформациях твердого тела объемная деформация всегда является упругой и подчиняется закону Гука (3.7) [c.266]

Как известно, в реальных агрегатах истечение из сосудов ограниченной емкости часто происходит в условиях изменяющихся объемов и переменных проходных сечений. Интенсивность и законы изменения объемов и сечений чрезвычайно разнообразны они определяются режимом работы и конструкцией конкретных агрегатов. Тем самым отыскание общего решения, охватывающего множество различных вариаций емкости и проходных сечений, пред- [c.248]

Таким образо.м. обобщенный закон Гука выражается двумя равенствами тензорным (3,12) и скалярным (3.6) с двумя упругими постоянными 20 и К. Зависимость (3.6) называется законом изменения объема, а зависимость (3.12) — законом изменения формы. [c.37]

Первый закон — закон изменения объема. При упругопластическом активном и пассивном деформировании объемная деформация твердого тела всегда является упругой и подчиняется закону Гука (3.6) [c.222]

На рис. 1.16 показана зависимость изменения объема от угла поворота кривошипа, при выполнении которой реализует-ея идеальный цикл Стирлинга. Основной функцией механизма привода является наиболее точное воспроизведение этой зависимости. Однако полное удовлетворение требований термодинамики возможно только при прерывистом движении поршней, а механическое устройство не в состоянии точно воспроизвести такое движение. Хотя в принципе и можно создать механизм, воспроизводящий закон изменения объема, близкий к идеальному, при его проектировании необходимо учитывать и другие факторы, а именно простоту конструкции, компактность, динамические факторы и возможность установки системы уплотнения. [c.28]

Чем больше в механизме привода движущихся частей, тем меньше, как правило, механический КПД при этом преимущества, обусловленные воспроизведением закона изменения объема, близкого к идеальному, могут быть сведены на нет низким общим КПД двигателя. Кроме того, большое число деталей приводит к повышению стоимости изготовления механизма привода, общей стоимости агрегата и затрат на эксплуатацию, а также к снижению надежности по сравнению с механизмами привода обычных двигателей внутреннего сгорания. Пространство, в которое должен вписываться двигатель Стирлинга, также может быть определяющим фактором, а это поставит конструктора перед выбором, что предпочесть громоздкий механизм привода, обеспечивающий почти идеальный закон изменения объема, или более компактный механизм, но воспроизводящий закон изменения объема с меньшей точностью. [c.28]

Таким образом, разные законы изменения объема разных жидкостей (вплоть до изменения знака закона) как будто лишают нас возможности дать однозначный способ измерения температуры. Положение существенно улучшилось, когда Гей-Люссаком было обнаружено, что газы при повышении температуры расширяются практически одинаково. Опытный закон Бойля — Мариотта и опытный закон одинакового расширения газов (закон Гей-Люссака) Менделееву и Клапейрону удалось объединить в общий закон, выражающий зависимость объема газа от давления и температуры. Приняв, что объем газа при постоянном давлении или, более общо, произведение объема данной массы газа на его давление, [c.148]

Эта задача может быть решена лишь в случае, когда известен закон изменения объема цилиндра по времени в увязке с относительным открытием отверстия, т. е. когда имеются уравнения [c.187]

Закон изменения объема. Объемная деформация 0=е +е +8 является всегда упругой и малой по значению. В теории пластичности принимается, что 0 = 0, а поэтому р, = 0,5 G = - E. [c.343]

Зная закон изменения объемов и давлений при изотермическом процессе (закон Бойля — Мариотта) [c.174]

При гармоническом законе изменения объема изображенные на рис. 1.28 циклы приобретают форму эллипса. Если монотонно изменять частоту колебаний, то площадь эллипса при некотором значении частоты проходит через максимум [58]. Это значит, что существует некоторая характерная частота, при которой рассеивание или генерация (в зависимости от типа системы) энергии максимальна. [c.70]

Рир. 2.11. Рабочие циклы при гармоническом законе изменения объема [c.47]

Изменение давления в рабочей полости двигателя зависит от 1) закона движения поршней и сдвига их по фазе, что определяет закон изменения объемов горячей и холодной полостей в цилиндре двигателя 2) теплопередачи в нагревателе, охладителе и регенераторе 3) теплообмена между рабочим телом и поверхностью цилиндра, а также между поверхностью цилиндра и окружающей средой 4) перетекания рабочего тела из одной полости в другую в течение рабочего цикла (под действием перемещения вытеснительного поршня) 5) качества процесса сгорания в камере сгорания (от ее к. п. д.). [c.23]

Расчет Производится с учетом действительных законов изменения объемов горячей и холодной полостей двигателя, реальных коэффициентов теплопередачи и к. п. д. регенератора, а также с учетом изменения давления отдельных полостях [c.47]

Ромбический механизм симметричен относительно оси цилиндра В плоскости, перпендикулярной к осям коленчатых валов, и представляет собой совокупность четырех кинематически связа нных дезаксиальных кривошипно-шатунных механизмов. Необходимые для работы двигателя законы изменения объемов горячей Уг и холодной Ух полостей можно получить лишь при значительных дезаксиалах механизмов рабочего и вытеснительного поршней, ири которых силы, действующие в кривошипно-шатунных механизмах перпендикулярно оси ци> линдра, резко увеличиваются. Преимуществом ромбического механизма является то, что перпендикулярные к оси цилиндра силы двух симметричных дезаксиальных кривошипно-шатунных механизмов воспринимаются соответствующей траверсой и не нагружают цилиндро- поршневую группу. [c.56]

Цикл Шмидта — идеализированный термодинамический цикл двигателей Стирлинга с изотермическими процессами сжатия и расширения]]и синусоидальным законом изменения объемов. [c.382]

Согласно первому закону термодинамики, замкнутая система может испытывать изменение внутренней энергии только в результате обмена теплотой и работой с окружающей средой. Так как для этой системы изменение объема указывает на передачу энергии в форме работы, то второе слагаемое уравнения (4-33) можно отождествить с работой, обратимо выполненной системой. Ограничение в виде обратимости необходимо, так как коэффициент при dv представляет собой свойство системы, а именно — давление системы [c.131]

Работа, производимая системой в химических процессах, может состоять из работы расширения и работы, не связанной с изменением объема системы. В дальнейшем будем считать, что расширение есть единственный вид работы, совершаемый системой (для подавляющего большинства химических процессов это в действительности так). Тогда уравнение (290) первого закона термодинамики принимает вид [c.297]

Закон упругого изменения объема (4.12) с учетом изменения температуры записывается так [c.83]

Используя обобщенный закон Гука для изотропного тела, получить закон упругого изменения объема и подсчитать относительное изменение объема для стального образца при растяжении, если 0ц = 21О МПа, == = 2,1-105 МПа, ц = 0,3. [c.129]

Присоединяя к закону (11.34) закон упругого изменения объема, а также дифференциальные уравнения равновесия и зависимости Коши между деформациями и перемещениями [c.259]

Выражения (1.8.6) и (1.8.7) называют законом упругого изменения объема. Этот закон справедлив и при значениях среднего напряжения, намного превышающих обычный предел упругости материала (т. е. установленный в лабораторных условиях при испытании на одноосное растяжение или сжатие). [c.24]

Надо указать известные из экспериментов пределы изменения коэффициента Пуассона р = 0ч-0,5. По-видимому, теоретически обосновывать, что коэффициент Пуассона не превышает 0,5, не имеет смысла. Это обоснование уместно, когда получают формулу для объемной деформации, а содержанием программы не предусмотрено рассмотрение обобщенного закона Гука и, следовательно, формулы для объемной деформации. Не предусмотрен также и вывод формулы, определяющей изменение объема при растяжении. Все же, поскольку иногда этот вывод излагают, считаем нужным предостеречь от нередко встречающегося нарушения логики рассуждений. Иногда, получив формулу [c.67]

Закон Шарля. В 1787 г. Ж. Шарль, исследовавший расширение газов, установил закон изменения давления идеального газа с изменением температуры при постоянном объеме при постоянном [c.13]

Эта задача может быть решена лишь в случае, когда известен закон изменения объема цилинд[)а по времени в увязке с относительным открытием отве )стия, т. е. когда имеются уравнения flF f(x) и 1 ( ). в частности, в виде соответствуюнсих графиков. [c.261]

Таким образом, разные законы изменения объема разных жидкостей (вштоть до изменения знака закона) как будто лишают нас возможности дать однозначный способ измерения те.мпературы. Положение существенно улучшилось, когда Гей-Люссаком бьшо обнаружено. [c.182]

Найти закон изменения объема Vt диссипативной системы, описанной в нредыдуш ей задаче, считая потенциальную энергию произвольной дифференцируемой функцией n(q, t). [c.231]

АЭРОСТАТИКА, учение о равновесии га.зов, часть общей гидростатики (см.). А. определяет законы равновесия в вопдухе аэростата, в.ы-полненного газом и невыполненного (не целиком наполненного), дает способы приведения системы аэростата в равновесие, определяет законы изменения объема газа в оболочке аэростата и законы изменения подъемной силы аэростата. [c.66]

Закон изменения объема. Система уравнений (3.31) записана в так называемой дивергентной форме. Она выражает основные законы сохранения. В самом деле, достаточно проинтегрировать, например, уравнение энергии по времени и массовой координате, т. е. выполнить процедуру, обратную той, которая привела нас от иитогрального уравнения (2.9) к диффереициал[.пому, чтобы получить закон сохранения энергии для фиксированной массы газа на некотором промежутке времеии. [c.43]

Итак, уравнение неразрывности в форме (3.25) дает не закон сохранения массы, а некоторый иной физический факт, который мы определили как закон изменения объема. В этом нет ничего удивительного, так как при использовании лаграижевых массовых координат закон сохранения массы выполняется аитомати-пески. [c.44]

Равенство (3.15) аппроксимирует дифференциальное уравпепие неразрывности в форме (3.33) гл. I, которое мы назвали законом изменения объема . Соотношение (3.15 ) наглядно иллюстрирует смысл этого закона применительно к массовому интервалу сетки. Оно часто используется в расчетах вместо уравнения неразрывности (3.3). При несоблюдении условия (3.14) указанное разностное соотношенне для объема нарушается. Наметим < ще, что закон сохранения массы в схеме (3.1) — (3.4), записанной в лаграижевых массовых координатах, выполняется тривиальным образом. Сформулированные памп условия (3.8), (3.12), (3.14), которые мы перепишем еще раз в виде [c.119]

Особый интерес вызывает схема двигателя с рабочим и вытеснительным поршнями равных диаметров и симметричным ромбическим механизмом с центральными шатунами (рис. 31, в) Отличаясь конструктивной простотой и технологичностью по сравнению с другими ромбическими механизмами (одноцапфО вые кривошипы, одинаковые шатуны, траверсы равных размеров, бесступенчатый цилиндр), симметричный ромбический механизм позволяет получить вполне приемлемые законы изменения объемов рабочих полостей двигателя при полной его динамической урав новешенности. [c.56]

Механизм движения, который обеспечивает необходимый закон изменения объемов горячей и холодной полостей, воспринимает давление газов в цилиндре двигателя и преобразует по-ступатель ное движение поршней во вращательное движение вала, [c.83]

Из уравнений (1-18) и (1-20) следует, что изменение энтальпии газа всегда равно j pdT и не зависит от какого-либо изменения объема или давления оно также равно нулю, если начальная и конечная температуры одинаковы. Последнее заключение прямо вытекает из закона Бойля, по которому объем идеального газа обратно пропорционален давлению при условии постоянства температуры. Таким образом, р,у,= любых двух состояний при одной и той же температуре и А(ру) = 0. Так как Д = О для этих двух состояний, то и АЯ = 0. [c.42]

В технике для измерения температур используют различные свойства тел расширение тел от нагревания в жидкостных термометрах изменение объема при постоянном давлении или изменение давления при постоянном объеме в газовых термометрах изменение электрического сопротивления проводника при нагревании в термометрах сопротивления изменение электродвижущей силы в цени термопары при нагревании или охлаждении ее спая. При измерении высоких температур оптическими пирометрами используются законы излучения твердых тел и методы сравнения раскаленной гшти с исследуемым материалом. [c.15]

Согласно первому закону термодинамики, работа изменения объема в адиабатном процессе получается за счет убыли внутренней энергии тела при onst [c.97]

Изобарический процесс (р = onst). Изменения объема газа и температуры происходят по закону Гей-Люссака (у/Г onst при р = onst). Первый закон термодинамики в этом случае будет иметь следующий вид [c.254]

Эти зависимости показаны на рисунке 2.14. Анализ этих соотношений привел к установлению минимального значения критической фрактальной размерности макрокластера, равного D =l,67, вплоть до которого изменение объема на микро- и мезоуровнях не нарушает закона постоянства объема при деформации на макроуровне. [c.105]

За изменениями объема пространств с Ve можно проследить, пользуясь диаграммой на фиг. 13, ноказывающей положения поршней в зависимости от угла поворота вала а. (Збъемы, занимаемые самими поршнями, показаиьЕ заштрихованной площадью. Сплошная кривая в нижней части ОТОЙ фигуры 13 характеризует изменение объема компрессорного пространства V в зависимости от угла поворота вала я. ]5идно, что V меняется по синусоидальному закону. [c.19]

Позднее было сделано много тщательных измерений по установлению диаграммы энтропии и диаграммы состояния жидкого гелия, которые будут подробно рассмотрены ниже. Проведенные работы не содержат каких-либо новых открытий, однако они подчеркивают значение условий фазового равновесия при низких температурах между жидким и твердым гелием. Согласно третьему закону термодинамики, энтропия жидкой фазы, так же как и твердой, при абсолютном нуле должна обращаться в нуль. Х-аномалия в теплоемкости указывает на очень быстрое убывание энтропии в интервале нескольких тысячных градуса ниже Х-точки. Независимо от того, каким путем устанавливается упорядочение в этой области (что само по себе является чрезвычайно интересным вопросом), убывание энтропии должно сказаться на форме кривой плавления. Изменение давления плавления с температурой, согласно уравнению Клаузиуса — Клапейрона, равно отношению изменения энтропии к изменению объема. При исчезновении разности энтропий между жидкой и твердой фазами это отиошепие обращается в нуль. Поэтому, как было указано Симоном [13], изменение в наклоне кривой плавления тесно связано с явлением Х-иерехода, так как при этих температурах энтропия жидкости падает до значений, близких к энтропии твердой фазы. [c.788]

Закон Гей-Люссака. В 1802 г. Ж. Гей-Люссак, изучавший поведение газов при постоянном давлении, установил зависимость изменения объема идеального газа от его чемпературы при постоянном давлении удельные объемы газа прямо пропорциональны его абсолютным температурам [c.13]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...