Волна плоскополяризованная

Как следует из (3.14), при ф + я1з = л/2, т. е. при tg (ф -f- г[0 = = оо, ° р = О, Е° Р = 0. Это означает, что если лучи, отраженный и преломленный, взаимно перпендикулярны, то в отраженной волне колебание электрического вектора происходит только в одном направлении — в направлении, перпендикулярном плоскости падения. Такой луч, как мы уже знаем, называется линейно- или плоскополяризованным. Угол падения естественного света, при котором отраженный луч плоскополяризован, называется углом Брюстера (более подробно об этом речь пойдет в гл. IX). [c.49]

Если вектор Ё в падающей плоскополяризованной волне направлен параллельно одному из этих двух взаимно перпендикулярных направлений, обозначенных на рис. 10.5, / через АВ и D, то плоскополяризованный свет в этом случае распространяется через сроду, оставаясь плоскополяризованным (рис. 10.5, II или III). [c.253]

Эллиптическую поляризацию, возникающую при полном внутреннем отражении плоскополяризованной волны, можно исследовать обычными методами. Рис. 24.4 иллюстрирует схему подобного [c.485]

Пусть на свободный заряд, находящийся в начале координат (точка О), падает плоскополяризованная электромагнитная волна [c.12]

Как было показано в пункте 3, пройдя через такую пластинку, плоскополяризованная волна разлагается на две волны, распространяющиеся с разными скоростями и приобретающие сдвиг [c.235]

Первая пластинка в четверть длины волны преобразует плоскополяризованный свет в поляризованный по кругу. [c.497]

Вторая пластинка в четверть длины волны восстанавливает первоначальный плоскополяризованный свет или поворачивает плоскость поляризации на 90° в зависимости от взаимного расположения пластинок (от того, являются они скрещенными или параллельными). [c.497]

На эффекте Фарадея и на различии поглощения ферритами право- и левополяризованных составляющих плоскополяризованной электромагнитной волны построен ряд важных радиотехнических устройств техники СВЧ вентили, быстродействующие переключатели, модуляторы, ответвители энергии, развязывающие и согласующие устройства и другие, конструкция и схемотехническое применение которых подробно рассматриваются в специальных радиотехнических курсах. [c.308]

Описание различных способов создания поляризованного света (отражение, преломление и т. д.) дается в книгах по оптике. Явление плоской поляризации можно пояснить с помощью простой аналогии со шнуром (фиг. 1.10). Предположим, что один его конец приводится рукой в поперечное движение, как это показано слева на рисунке. Если этот шнур пропустить через вырез в доске, то через него пройдут только колебания с направлением в плоскости выреза. Это и есть плоскополяризованные волны. Доска с вырезом служит плоским поляризатором. [c.25]

Таким образом, свет, поляризованный по кругу, получается при прохождении плоскополяризованного света через двоякопреломляющую пластинку при соблюдении двух условий 1) когда угол наклона плоскости поляризации света к главным осям пластинки составляет 45° и 2) когда толщина пластинки такова, что в ней накапливается разность фаз, равная четверти длины волны проходящего света, т. е. зх/2. Пластинка, создающая разность хода такой величины, называется четвертьволновой пластинкой . [c.33]

Таким образом, когда плоскополяризованный свет проходит через двоякопреломляющую пластинку, толщина которой такова, что в ней накапливается разность фаз, равная половине длины волны, и плоскость колебания входящего света расположена под углом 45° к главным осям пластинки, тогда плоскость колебаний выходящего света поворачивается на 90° по отношению к плоскости колебаний входящего плоскополяризованного света. [c.34]

Метод фотоупругости основан на свойстве некоторых прозрачных материалов (стекла, целлулоида, смолы, пластмассы) изменять оптические свойства в зависимости от действующих в них механических напряжений. В этом методе обычно используется эффект двойного лучепреломления плоскополяризованный луч при попадании на прозрачную плоскую модель исследуемой конструкции может быть разложен на две взаимно перпендикулярные составляющие, параллельные направлениям действия ставных напряжений. Зги две составляющие после прохождения через однородный изотропный напряженный материал снова могут быть совмещены. Когда в модели действуют механические напряжения, скорости прохождения составляющих этой волны в плоскости главных напряжений [c.270]

Волна, у которой вектор смещения частиц параллелен некоторой фиксированной плоскости, называется плоскополяризованной. Выражение (3.9) определяет горизонтально поляризованную волну, обычно называемую SH-волной. [c.29]

Рассмотрим плоскополяризованную волну с амплитудой Eq и круговой частотой со. Пусть ее плоскость поляризации составляет угол 0 с осью X, и пусть она распространяется в направлении оси г. Из выражений (4.77) имеем [c.198]

Влияние кварцевого клина на белый плоскополяризованный свет показано на рис. 3-7 [Л. 15]. В этом случае мы имеем дело с волнами различной длины каждой из них будут соответствовать своя разность хода лучей и определенная разность фаз прн [c.54]

Плоскополяризованная ударная волна. Принимаем, что (6) выполнено за счет равенства нулю выражения, заключенного в фигурные скобки. Тогда [c.148]

Это плоскополяризованная ударная волна, на которой невозможно изменение направленности предварительного сдвига, а может измениться только его интенсивность. Из (7) следует, что, если перед плоскостью разрывов мзд = О, то гз = О, и наоборот, при П2Д = О следует, что и Т2 = 0. При заданных (известных) Т2 и тз скорость движения такой ударной волны определяется зависимостью [c.148]

Неравенство (11) заведомо выполняется, если 5 = 0, т.е. среда перед плоскостью разрывов не деформирована. При з ф О достаточным условием выполнимости термодинамического неравенства (11) является требование, чтобы зт2 0. Последнее означает, что термодинамически возможными являются только плоскополяризованные ударные волны, приводящие к развитию имеющихся в среде сдвиговых деформаций, а ударные волны разгрузки термодинамически невозможны. [c.149]

Являясь плоскополяризованной и не меняющей направления сдвига, данная волна заставляет после себя двигаться так, чтобы из оставалась равной нулю. В области между Ех и 2 движение среды подчинено уравнению [c.150]

Отметим, что поляризованные характеристики генерируемого излучения рубина зависят от ориентации его оптической оси (с-оси) относительно геометрической оси рабочего элемента. Поляризация вынужденного излучения соответствует поляризации спонтанной люминесценции. При нулевой ориентации рубинового элемента (продольная ось элемента совпадает с его оптической осью) генерируется неполяризованное излучение, а при 90""- или 60""- ориентации— плоскополяризованное. Причем вектор напряженности электрического поля Е излучаемой электромагнитной волны направлен перпендикулярно к плоскости, содержащей оптическую и геометрическую оси активного элемента. [c.77]

Вместе с тем можно рассматривать полученный в опыте эллиптически поляризованный свет как результат взаимодействия двух плоскополяризованных волн. Направления колебаний этих волн совпадают с полуосями эллипсов, амплитуды колебаний равны полуосям эллипса а и Ь з. разность фаз составляет я/2 [c.210]

Теория вращения плоскости поляризации была предложена Френелем. Она основана на том, что в любом случае плоскополяризован-ная волна может быть представлена как результат сложения двух циркулярно поляризованных волн, одна из которых поляризована по правому кругу, а другая — по левому. Обе циркулярно поляризованные волны в оптически неактивной среде распространяются с одинаковой скоростью, и поэтому результирующее направление колебаний будет в любой момент времени соответствовать направлению АА (рис. 30.2, а). [c.230]

Объяснение явления вращения, данное Френелем, заключается в представлении плоскости поляризации как особого типа двойного лучепреломления. Согласно Френелю, плоскополяризованный свет рассматривается как совокупность правой и левой циркулярно-поляризованных волн с одинаковыми периодами и амплитудами. [c.202]

Источник света 1 (лампа ДРШ-250) с помощью конденсора 2 проецируется на диафрагму 4 (диаметр отверстия 2 мм), помещенную в фокусе объектива 8. Для снижения влияния инфракрасной радиации источника в схему введен теплофильтр 3. Расходящийся плоскополяризованный световой поток после диафрагмы 4 проходит поляризатор 5, пластинку 6 в волны, светофильтр 7 и попадает на объектив 8 (фокусное расстояние 300 мм). После объектива свет параллельным пучком проходит две полупрозрачные пластины 9 и 10, оптически чувствительное покрытие 11 и попадает на образец 12. После отражения в обратном ходе свет попадает в анализаторную часть установки, где объективом 13 фокусируется на диафрагму 16. Поляризационная картина после дополнительного светофильтра 14 и анализатора 15 рассматривается на экране полярископа 17. [c.214]

У-образные полярископы используются для тех же целей, что и Т-образные. В полярископах У-образного вида (рис. IV.24) естественный монохроматический свет от источника 1 проходит поляризатор 2, становясь при этом плоскополяризованным. Проходя пластинку 3 в /4 волны и оптически чувствительное покрытие 4, свет отражается от объекта исследования 5 (от пластически деформируемого образца), проходит вторую пластинку 6 в /4 волны, анализатор 7 и образует изохроматическую картину на экране полярископа 8. [c.214]

Превращение плоскополяризованной волны в эллиптически-поляризованиую внутри анизотропной среды. Мы видели, что при прохождении плоскополяризованного света в анизотропной среде распространение происходит с двумя различными фазовыми скоростями и с двумя скоростями по лучу, соответствующими двум взаимно перпендикулярным направлениям векторов D в первом, векторов во втором случае. [c.253]

Поляризованной волной называется такая поперечная волна, в которой колебания всех частиц происходят в одной плоскости. Плоскополяризованная волна в резиновом шнуре получается при 1солебаниях конца шнура в одной плоскости. Если н с конец шнура колеблется в различных направлениях, то волна, распространяющаяся вдоль шнура, не поляризована. [c.231]

Линейно- или плоскополяризованный свет представляет собой световые волны с одним-единственным направлением колебаний (единственный крест Е и //), т. е. волны с вполне упорядоченным направлением колебаний. Существуют и более сложные виды упорядоченных колебаний, которым соответствуют иные типы поляризации, например круговая или эллиптическая поляризации, при которых конец электрического (и магнитного) вектора описывает круг или эллипс с тем или иным эксцентриситетом (см. ниже гл. XVIII). [c.379]

Эти два особенных направления колебания определяются свойствами среды (кристалла) и взаимно перпендикулярны между собой. Поляризованная волна с колебаниями, параллельными какому-либо из этих двух направлений, распространяется через кристалл со своей скоростью, оставаясь плоскополяризованной. Если направление первоначального колебания составляет угол с указанными особенными направлениями, то можно разложить его на два, распространяющихся с разными скоростями и, следовательно, приобретающих разность фаз. Наличие двух особенных, или главных ), направлений колебания, соответствующих двум разным скоростям, обусловливает явление двойного лучепреломления (см. гл. XVI— XVIII). [c.500]

Нетрудно показать, что доказанное Френелем двойное преломление активных веществ для циркулярно-поляризованного света объясняет явление вращения плоскости поляризации. Действительно, плоскополяризо-ванный свет можно представить себе как совокупность рц . двух циркулярно-поляризованных волн, правой и левой, с одинаковыми периодами и амплитудами. Пусть в месте входа в слой вращающего вещества совокупность право- и левополяризованного света эквивалентна плоскополяризованному свету с колебаниями по АА (рис. 30.6, а), т. е. вращающиеся электрические векторы правой и левой волн симметричны по отношению к плоскости АА. Рассмотрим, какова будет взаимная ориентация этих векторов в любой точке среды (см. рис. 30.6, б). Предположим для определенности, что Так как левая волна распростра- [c.615]

Разность хода б обыкновенной и необыкновенной волн нетрудно обнаружить, заставив их интерферировать. Для этого за де-формиро1ванной пластинкой, освещаемой плоскополяризованным светом, нужно поставить анализатор. Схема установки для на- [c.236]

В общем случае плоскость колебаний волны может непрерывно и хао-тичноменятьсвою ориентацию в пространстве, совершая хаотические повороты вокруг направления с. Однако в пространственное расположение этой плоскости можно ввести определенную упорядоченность. Например, можно заставить ее равномерно вращаться вокруг с или жестко зафиксировать в пространстве. Такое упорядочение в положении плоскости колебаний называют поляризацией волны. В первом случае волну называют поляризованной по кругу, так как вектор Е(, (амплитуда напряженности электрического поля волны) в этом случае своим концом описывает с течением времени окружность при этом вращение может происходить по часовой стрелке (правое вращение) и против часовой стрелки (левое вращение). Во втором случае волну называют плоскополяризованной, так как колебание Ев этом случае совершается в про-странственно-фиксированной плоскости. [c.307]

Плоскополяриаованное колебание Е можно представить в виде двух круговых противоположно направленных колебаний (рис. 11.21, а) Е,, поляризованного по кругу вправо, и Еа, поляризованного по кругу влево. В каждый момент времени эти составляющие образуют с плоскостью колебаний АА равные углы и в сумме дают вектор Е, лежащий в этой плоскости. Если такие колебания попадают в среду, в которой скорость распространения право-и левополяризованной составляющих оказывается неодинаковой, например е, < Са, то колебание Ej будет отставать от колебания Ез и по выходе из среды между ними возникнет разность фаз S. Складываясь, колебания Ei и Е дают снова плоскополяризованное колебание Е, но с плоскостью колебаний ВВ, повернутой относительно начального положения этой плоскости АА на угол 6/2 в направлении вращения более быстро распространяющегося колебания Ej (рис. 11.21, б). Такое явление поворота (вращения) плоскости колебаний или соответственно плоскости поляризации плоскополяризованной электромагнитной волны происходит при прохождении ее через намагниченный ферро- и ферримагнетик в направлении приложенного намагничивающего поля Н (в продольном магнитном поле). Это явление было открыто Фарадеем и называется эффектом Фарадея В металлических ферромагнетиках, сильно поглощающих электромагнитные волны, явление Фарадея можно наблюдать лишь в тонких пленках. В ферритах с высоким удельным электрическим сопротивлением, слабо поглощающим энергию электромагнитной волны, эффект Фарадея может быть реализован в образцах длиной в [c.307]

На практике встречаются волны с плоской (линейной), эллиптической и круговой поляризацией. В дефектоскопии чаще всего используются плоскополяризованные волны. Плоскополяризо-ванные волны — это волны, у которых векторы электрического Е и магнитного Н полей сохраняют неизменное положение в плоскости падения и направления распространения. [c.135]

Блок-схема радиополярископа практически не отличается от блок-схемы радиоинтроскопа [6]. Общий вид его показан на рис. 1. Излучающая и приемная антенны радиополярископа могут вращаться вокруг их общей оси (в дальнейшем ось 2), причем специальные лимбы обеспечивают отсчет угла поворота каждой из антенн с высокой точностью. В нем могут устанавливаться как антенны плоскополяризованных волн, так и волн, поляризованных по кругу. [c.59]

В радиополярископе с антеннами плоскополяризованных волн плоскости поляризации антенн обычно скрещены и сигнал в приемник не проходит. Если же между антеннами поместить плоское анизотропное тело, то радиоволна, распространяющаяся от излучающей антенны, разобьется в нем на две плоскополяризованные волны, направления поляризации которых совпадут с главными осями X VI у. Эти волны будут распространяться с разными скоростями [c.59]

Дополнительное устройство — дискретный индикатор позволяет получить на радиофотографии в виде черных линий, ,квазиполосы или полосы дробными параметрами т<1, но для этого необходимо исключить изоклины. Последнее достигается при использовании вместо антенн плоскополяризованных волн антенн круговой поляризации, при этом формула (5) переходит в вид [6] [c.61]

Раюгрев носителей. Т. к. высокочастотная проводимость (для плоскополяризованной волны) на частоте со велика (она равна половине статич. проводимости), то в условиях Ц. р, возможен разогрев носителей перем. полем. Этот метод используется для изучения рассеяния на примесях и акустич. фононах. Осн. источником информации при этом является соотношение 6ш т (<У). П и малой мош-ности IV излучения ср. энергия носителей S близка к равновеской. Если же УУ велико, то а значит, и 8ю начинают зависеть от IV. [c.432]

Эффект Фарадея используют в модуляторах, фазовращателях, циркуляторах и других устройствах антенной техники. Он состоит в повороте плоскости поляризации плоскополяризованной волны, распространяющейся вдоль подмагниченного постоянным полем феррита. Угол поворота (р пропорционален длине стержня феррита и напряженности подмагничива-ющего поля. Чем меньше напряженность поля, требуемая для поворота плоскости поляризации на заданный угол (р, тем активнее феррит, выше его функциональные свойства. [c.546]

При нагружении образца или детали принимается, что нанесенный слой или наклейка находятся в плоском напряженном состоянии. На поверхность детали направляют параллельный пучок поляризованного (плоским или круговым образом) монохроматического света. Входя в слой (см. рис. 1), луч света в каждой точке разлагается на две плоскополяризованные волны и распространяющиеся в толще слоя с различной скоростью. Плоскости колебаний этих волн совпадают с плоскостями действия главных нормальных напряжений 01 и 02. Таким образом, одна волна приобретает относительно другой некоторую раз1ность хода б, тем большую, чем больше длина оптического пути (толщина оптически активного материала 1) и величина разности главных нормальных напряжений (01—02). В соответствии с экспериментальным законом Вертгейма [c.196]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...