Возрастающая (убывающая) крива

Возрастающая (убывающая) кривая 186 [c.308]

Необходимо отличать график пути и график расстояний. График пути характеризует закон изменения полного пути, пройденного точкой независимо от направления движения. График расстояний характеризует закон изменения расстояния от некоторой неподвижной точки. График пути всегда возрастающая кривая, а график расстояний может быть и возрастающей, и убывающей кривой. Если движение совершается в одну сторону от выбранной точки отсчета, то графики пути и расстояний совпадают. Если же направление скорости изменяется, то графики пути и расстояний не совпадают. [c.123]

Если мы теперь возьмем не равномерно плотную среду, а как бы разделенную бесконечно большим количеством расположенных горизонтально пластинок, промежутки между которыми заполнены прозрачной материей, плотность которой возрастает или убывает в определенном отношении, то ясно, что луч, который мы представляем себе в виде шарика, будет распространяться не по прямой линии, а по некоторой кривой (это отметил уже Гюйгенс в вышеупомянутом сочинении О свете , хотя он всего меньше определил природу этой кривой) эта кривая будет иметь такую форму, что шарик, пробегая по ней со скоростью, постоянно возрастающей или убывающей в соответствии с плотностью слоев, дойдет от одной точки до другой в кратчайшее время. Известно также, что так как синусы углов преломления в [c.13]

Парабола. Кривая (s, t) состоит из двух ветвей параболы, которые плавно сопрягаются в средней точке (рис. 282). Для построения параболы через начало координат проводим прямую, имеющую произвольный наклон, и наносим на нее отрезки, пропорциональные квадратам чисел, сначала в возрастающем, а затем в убывающем порядке /, 4, 9, 16,. . 16, 9, [c.170]

Если кривая распределения является монотонно возрастающей или монотонно убывающей во всей области значений случайной величины, то модой является одно из значений величины на краю области в этом случае пользоваться модой как характеристикой средней области значений случайной величины нельзя. [c.284]

Если кривая распределения является монотонно возрастающей или монотонно убывающей во всей области значений случайной 28 [c.28]

Всякая монотонно убывающая функция и (t) может быть приведена к соответствующей ей монотонно возрастающей функции а (t) путем поворота кривой функции и (t) вокруг вертикальной оси. [c.97]

Таким образом, вследствие изменения N неустойчивые состояния перемещаются с возрастающей ветви резонансной кривой на ее убывающую ветвь. [c.84]

Испытания на ползучесть дают возможность получить при постоянной температуре и постоянном напряжении кривую ползучести, изображаемую в координатах деформация в — время т. Типичная кривая ползучести (рис. 2.13,а) включает три периода I период Ti — период установившейся ползучести, в течение которого ползучесть идет со значительной, но постепенно убывающей скоростью, П период Т2 — период установившейся ползучести, характеризующийся постоянной Un и минимальной Утш скоростью ползучести, для данной температуры и напряжения, III период Тз — период нарастания ползучести, протекающий со все возрастающей скоростью, ведущей к разрушению. С ростом напряжения от величины о, до величин 02, Оз, 04 и Стз рост пластической деформации будет больше, следовательно, наступление III периода ползучести приближается (рис. 2.13,6). Повышение температуры (от t- до /г, з. ti, /д) при той же величине приложенных растягивающих напряжений действует в том же направлении (рис. 2.13,е). [c.45]

Рассмотрим поверхность, состоящую из интегральных кривых, которые проходят через кривую г = р, = / ( )-Пусть — та часть этой интегральной поверхности, которая располагается в 0 (при четном к отвечает возрастающим значениям t, а при нечетном к — убывающим). Из предыдущих рассуждений следует, что любое решение, начинающееся в 0 за пределами поверхности Г , покидает 0 как при возрастании, так и при убывании времени t. [c.138]

В зоне соприкосновения цилиндра и плоскости происходит смятие некоторой площади шириной Ь. Следует отметить, что при покое распределение напряжений на смятую площадку происходит по закону эллипса, а при движении цилиндра по плоскости этот закон распределения напряжений видоизменяется. Изменение закона происходит так, что в сторону перекатывания цилиндра напряжения растут, а в сторону, обратную движению цилиндра, напряжения падают. Кривая изменения закона показана на рис. 204 б, где ас — зона возрастающих напряжений, г еа — зона убывающих напряжений. Равнодействующая N всех напряжений будет при движении цилиндра смещена вправо от линии действия силы Q на величину к, которая называется плечом трения качения. [c.240]

Так как расход смеси и жидкого топлива В за цикл будет зависеть от числа оборотов, то в действительности расход того и другого можно выразить при помощи кривой для смеси — убывающей с возрастанием числа оборотов, а для жидкого топлива — возрастающей или убывающей с уменьшением числа оборотов. [c.578]

Поскольку речь зашла о влиянии различных факторов на опыты текущей тепловой компенсации, добавим еще одно обстоятельство влияние температурного гистерезиса. Для оценки этого фактора был поставлен опыт в отличных от рассматриваемых в этом разделе условиях [Л. 14]. Исследовался теплообмен внешней поверхности медной трубы. Для этой трубы сняли кривую ак = = f(Дв ), восходящую и нисходящую в непрерывном опыте. Интервалы времени между очередными записями составляли около 5 мин. На рис. 39 приведены результаты опыта. Кривая / получена при возрастающей, кривая 2 — при убывающей интенсивности нагрева датчика. Из кривых видно, что температура восходящей кривой в начальной части на 2,5° С меньше, чем нисходящей. Эта разница постепенно уменьшается с увеличением ак- Ординаты точек к разнятся на 15%. За истинное значение, очевидно, следует брать среднее значение ординат точек к. [c.83]

Возрастающим ординатам интегральной кривой соответствуют положительные значения ординат диф ренциальной кривой, а убывающим — отрицательные. [c.90]

Многочисленные лабораторные опыты показали, что скорость резания в зависимости от Т та. 8 дает гиперболическую зависимость (убывающую), а в зависимости от диаметра — параболическую (возрастающую). Применение метода выпрямления экспериментальных кривых дает нам зависимость общего вида [c.364]

Убывающая ветвь изображенных на рис. 87 кривых показываемых преобладание термического эффекта над гидродинамическим. Что касается возрастающей ветви, то она может выражать преобладание гидродинамического эффекта над термическим или являться результатом эффекта вязкоупругости. При опытах, описанных в работе [116], длительность контакта зубьев в этой области была порядка 10 сек и ниже. [c.249]

Величины (е/А ) = /(Г ) образуют кривую с убывающими и возрастающими участками, имеющую разрыв по производной в точке Т = Тв-Функция (г/к)с = / (Т ) претерпевает подобный разрыв при существенно другой температуре (Г = 0,85 0,90) и плавно убывает при Т > 0,90. Величины (е/А )п (2,2) монотонно убывают с ростом температуры во всем [c.76]

Основным недостатком угольных датчиков является наличие механического гистерезиса, вследствие чего кривая / =/ (Р) при возрастающем давлении отлична от такой же кривой при убывающем давлений. Погрешность, обусловленная гистерезисом при статической нагрузке, может достигнуть 3—7%. При динамической нагрузке гистерезис сказывается меньше. [c.217]

Эти инвариантные семейства движений вполне различны между собой, т. е. не пересекаются, имеют коэффициенты вращений, возрастающие (или убывающие) вместе с расстоянием от данного устойчивого периодического движения, и составляют замкнутое множество. В случае, если упорядоченное множество инвариантных семейств содержит два последовательных члена, то область многообразия М, лежащая внутри внешней из соответствующих торообразных областей и вне внутренней, может быть названа зоной неустойчивости . ) На поверхности 8 этой зоне соответствует кольцеобразная область, лежащая между двумя последовательными инвариантными кривыми. Такие области будут всегда существовать, если только инвариантные семейства не заполнят окрестность устойчивого периодического движения целиком, за исключением областей, заключенных внутри инвариантных семейств с коэффициентами вращения, соизмеримыми с 2тг. [c.228]

В случае пружины с возрастающей жесткостью значительное увеличение частоты возмущающей силы (начиная с ее нулевого значения со = 0) приведет к тому, что амплитуды установившегося состояния, которым соответствует левая ветвь кривой на рис. 2.12, б, достигнут некоторой точки типа Р. Из-за наличия внешних возмущений система будет иметь скачок амплитуды из точки Р в точку Я на кривой при этом фазовый угол изменяется скачком с О на 180 . Дальнейшее увеличение частоты возмущающей силы обусловливает поведение системы, которому соответствует монотонно убывающая часть правой ветви частотной характеристики. С другой стороны, [c.160]

При упругопластических расчетах используют кривые деформирования при растяжении. При этом значения- модулей упругости принимают одинаковыми как при монотонно возрастающем (нагрузка), так и убывающем (разгрузка) напряжениях, хотя результаты специально поставленных испытаний показывают, что у некоторых материалов значения модуля при разгрузке несколько снижаются по сравнению с модулем при нагрузке [32, 8]. [c.33]

Os и безразмерной толщины h a,s с характерной толщиной Ло от г для значений а, убывающих от 1,0 до 0,5 через 0,1, изображены сплошными кривыми, а графики зависимостей безразмерного напряжения а и безразмерной толщины h от г для значений Го, возрастающих от 0,5 до 1,0, показаны пунктирными кривыми. [c.513]

Необходимо отличать график пути и график расстояний. График пути характеризует закон изменения полного пути, пройденного точкой независимо от направления движения. График расстояний характеризует закон изменения расстояния от некоторой неподвижной точки. График пути — всегда возрастающая кривая, а график расстояний может быть и возрастающей и убывающей кривой. Если движение совершается в одну сторону от выбранной точки отсчета, то графики пути и расстояний совпадают. Если же направление скорости изменяется, то графики пути и расстояний не совпадают. Например, на рис. 97 кривая OAB DEK —есть график расстояний, а кривая ОAB DFG — график пути. Из графика расстояний видно, что сначала точка двигалась в одном направлении, но, достигнув положения D, изменила направление движения на противоположное. Графиком пройденного пути от положения D служит возрастающая кривая линия DEK- Как видно, кривая DEK является зеркальным отображением кривой DFG, относительно прямой, параллельной оси времени и проходящей через точку D. [c.157]

Форма кривой G (а) зависит от формы образцов и конструктивных элементов схемы нагружения и способа нагружения (при постоянной нагрузке или при постоянном перемещении). Некоторые варианты кривых G (а) для образцов различных форм, схем и способов нагружения показаны на рис. 129, б [8], из которого ясно, что если при развитии трещины поддерживать постоянную нагрузку (напряжение), то при D = onst или D, убывающей с ростом скорости трещины, трещина не остановится, так как функция Gj (о, а) возрастающая и кривая Gi (а, а) не пересекается с прямой D = onst или с кривой D а, а). Из формул (1.15), (1.6) следует, что характер изменения зависимости К, (а) аналогичен характеру изменения зависимости G] (а), т. е. когда значение Gi (а) возрастает, возрастает и значение Ki (а), и наоборот. [c.213]

Во времени скорость ползучести уменьшается и через некоторый промежуток времени может стать нулевой, -или конечной, величиной, а иногда скорость ползучести после убывания на-Рис. 5.1 чинает возрастать. В первом случае (ё = 0) ползучесть называется ограниченной [кривая а на рис. 5.1,6], во втором (е — onst) — установившейся [кривая б на рис. 5.1, б]. При достаточно большом уровне напряжений участок АВ установившейся ползучести может сократиться и перейти в точку перегиба D, разделяющую участки кривой с убывающей и возрастающей скоростями деформаций [кривая в рис. 5.2, б]. [c.216]

Рассмотрим, например, возможные режимы колебаний иолзуна, прижатого к поверхности, движущейся с постоянной скоростью (см. рис. 43, а) при условии, что зависимость силы трения Ft от скорости скольжения V = Vo—i представлена экспериментальной кривой (рис. 44, а), на которой можно отметить значение скорости скольжения ь т, соответствующее минимуму силы трения. Если сила трения уменьшается с увеличением скорости скольжения, то характеристику силы трения на этом участке будем называть падающей, если увеличивается, то возрастающей. Для выявления особенностей режимов движения ползуна достаточно заменить реальную характеристику силы трения ее приближенным выражением, получаемым при линеаризации участков с возрастающей и убывающей силой трения (рис. 44, б). [c.108]

Существование изоэнтропического ядра потока соответствует значениям Ро, при которых число М, вычисленное по формуле (1), является возрастающей функцией Ро (отрезок кривой АБ), при этом расчет числа М по формуле Рэлея (2) дает совпадающий результат. При малых расходах, когда влияние вязкости распространяется практически на все поле течения, диссипативный эффект приводит к увеличению энтропии потока, что проявляется в резком расхождении расчетных значений числа М, полученным по формулам (1) и (2). При этом число М, рассчитанное по формуле (1), является убывающей функцией Ро- Следует отметить, что увеличение Ро может привести в не.чоторых случаях к уменьщению числа М за счет появления системы косых скачков вбли-,448 [c.448]

Различие поведения растворов и бетонов (у первых скорость ползучести понижается с увеличением количества заполнителя, у вторых, наоборот, увеличивается) может быть понято по аналогии с поведением смеси воды и песка. Когда песок сухой, его сцепление весьма мало его внутреннее трение, измеряемое углом естественного откоса, тоже сравнительно мало. Если добавить немного воды, сцепление песка увеличивается, и существует оптимум содержания соды, что используют мальчики, когда строят замки на берегу моря. После оптимума вода понижает сцепление и 100%-пая вода течет, конечно, свободно. Полная кривая будет поэтому проходить черег нули при Су, = 1 и Сщ = О, где есть объемная концентрация воды При убывании Су, от 1 до О кривая будет возрастающей у ближайшей конца и убывающей у дальнего конца. В нашем случае роль водь играет цемент. Когда количество заполнителя возрастает и количе ство цемента понижается, раствор лежит на возрастающей, а бетоз на ниспадающей части криво11. [c.196]

Как указывалось ранее, интегральная теплота растворения зависит от количества взятой для растворения воды и соответ-ственно от концентрации получаемого раствора. В соответствии с этим изотерма зависимости интегральной теплоты растворе-ния от концентрации может иметь различный вид кривые с непрерывно убывающей по мере увеличения концентрации эк-зотермичностью, с непрерывно возрастающей экзотермичностью и проходящие при возрастании концентрации через максимум экзотермичности (рис. 1-2). [c.17]

Рассмотрим влияние нелинейной части кривой деформирования связей на напряженное состояние в концевой области трещины. Положим, что закон деформирования связей является нелинейным, если раскрытие трещины превышает некоторую величину Um- Нелинейный участок кривой деформирования связей при и х) > Um будем представлять монотонной убывающей или возрастающей функцией, форма которой зависит от типа и свойств связей в концевой области трещины. Отметим, что параметр Um не является постоянным и зависит, в частности, от свойств связей и размера трещины. Будем исходить из критерия предельной вытяжки связей (23), т. е. разрыв связи происходит при достижении ею предельной вытяжки г г. Этому значению вытяжки связи соответствует натяжение связи сгсг, [c.234]

Следует также упомянуть о появлении часто расположенных зигзагов на кривых напряжение — деформация для тех металлов, которые сохраняют удивительно высокую пластичность при минимальной температуре 4,2° К (температура жидкого гелия). После того как при этой температуре произойдет постепенное повышение напряжений течения сГг и (Т==(1+е)аг вследствие упрочнения, на кривой напряжение — деформация появляются правильно расположенные зигзаги с возрастающей амплитудой и убывающей частотой (рис. 16.64—16,66). При этом величина пластической деформации, сопровождающей каждое падение нагрузки, увеличивается с возрастанием полного среднего удлинения . Упомянутые диаграммы напоминают зубчатые кривые, полученные для закаленного алюминиевого сплава и для армко-железа (опыты Илэм), а также — для мягкой стали 2), очень медленно растягивавшейся при температуре 200° С (опыты Менджойна). Это интерпретировалось как эффект выраженного старения с последующим образованием дискретных слоев скольжения, которые отчетливо обнаруживались на зазубренной поверхности образцов. [c.739]

Кривые ho.n=f r), ho.n=f (p), K.u=f y), ho.n=f(l) при и = onst могут быть монотонно убывающими, монотонно возрастающими и иметь экстремальный характер. [c.254]

При снижении внешнего давления ниже р в сопле реализуется уже точение другого типа. До минимального сечения течение по-прежнему дозвуковое оио представляется верхней ветвью кривой р = р Р) при ( = 1 и в дозвуковой части больше не зависит от внешнего давления. После прохождения минимального сечения поток становится сверхзвуковым и представляется нижней ветвью этой кривой, которая пересекается с прямой Р = Ра в точке р = ра. Величина ра также определяется по формуле (1.128). Если ра = Рп, то говорят, что сопло работает в расчетном режиме, при этом течение в сопле изоэнтроническое с монотонно возрастающей по длине сопла скоростью и убывающими давлением, плотностью и температурой. [c.44]

В виду того, что отношение радикалов тут всегда действительно, как впрочем и на всех других участках, то в зависимости от его знака функция 1 будет или возрастать, или убывать при изменении пока <р(81) не обратится в нуль, т. е. 81 не сделается равным е,к Тогда это отношение переменит знак, и функция 81 из возрастающей перейдет в убывающую (или обратно) с достижением потом крайних значений 81 = -1-оо при В(р) = 0, так что каждое значение у функции 81, кроме будет появляться два раза, всегда конечное кроме концов уча,стка, т. е. исключительных точек 1-го рода f, и / 2. где 81=+оо, как это следует из определения (9) и (10) функции 81- Так как аналогичные заключения с соответственным, конечно, изменением предельных значений справедливы и для остальных участков и кривых, то на основании указанного выше свойства непересекаемости кривых одного и того же семейства, а также сомкнутости всех (кроме 2 = 0) кривых, мы можем из предыдущего заключить, что в случае (Ь1) кривые и того и другдго семейства (кроме 82 = 0) сведутся всегда каждая к двум ова-.80 [c.80]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...