Волновод симметричный трехслойный

Волновод симметричный трехслойный, дисперсионное уравнение для ТЕ-мод 54, 55 [c.294]

РАСПРОСТРАНЕНИЕ ВОЛН В СИММЕТРИЧНОМ ТРЕХСЛОЙНОМ ПЛОСКОМ ВОЛНОВОДЕ [c.48]

РЕШЕНИЕ ДИСПЕРСИОННОГО УРАВНЕНИЯ В СЛУЧАЕ СИММЕТРИЧНОГО ТРЕХСЛОЙНОГО ПЛОСКОГО ВОЛНОВОДА [c.56]

Рис. 2.6.13. Зависимость коэффициента оптического ограничения для основноа моды от толщины активного слоя в GaAs—A] Gai As симметричном трехслойном плоском диэлектрическом волноводе, а — зависимость Г от d в области изменения d от 0,05 до 2,0 мкм б— зависимость Г от d в области изме-иення d от 0,0 до 0,1 мкм.

В 3 дано описание ДГС-лазера как диэлектрического волновода, а в 4 рассматривается распространение волны в симметричном трехслойиом плоском диэлектрическом волноводе. Центральный слой — это область в ДГС-лазере, в которой происходит генерация света и которая называется активным слоем. Трехмерное волновое уравнение для электрического поля оптической частоты выводится из уравнений Максвелла. Далее выводится дифференциальное уравнение, описывающее распространение электрического поля, поляризованного перпендикулярно направлению распространения, — поперечного электрического поля (ТЕ). Аналогичные уравнения описывают поперечные магнитные поля (ТМ), в которых магнитное поле поляризовано перпендикулярно направлению распространения. Эти поля зависят от двух пространственных переменных и времени, и решение волнового уравнения для них получается методом разделения переменных. Как следует из решений волновых уравнений, показатель преломления активного слоя должен быть больше показателей преломления прилегающих слоев, чтобы в трехслойной структуре происходило волноводное распространение излучения. Граничные условия для электрического и магнитного полей также выводятся из уравнений Максвелла. Применение этих граничных условий на границах раздела диэлектриков (гетеропереходах) приводит к дисперсионному уравнению, являющемуся уравнением на собственные значения, которое дает набор дискретных значений постоянной распространения. Получающиеся для этих дискретных значений конфигурации электрического и магнитного полей называются модами. [c.33]

В 6 асимметричный трехслойный плоский волновод рассматривается с точки зрения модели зигзагообразных волн. Дисперсионное уравнение для распространяющихся волн выводится в этой модели из рассмотрения отражения волны иа границе раздела диэлектриков. Это уравнение легко решается на ЭВМ как для симметричного, так и для асимметричного случаев. Приведенные примеры распределения электрического поля в симметричной структуре на основе GaAs—AUGai-. As дополнены данными для асимметричного волновода. По мере того как волновод становится все более асимметричным, коэффициент оптического ограничения уменьшается, и при малом скачке показателя преломления на одной из границ будет существовать такое значение толщины активного слоя, соответствующее этому скачку, при KOTopoivf будут выполняться условия отсечки и для основной моды. [c.34]

Рис. 2.6.7. Сравйейие коэффициентов оптического ограиичеиия в симметричном и асимметричном трехслойных плоских диэлектрических волноводах при Ло = 0,90 мкм (1,38 эВ). а — симметричные структуры с х = у = 0,3 и х = = у = 0,2 и асимметричная с х = 0,3, у = 0,2 б — симметричные структуры с X = у = 0,3 и х = у = 0,1 и асимметричная с х = 0,3, у = 0,1.

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...