Вектор работы внешних поверхностных

Вектор Е называют вектором плотности потока полной энергии, а уравнение (5.83)— уравнением переноса полной энергии [22]. Из него следует, что изменение в единицу времени полной энергии в точке складывается из мощности внешних массовых сил и притока энергии, который в свою очередь обусловлен конвективным переносом и работой внешних поверхностных сил. [c.117]

Работа поверхностных сил. Уравнения притока тепла. Работа внешних поверхностных сил V определяется вектором с, который, обобщая (1.1.58) и (1.3.37), зададим в виде [c.139]

Работу внешних сил на малых приращениях деформированного состояния вычислим как работу внешних нагрузок, представлен- ных напряжениями, приложенными к граничному срезу 2 и к внешним ограничиваюш,им пластину поверхностям S+ и S- Пусть — вектор внешних поверхностных нагрузок, приложенных к граничному срезу 2. Представим его в виде (см. рис. 16.14) [c.387]

В левой части этого уравнения стоит полное изменение энергии, заключенной в объеме V, за единицу времени. Эта энергия состоит из двух частей — кинетическая энергия ри И и внутренняя энергия рС. Первое слагаемое в правой части представляет собой работу внешних объемных сил, а второе — работу поверхностных сил, включающую работу сил давления (равновесного Р и неравновесного П = зр П д) и работу сил вязкого трения последнее слагаемое по своей математической структуре есть поток вектора 1к через граничную поверхность. Оно обуславливает изменение энергии в объеме V даже в отсутствие внешних сил и сил вязкого трения. Таким образом, можно интерпретировать это слагаемое как поток тепла, втекающий или вытекающий через границу объема V за единицу времени вследствие теплопроводности, а сам вектор 1к — как вектор плотности потока тепла. [c.528]

В формуле (2.1.1) содержится утверждение, что работа внешних массовых и поверхностных сил на виртуальном перемещении б точек упругого тела из положения равновесия, определяемого вектором и, равна вариации потенциальной энергии деформации. При этом на той части G>i поверхности О, на которой заданы перемещения, следует принять Ьи = О, так что [c.149]

Здесь через п обозначена внешняя нормаль к поверхности Л, через V — внешняя нормаль к поверхности В. Через uf, иг обозначены значения функции г в точке на 5 с положительной и отрицательной стороны нормали V. Учитывая, что обозначая через pi вектор напряжения на поверхностном элементе на В и, наконец, используя уравнения равновесия, представим работу деформации с помощью следующей формулы [c.546]

Для этой цели достаточно преобразовать, воспользовавшись теоремой Гаусса — Остроградского, поверхностный интеграл и использовать уравнения движения. Левая часть уравнения (1) представляет виртуальную работу внешних сил, правая — виртуальную работу внутренних сил. Через и боз, обозначаем произвольные виртуальные приращения составляющих вектора и и вектора ш. [c.811]

Здесь в левой части первое слагаемое выражает работу всех (тангенциальных и нормальных) поверхностных сил. Во втором слагаемом под / ) подразумевается тангенциальная проекция вектора и оно выражает работу тангенциальных краевых сил. При произвольном U на краю будут совершать работу как заданные внешние силы, так и силы реакции опоры. Однако вектор и задает возможные изгибания и должен удовлетворять геометрическим граничным условиям, т. е. он не имеет составляющей в тех направлениях, где могут возникнуть реактивные силы. Это значит, что равенство (15.21.1) представляет собой именно то условие нулевой работы всех заданных внешних сил, которое входит в формулировку теоремы, и необходимость его становится очевидной. [c.220]

Поток энергии складывается из конвективного переноса энергии руЕ, работы поверхностных сил Р v (скалярное произведение тензора Р на вектор v) и потока тепла q. Здесь (Р v) t = Ра/З /з а-компонента вектора (Р v). Внешние [c.19]

Основываясь на работах, описывающих поле дефекта [5, 6] и физику намагничивания ленты [47, 48, 97], процесс локального намагничивания ленты полем дефекта можно представить графической моделью, изображенной на рис. 1.12. Откуда следует, что намагничивание ленты полем дефекта не является чисто тангенциальным и нормальным, а содержит обе составляющие. Кроме того, вследствие анизотропии, обусловленной магнитными явлениями в поверхностном слое и ферромагнитными свойствами магнитной ленты, векторы внешнего намагничивающего поля, поля, определяющего диссипацию магнитной энергии (прп импульсном памагничиванпи и подмагничивании переменным полем), размагничивающего поля и векторы остаточной намагниченности не могут быть направлены по одной прямой и меняют не только свою величину, но и направление в [c.36]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...