Напряжения активные в стержне

Здесь Зя имеет смысл механического сопротивления ярма, возбуждаемого механическими магнитострикционными напряжениями, распределенными в активном стержне. Если нагрузка на конце стержня /2 отсутствует (а=0), то 2 = 20 —чисто вещественная величина. Сразу видно, что первый резонанс ярма, обращающий кинетическое сопротивление z в бесконечность, а механическое — в нуль, имеет место при [c.176]

Отечественная промышленность выпускает силитовые стержневые нагреватели на рабочие температуры до 1300° С с наименьшим диаметром 6 мм и с активной длиной 60 мм (при напряжении 24 в и температуре 1000° С имеют мощность 260 вт) и с наибольшим диаметром 25 мм и с длиной активной части 400 МЛ1 (при 94 в и 1100° С имеют мощность 7,5 кет). Спектр излучения у всех неметаллических нагревателей имеет слабо выраженный максимум, который при рабочей температуре стержня около 1100° С находится на участке 8 мкм, а при 1400° С — на участке 5—6 мкм. Используя этот излучатель, можно получить вытянутый пучок ИК-лучей с длиной, равной длине рабочего участка стержня. Силитовый стержень можно расположить близко (на расстоянии 10 мм) от свариваемого материала, с тем чтобы получить довольно высокую энергетическую освещенность. [c.192]

Если рассматривать остаточные напряжения как результат перераспределения начальных напряжений после устранения внешних связей и воздействий, то их эпюру условно можно разделить на две части активную (в слое а) и уравновешивающую (в остальной части стержня, т.е. в б-а, рис.2.11). Первая представляет собой перераспределенные начальные напряжения, вызванные непосредственно процессом обработки, вторая - напряжения, которые являются реакцией на действия активной части эпюры остаточных напряжений [46]. [c.61]

Лазер в качестве активного вещества имеет рубиновый стержень длиной 8 см, торцовые поверхности которого обработаны с точностью Я/5 и покрыты многослойными диэлектрическими покрытиями, образующими зеркальный резонатор. Вокруг стержня располагается импульсная ксеноновая лампа, закрытая сверху цилиндрическим рефлектором. Конструктивное размещение рубинового стержня и лампы-вспышки показано на рис. 9.9. В нижней части основания, на котором размещены активное вещество и источник возбуждения, виден цилиндрический паз, предназначенный для размещения и крепления рефлектора. В основании имеется отверстие для подвода паров жидкого азота в излучающую головку для ее охлаждения. Питается импульсная лампа от конденсаторов емкостью 2000 мкФ, которые заряжаются до напряжения 1500 В. Излучение рубинового стерЖ ня фокусируется с помощью оптической системы таким образом, что на выходе ее луч имеет угловой раствор около 0,3 м рад, в то время как угловой раствор луча на выходе активного вещества 9 мрад [9, 27]. [c.169]

Решение. Рассмотрим равновесие стержня. На него действует активная сила —вес стержня G. Отбросим связи. Реакция нити — искомое напряжение Т направлена вдоль нити, а полная реакция шарнира R неизвестна ни по модулю, ни по направлению. Так как Т и О пересекаются в точке О, то линия действия и третьей силы R пройдет через О (рис. 20, б). Построим силовой треугольник (рис. 20, в). Поскольку а = 60°, то силовой [c.33]

Построение эпюр внутренних силовых факторов начинается с вычерчивания расчетной схемы стержня. При этом сам стержень изображают сплошной линией — геометрическим местом центров тяжести его поперечных сечений, а его опоры представляют теми условными схематизированными изображениями, которые использовались в гл. IV. Последние построены так, что уже по самому их виду ясно, какие именно реакции могут в них возникать. Далее, на расчетной схеме изображают внешние силы, нагружающие стержень. При этом они прикладываются именно в тех местах, где действуют. Переносить силу по линии действия при составлении расчетной схемы упругого тела нельзя, так как это изменяет напряженное состояние. После того как расчетная схема составлена, следует определить опорные реакции и включить их в число действующих сил. И лишь после этого переходят к определению и изображению внутренних силовых факторов, соответствующих действию всех активных и реактивных сил, нагружающих стержень, каждого на своей эпюре. В пояснение сказанному рассмотрим несколько примеров. [c.118]

Однако это не эквивалентно лучаю отсутствия нагрузки, где тоже образуются стоячие волны. При нагрузке на произвольное активное сопротивление импеданс нагрузки Zn равен активному сопротивлению г, а, стало быть, входной импеданс z равен также этому сопротивлению. Это соответствует распределению амплитуд напряжения, представленному на рис. IV.4.7. Колебания концов стержня, нагруженного на активное сопротивление, равны по амплитуде, но противоположны по фазе, если стержень содержит нечетное число полуволн. Если в длине стержня укладывается четное число полуволн, фазы колебаний концов совпадают (рис 1V.4.7). [c.122]

При практическом использовании концентратор нагружается определенным образом. Так, в случае экспресс-испытаний материалов к концентратору присоединяется стержень из испытуемого материала и в определенном сечении этого стержня обеспечиваются значительные крутильные (сдвиговые) напряжения, обусловливающие повышенные потери энергии на внутреннее трение (активные потери). [c.313]

Выпрямитель тока цепи возбуждения типа ТВС-34-100 обеспечивает питание выпрямленным током цепь возбуждения генератора. Выпрямитель состоит из четырех селеновых шайб на алюминиевой основе размером 100 X 100 мм. Все выпрямительные шайбы собраны на одном стержне и изолированы от него. Шайбы соединены между собой латунными шинками по схеме двухполупериодного моста. Выпрямитель работает на активно-индуктивную нагрузку (обмотка возбуждения генератора, обмотка переменного тока дросселя и вторичная обмотка трансформатора). К зажимам вьшрямителя подводится переменное напряжение до 40 в от вторичной обмотки трансформатора. Выпрямленный ток от выпрямителя подводится к зажимам Ш и М дроссельного регулятора. Максимальная величина выпрямленного напряжения не превышает 22 в, а максимальная величина выпрямленного тока достигает 5 а. [c.113]

По мере нагрева приконтактные участки быстро нагреваются и пластически деформируются, а ток от более нагретых участков оттесняется к менее нагретым, что при отсутствии сильного окисления обеспечивает выравнивание нагрева. При сварке сопротивлением поверхностный эффект сказывается на стержнях диаметром более 20 мм, нагреваемых до 700°С (перлитные стали). Мощность при сварке сопротивлением меняется очень мало. Так, при сварке стержней диаметром 20 мм напряжение на токоведущем участке возрастав г с 1,8 до 2,6 в, а сварочный ток уменьшается с 13 500 до 10 000 а. Влияние индуктивного и активного сопротивления сварочного трансформатора на условия проведения процесса рассмотрено в главе IV. [c.55]

В формулах для напряжений в активном элементе стержневого преобразователя применены следующие обозначения бя,ст — растягивающие напряжения в армирующей стяжке 5ст — площадь поперечного сечения керамического стержня и стяжки. [c.79]

Здесь видно, что //4jxliS — сопротивление магнитной цепи ярма, которое в данном случае свелось к магнитному сопротивлению самого стержня, так как сопротивление остальных частей магнитопровода не учитывалось. Кроме того, очевидно, что не учтено активное сопротивление обмотки, так как противоэдс индукции приравнена прямо к внешнему напряжению. Поэтому в более общем случае следует писать [c.72]

Метод Шепарда. Основное преимущество этого метода — простота устройства прибора и обращения с ним. Прибор можно изготовить в электротехнической мастерской, а затем отградуировать в заводской лаборатории. При определении коррозионной активности почвы этим методом (рис. 47) также определяют ее удельное сопротивление в естественных условиях при помощи двух стальных электродов, расположенных на концах дубовых стержней. Электрическое поле, возникающее между этими электродами, создается при помощи источника тока напряжением 3 в, в качестве которого обычно используют пару сухих элементов, размещенных на одном из стержней. Чтобы уменьшить влияние поляризации, площадь электрода, служащего катодом, должна быть значительно больше площади анода. В качестве измерительного прибора применяют миллиамперметр с шунтами для увеличения пределов измерения. Показания этого прибора переводят в значения сопротивления по формуле [c.66]

В У. в. напряжения пропорциональны деформациям (закон Гука). Если амплитуда деформации в волне превосходит предел упругости вещества, в волне появляются пластич. деформации и ее наз. упруго-пластич. волной. В жидкости и газе аналогичную волну наз. волной конечной амплитуды. Скорость распространения таких волн зависит от величины деформации. При убывании напряжения возникает волна разгрузки, отделяющая область активной деформации от области разгрузки. Скорость раснрост])а-ненпя волны разгрузки зависит как от упруго-пластич. свойств материала, так и от формы возмущения. В стержне, ио к-рому прошла упруго-пластич. вол1са, сохраняются остаточные деформации но их расп])е-делению можно судить о динамических механич. характеристиках материала. [c.260]

Трубчатые электронагреватели. В промышленности налажен серийный выпуск широкого ассортимента трубчатых электрических нагревателей различного назначения. На рис. 6.5 представлена конструкция нагревателя серии НСЖ. Греющим элементом нагревателя служит спираль из проволоки с большим сопротивлением, которая приварена к двум металлическим контактным стержням. Оболочка выполнена биметаллической, внутренняя трубка изготовлена из углеродистой стали марки сталь 10, наружная— из нержавеющей стали марки Х18Н10Т. В качестве наполнителя применяется кристаллическая окись магния. Длина активной части нагревателя составляет несколько метров (до 5 м) мощность, приходящаяся на 1 м длины, находится в пределах 1,2—1,5 квт1м, напряжение 220—380 в. Жаростойкие нагреватели серии НСЖ, предназначенные для расплавления [c.82]

Появление лазеров вызвало интенсивное развитие методов внутр. М, с., основанных на управлении когерентным излучением за счёт изменения параметров лазера. При этом мы. устройства, применяемые как внеш. модуляторы, номещаются внутри оптического резонатора лазера. Используя разл. способы внутр. модуляции, получают любой вид М. с. амплитудный, частотный, фазовый и поляризационный. Частотой излучения лазера управляют, изменяя добротность оптич. резонатора лазера, напр. менян оптич. длину резонатора. С этой целью одно из зеркал резонатора закрепляют либо на магнитострикционном стержне (см. Магнитострикционный преобразователь), либо на пьезоэлементе и изменяют длину резонатора синхронно с модулирующим напряжением. Тот же эффект достигается путём изменения показателя преломления среды, заполняющей резонатор, для чего используется электрооптич. кристалл. Частотную модуляцию излучения лазера можно получить также при наложении на активную среду магн. или электрич. полей (см. Зеемана эффект, Штарка эффект), под действием К-рых происходит расщепление и смещение рабочих уровней атомов, ответственных за генерацию когерентного излучения. Изменяя величину коэф. усиления, получают амплитудную модуляцию излучения лазера. Для этого воздействуют на разность населённостей активной среды, либо изменяя мощность её возбуждения, либо используя всцомогат. возбуждение, приводящее к-перераспределению населённостей. Амплитудная модуляция излучения может быть получена и при помощи модуляции тока разряда газовых или полупроводниковых лазеров, работающих в непрерывном режиме. Одним из методов управления когерентным излучением является модуляция величины обратной связи лазера, т. е. коэф. отражения зеркал резонатора. С этой целью используют резонатор, одно из зеркал к-рого вращается с большой скоростью, и потому условия генерации выполняются лить в короткие промежутки времени. Вместо зеркал часто используют вращающуюся призму полного внутр. отражения. Изменение величины обратной связи можно получить, заменяя одно из зеркал на систему зеркал, образующих интерферометр Фабри — Перо. Коэф. отражения такого резонатора зависит от расстояния между зеркалами, изменяя к-рое можно модулировать интенсивность излучения и получать т. н. гигантские импульсы, мощность излучения в к-рых существенно превосходит мощность непрерывной генерации. Наконец, излучение лазеров также модулируют, изменяя добротность оптич. резонатора путем введения потерь, величина к-рых управляется внеш. сигналом. Для этого используют модуляторы на основе элек- [c.184]

Колебат. механич. системами Э. п. могут быть стержни, пластинки, оболочки разл. формы (полые цилиндры, сферы, совершающие разл. вида колебания), механич. системы более сложной конфигурации. Колебат. скорости и деформации, возникающие в системе под воздействием сил, распределённых по её объёму, могут, в свою очередь, иметь достаточно сложное распределение. В ряде случаев, однако, в механич. систем можно указать элементы, колебания к-рых с достаточным приближением характеризуются только кинетич, и потенц. энергиями и энергией механич. потерь. Эти элементы имеют характер соответственно массы М, упругости I / С и активного механич. сопротивления г (т.н. системы с сосредоточенными параметрами). Часто реальную систему удаётся искусственно свести к эквивалентной ей (в смысле баланса энергий) системе с сосредоточенными пара.меграми, определив т. н. эквивалентные массу Л/, , упругость 1 / С , и сопротивление трению / . Расчёт механич. систем с сосредоточенными параметрами может быть произведён методом электромеханич. аналогий. В большинстве случаев при электромеханич. преобразовании преобладает преобразование в механич, энергию энергии либо электрического, либо магн. полей (и обратно), соответственно чему обратимые Э.п. могут быть разбиты на след, группы электродинамические преобразователи, действие к-рых основано на электродинамич. эффекте (излучатели) и эл.-магн. индукции (приёмники), напр, громкоговоритель, микрофон электростатические преобразователи, действие к-рых основано на изменении силы притяжения обкладок конденсатора при изменении напряжения на нём и на изменении заряда или напряжения при относит, перемещении обкладок конденсатора (громкоговорители, микрофоны) пьезоэлектрические преобразователи, основанные на прямом и обратном пьезоэффекте (см. Пьезоэлектрики) электромагнитные преобразователи, основанные на колебаниях ферромагн. сердечника в перем. магн. поле и изменении магн. потока при движении сердечника [c.516]

Эффект Фарадея используют в модуляторах, фазовращателях, циркуляторах и других устройствах антенной техники. Он состоит в повороте плоскости поляризации плоскополяризованной волны, распространяющейся вдоль подмагниченного постоянным полем феррита. Угол поворота (р пропорционален длине стержня феррита и напряженности подмагничива-ющего поля. Чем меньше напряженность поля, требуемая для поворота плоскости поляризации на заданный угол (р, тем активнее феррит, выше его функциональные свойства. [c.546]

Характер влияния термооптических напряжений на оптические искажения в активных элементах из этого материала подобен рассмотренному выше примеру для рубиновых стержней. На рис, 1,19 приведены зависимости фокусного расстояния термических линз от мощности накачки для активных элементов размером 0 6,3X75 мм, расположенных в двойном эллиптическом отражателе. В случае YA103 Nd + ось z резонатора параллельна кристаллографической оси С, а направление поляризации света параллельно оси А. Кривая 1 характеризует фокусировку лучей в плоскости zA, кривая 2 —в плоскости zB. Для АИГ Nd показана усредненная по двум собственным поляризациям зависимость [145], [c.52]

Наглядное объяснение этого можно получить из следующего. Представим активный элемент как набор вложенных друг в друга цилиндров (рис. 1,20). Если бы эти цилиндры были взаимно свободны, не скреплены друг с другом, то наличие осесимметричного распределения температуры привело бы к независимому удлинению каждого из них и удлинение центра активного элемента по отношению к его краям было бы равно приблизительно а/ЛГ. Однако между указанными вложенными цилиндрами в действительности имеется связь, препятствующая свободному их расширению наличие этой связи и приводит к появлению зависящих от г продольных нормальных напряжений Ozz-Эти напряжения компенсируют продольные деформации элементарных объемов почти по всей длине активного элемента, и элементарные поперечные слои сохраняются плоскими. Вместе с тем на торцовой поверхности величина Ozz обязана быть равной нулю и указанной компенсации термического расширения не происходит. Приторцовая зона, в которой происходит изменение величины Огг ОТ характерной для бесконечно протяженного стержня [c.53]

Электрическая модель ЭМСС-1 Таганрогского радиотехнического института [42], основанная на аналогии деформируемого стержня и трехполюсника, позволяет вести расчет плоских и пространственных балок и рам. Основные части модели ЭМСС-1 а) пассивная часть модели для воспроизведения стержней, выполненная из 40 переменных сопротивлений б) активная—для воспроизведения нагрузки в виде двух девятиобмоточных трансформаторов в) измерительная, состоящая из моста постоянного тока для определения сопротивлений, моделирующих стержни, и вольтметра для определения величины и знака э. д. с. (нагрузок) и напряжений (моментов и углов поворота). Модель питается переменным током 220 в максимальная [c.266]

Каждая секция генератора состоит из двух однотипных блоков (полуфаз), спаренных вместе. Полуфаза представляет собой замкнутый двухстержневой магнитопровод прямоугольной формы, на каждом стержне которого насажены по одной рабочей катушке, одной катушке обратной связи и катушке управления (рис. 35). Катушки каждой обмотки обоих стержней соединены параллельно. На рис. 36 приведена характеристика управления, т. е. зависимость рабочего тока от тока управления, для генератора ГМС-630. Там же приведена зависимость тока короткого замыкания от тока управления, характеризующая кратность тока короткого замыкания. На рис. 37 приведены аналогичные характеристики для генератора ГМС-1200, на рис. 38 даны осциллограммы тока генератора ГМС-630 при нагрузке на активное сопротивление, по величине эквивалентное падению напряжения при номинальном токе на эрозионном промежутке. Форма импульсов тока в значительной мере зависит от индуктивности питающего трансформатора, ухудшаясь при ее увеличении. [c.120]

Измерение электропроводности осуществляется в стационарном режиме при изотермическом распределении температуры в образце по величине тока и падению напряжения на рабочем участке образца, выполненногй в виде стержня постоянного сечения. Для этого через одноименные электроды крайних термопар 5 (№ 1 и 3) к образцу подводится постоянный ток от аккумуляторной батареи. Падение напряжения на образце определяется на потенциометре через другие ветви тех же термопар (№ 1 и 3). Температуру измеряют термопарой Ла 2, приваренной в центре образца. Измерения теплопроводности проводятся на том же образце, в том же эксперименте и при той же среднеобъемной температуре. При этом в образце поддерживается стационарный одномерный тепловой поток, который создается путем подвода к одному из торцов образца и отвода от другого равных, по величине тепловых потоков. Боковой теплообмен образца компенсируется активным цилиндрическим экраном 7 с профильным нагревом. Коэффициент теплопроводности К в этих условиях определяется по величине подведенной к образцу мощности и перепаду температур [c.111]

Размеры кристаллических активных веществ ограничены возникающими в них в процессе изготовления внутренними напряжениями. Эти внутренние напряжения приводят к тому, что кристаллы большого размера при обработке раскалываются на несколько частей и получить кристаллические стержни большого раз.мсра практически невоз.можно. [c.27]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...