Волновод симметричный

КРУГЛЫЙ волновод. СИММЕТРИЧНЫЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ВОЛНЫ [c.65]

Плоский волновод симметричного ДГС-РО-лазера показан [c.231]

Волновод симметричный трехслойный, дисперсионное уравнение для ТЕ-мод 54, 55 [c.294]

Явление геометрической дисперсии хорошо изучено для случая вытянутых тел, таких, как стержни или слои. Пример распространения гармонической волны в слое рассматривается в приложении Б. Частотное уравнение Рэлея — Ламба для слоя показывает, что можно получить из элементарных теорий, а именно что при малых значениях волнового числа фазовая скорость продольных гармонических волн (симметричных) с изменением этого числа меняется очень мало, в то время как фазовая скорость поперечных гармонических волн (антисимметричных) зависит от волнового числа линейным образом. На малых расстояниях направленно армированный композит в основном работает как система волноводов, и поэтому можно ожидать, что распространение в нем гармонических волн, в особенности поперечных (по отношению к направлению армирующих элементов), сопровождается дисперсией. [c.357]

Механическая колебательная система мащин У-3, У-10 и У-20 состоит из магнитостриктора, согласующего волновода (концентратора) и испытуемого образца. На этих машинах производят испытание образца при симметричных циклах нагружения. Механические колебательные системы ма- шин УС-10 и УС-20 аналогичны (см. рис. 51). Механические колебательные [c.136]

В качестве излучателя в П. в. а. используют открытый конец волновода, рупор, диполь и т. п. Напр., известная антенна волновой канал — это П. в. а. стержневого типа, возбуждаемая симметричным вибратором. П. в. а. относятся к классу антенн продольного (осевого) излучения поле в них как бы срывается с открытого конца линии передач. Для формирования диаграмм направленности применяют системы с постеленным изменением импедансных свойств поверхности, что одновременно обеспечивает оптимальное согласование с окружающим пространством. [c.653]

Равенства (1.4) и (1.5) являются дисперсионными соотношениями соответственно для симметричных и антисимметричных волн в слое. Каждому значению п соответствует своя нормальная волна, характеристики которой полностью определяются дисперсионным соотношением. Такой подход к выводу дисперсионных соотношений для жидкостных волноводов использован в работе [141. [c.112]

В теории волноводов для большей наглядности дисперсионные соотношения представляют графически в виде зависимости безразмерной частоты Q = от безразмерной постоянной распространения I = 2 /я. В этих координатах соотношения (1.6) представлены на рис. 37. Симметричным модам отвечают сплошные линии, антисимметричным — штриховые. [c.114]

Рассмотрение второй задачи о возбуждении полубесконечного волновода нагрузкой н торце также проведем для случая симметричного относительно плоскости z = О типа движений. [c.249]

К такому же расщеплению резонансов приводит и несимметрия периодической структуры, расположенной вблизи диэлектрического слоя. На рис. 66 представлены аналогичные рис. 65 зависимости для решетки из полуплоскостей. Под здесь понимается коэффициент прохождения по мощности в нулевую флоке-волну свободного пространства при падении из системы плоскопараллельных волноводов Ях-волн с линейным сдвигом фазы вдоль решетки (простейший случай ФАР [7]). Угол наклона плоскостей по отношению к нормали равен 1 з, приг)) = О решетка симметрична. [c.124]

Некоторые типичные коэффициенты затухания для симметричного волновода с S = 1, ц = 2, ОиХ = 1 мкм приведены ниже [c.527]

Однако с качественной точки зрения ход всех кривых один и тот же. У круглого волновода он также сохраняется, по крайней мере для симметричных электромагнитных и для звуковых волн (см. ниже гл. II и III). Лишь для несимметричных электромагнитных волн в круглом волноводе характер кривых несколько иной (гл. IV). [c.34]

Рассмотрим круглый волновод радиуса а, открытый с одного конца. Стенка волновода (будем считать ее идеально проводящей и бесконечно тонкой) расположена при г а, г>0, где г, ф, Z суть цилиндрические координаты (рис. 19). В круглом волноводе, как известно, могут существовать симметричные магнитные (Волны Но (т. е. Яоь Яо2,. ..) и симметричные электрические волны Ео (т. е. Еоь 02,. ) электромагнитные поля которых не зависят от угла ф. [c.65]

Второй возможный способ приближенного расчета поля излучения основан на том обстоятельстве, что задача о симметричных волнах в круглом волноводе с открытым концом сводится к волновому уравнению [c.81]

В бесконечном акустическом волноводе радиуса а существуют симметричные волны, потенциал скоростей которых дается выражением [c.93]

Задача о несимметричных волнах в круглом волноводе с открытым концом ставится так же, как и для симметричных волн гл. II) мы рассматриваем полубесконечную цилиндрическую трубу, боковая поверхность которой определяется соотношениями г = а, 2>0 (в цилиндрической системе координат г, ф, z). Внутри трубы по направлению к открытому концу, находящемуся при г=0, распространяется электрическая волна Emi или магнитная волна Нашей целью является вычисление электромагнитного поля, возникающего в результате диффракции такой волны на открытом конце волновода. Несимметричные электрические и магнитные волны (т=1, 2, 3,. ..) отличаются от симметричных волн (т=0), рассмотренных в гл. III, тем, что диффракционное поле несимметричных волн характеризуется двумя скалярными функциями (функциями Герца). Необходимость введения двух функций будет ясна из последующего изложения, пока же будем предполагать, что продольная составляющая электрического вектора Герца равна [c.122]

Излучение симметричных электромагнитных волн из круглого волновода [c.172]

Исследуем теперь физический смысл приближенных выражений для поля излучения симметричных волн из открытого конца круглого волновода. Эти выражения выведены выше в 17. [c.172]

Так как при условии (34.04) области применимости неравенств (34.08) и (34.13) перекрываются, то поле излучения в заднем полупространстве можно характеризовать как сферическую волну, получившуюся в результате развертывания цилиндрических волн и их искажения стенкой волновода при >0. Эти два фактора отражаются формулами (34.11) и (34.14), причем на симметричные электрические волны внешняя поверхность круг-174 [c.174]

Эта функция отображает влияние внешней поверхности волновода на волны, излучаемые его концом. Такая зависимость получается при любом симметричном магнитном возбуждении внешней поверхности идеально проводящего цилиндра, например, с помощью круговой щели, на которой отлична от нуля составляющая электрического поля, а составляющая z=0 [c.176]

Иначе говоря, и —волновые числа волн оп в волноводах радиусов а и Ь, а —волновые числа симметричных электрических волн Еоп в коаксиальной линии. Эти волновые числа соответствуют волнам, распространяющимся и затухающим в положительном направлении оси z. [c.204]

Заметим в заключение, что симметричная (двухсторонняя) емкостная диафрагма эквивалентна односторонней диафрагме в волноводе половинной высоты. Для индуктивных диафрагм подобной эквивалентности нет. [c.302]

V — попарно симметричны. Группа III — обратно симметрична, т. а. она симметрична сама по себе при обратной ее записи. Как было сказано раньше, защемление, как правило, должно быть исключено, поэтому практическую ценность имеют схемы, выделенные жирным шрифтом (см. табл. 6). Как видно из таблицы, все группы содержат нулевую группу, т. е. включают элементарные волноводы. [c.270]

Габариты изделия, которое можно сварить, определяются и вылетом сварочного наконечника относительно корпуса машины. Этот размер зависит в основном от длины концентратора. Так, например, при частоте 22 7,5% кгц длина волны продольных колебаний равна примерно 250 мм. Построение колебательных систем с длиной волновода продольных колебаний, равной 2—Зк, вполне приемлемо. Таким образом ЗХ =750 мм. Существо другого решения заключается в следующем. Обычно ножевые концентраторы, применяемые в механических колебательных системах, симметричны относительно своей продольной оси (рис. 22, а). Закон изменения площади поперечного сечения по его длине обусловлен типом применяемого концентратора. По условиям ввода энергии в стержень, работающий в режиме изгибных колебаний, рационально точку ввода энергии разместить возможно ближе к сварочному наконечнику— в первую пучность или узел колебательного смещения. Однако это из-за симметричности концентратора существенно сокращает рабочую зону сварочного наконечника. [c.43]

Закономерность изменения амплитуды отраженного импульса от всех искусственных дефектов была одинаковой и повторяла закономерность изменения амплитуды импульса, отраженного от кромки. Расслоения вызывают отражение импульсов антисимметричных мод, хотя по амплитуде они могут быть меньше возбужденных симметричных. Поэтому можно считать, что причиной отражения является нарушение расслоениями волноводных свойств листа для колебаний антисимметричных мод. Отсюда следует считать неправильной обработку методики контроля листа различных материалов и различных толщин на искусственных дефектах (сверления, царапины и т. д.). Всякий искусственный дефект вызывает отражение не только потому, что нарушает свойства волновода, а главным образом потому, что имеет нормальную поверхность отражения. [c.161]

В областях экстремумов Р зависимости Р Х , е) неоднозначны. Неоднозначность и существенная нелинейность этих зависимостей в районе минимума Р иногда нежелательны. Например, они затрудняют контроль изделий с малыми значениями в бездефектных зонах. Этот недостаток устранен в дифференциальном совмещенном преобразователе (рис. 74). Он имеет симметричную конструкцию с двумя идентичными волноводами 4, [c.265]

Явление укорочения импульса качественно можно объяснить следующим образом. При движении заряженных сгустков в диафрагмированном волноводе ускорителя возбуждается дискретный спектр волн различной частоты. Наименьшее значение частоты соответствует симметричной волне типа о1-Взаимодействие этих полей рассмотрено в 4.4. Если аксиальная симметрия системы нарушена, то пучок может генерировать также несимметричные электромагнитные волны, частота которых выше частоты симметричной Е01-волны. Причиной нарушения аксиальной симметрии системы могут быть случайные отклонения пучка от оси, несимметричное распределение заряда пучка, возможная несимметрия внешнего поля — например, в устройствах, возбуждающих электромагнитную волну, и >. д. [c.104]

Зеркальная симметрия (С. относительно инверсии Р). Осуществляется в процессах, вызываемых сильными и эл.-магн. взаимодействиями, а также в системах, связанных с помощью этих взаимодействий (атомах, атомных ядрах, молекулах, кристаллах и т. д.). Наличие зеркальной С. означает, что для любого процесса, обусловленного сильным или ал.-магн. взаимодействием, с равной вероятностью могут осуществляться два зеркально-симметричных перехода. Это обусловливает, яапр., симметричность относительно плоскости, перпендикулярной спину, угл. распределения квантов, испускаемых поляризов. ядрами [поскольку вероятности вылета у-кванта под углами 9 и я — 9 к спину ядра одинаковы гс(0) = и (п — 9)]. Зеркально-симметричные состояния отличаются друг от друга противоположными направлениями скоростей (импульсов) частиц и электрич. полей и имеют одинаковые направления магн. полей и спинов частиц. С. гамильтониана относительно пространственной инверсии отвечает закон сохранения пространственной чётности системы. Пространственная чётность, подобно др. величинам, существование к-рых связано с дискретными С., не имеет аналога в классич. механике (т. к. в последней нет понятия относит, фазы между состояниями), однако она может служить характеристикой волновых движений (напр., в волноводах). [c.507]

Метод, развитый нами первоначально для двухмерной диф-фракционной задачи о плоском волноводе с открытым концом, оказывается непосредственно применимым к симметричным волнам в круглом волноводе в силу следующего обстоятельства при диффракции волны Яо, у которой z = 0, возникает электромагнитное поле, у которого также отсутствует продольная составляющая 2 электрического поля. Аналогично, волна Ео, диффрагируя на открытом конце, не возбуждает продольной составляющей магнитного поля. Иначе говоря, симметричныеэлек- [c.89]

Решение. В задачах 2 и 7 к гл. VI по волноводам шириной а и 8 к их открытым концам приходят противофазные волны, а в задаче 12 к гл. VI — синфазные волны [если же, например, в последней задаче волны противофазны, то они при условии (а) без какого-либо возмущения объединяются в -одну вол1ну, продолжающую распространяться в волноводе шириной а + р]. Рассматривая отражения полей в граничных плоскостях i/——а и = Р, убеждаемся в эквивалентности этих задач задаче о гребенчатой структуре (рис. 74) при hd=n и hd—0. Задача 11 к гл. VI соответствует полубесконечному волноводу ширины 2а, вставленному симметрично в бесконечный волновод ширины 2(a-l-ip) если волна (в этой задаче она должна быть антисимметричной относительно плоскости у=—а, так как Ф=0 при у=—а) набегает по внутреннему волноводу, то в результате отражений при условии (а) мы приходим к гребенчатой структуре, у которой набегающая волна имеется, например, только в четных волноводах, причем в 1нулевом и втором волноводе набегающие волны противофазны. Такое рас- [c.270]

Эта характеристика приближенно соответствует характеристике излучения элементарного -магнитного диполя, 1причем это соответствие тем точнее, чем меньше ka и 5. Оно объясняется тем, что при ka ъ симметричной волне преобладает магнитное поле, близкое к однородному магнитному полю в соленоиде (см. [25], стр. 394), которое на конце спирального волновода создает потоки рассеяния, определяюш ие магнитное дипольное излучение. [c.370]

Настройка в резонанс контуров с сосредоточенными параметрами обычно выполняется путем изменения частоты, индуктивности или емкости. В аппаратуре СВЧ настройка контура в резонанс осуществляется, как правило, изменением длины измерительной линии, волновода или резонатора. Симметричная линия может быть настроена в резонанс с помощью короткозамыкаю-щего мостика или конденсатора переменной емкости (рис. 5-4). В такой мостик может быть включен миллиамперметр для определения точки максимума тока. Перемещением мостика достигается изменение длины линии и, следовательно, резонансной частоты. [c.123]

РАДИОПЕРЕДАЮЩЕЕ УСТРОЙСТВО - в широком смысле — устройство для передачи информации на расстояние с помощью радиоволн в узком смысле — та часть передающей радиостанции, где осуществляется генерация, усиление и модуляция высокочастотных колебаний низкочастотным передаваемым сигналом. Р. у. связано с излучающеи антенной непосредственно либо при помощи антенного фидера (симметричной иди коаксиальной линии) или волновода. [c.299]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...