Условия Бете

Пусть имеется трещина длиной 21 и действуют напряжения такие, что отвечающая им точка в осях а, I лежит ниже кривой (12.34). Тогда любые случайные малые вариации в напряжениях 00 + бет или в длине трещины/о +6Z не вызовут ее прогрессирующего роста, так как не будет выполняться энергетическое условие (12.30) и выделяемой энергии АЭ будет недостаточно, чтобы компенсировать затраты работы на разрушение d . [c.385]

Из формулы (17.380) следует, что коэффициент динамичности при прочих равных условиях уменьшается с увеличением бет. С увеличением высоты, с которой падает груз, при прочих равных условиях происходит увеличение и коэффициента динамичности. Это утверждение тоже хорошо согласуется с интуитивным представлением о явлении и повседневным опытом. Формулу (17.379) можно представить и еще в двух формах. Первая из них получается, если учесть известную формулу для скорости падающего тела [c.267]

Из формулы (9-15) следует, что для поддержания приемлемой температуры стенки при данных условиях q, бет, Я.ст, Р) необходимо стремиться к большим значениям аг. В пароперегревателях, особенно таких, у которых выходные по пару участки работают почти в предельных температурных условиях, это достигается высокой скоростью пара (см. 14-2). Для экономайзера и аг велико [c.95]

В случае бета-излучения для определения разрешающего времени удобно пользоваться кассетой (рис. 6-5), состоящей из двух одинаковых отделений. Каждое отделение снабжено диафрагмой, под которой размещается препарат, и закрывается шторкой. Толщина и материал шторки подбираются из условий полного поглощения излучения препаратов. [c.133]

Найдем l из условия, что при г=а величина (у ) =0 (см. рис. 2.4) получим С1 = а2- .При Х=2 уравнение (2.12) определяет образуюш.ую цилиндрической или конической оболочки (/ 1— оо), а при Х=1—образуюш.ую сферической оболочки (Ri=R2)- При 0<А,<2 решение уравнения (2.12) выражается через неполную бета-функцию [c.63]

Ряд авторов [661—665] развивали теорию плавления как процесс перехода от порядка к беспорядку. При этом одноатомная решетка представляется в виде бинарного сплава узлов и междоузлий. Переход атома из узла в междоузлие нарушает степень порядка. Проблема анализируется с помош ью математического аппарата Брэгга-Вильямса или Бете—Пайерлса, первоначально развитого при рассмотрении бинарных сплавов. Метод заключается в определении критической температуры разрушения дальнего порядка, которую отождествляют с температурой плавления. Эту температуру вычисляют из условия минимума свободной энергии. Дополнительная энергия, идущая на образование дефектов решетки, компенсируется ростом конфигурационной энтропии благодаря увеличению числа мест размещения дефектов. Резкость фазового перехода объясняют уменьшением работы образования дефектов с увеличением их концентрации. Согласно этой теории при плавлении примерно половина всех атомов должна находиться в междоузлиях, а, следовательно, половина узлов решетки остается свободной в противоречии с ожидаемой концентрацией ( 10 ) дырок вблизи точки плавления [540]. [c.223]

В качестве источника излучения следует применять изотопы, дающие мягкое гамма-излучение (Ти °, Ей ). Жесткое гамма-излучение неприемлемо, так как оно легко проходит через стенки диафрагмы и сквозь край детали. Бета-излучение также непригодно, так как оно в значительной степени поглощается охлаждающей жидкостью, обволакивающей деталь. При мягком гамма-излучении интенсивность излучения, достигающая приемника, определяется в основном той частью пучка лучей, которая проходит над деталью. Частичное проникновение излучения через деталь (особенно при энергии 75—100 квантов) учитывается при градуировке прибора и никакого отрицательного влияния в дальнейшем на измерение не оказывает, приводя лишь к некоторому снижению чувствительности прибора. При значительном увеличении жесткости излучения чувствительность метода резко падает. Поэтому выбор жесткости излучения определяется в основном из условия свободного прохождения излучения через слой охлаждающей жидкости. По данным Уральского политехнического института, щелевой метод контроля может дать точность 0,3—0,5 мк. [c.215]

Процессы, предлагавшиеся для звездных реакций, отличаются тем, что в них входит бета-распад, требующий значительного времени, поэтому осуществление их в земных условиях невозможно. [c.56]

Долговечность. Большую часть срока службы пневматик находится в условиях стояночного обжатия. Для обеспечения долговечности пневматика принимается бет значительно меньше бц.о. Обычно бст.пос = (0,2—0,4) бц.о- [c.157]

В своей оригинальной статье Бете [22] принял во внимание то обстоятельство, что (особенно при дифракции электронов) условие, при котором в кристалле существуют только два пучка, никогда полностью не удовлетворяется. Всегда присутствуют некоторые слабые пучки, отвечающие таким точкам обратной решетки, для которых ошибка возбуждения велика, но не настолько, чтобы вклад их полностью исчез. Для специального класса отражений систематического ряда ошибки одинаковы, и систематические взаимодействия соответствующих слабых волн с сильными дифракционными волнами всегда одинаковы для любого направления падающего пучка, удовлетворяющего углу Брэгга для отражения h. Этот систематический ряд содержит ряд целых или почти целых кратных величин вектора решетки h, как показано на фиг. 8.5. [c.188]

Приемлемость этого подхода к рассмотрению рассеяния электронов в кристаллах была подтверждена массой данных, свидетельствующих о том, что для очень тонких монокристаллов могут возникать одновременно сотни дифракционных пучков и дифракционные условия более близки к условиям для двумерной фазовой решетки, чем к условиям для неограниченной периодической структуры, являющейся отправной точкой теории Бете. [c.234]

Как было отмечено в 5.4, большое нретшуш ество компактного представления типа метода когерентного потенциала пли его обобпцеиий состоит в возможности выявить многие типы сложного аналитического поведения плотности состояний путем решения лишь небольшого числа алгебраических или интегральных уравнений. С другой стороны, просто обрывая ряды, возникаюш ие при разложении исходных уравнений, этого добх ться не удается приходится суммировать ту или иную бесконечную подпоследовательность слагаемых, как в уравнении Дайсона. Хотя для вычисления многих таких сумм моншо использовать диаграммную технику, здесь все же приходится руководствоваться теми же феноменологическими соображениями, которые непосредственно используются в компактных уравнениях. Например, при обобш,ении метода когерентного потенциала сразу видно, что главную роль играет взаимодействие между соседними узлами в решетке (т. е. узлами, лежаш,ими в пределах данного кластера), а формально образованные с помощью графиков парные слагаемые, отвечающие более удаленным узлам, дают лишь пренебрежимо малый вклад. По этой причине использование граничных условий Бете ( 11.4), позволяющих расширить кластер без резкого его обрыва, приводит к очень хорошим результатам [40]. [c.403]

Допустимая дола общего облучемия человека гамма излучением или бета-частицами 5 рад за год. Какова допустимая мощность дозы общего облучения человека при условии непрерывного действия излучения на человека круглосуточно в течение всего года Мощность дозы Бырааите в мрад/ч. [c.346]

Суммарная масса (и энергия) образовавшихся протона, бета-частицы и нейтрино равна массе (и энергии) исходного нейтрона (и действительно, как мы знаем, масса нейтрона слегка превышает массу протона). Очевидно, что электрический заряд при этом процессе сохраняется, и общий заряд равен нулю как до, так и после превращения нейтрона в протон положительный и отрицательный заряды протона и электрона в сумме дают нуль, а нейтрон и нейтрино являются нейтральными частицами. С другой стороны, положительный заряд ядра возрастает на одну единицу, а значит, в результате этого процесса образуется ядро другого химического элемента (тогда как при рассмскгрениом нами ранее процессе излучения нейтрона образуется ядро изотопа исходного элемента). Образовавшееся ядро может по-прежнему иметь избыток нейтронов, н тогда в зависимости от различных условий оно излучает или еще одну бета-частицу (электрон) или нейтрон. Таким образом, процесс потери бета-частиц или нейтронов ядром будет продолжаться до тех пор, пока соотношение нейтронов [c.54]

Столь медленную скорость протекания этой реакции при прочих равных условиях (почти в 10 раз меньшую, чем при синтезе с участием двух дейтронов), связывают с действительным наличием у этой реакции стадии анти-бета-распада. Ядериые же силы, действующие при бета-распаде, слабее не только ядерных сил, действующих между нуклонами, но и электрических сил. С другой стороны, Солнце в основном состоит из протонов, и поэтому реакции (продолжение сноски см. на стр. 100) [c.99]

Вследствие расположения элемента тонкой настройки в корпусе датчика прибора АК-3 и непосредственного перемещения винтом катушек датчика погрешность его настройки составляет бет = 4,3 мк (рис. 9, а), в то время как при испытании прибора типа Марпосс при прочих равных условиях эта погрешность составила 6о = 1,2 мк (рис. 9, в). Погрешность настройки зна-116 [c.116]

Морская латунь 260 330 Дегазированная вода условия статические + 1,2 Темно-коричневая летающая плень шим числом бет плотно при-а с неболь-ых пятен [c.228]

Радиоактивные индикаторы. Захват нейтрона стабильными ядрами часто приводит к образованию р-ак-тивных ядер. Облучённые нейтронами вещества (индикаторы) в виде тонких фольг (Ап, 1п, Ag, Си и т. д.) помещаются перед детектором р-частиц. Если период полураспада 2 <д значительно больше времени облучения индикатора, то по величине р-активности можно определить кол-во нейтронов, попавших в индикатор аа время облучения. Измерения абс. р-активности требуют знания телесного угла, поглощения и рассеяния р-частиц в самом индикаторе и стенках детектора. Для относит, измерений нейтронных потоков достаточно ограничиться измерениями 8-активностей индикаторов в тождеств, условиях. Так измеряют, напр., пространств, распределение нейтронов в активной зоне реактора. Для измерения интенсивности слабых нейтронных потоков пользуются радиохимия, методом, основанном на Сциларда — Чалмерса эффекте. Для детектирования быстрых нейтронов используются реакции (п, р) (п, 2 п) (п, а), пороги к-рых 10 МэВ, а сечения 0,5 барна, приводящие к образованию р-активных ядер. Бета-расиад короткожи-вущих ядер радиатора (Т>/, й 1с) вызывает электрич. ток в т. н. датчиках прямой зарядки, применяемых для детектирования интенсивных потоков нейтронов. [c.280]

Квантовое Ш. у. н. решается с помощью анзаца Бете. Конкретная формулировка анзаца Бете зависит от вида граничных условий, нала1аемых на операторы ф и v / . [c.473]

Нормально современный парогенератор работает в безнакипном режиме и никаких отложений со стороны воды, пароводяной смеси, пара не должно быть. Появление внутренних загрязнений свидетельствует лишь о нарушениях режима работы. Тепловой расчет выполняют на нормальные условия эксплуатации, следовательно, бв.зДв.з = 0. Поверхности нагрева обычно выполняют из труб с небольшой толщиной стенки бет = 0,003- 0,006 при высокой теплопроводности металла A, T=0,03-f- [c.161]

Водяные пары атмосферного воздуха вызывают диссоциацию кристалла йодистого натрия в результате чего на его поверхности возникает светопоглощающая пленка, что уменьшает величину выходного сигнала. Для предотвращения этого кристаллы йодистого натрия покрывают влагонепроницаемой оболочкой с окошком, выполненным из минерального или органического стекла (рис. 6-11), Влагонепроницаемая оболочка кристаллов NaJ(Tl) делает их непригодными для регистрации мягкого бета-излучения. В нерабочих условиях кристаллы иодйстого натрия хранятся под парафином. [c.143]

Для уменьшения влияния фона и в целях радиационной безопасности осушествляют специальную заш иту приемников излучения. В исследованиях водного режима, когда главным образом используются источники бета-излучения, защита обычно выполняется в виде домиков (вертикального ил-и горизонтального), в которые при измерениях помещаются и радиоактивная проба и торцовый счетчик. Различные конструкции защитных домиков общеизвестны, они описаны в литературе достаточно полно [Л. 53, 66]. Торцовые счетчики в силу конструктивных особенностей чувствительны к световым фотонам. В зависимости от времени года и суток, погоды и солнечной радиации они могут регистрировать различные количества импульсов при одном и том же источнике и неизменных условиях измерения, поэтому они нуждаются в защите от воздействия света (простейшие светозащитные экраны). [c.149]

Выходная мощность генератора составляла 5,3 вт. Метеорологическая станция включалась на рабочий режим через каждые два часа. При таком режиме станция проработала около двух месяцев, а затем была переведена на трехчасовой режим. В сочетании с аккумуляторной батареей генератор Бета-1 обеспечивал работу приборов станции в импульсном режиме мощностью 160—200 вт. Установка непрерывно работала 8800 ч (из них 4300 ч в составе станции АРМС-Н) и выработала около 25 квт-ч электроэнергии [1]. Эксплуатация генератора прошла успешно и позволила проверить теплофизические параметры установки, эффективность биологической защиты, условия теплообмена с окружающей средой и другие характеристики. Доклад об установке Бета-1 был представлен на III Женевскую конференцию 1964 г. [c.168]

Стадию II роста трещины принято считать структурнонечувствительной на том основании, что при переходе от стадии I к стадии II вклад структурных элементов в сопротивление скорости роста трещины снижается и этот эффект тем больше, чем больше размер зерна [121]. Переход от структурно-чувствительного роста трещины к стадии структурно-нечувствительной связывают с достижением условий, при которых размер циклической зоны становится сопоставимым с размером зерна или другого параметра структуры. На рис. 67 представлена схема изменения скорости роста трещины при переходе от стадии структурночувствительного роста трещины к стадии структурно-нечувствительного роста трещины, сопровождающегося уменьшением параметра п. Едором и др. [121] были проведены эксперименты и обобщены литературные данные о влиянии размера зерна на скорость роста трещины в титановых сплавах в различных структурных состояниях после следующих режимов термической обработки (табл. 22) отжиг (О), двойной отжиг (ДО) бета-отжиг (БО) обработка на твердый раствор -f- старение (ОТР -+- С) обработка на твердый раствор-f перестарение (ОТР + П) рекристал-лизационный отжиг (РО). Изменяли также ориентацию трещины отрыва по отношению к направлению прокатки — поперек (П) и вдоль прокатки (ПР). Сравнение проводили при трех значениях А/( 15 21 и 40 МПа - [ш (с учетом [c.121]

Процессы,предлагавшиеся для звездные реакций,отличаются тем, что в них входит бета-распад,требующий значительного времеш поэтому осуществление их в земных условиях неврзшжно. [c.54]

Хиклинг и Плессет [16] получили на быстродействующей ЭВМ решения для схлопывания газовой каверны в сжимаемой жидкости без учета вязкости и поверхностного натяжения. Они рассчитали движение стенки пузырька и распределения скорости и давления в окружающей жидкости, а также описали повторное образование каверны и возникающую при этом ударную волну, распространяющуюся в жидкости. Движение до момента достижения минимального радиуса было рассчитано методом Гилмора, основанным на гипотезе Кирквуда—Бете и решениях уравнений движения как в лагранжевых координатах, так и в виде характеристик. Начальными условиями последних двух точных решений служило движение стенки пузырька в дозвуковом диапазоне ( //С 0,1), рассчитанное методом Гилмора. Это позволяло значительно сократить время счета, которое требовалось бы при использовании точного метода расчета движения от его начала. После достижения минимального радиуса течение жидкости в области повторного возникновения пузырька до момента образования ударной волны рассчитывалось в лагранжевых координатах. [c.154]

В работе Айвени [19] учитывается влияние вязкости и поверхностного натяжения, а также сжимаемости при схлопывании пустых каверн и каверн, заполненных газом. Подобно Хик-лингу и Плессету [16], он следовал теории Гилмора [9], основанной на гипотезе Кирквуда—Бете [23]. Однако для расчетов он применял другой численный метод. Для расчета движения стенки пузырька он использовал уравнения (4.43) — (4.46), а для расчета полей скорости и давления в жидкости — уравнения (4.54а) — (4.56). Вязкость и поверхностное натяжение учитывались в граничном условии для давления с помощью уравнения (4.49). Сжатие предполагалось адиабатическим. Айвени сравнивал полученные им результаты с соответствующими результатами для несжимаемой жидкости. Некоторые из его результатов приведены в табл. 4.3. [c.160]

Вообще говоря, существует несколько способов получения новых элементов. В одном из них используется облучение урана или плутония мощными нейтронными потоками в стационарных или импульсных (взрыв ядерного устройства) условиях. При этом образуются иереобога-щенные нейтронами изотопы, подверженные бета-распаду. В результате серии таких распадов они превращаются в элементы с большими порядковыми номерами. [c.190]

Для соблюдения требуемой толщины защитного слоя бето-ка технические условия (СН 66—59) рекомендуют укладку под арматуру цементных или бетонных подкладок. В примечании разрешается приварка к сварной арматуре упоров из обрезков [c.118]

Как уже указывалось, данные, полученные прн обследовании ряда конструкций из ячеистых бетонов, поврежденных вследствие развития коррозии арматуры, подтверждаются экспериментальными исследованиями и теоретическими соображениями. Результат сводится к тому, что вследствие высокой проницаемости пористой структуры этих бетонов они не могут служить надежной защитой для стальной арматуры. Для защиты арматуры в конструкциях из армированных ячеистых бето-нов, находящихся в неблагоприятных условиях службы, необходимо применять специальные меры. [c.133]

Можно отметить также различные счетчики альфа-, бета- и гамма-излучения, предназначенные для измерения активности жидких препаратов и паров жидкостей, для анализа компонентного состава жидких смесей, для проведения специальных исследований. Например, гамма-счетчики для радиоиммунологического анализа выпускает фирма Бэкман (США). Модель Биогамма этой фирмы одновременно позволяет исследовать 200 образцов, а модель Гамма 310 рассчитана на 300 образцов. Они содержат в качестве измерительного преобразователя трехдюймовый кристалл с эффективной свинцовой защитой для каждого канала обеспечена возможность вычитания фона, выбора энергетического окна, выбора времени счета, отбора образцов с низкой активностью. Прибор содержит универсальный блок для перемещения образцов. Выход регистрируемых параметров — на цифровой индикатор и печатающие устройства. Эта же фирма выпускает высокопроизводительные приборы для жидкостного сцинтилля-ционного счета модели Г5. Система обработки результатов в этих моделях содержит программируемый вычислитель для определения абсолютной радиоактивности образцов, меченных одним или двумя изотопами. Широкий спектр счетчиков ядерных излучений для лабораторных и полевых условий выпускается в Советском Союзе. [c.290]

Превращение бета- в гамма-модификацию марганца происходит, например, при температуре 1100°С. Если требуется изучить взаимодействие марганца с другими веществами или соединениями при температуре более ИОО°С, то JIpи определении равновесных условий должны быть приняты во внимание характеристики, связанные не с переходом Мпд в Мп , а с переходом Мп в Мп , т. е. связанные с суммарным превращением. Естественно, что характеристики суммарных превращений требуют учета изменения энтальпий и энтропий для всех промежуточных превращений. [c.120]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...